Плотность излучения объемная спектральная

Таким образом, при прохождении параллельного пучка монохроматического излучения с объемной спектральной плотностью w(v) через слой вещества толщиной dx и единичного поперечного сечения изменение интенсивности выразится следующим образом [c.380]

Учет ширины энергетических уровней. Выражение (17.6) получено для бесконечно узких энергетических уровней, ДЛЯ которых линия поглощения, соответствующая переходу Ei Е , настолько узкая, что объемную спектральную плотность излучения w (v) можно считать постоянной в пределах ширины этой линии поглощения. Однако, как уже мы отметили, энергетические уровни не яв- [c.380]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Объемная спектральная плотность v,г энергии излучения с частотой V связана с испускательной способностью ev,г соотношением [c.699]

В теоретических расчетах вместо испускательной способности tv,т пользуются объемной спектральной плотностью щ,г энергии излучения, которая связана с Ел., т соотношением [c.141]

Так как qR определяется через, то выражение (6.1.5) необходимо дополнить кинетическим уравнением переноса излучения (6.1.6), которое очевидным образом следует из уравнения (4.4.10). В этом уравнении —спектральный коэффициент ослабления, у — объемная спектральная плотность спонтанного излучения, (IV—спектральный коэффициент рассеяния. [c.222]

Уравнения энергии для среды и поверхности, связывающие различные виды спектральных объемных и поверхностных плотностей излучения, записываются, как следует из (3-21) и (3-22), следующим образом [c.194]

Энергия излучения лазера W Объемная плотность энергии р Спектральная плотность из- ря [c.6]

Равенство (50.15) называется формулой Рэлея—Джинса. Эта формула была предложена Д. У. Рэлеем (1842—1911) в 1900 г. и несколько более подробно обоснована Д Д. Джинсом (1877—1946). Она дает достаточно хорошее согласие с экспериментом при малых со. При больших со спектральная плотность (50.15) значительно превосходит наблюдаемую, а при со оо получается недопустимое соотношение w -> оо. Кроме того, полная объемная плотность излучения 00 [c.305]

Прохождение света через среду. прохождении света через среду осуществляется обмен квантами между пучком света и атомами среды посредством вынужденных переходов и спонтанное испускание квантов. Обозначим частоту излучения, концентрации атомов на верхнем и нижнем уровнях соответственно со, N1, /Уо (см. рис. 273). Спектральную объемную плотность излучения частоты со обозначим иь. Она изменяется в результате вынужденного поглощения квантов атомами среды, благодаря чему плотность потока уменьшается, и вследствие вынужденного излучения атомов, приводящего к увеличению плотности Закон сохранения энергии при вынужденных переходах на основании (50.34) записывается в виде [c.309]

Какой температуре абсолютно черного тела соответствует излучение рубинового лазера на волне к = 694,3 нм при спектральной объемной плотности излучения на этой частоте 10 Джс-м [c.326]

Размерность спектральных плотностей объемной плотности энергии излучения [c.290]

Интегрируя спектральный и полный коэффициенты собственного излучения по телесному углу для всевозможных направлений s в пределах 4я, получаем спектральную и полную объемные плотности собственного излучения [c.29]

Физически спектральная объемная плотность собственного излучения характеризует количество энергии, которое спонтанно и индуцированно испускается единицей объема среды за единицу времени, отнесенное к единице частотного интервала. [c.29]

Спектральная объемная плотность энергии излучения [c.49]

Спектральные объемные плотности поглощаемого и рассеиваемого средой излучения будут соответственно равны [c.57]

Используя свойство изотропности равновесного излучения в среде, а основании (2-13) нетрудно получить выражения спектральной поверхностной плотности и спектральной объемной плотности энергии Uj. равновесного излучения, которые с учетом (2-6) и (2-7) будут равны [c.65]

На основании приведенного анализа было показано, что спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме является универсальной функцией частоты и температуры согласно (2-5), а полная интенсивность равновесного излучения /о определяется только температурой равновесной системы и является ее универсальной функцией согласно (2-8). Количественная зависимость полной объемной плотности равновесного излучения от температуры была найдена экспериментально в 1879 г. Стефаном [Л. 318] и теоретически — в 1884 г. Л. Больцманом [Л. 319], вследствие чего она и получила название закона Стефана — Больцмана. В дальнейшем эта найденная зависимость была подтверждена точными экспериментальными измерениями, а также была получена как следствие закона Планка. [c.66]

Во-вторых, из (2-36) вытекает и другое не менее важное следствие, позволяющее определить длину волны, для которой объемная плотность равновесного излучения при заданной температуре будет максимальной. Пользуясь соотношением =Xv, формулу (2-36) можно записать относительно спектральной объемной плотности энергии равновесного излучения, приходящейся на единицу интервала длин волн )> следующим об- [c.70]

