Коэффициент излучения объемный спектральный

Коэффициент излучения объемный спектральный 138 [c.546]

Так как qR определяется через, то выражение (6.1.5) необходимо дополнить кинетическим уравнением переноса излучения (6.1.6), которое очевидным образом следует из уравнения (4.4.10). В этом уравнении —спектральный коэффициент ослабления, у — объемная спектральная плотность спонтанного излучения, (IV—спектральный коэффициент рассеяния. [c.222]

Спонтанное и индуцированное испускание электромагнитной энергии частицами вещества, заполняющего рассматриваемый объем, приводит к тому, что через границу объема наружу распространяется излучение. Первичной величиной, характеризующей объемное излучение вещества, является спектральный коэффициент излучения [c.27]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Излучение. Локальное монохроматическое испускание лучистой энергии единичным объемом среды в единичном угле в единицу времени назовем объемным коэффициентом излучения и обозначим 1х Если среда находится в термодинамическом равновесии, то параметр связан с коэффициентом поглощения а я, и спектральной излучательной способностью тела во г. зависимостью [95] [c.59]

Введем также объемный спектральный коэффициент излучения в единицу телесного угла [c.138]

Коэффициент поглощения. Для характеристики объемного характера поглощения газов применяется спектральный коэффициент поглощения, показывающий относительное уменьшение спектральной интенсивности излучения на единице длины пути луча [c.185]

Интегрируя спектральный и полный коэффициенты собственного излучения по телесному углу для всевозможных направлений s в пределах 4я, получаем спектральную и полную объемные плотности собственного излучения [c.29]

Расчеты интегральной излучательной способности с использованием экспериментально определенного спектрального коэффициента поглощения и преломления даже для монокристаллов тугоплавких окислов и стекол весьма трудоемки и могут быть выполнены на больших ЭВМ. Объемное излучение, присутствующее в большинстве частично прозрачных материалов, благодаря наличию пор, границ кристаллов и дефектов, структуры делает точный расчет чрезвычайно сложным. Кроме того, в настоящее время в литературе крайне мало данных по спектральным характеристикам поглощения и преломления при высоких температурах. Поэтому необходимо экспериментальное определение излучательной способности частично прозрачных материалов. [c.120]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Спектральным объемным коэффициентом излучения хх называется количество лучистой энергии, излучаемое единицей объема среды за единицу вре-,мени в единичном телесном угле и единичном интервале длин волн, т. е. " [c.305]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Коэффициент Эйнштейна для вынужденного испускания Bji — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния j в состояние /, сопровождающегося испусканием энергии, и спектральной объемной плотностью излучения, вынуждающего переход (dim5 , = LM 1Вц -= 1 М (Дж-С )). [c.195]

Аналогично уравнениям для спектрального излучения, когда по объему среды задается не поле температур, а поле полной объемной плотности результирующего излучения т]рез, величина т)с = 4а может быть определена из уравнения энергии, а затем подставлена в уравнения (4-21) и (4-22). Уравнение энергии для полного излучения (3-42) с учетом коэффициентов т . записывается [c.125]

Если при этом весовые коэффициенты в сумме равны единице, то каждый из них может трактоваться как процент влияния соответствующего частотного критерия в общем. Очевидно, изменение набора i будет приводить к изменению оптимума. Это можно истолковать как проявление неявной функциональной зависимости X = X (С), С Сх, g, С и при необходимости использовать эту зависимость в интересах повышения эффективности объемных оптимизационных расчетов, В последний период развиваются новые интересные подходы для решения многокритериальных задач, которые основаны на методах ма тематической теории принятия решений. Рассмотренные в этой главе задачи расчета и синтеза газовых лазеров можно с полной уверенностью отнести к многокритериальным задачам парамеяри-ческой оптимизации, причем в общем случае с нелинейным функ-ционалом. Для оптимизации характеристик газовых лазеров или поиска при заданных характеристиках оптимальных конструктивных решений в этих приборах, в отсутствии разработанных средств математического исследования такого рода задач, необ ходимо исходить из физических соображений. Эти предпосылки по существу заложены в этапы реализации основной структурной схемы разработки газовых лазеров с использованием ЭВМ, изложенной в п. 2.3.Уже на первом этапе (анализ конкретной рассматриваемой задачи) многокритериальная оптимизация характеристик газовых лазеров может быть сведена к однокритериальной. Таким примером может служить задача разработки газового лазера с заданными характеристиками излучения в дальней зоне или расчет характеристик молекулярного усилителя. Именно физические соображения определили основным объектом исследования в обратной задаче расчета газового лазера резонатор с зеркалами, имеющими переменные по апертуре коэффициенты отражения. Затем анализ технологических возможностей привел к основному критерию оптимизации этих зеркал —- минимальному числу колебаний в зависимости R (г). Такой физический подход к оптимизации на сегодняшний день является типичным в задачах квантовой электроники. Однако прикладные задачи уже в настоящее время требуют большого количества принципиально разных газовых лазеров, работающих в различных режимах генерации, спектральных диапазонах и с различными уровнями входной мощности. Не всегда физический подход может обеспечить необходимые упрощения, способные свести задачу к простейшим приемам оптимизации, которые не требуют исследований функционалов (см. выражения (2.155) и (2.156)). Оптимизация выходных характеристик и конструктивных элементов прибора с учетом тенденций, определенных в теории и эксперименте, может осуществляться подбором необходимых данных в небольшом интервале изменений управляемых переменных. Дальнейшее совершенствование оптимизационных задач с использованием ЭВМ, как основных в разработке и исследовании [c.123]

