Спектральная плотность интенсивности по частоте

Может быть и другая ситуация, когда в звуке присутствуют колебания всех частот в некотором интервале У] <у <У2. Такой спектр, изображенный на рис. 5.96, называется сплошным. По оси ординат здесь отложена так называемая спектральная плотность интенсивности звука /(у) = <1/ / ёу. В этом случае можно говорить об интенсивности й = /(у)ёу звука, занимающего узкий частотный интервал ёу. Эта интенсивность численно равна заштрихованной на рисунке площади. Естественно, что полная интенсивность I сложного звука со сплошным спектром будет равна площади под кривой /(у). Сплошным спектром обычно обладают шумы. [c.105]

Наиболее эффективное описание таких сигналов обеспечивается с помощью спектральной плотности интенсивности, показывающей среднее или ожидаемое распределение плотности мощности по полосе частот. Ордината такого графика представляет собой среднюю интенсивность, которая должна наблюдаться в очень узкой полосе на каждой частоте вдоль абсциссы. В гидроакустике в качестве стандартной для таких измерений используется полоса шириной 1 Гц. [c.54]

Очевидно, что вынужденное излучение увеличивает интенсивность распространяющегося в среде светового потока с частотой V2l, т. е. действует обратно поглощению. Что касается спонтанного излучения, то его вкладом в увеличение интенсивности светового потока можно пренебречь по сравнению с вкладом вынужденного излучения, если световой поток распространяется в пределах малого телесного угла и имеет достаточно высокую спектральную плотность и (Т21). [c.279]

Изменение доли энергии при переходе с одной частоты нагружения на другую независимо от наличия и интенсивности других составляющих процесса происходит в том же отношении, в каком изменяется спектральная плотность процесса нагружения при переходе на частоту с сохранением средней использованной долговечности. Изложенный подход в течение длительного времени использовался в расчетах. Однако оказалось, что в ряде слз аев имеет место существенное расхождение долговечности конструкций в эксплуатации и моделируемой по указанному подходу. В первую очередь это связано с тем, что изменение последовательности действия нагрузок на материал приводит к изменению затрат энергии на преодоление пограничных ситуаций, возникающих в материале при переходе от одной нагрузки к другой (или, что то же, от одной частоты нагружения к другой). В результате этого возникла необходимость введения новых подходов к оценке ресурса ВС, в том числе с учетом возможного возникновения в них усталостных трещин. [c.38]

Усеченный б-коррелированный процесс используют в тех случаях, когда процесс ограничен по интенсивности и известны крайние значения частот, в пределах которых заключена основная часть спектральной плотности. Эта модель была сформулирована из условий неполноты сейсмологической информации. [c.63]

Аппроксимация спектральной плотности сейсмического ускорения, определяемая по формуле (1.19) для а = 7 1/с и р = 18 1/с, справедлива на участке частот при со 2 1/с. Для ш < 2 1/с значение спектральной плотности резко уменьшается по сравнению с тем значением (оз), которое дает формула (1.19). Если обратиться к спектрам землетрясений, которые приведены в литературе, то можно установить, что составляющие спектра с угловыми частотами меньше 2 1/с имеют слабую интенсивность [c.69]

Для анализа характеристик пульсаций проводилась их статистическая обработка по приведенной выше методике. Пример обработки одной из реализаций приведен на рис. 3.7, где показаны нормированные корреляционные функции и спектральные плотности для трех значений числа шагов т, принимаемых при расчете корреляционной функции. Как видно из рисунка, с ростом т увеличивается разрешающая способность спектра, т.е. отчетливее выделяются высокие частоты. Однако, как уже отмечалось, одновременно растет погрешность в расчете спектра. Интересующие нас в первую очередь интенсивность и эффективный период в рассмотренном примере практически не зависят от т. Поэтому при Обработке большинства реализаций принималось т= 100, чтобы уменьшить погрешность в расчете спектра. [c.44]

