Спектральная излучательная способность

Излучательная способность металлов. Качественное изменение спектральной излучательной способности поверхностей изучили достаточно хорошо. Для металлов она уменьшается с увеличением длины волны. Что касается теоретического вычисления функции е(>., Т) для реальных тел, то удовлетворительные результаты, подтверждаемые экспериментом, дает соотношение Друде, полученное с помощью классической теории Максвелла для ИК-области спектра [c.28]

Реальные вещества не являются абсолютно черными телами, а при каждой длине волны излучают лишь часть h, равную e h Коэффициент ех называется спектральной излучательной способностью или, проще, 18 спектральной степенью черноты. [c.18]

Введем наряду с функцией p(v,T) спектральную излучательную способность абсолютно черного тела e v,T), определив ее как количество энергии, излучаемой с единицы площади поверхности черного тела за единицу времени. Покажем, что e v,T) лишь множителем с А отличается от функции p v,T). Вследствие изотропии черного излучения из каждой точки полости исходит поток энергии, равномерно распределенный по всем направлениям и равный (в расчете на единицу [c.85]

X sin в os в dO. В равновесном состоянии такое же количество энергии излучается. Интегрируя это выражение по полусфере, получим спектральную излучательную способность [c.85]

Как известно, поглощение излучения связано с его взаимодействием с частицами (молекулами) тела. Последние в период между столкновениями практически не взаимодействуют друг с другом и их взаимодействие с излучением является индивидуальным . В таком случае степень поглощения излучения должна быть прямо пропорциональной количеству частиц (молекул) тела, находящихся на его пути (гипотеза Бера). Эта гипотеза хорошо подтверждается в средах с малыми концентрациями поглощающего вещества. С ростом концентраций увеличивается вероятность взаимодействий между частица ми (молекулами) поглощающего вещества, что ведет к заметным отклонениям от гипотезы Бера. Если рассмотренная выше излучающая система (слой) находится в состоянии радиационного равновесия, то, очевидно, на основании закона Кирхгофа спектральная излучательная способность (степень черноты) слоя в произвольном направлении равна его спектральной поглощательной способности в том же направлении [c.527]

Т аблица 9.3. Спектральная излучательная способность некоторых материалов для Я = 0,Ч5 мкм [c.318]

ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ И СПЕКТРАЛЬНАЯ ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ [c.111]

Излучательная способность поверхности е определяется как отношение мощности, излучаемой нагретой поверхностью, к мощности, излучаемой черным телом при той же температуре. Излучательная способность может меняться при изменении длины волны, и спектральная излучательная способность определяется как излучательная способность в единичном интервале длин волн. [c.111]

Спектральная излучательная способность (Я, Г) [c.106]

Спектральная излучательная способность Отношение спектральной плотности энергетической яркости данного тела к спектральной плотности энергетической яркости черного тела при той же температуре [c.22]

Излучение. Локальное монохроматическое испускание лучистой энергии единичным объемом среды в единичном угле в единицу времени назовем объемным коэффициентом излучения и обозначим 1х Если среда находится в термодинамическом равновесии, то параметр связан с коэффициентом поглощения а я, и спектральной излучательной способностью тела во г. зависимостью [95] [c.59]

Рис. 117. Спектральная излучательная способность металлов /-платина 2—никель 3-медь < -золото 5-серебро

Рис. 176. Спектральная излучательная способность керамики и никелевого сплава

Здесь е2я,(Г— спектральная излучательная способность холодной поверхности для температуры длины волны, равной длине волны максимума горячей [c.158]

ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРАЛЬНОЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬНОЙ СПОСОБНОСТИ ВОЛЬФРАМА В ВИДИМОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА ПРИ ВЫСОКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ [c.128]

В любой реальной системе спектральная излучательная способность е (Я, Т) определяется не отношением яркости тела Ъ, т к яркости черного тела Ь, т при той же температуре, а отношением соответствующих потоков энергии излучения [c.129]

Формула расчета спектральной излучательной способности с учетом поправочных коэффициентов эксперимента имеет вид [c.129]

Излучательная способность. Сравнительные данные об отклонениях яркостной или черной температуры от истинной приведены на рис. 3-2-17А. Разница между истинной и яркостной температурой обусловлена, как известно, различием между спектральной излучательной способностью данного объекта и Черного тела и зависит от состояния поверх- [c.31]

Спектральная излучательная способность Способность к точечной сварке [c.629]

Спектральная излучательная способность [c.215]

Следует иметь все это в виду при рассмотрении находящихся в нашем распоряжении данных об излучательной способности высокотемпературных покрытий. Большая часть измерений была выполнена на воздухе или в инертной среде однако, чтобы дать информацию для космического применения, желательно проводить такие измерения в вакууме. Высокий вакуум в космосе может вызвать сублимацию с последующим изменением структуры и излучательной способности поверхности. Данные измерения полусферической общей излучательной способности в воздухе могут также значительно отличаться от данных, полученных в вакууме, если спектральная излучательная способность образца обладает заметной неравномерностью в области края поглощения атмосферы. Особенно неприятны в этом отношении органические покрытия. [c.305]