Выражение (2-39) и является математической формулировкой закона смещения Вина. Из него следует, что при увеличении температуры равновесной системы максимум спектральной объемной плотности энергии равновесного излучения f/дд смещается в сторону более коротких длин волн в соответствии с (2-39). [c.71]

Используя соотношение =-Xv, на основании (2-45) нетрудно составить выражение для спектральной объемной плотности равновесного излучения, отнесенной к единице частотного интервала [c.72]

В том случае, когда по объему среды и на граничной поверхности задается не поле температур, а объемные плотности результирующего излучения, система уравнений (3-18) — (3-20) должна быть дополнена другими уравнениями, дающими дополнительные связи между температурой среды и поверхности, плотностями результирующего излучения и искомой спектральной интенсивностью излучения. Такими уравнениями являются уравнения энергии радиационного теплообмена для объема среды и граничной поверхности. [c.98]

Энергетическая освещен-ность, светимость, поверхностная плотность мощности излучения, облученность Плотность силы излучения объемная Спектральная плотность силы излучения Световой эквивалент потока излучения Мс1р Ватт на квадратный метр Вт/м2 эрг/(с.см2) МО-3 [c.88]

Коэффициент Эйнштейна для вынужденного испускания Bji — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния j в состояние /, сопровождающегося испусканием энергии, и спектральной объемной плотностью излучения, вынуждающего переход (dim5 , = LM 1Вц -= 1 М (Дж-С )). [c.195]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Изотропность равновесного излучения позволяет установить однозначную связь спектральной поверхностной плотности равновесного излучения а также спектральной объемной плотности энергии равновесного излучени со спектральной интенсивностью равновесного излучения Эти величины на основании (1-78), (1-82) и (2-4) получаются следующими [c.62]

Формула (2-44), дает спектральную величину плотности собственного объемного излучения. Если ее проинтегрировать по всему спектру, то получится интег ральное значение плотности собственного объемного излучения [c.53]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Объемная плотность энергии излучения иц г, 1) харак теризует количество энергии излучения, заключенное и единичном объеме, Спектральную объемную плотность энергии излучения гivR (V, г, О определяют как отношение объемной плотности энергии излучения, соответствующе г бесконечно малому интервалу частот (длин волн), включающему заданную частоту (длину волны), к этому интервалу [c.143]

Из формул (4.1.11), (4.1.12) следует, что Р (Ру) есть среднее значение спектральной плотности энергетичешюй яркости излучения, идущего вправо (влево). Для объемной плотности энергии излучения и облученности в заданном направлении справедливы соотношения [c.144]

Эффективное излучение элементарного объема среды складывается из собственного и рассеиваемого излучения. В связи с этим спектральная Г1зф и полная г а,[, объемные плотности эффективного излучения будут соответственно равны [c.57]

Разность поглощенного и собственного излучения равна результирующему излучению элементарного объема. Соответственно спектральная и полная Т1рез объемные плотности результирующего излучения на основании (1-118) — (1-120) и (1-122) определятся по формулам [c.58]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает четкую зависимость (2-31) полной объемной плотности равновесного излучения от температуры. Однако он не раскрывает выражения универсальной функции спектральной интенсивности равновесного излучения (2-5) в зависимости от частоты и температуры. Попытки решения этой фундаментальной задачи теории теплового излучения предпринимались многими исследователями (Ми-хельсон, Рэлей, Джинс, Тизен, Абрахам и др.). Все эти решения хотя и имели важное значение для прогресса науки в рассматриваемой области, однако не дали окончательного и полного решения проблемы, которое было получено в 1900 г. М. Планком. [c.69]

Для того чтобы определить конкретные значения Ямакс при задании различных температур Т, необходимо знать величину Ь, называемую постоянной Вина. Однако ее численное значение не может быть определено на основании написанных выше уравнений, так как сам вид функции f( lXT) остался неизвестным. Поэтому нахождение Ь может быть осуществлено экспериментальным путем на основании опытных данных по распределению спектральной объемной плотности равновесного излучения по длинам волн, полученному для какой-либо температуры. Теоретические исследования Планка, предпринятые па принципиально новой основе, позволили в дальнейшем найти конкретный вид функции f(v/T) и произвести независимое определение Ь. В соответствии с современными данными ее значение равно [c.71]

Выражение (2-51) носит название формулы Рэлея — Джинса. Как видно, формула Рэлея — Джинса согласуется с законом смещения Вина (2-36). Она также хорошо подтверждается результатами экспериментов при низких частотах. Однако, как следует из (2-51), при увеличении частоты спектральная объемная плотность равновесного излучения безгранично возрастает. Это, в свою очередь, приводит к тому, что полная объемная плотность равновесного излучения Uo, определяемая как чнтеграл (2-51) по всему спектру частот, оказывается бесконечно большой, что противоречит физическому смыслу. Этот факт в свое время получил название ультрафиолетовой катастрофы и свидетельствует о том, что формула Рэлея — Джинса оказывается непригодной для больших частот. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...