Пусть, например, случайное воздействие q (t) представляет собой процесс типа белого шума q (t) = I (t) с интенсивностью s и спектральной плотностью Sg (и) = s/2n. Тогда после интегрирования левой и правой частей (4.92) по частоте получим [c.111]

Кроме допплеровского уширения спектральных линий, не менее важным является уширение, связанное со взаимодействием излучающего атома с соседними атомами. Термы излучающих атомов подвергаются возмущениям со стороны силовых полей соседних атомов и молекул, когда находятся слишком близко от них. Это уширение спектральных линий зависит от температуры, плотности и природы светящегося газа. Его часто называют уширением, обусловленным столкновениями, причем значение его прямо пропорционально давлению газа. Возможны столкновения атома как с подобными излучающему, так и с иными атомами. В отличие от допплеровского, уширение, обусловленное столкновениями, вносит асимметрию в контур линии и вызывает смещение максимума интенсивности по шкале частот. [c.15]

Если расширять спектр шумов, оставляя спектральную плотность постоянной, то в пределах частотной группы громкость будет определяться суммарной интенсивностью, так как в этих пределах интегрирует интенсивность. Если расширить спектр вдвое, то суммарная интенсивность увеличится вдвое (уровень интенсивности увеличится на 3 дБ), и если полоса частот находится недалеко от частоты 1000 Гц, то уровень громкости возрастет более чем на 3 фон, но менее, чем на 10 фон, что получается при воздействии разнесенных по частоту полосок частот. Поэтому для широкополосного шума уровень громкости выше уровня его интенсивности. На рис. 2.18 дана экспериментальная зависимость между уровнем интенсивности тона с частотой 1000 Гц, уровнем белого шума (БШ) и уровнем шума с одинаковой интенсивностью в каждой частотной группе (равномерно воздействующий шум — РВШ), с одной стороны, и их уровнями громкости — [c.31]

В практике часто приходится иметь дело с энергетическим спектром сигнала. Под ним подразумевается огибающая квадратичных значений амплитуд частотных составляющих сигнала (для дискретных спектров) или плотности спектра квадрата амплитуд АЦх) (для сплошных спектров). Последняя будет представлять собой спектральную плотность по интенсивности I ((u) = k A (u), т. е. спектральной плотностью называют интенсивность звука в полосе частот шириной в единицу частоты. В акустике эту полоску берут равой 1 Гц, т. е. спектральная плотность / = где — интенсивность, из- [c.40]

Аппроксимация спектральной плотности сейсмического ускорения формулой (1.39) для а = 7 сек и р=18 1/сек справедлива на участке частот при а> 2 сек. Для о)<2 сек значение спектральной плотности резко уменьшается по сравнению с тем значением Онх (со), которое дает формула (1.39). Если обратиться к спектрам землетрясений, которые приводятся в отечественной и зарубежной литературе, то можно установить, что составляющие с частотами меньше 2 сек имеют слабую интенсивность [c.246]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Пределы интегрирования здесь распространены до бесконечности, так как при большом (по сравнению с длительностью отдельных цугов) интервале времени наблюдения Т можно пренебречь частичным срезанием некоторых цугов краями интервала. Далее можно воспользоваться формулой (1.85), чтобы выразить полную интенсивность через интеграл по всем частотам от ее спектральной плотности [c.56]

В практике часто приходится иметь дело с энергетическим спектром сигнала. Под ним подразумевается огибающая квадратичных значений амплитуд частотных составляющих сигнала (для дискретных спектров) или плотности спектра квадрата амплитуд А (х) (для сплошных спектров). Последняя будет представлять собой спектральную плотность по интенсивности /(ш) =йД (о)), т. е. спектральной плотностью называют интенсивность звука в полоске частот шириной в единицу частоты. В акустике эту полоску берут равной I Гц, т. е. спектральная плотность / = /д /А/, где — интенсивность, измеренная в узкой полоске частот, Д/. Измерения для этой цели проводят с помощью узкополосных фильтров (обычно третьоктавных). [c.50]

