Слой нейтральный в пластинке

Слой нейтральный в пластинке 343 Сопротивление 71 [c.587]

Если соединить обе пластинки металлическим проводником, то, так как потенциал цинка по сравнению с медью более отрицателен, электроны в металлической части системы начнут перемещаться от цинка к меди. Равновесие в двойном слое у поверхности цинка нарушится — катионы цинка перейдут от поверхности цинка в раствор. В то же время электроны, перешедшие на медную пластинку, образуют с катионами меди, находящимися в двойном слое, нейтральные атомы меди, оседающие на медной пластинке. В связи с разрядом ионов Сц2+ ионы 50 " будут двигаться от меди к цинку. [c.22]

Предполагается, что в пластинке существует нейтральный слой, расстояния между точками которого при малых прогибах пластинки не изменяются. В однородной пластинке этот слой совпадает со срединной поверхностью, разделяющей высоту пластинки пополам. Плоскость, совпадающую с нейтральным слоем в недеформированном состоянии пластинки, примем за координатную плоскость Оху, от которой будем отсчитывать отклонения отдельных элементов пластинки. Ось Ог направляем вниз, как показано на рис. 84. [c.343]

При сгибании пластинки в некоторых местах внутри нее возникают растяжения, а в других —сжатия. Именно, на выпуклой стороне пластинки, очевидно, происходит растяжение по мере углубления в толщу пластинки это растяжение постепенно уменьшается, достигая в конце концов нуля, вслед за чем в дальнейших слоях начинается постепенно увеличивающееся сжатие. Таким образом, внутри пластинки имеется нейтральная поверхность, на которой растяжение вообще отсутствует, а по двум сторонам ее деформация имеет противоположный знак. Очевидно, что эта поверхность расположена по середине толщины пластинки. [c.60]

Под второстепенными напряжениями и деформациями понимаются те, которые по сравнению с остальными, относимыми к группе основных, настолько малы, что можно пренебречь влиянием таких второстепенных напряжений и деформаций в направлении основных напряжений. Это, конечно, не означает, что второстепенные напряжения и деформации вообще из расчета выпадают исключается лишь взаимное влияние одних на другие. Иначе говоря, принимается гипотеза о связи основных напряжений только с основными деформациями. Примером могут служить методы расчета на изгиб балок и пластинок, когда при вычислении деформации продольных волокон, параллельных нейтральному слою, не принимается во внимание роль нормальных напряжений, перпендикулярных к оси балки или перпендикулярных к срединной плоскости пластинки впрочем, это не [c.131]

Для того, чтобы найти й1 д поступим следующим образом. Выделим из рассмотренного элемента пластинку толщиной с1у на расстоянии у от нейтрального слоя (рис. 12.64) и найдем потенциальную энергию деформации, накопленную в этой пластинке. На гранях выделенной пластинки (рис. 12.64), лежащих в поперечных сечениях балки, действуют силы (г/) г/= т6 (г/) ф, а на гранях, параллельных срединной плоскости,— силы %у,Ь у) йг = хЬ у) йг (%гу = Туг = "Г — вследствие закона парности касательных напряжений). [c.194]

В элементарной теории изгиба пластинок эта плоскость играет такую же роль, как нейтральный слой при изгибе балок. Линия пересечения срединной плоскости с ограничивающей цилиндрической поверхностью пластинки представляет собой контур пластинки. При исследовании изгиба пластинок условимся координатную плоскость ху располагать в срединной плоскости пластинки. Ось z будем направлять так, чтобы получалась правовинтовая координатная система (х, у, г). Толщину пластинки обозначим через к и прогибы срединной поверхности пластинки в направлении оси 2 — через ю. Исследование изгиба пластинок начнем с простейших задач 1) с изгиба пластинки по цилиндрической поверхности и 2) чистого изгиба. Для решения задачи в этих двух частных случаях можно воспользоваться, как мы увидим ниже, результатами, полученными при исследовании изгиба стержней. [c.365]