Росселандов пробег I для тормозного механизма равен спектральному пробегу при энергии квантов ку = 5,8 кТ. Как видно, в переносе лучистой энергии путем теплопроводности при тормозном механизме поглощения основную роль играют весьма большие кванты, находящиеся в виновской области спектра. Наоборот, при объемном излучении основную роль играют маленькие кванты. Средний коэффициент Х1 равен исправленному на вынужденное испускание спектральному коэффициенту V (1 — е / ), соответствующему ку = 1,73 кТ. [c.224]

Многие источники сейсмических волн действуют на поверхности земли так, что механический контакт осуществляется непосредственно на самой поверхности. Некоторое представление о поведении таких источников можно получить, рассматривая излучение волн от сосредоточенных сил, действующих параллельно свободной границе упругого полупространства или перпендикулярно к ней. В случае механических источников излучение от кругового штампа на свободной границе обеспечивает описание как поведения самого источника, так и излучаемых объемных волн. В большинстве конкретных ситуаций предположение об однородности полупространства нуждается в уточнении, поскольку сейсмические скорости, как правило, имеют очень низкие значения вблизи поверхности Земли. Если изменение скорости с глубиной известно, то с целью уточнения амплитуды волн можно использовать более корректные формулы для геометрического расхождения (взамен простого деления на расстояние). Легко учесть также явление преломленияч на промежуточных границах. Если для каждого из слоев известен коэффициент поглощения, то представляется возможным ослабить предположение и об идеальной упругости. Разделив спектры зарегистрированных волн на спектральную характеристику поглощения и осуществив обратное преобразование Фурье, получим сейсмограммы, которые наблюдались бы в идеально упругой среде. Предположение о свободной границе является достаточно реалистическим, так как акустический контраст между воздухом и грунтом очень велик, но даже это предположение необходимо иногда применять осторожно. Так, вибрационные источники могут порождать прямую воздушную волну, а при взрывании зарядов в воздухе ударная воздушная волна сама является источником сейсмических колебаний, [c.228]

Величина коэффициента спектрального блокирования, необходимого при использовании метода комбинационного рассеяния, вообще довольно мала. Это можно продемонстрировать, например, рассмотрев лидар комбинационного рассеяния, с помощью которого дистанционным образом контролируют с расстояния 200 м концентрацию молекул газа ВОг, выходящего из дымовой трубы. Из табл. 3.4 находим, что соответствующее дифференциальное сечение комбинационного рассеяния составляет о (337 350,8)/4л як 1,7-10 см -ср наблюдаемая длина волны 350,8 нм смещена на 13,8 нм относительно длины волны лазерного излучения. Если предположить, что лидар будет работать в условиях легкой дымки, то, согласно рис. 2.26, можно ожидать, что величина объемного атмосферного коэффициента обратного рассеяния Р(Я/.) будет равна Ю см -ср-. К сожалению, из-за присутствия 502 в щлейфе необходимо принять большее значение р и считать р (337 нм, 200 м)= 10 см X X ср . Таким образом, при условии, что разница длин волн достаточно мала и можно пренебречь экспоненциальным множителем в неравенстве (8.4), требуется выполнение соотнощения 1(337) [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...