Спектральной плотностью по интенсивности /(щ) = к принято называть интенсивность звука в полосе частот шириной в 1Гц [c.196]

Полные интенсивность, плотность и поток излучения получаются из спектральных интегрированием их по всему спектру частот [c.98]

Для того чтобы ответить на этот вопрос, требуется понятие спектральной плотности. В частности (рис. 23.9), спектральная плотность процесса стационарной помехи есть функция Л (о)) частоты (причем здесь берется круговая частота). Тогда Л ((о) со есть средняя мощность, соответствующая частотам в интервале от о) до со о. Точно таким же образом распределяется интенсивность излучения источника света в спектре по частотам или, вернее, по длинам волн. На основе этой аналогии можно сказать, что спектральная плотность характеризует цвет помехи. [c.686]

Как известно, отверстие в полости ведет себя как черная поверхность и излучение, покидающее через нее полость, по интенсивности и спектральному составу идентично излучению абсолютно черного тела с температурой Т. Вычислим, какую энергию в интервале частот dv испускает за I с полость через отверстие площадью d5 при плотности излучения в полости. [c.355]

Известно, что расшифровка спектра поглощения макромолекулы представляет собой сложную задачу. Поэтому на практике спектральные исследования проводят с учетом характеристических частот (волновых чисел) различных химических группировок, а также изменения их интенсивности. Так, при контроле отверждения эпоксидных связующих в работе [50] использовалось-изменение оптической плотности полос поглощения 910 и 1260 см колебаний эпоксидных групп по сравнению с оптической плотностью полосы 1510 см не меняющей интенсивности в процессе отверждения. Полосы поглощения эпоксидных групп в конечной стадии отверждения уменьшаются, что свидетельствует о взаимодействии этих групп с первичными и вторичными аминами. [c.63]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

Исследование интенсивности пульсаций скорости, автокорреляционной функции и спектральной плотности позволило выявить физическую природу рштенсификации теплообмена в пучках витых труб. Оказалось, что дополнительная турбули-зация потока связана с закруткой и неравномерностью поля скорости в ядре потока. Так, сдвиг энергетического спектра турбулентности в область высоких частот (волновых чисел) по сравнению со спектром в круглой трубе, характеризующий возрастание диссипации энергии, наблюдается во всей области течения и для всех исследованных чисел Ее и Гг . При этом максимальные значения интенсивности турбулентности наблюдаются в следе за местами касания соседних труб, где энергетический спектр сдвинут в область высоких частот в большей мере. Увеличение доли энергосодержащих вихрей с ростом числа Рг (увеличением относительного шага закрутки труб S d) и уменьшение интенсивности турбулентности как за местами касания труб, так и в сквозных каналах, свидетельствует об уменьшении дополнительной турбулизации потока в пучке витых труб. Эти закономерности наблюдаются и при исследовании усредненных характеристик потока (коэффициентов теплоотдачи и гидравлического сопротивления) [39]. [c.82]

Анализ усредненных графиков нормированных спектральных плотностей показывает, что на расстоянии 1,6 мм от наружной поверхности наибольший энергетический вклад вносят пульсации с частотами, меньшими 1 Гц (рис. 7.27). По мере удаления от внутренней поверхности относительная доля низких частот в спектре увеличивается. При подаче на вход пароводяной смеси интенсивность пульсаций существенно превышает интенсивность пульсаций при подаче на вход недогретой до кипения воды. Так, при ргг = 700 кг/(м2-с) и 7гр = 0,7 МВт/м на расстоянии 1,6 мм от наружной поверхности интенсивность пульсаций составляет около 9 °С с доминирующим спектром частот 0,2—0,5 Гц. Температура по периметру трубы пульсирует синхронно, длина пульсационной зоны вдоль оси трубы превышает 80 мм. При массовой скорости 1150 кг/(м -с) различия в характере пульсаций при подаче недогретой до кипения воды и пароводяной смеси существенно меньше. [c.268]