В предыдущем разделе были подробно рассмотрены основные закономерности турбулентных течений жидкости в пограничном слое над неограниченной плоской пластинкой. Полученные выводы мы сравнивали с эмпирическими данными, относящимися как к искусственным течениям, создаваемым в лаборатории, так и к наблюдаемым в атмосфере движениям воздуха вблизи поверх-ности Земли. При этом, однако, пришлось оговорить, что из наблюдений в атмосфере для данной цели могут использоваться только наблюдения, относящиеся к нейтральной (безразличной) стратификации, т. е. к тем случаям, когда в нижних слоях воздуха средняя температура практически не меняется с высотой. Но такая нейтральная стратификация довольно редко наблюдается в природе. Действительно, днем температура обычно заметно понижается с высотой, а ночью она, как правило, повышается с высотой (как говорят, имеет место инверсия температуры), так что нейтральной стратификация оказывается лишь в течение небольших промежутков времени перед заходом и после восхода [c.370]

Каждая часть пластинки в отдельности до контактирования была нейтральной, так как имело место равновесие свободных и связанных зарядов. Так как концентрация свободных электронов в области п больше, чем в р, а концентрация свободных дырок — наоборот, то после контактирования часть электронов под влиянием тепловой диффузии перейдет в область р, а некоторое количество дырок — в область п. При этом область р у перехода окажется заряженной отрицательно, а область п — положительно, возникнет диффузионное поле (рис. 171, а), которое прекратит дальнейшее перемещение зарядов, т. е. еще в отсутствии внешнего напряжения образуется запирающий слой толщиной порядка 10 см. [c.299]

Эмульгирование вязких пленок в химически нейтральной жидкости было исследовано в работе [36]. Объектом исследования служили стеклянные пластинки, на одну из сторон которых наносился слой технического вазелина различной толщины. Рабочей жидкостью была вода. Процесс разрушения пленки загрязнения фотографировался через микроскоп. [c.177]

Рис. 2.17. Эмпирические данные о волновых числах нейтральных возмущений в пограничном слое над плоской пластинкой по данным Шубауэра и Скрэмстада.

Перейдем теперь к исследованию общих свойств турбулентных течений около стенки, параллельной направлению средней скорости течения. Результаты этого исследования будут приложимы и к течениям в круглой трубе или в плоском канале, и к течениям в пограничном слое на плоской пластинке (в частности, в приземаом или приводном слое атмосферы ад ровной подстилающей поверхностью при нейтральной, термической стратификации). Мы начнем, однако, с рассмотрения простейшего идеализированного случая стационарного плоскопараллельного потока жидкости, движущейся по направлению оси Ох в полупространстве 2 > О в отсутствие градиента среднего давления. [c.222]

Устойчивость пограничного слоя, образуемого течением вдоль плоской пластинки, важна для практики и имеет основное значение для теории. В несжимаемом случае его неустойчивость была впервые предсказана Толлмином (1929), рассматривавшим эту задачу как задачу о параллельном течении. Шлихтинг (1933 а, Ь, 1935 а) провел подробное вычисление характеристик колебаний, возникающих из-за неустойчивости. Tax как пограничный слой растет в толщину в направлении течения, Тэйлор (1938), исходя из физических соображений, поставил под сомнение законность приложения теории параллельных течений. Эти сомнения были устранены экспериментами Шубауэра и Скрэмстеда (1947), результаты которых подтвердили все общие характеристики, предсказанные теорией. Однако вычисления Шлихтинга находятся только в качественном сог-тасии с экспериментами. Применив метод вычислений гл. 3 к данному случаю ), Линь (1944) заново получил нейтральную кривую Толлмина, лучше согласующуюся с экспериментами, чем последняя кривая, вычисленная Шлихтингом. Используя тот же метод вычислений, что и Линь, Шэнь (1954) повторил вычисления скорости нарастания и получил результаты, лучше согласующиеся с экспериментом, чем значения, полученные Шлихтингом (фиг. 13, 14 и 15). Шлихтинг вычислил также распределение амплитуд колебаний, а Шубауэр и Скрэмстед нашли, что оно в общем согласуется с их экспериментальными результатами (фиг. 16). [c.88]