Зависимость спектральной излучательной способности абсолютно черного тела W к от длины волны X, Вычисленная для диапазона температур 300—6000° К, приведена на фиг. 14.1. Из нее видно, что основная часть излучения, которое может быть использовано для обнаружения большинства тел, оказывается в инфракрасной области спектра (Л = 0,75— 1000 мкм). Тела при температуре выше 1000° К дают достаточное излучение в видимой части спектра и могут быть обнаружены глазом, но для обнаружения тел с более низкой температурой необходимы инфракрасные детекторы. [c.453]

Очевидное различие между излучением, испущенным вольфрамовой лентой, и излучением черного тела связано с зависимостью излучательной способности вольфрама от длины волны (рис. 7.17). Соответственно спектральная яркостная температура оказывается функцией длины волн. Спектральная яркостная температура 7д ленты, имеющей излучательную способность е(к, Т) и наблюдаемой через стекло с коэффициентом пропускания определяется формулой [c.350]

Спектральная излучательная способность соответствует указанным температурам. Линейная интерполяция между точками доо таточно точная. [c.192]

Излучаемый абсолютно черным телом удельный поток энергии в диапазоне частот будем обозначать ео пйул, а величину называть спектральной излучательной способностью [c.58]

Повышение предельной чувствительности спектрального анализа атомов и молекул. С применением интенсивного лазерного излучения стало возможным повышение чувствительности таких спектроскопических методов, как флуоресцентный, оптикоакустический и др. Например, применение в ИК-области вместо монохроматизированного излучения теплового источника со спектральной излучательной способностью , ==4-10 Вт/см -ср (V = 5000 см"1, Аг- = 1 см при Т = 2000° С) лазерного излучения с 10 Вт/см -ср (для лазера на Не—Ме с выходной мощностью 30 мВт с л = 3,39 мкм) позволяет примерно в 10 раз повысить чувствительность флуоресцентного метода, которая прямо пропорциональна Ьх- В результате с этим методом с помощью подобных лазеров можно определять абсолютную концентрацию атомов в газовой фазе до 10" атомов в 1 см и относительную концентрацию молекулярных микропримесей в газах с помощью оптико-акустического метода до 10 %. [c.438]

Вольфрам наиболее широко применяется как высокотемпературный материал, но даже он изучен недостаточно, данные по некоторым его свойствам у различных исследователей существенно различаются. Например, наиболее надежные данйые по спектральной излучательной способности вольфрама, полученные в работах [1, 2], различаются между собой в видимой области спектра на 2%. Поэтому представляет интерес получить новые данные высокой точности. Это важно также и в том отношении, [c.128]

В основу экспериментального определения интегральной полусферической излучательной способности 8 пирографита был положен калориметрический метод. Исследуемые образцы с а поверхностью, помещенные в вакуумную камеру большого объема (вакуум порядка 6-10 мм рт, ст.), нагревались проходящим через них переменным электрическим током. Истинная температура излучающей поверхности опытного участка образца Гпов рассчитывалась на основании измерений яркостной температуры и данных по спектральной излучательной способности ех при длине волны 0,65 мкм, которые были получены в отдельном эксперименте. [c.74]

Согласно Г ОСТ 7601—55 величинурекомендуется называть спектральной излучательной способностью. [c.167]

В качестве примера на рис, 11.21 приведено распределение спектральной излучательной способности ( >.) для различных компонентов слоя воздуха. Из рис. 11.21 видно, что излучеиие [c.302]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

В прецизионных измерениях спектральной яркости необходимо обеспечивать определенное положение и размер наблюдаемой площадки на ленте. Это вызвано тем, что избежать градиентов температуры и упоминавшихся выше вариаций излучательной способности от зерна к зерну невозможно. И хотя подробности распределения температуры вдоль ленты зависят от ее размера, теплопроводности, электропроводности и полной излучательной способности, результирующее распределение вблизи центра не должно сильно отличаться от параболического. Такие отличия, как это наблюдалось, возникают из-за вариаций толщины ленты и существенны для ламп с широкой и соответственно тонкой лентой. В газонаполненной лампе с вертикально расположенной лентой максимум смещается вверх от центра вследствие конвекции. В вакуумной лампе к заметной асимметрии распределения относительно центра приводит эффект Томсона. Наиболее высокая температура в вакуумной лампе всегда близка к отметке на краю ленты. На рис. 7.23 показаны градиенты температуры, измеренные при двух температурах на ленте лампы, конструкция которой приведена на рис. 7.19. Температурные градиенты на лентах газонаполненных ламп несколько больше, чем градиенты, показанные на рис. 7.23, и имеют асимметричный вид из-за конвекционных потоков. Конвекционные потоки существенно зависят от формы стеклянной оболочки и ее ориентации по отношению к вертикали. При некоторых ориентациях яркостная температура начинает испытывать весьма значительные циклические вариации с периодом порядка 10 с и амплитудой в несколько градусов. Перед градуи- [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...