X. 3. и Солнца излучают гл. обр. в резонансных спектральных линиях (в осв. в УФ-области спектра) ионов магния, кальция, углерода и др. элементов. В таких линиях звёздные атмосферы обладают очень большой оптич. толщиной X, и фотоны, прежде чем выйти из X. з., многократно рассеиваются, диффундируют в пространстве и по частоте. Последнее рассеяние происходит в том слое, где на излучаемой длине волны X в пределах профиля линии т < 1. В результате разные части профиля линии несут информацию о разных слоях X. з., чем широко пользуются при изучении солнечной хромосферы. В звёздах с абсорбционным характером спектра X. з. проявляют себя лишь в наиб, сильных линиях поглощения, вблизи центра к-рых видны раздвоенные эмиссионные пики, означающие, что в звёздной атмосфере имеется инверсия темп-ры. Ширина эмиссионного пика несёт информацию об ускорении силы тяжести в X. 3. (т. и. эффект Вилсона—Баппу), отношение интенсивностей в эмиссионных пиках А 2 и /tj, (рис.) — о градиенте скорости в X. з., в частности о наличии звёздного ветра, интенсивность эмиссии и её профиль — о темп-ре, плотности и протяжённости X. 3. [c.416]

Для настройки узкополосных фильтров применяют автоматические системы. С помощью этих фильтров регулируется мощность в каждой полосе частот. На фильтры подается выходной сигнал с датчика, и в случае отклонений от заранее определенного уровня вырабатывается соответствующий сигнал, который подается на усилитель мощности внбростенда. Испытания на широкополосную вибрацию в ряде случаев могут быть заменены вибрационными испытаниями с разверткой узкополосной случайной вибрации. Этот метод основан на принципе замены широкополосного случайного возбуждения с низким уровнем спектральной плотности ускорений более интенсивным узкополосным возбуждением при медленной перестройке одного полосового фильтра по частоте. Этот метод позволяет использовать задающую аппаратуру значительно более простой конструкции, сокращает время на подготовку испытаний и обеспечивает быстрый выход на рабочий режим. Для сложных и ответственных устройств автоматики дополнительно можно проводить испытания на имитацию натурной вибрации. При испытаниях предварительно выполняют корректировку [c.432]

Рассмотрим подробнее частный случай m = 1. Возьмем простейшую модель сотрясения, согласно которой а t) есть отрезок реализации стационарного нормального случайного процесса с математическим ожиданием, равным нулю. Обозначим дисперсию этого процесса о1, спектральную плотность (со). Пусть собственный период системы, преобладающий период сотрясения, а также характерное время корреляции процесса а (t) достаточно малы по сравнению с продолжительностью интенсивной фазы сотрясения. Пусть также демпфирование достаточно мало, так что <С 1. Тогда можно принять а (t) й (t) — oow (t). Условный риск (6.94) выразим через математическое ожидание числа выбросов стационарного нормального процесса в единицу времени из полосы шириной Учитывая, что эффективная частота процесса и (t) приближенно равна собственной частоте соо, получим формулу типа (6.46) [c.255]

Все перечисленные характеристики, рассчитанные при двух различных тактах квантования, помещены в колонках, озаглавленных Se, стох. min . Аналогичные характеристики, полученные для оптимизированного регулятора с детерминированным ступенчатым входным сигналом, помещены в колонках, обозначенных Se, дет. -> min . Анализ таблицы показывает, что для алгоритма управления типа ЗПР-З при оптимизации с учетом случайных возмущений параметры qo и К имеют меньшие значения, а параметр d — большее (исключение составляет лишь регулятор объекта II при То=4 с), нежели при оптимизации по отношению к ступенчатому входному воздействию. Постоянная интегрирования во всех случаях близка к нулю ввиду отсутствия постоянного возмущения, поскольку E v(k) =0. Судя по снижению показателя S , в среднем интенсивность управления несколько снижается. Соответственно улучшается качество управления, что подтверждается уменьшением показателя х. Более низкое качество и повышенная интенсивность управления, свойственные регуляторам, оптимизированным по отношению к ступенчатому воздействию, свидетельствуют о том что случайные шумы возбуждают собственные движения замкну того контура управления. Значения спектральной плотности случай ного возмущения п (к) в области высоких частот достаточно велики и этим объясняется то, что показатель v. для стохастически оптими зированных регуляторов лишь немногим меньше единицы. Поэтому средняя величина отклонения выходного сигнала за счет введения регулятора снижается незначительно эта особенность проявляется наиболее отчетливо для объекта II. При меньшем такте квантования То—4 с качество управления объектом III значительно выше, чем при То=8 с. Для объекта II данный показатель в обоих случаях примерно одинаков. В регуляторе ЗПР-2 оптимизировались два параметра — qi и qa, в то время как qo задавался равным начальному значению выходного сигнала и(0). Для объекта II величина данного параметра была чрезмерно завышена, что сказалось на качестве управления, которое хуже, чем при использовании регулятора ЗПР-З. В случае объекта III при обоих тактах квантования [c.249]

Пример. В табл. 3.4 приведены величины спектральных уровней для речевого сигнала на средних частотах третьоктавных полос, там же дана ширина третьоктавных полос. По спектральному уровню В = 10 lg( oтн//o) с помощью табл. 1.10 находим спектральную плотность в относительных единицах. Найденные значения приведены в 4-й графе табл. 3.4. Например, для пятой строки 65 = = 45,5 дБ ширина третьоктавной полосы Л/5 = 58 Гц (см. табл. 1.7). Поэтому относительная интенсивность в этой третьоктавной полосе /отн5 = Ю -58/о 3,55Х Х10 -58/о = 2,05-10 /о, а уровень в этой третьоктавной полосе 5= 10 lg 2,05-10 = = 63,1 дБ. Вычисленные значения интенсивности и уровня в других третьоктавных полосах приведены в 5-й и 6-й графах табл. 3.4. Общая сумма интенсивностей по всем полосам составляет I- — 1,306-10 /о. Следовательно, общий уровень /2 =10 lg 1,306-10 = 71,2 дБ. В 7-й графе табл. 3.4 приведены значения разности третьоктавных уровней и соответствующих спектральных уровней, равные ширине третьоктавной полосы в децибелах (см. табл. 2.2). Для пятой строки имеем 10 1еЛ/5 = 63,1—45,5=17,6 дБ. [c.53]

Метод сшгпший на воздейспне сяз чайной узкополосной мбрацп основан на принципе замены широкополосного случайного возбуждения с низким уровнем спектральной плотности ускорений более интенсивным узкополосным возбуждением с медленной перестройкой одного полосового фильтра по частоте. [c.179]

Амплитудный анализатор АИ-100 с датчиком УСД-1, оснащенный кристаллом NaJ(Ta), имеет разрешающую способность по Y-линии s 9%. Основные процессы взаимодействия Y-квантов с веществом — фотоэлектрические поглощения, комптоновское рассеивание и образование пар. Результатом взаимодействия излучения с веществом сцинтиллятора является возбуждение атомов молекул, которые, возвращаясь в нормальное состояние, испускают фотоны с частотой в области спектральной чувствительности фотокатода фотоумножителя ФЭУ-13. Кристалл йодистого натрия, активизированный таллием, обладает световым выходом относительно большой плотности, содержит атомы йода с большим атомпы. весом (Z = 53), хорошо себя зарекомендовал в спектрометрии рентгеновского и у-излучения. Так как интенсивность световой вспышки линейно связана с энергией, возбужденной 7-квантом в кристалле, на аноде фотоумножителя ФЭУ-13 появляется пропорциональный ей импульс тока, регистрируемый набором статистически распределенных импульсных счетчиков. [c.57]

СПЕКТРОСКОПИЯ (от спектр и греч. skopeo — смотрю) — область физики, посвящённая исследованию распределения интенсивности эл.-магн. излучения по длинам волн или частотам (в более широком смысле С.— исследование разл. спектров). Методами С. исследуют уровни энергии и струитуру атомов, молекул и образованных из них макроскопич. систем, изучают квантовые переходы между уровнями энергии, взаимодействия атомов и молекул, а также макроскопич. характеристики объектов — темп-ру, плотность, скорость макроскопич. движения и т. д. Важнейшие области применения С.— спектральный анализ, астрофизика, исследование свойств газов, плазмы, жидкостей и твёрдых тел. [c.625]

Качественные соображения показывают [2, 71, 191], что выражение для спектрально-угловой плотности шумового излучения на частоте ю можно получить из (5.35а) при замене s Юр— - Ю1Г, к, /Ср 1 Ак А/Ср и = /Ср1 - киг - Лр-иг, Т]Ф т1ф (индекс р—ir соответствует частоте Юр — ю , т]ф — коэффициент преобразования для процесса вычитания частот при Ак -и = 0). No следует заменить на 1, что означает параметрический распад Юр при наличии первоначально в каждой моде одного кванта спонтанного излучения (вакуумные флуктуации поля). Последнее обстоятельство как раз и делает спонтанную параметрическую люминесценцию эквивалентной очень интенсивному фону (iVo = l) для преобразователя с вычитанием частот. При оценке шумового вклада для преобразователя со сложением частот необходимо учитывать, что параметрический распад и преобразование в область Юз идут одновременно по всему объему нелинейного кристалла. В результате вычислений, проведенных в [72] с уточнением [74, 191], можно получить формулу для dJa, выведенную в [20] в рамках квантового подхода [c.129]

Третий путь для проверки О. т.—смещение спектральных линий к красной части спектра представляет лучшие возможности. Предсказанная величина для солнечной поверхности, именно 2,13-10" в частоте колебаний, легко м. б. измерена современными средствами, погрешность к-рых не превышает примерно З-Ю" . Действительно, почти все линии спектра показывают смещение в ожидаемом смысле. Однако вопрос чрезвычайно усложняется тем обстоятельством, что величина этих смещений крайне различна для разных линий и вообще увеличивается с их интенсивностью. Согласно С. Джону этот эффект м. б. объяснен тем, что наиболее интенсивные линии, берущие свое начало на больших высотах над солнечной поверхностью, принадлежат слоям, систематически опускающимся вниз, в результате чего предполагаемый эффект Эйнштейна увеличивается реальным допплеровским смещением. Слабые линии принадлежат повидимому к более низким слоям. Малые смещения этих линий к красной части спектра можно объяснить предположением о восходящих токах в этих слоях, уменьшающих эффект Эйнштейна. При этом делается однако произвольное допущение, что на уровне, соответствующем линиям с интенсивностью 6—8 по шкале Роуланда, никакого вертикального перемещения вещества нет. Интерпретация С. Джона встречается кроме того с тем затруднением, что относительное смещение линий различной интенсивности не зависит от положения по отношению к центру солнечного диска, как это было установлено Меггерсом и Бернсом. Более надежное средство для проверки О. т. тем же путем представляют т.н. белые карлик и—звезды с плотностями, в десятки тысяч раз превосходящими плотность воды, и соответственно большими значениями гравитационного потенциала. Для одиночных звезд этого рода эффект Эйнштейна неотделим от обычного допп.леровского смещения и потому не м. б. обнаружен. Только если подобная звезда является спутником другой, с уже известной радиальной скоростью и известным расстоянием их от наблюдателя, если кроме того массы этих звезд известны, а объемы их выведены, например путем сравнения абсолютной яркости с со- [c.181]

Как мы увидим ниже, интенсивность спектральной лиии1 зависит от вероятности перехода, частоты излучения, а также плотности молекул (или атомов) в возбужденном состоянии Рассмотрим распределение молекул по колебательно-враща тельным состояниям в условиях теплового равновесия. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...