МЫ переходим к более общему случаю изгиба поперечными нагрузками, задача становится более сдоншой. Ясно, что под влиянием касательных напряжений, соответствующих перерезывающим силам N- и появятся сдвиги, которые вызовут искривление линейных элементов, перпендикулярных к срединной плоскости. Под влиянием нагрузки, лежащей на пластинке, наверное, возникнут напряжения Zz, которые соответствуют надавливанию друг на друга слоев пластинки, параллельных срединной плоскости. Очевидно, что вследствие этих надавливаний срединная плоскость пластинки может испытать некоторые деформации в своей плоскости и уже не будет играть роль нейтрального слоя. [c.383]

Смазка п> шечная (смазка УНЗ) по ГОСТ 3005-51 изготовляется из масла цилиндрового 11 (25—35%) петролатума (60—70%) церезина (5 1%) и едкого натра не более 0,02%. Мазеобразная масса от светло-коричневого до темно- коричневого цвета, способная сохраняться на поверхности металла непрерывным слоем при 60° в продолжение 24 ч не менее 0,6 мг[см Вязкость кинематическая при 60°, не менее 40 сст, реакция смазки — нейтральная или слабощелочная. Выдерживает испытание на коррозию на медных и стальных пластинках при 100° в продолжение Зч. Предназначается для смазывания и защиты от коррозии. [c.423]

Окончательно изготовленные образцы с разными размерами зерна скрепляли в один блок, который подвергали деформации по схеме чистого изгиба. Каждая пластинка в этом блоке изгибалась на ребро с таким расчетом, что ее крайние волокна удлинялись (выпуклая сторона) или укорачивались (вытянутая сторона) на величину порядка 6%- В результате такого изгиба блока пластинок на их больших сторонах образовались макроскопически неоднородные поля деформации, измеряющиеся по степени деформации от 5—6% удлинения или уко(рочения на крайних волокнах до нуля у нейтрального слоя. Переход через нейтральный слой приводил к изменению знака деформации. [c.63]

Французский инженер и ученый Луи Мари Анри Навье (1785—1836) привел в систему все разрозненные сведения, многое исправил и дополнил своими исследованиями. В то время как исследователи XVIII века ставили своей целью составить формулы для вычисления разрушающих нагрузок, Навье признал наиболее правильным находить то значение нагрузки, до которого сооружения ведут себя упруго — не получают остаточных деформаций. Он установил, что нейтральный слой изгибаемой балки проходит через ее ось, и дал правильное толкование постоянной С, входящей в формулу Бернулли =EJ применил дифференциальное уравнение изогнутой оси к различным случаям загружения балок и разработал метод решения статически неопределимых задач при растяжении, сжатии и изгибе исследовал продольный изгиб при эксцентричном приложении сжимающей нагрузки, а также сложные случаи совместного действия изгиба с растяжением или сжатием, изучил изгиб кривых стержней (арок), пластинок и др. В 1826 году Навье издал курс сопротивления материалов. Эта книга нашла широкое признание, ею пользовались как основным руководством инженеры во многих странах в течение нескольких десятков лет. [c.560]

Второй тип сенситометров 5 в к-рых используют шкалу интенсивностей, реализуется обычно путем применения серого оптич. клина. Последний (клин Гольдберга или Эдер-Гехта) состоит из стеклянной пластинки, на к-рую нанесен тонкий клинообразный слой желатины, окрашенной в нейтрально серый цвет. Интенсивность прошедшего через такой клин света плавно изменяется вдоль клина, и, освеш ая пластинку под клином, мы получим требу-юш ийся для наших целей ряд интенсивностей. Недостаток подобного рода сенситометров заключается в трудности получения действительно нейтрально серой окраски клина, т. е. равномерного поглощения лучей всех длин волн. Тем не менее простота и удобство подобных сенситометров вызвали широкое применение последних например в фабрично-заводских лабораториях. [c.259]

При I с I —> О критический слой располагается вблизи поверхности пластинки. Будем считать, что он сливается с вязким пристеночным подслоем, составляя с ним одно целое. Указанное условие определяет, в частности, асимптотику нижней ветви нейтральной кривой устойчивости в плоскости Ке, к. Переменная Уз для критического слоя введена еще Толлмином [261], ход рассуждений которого весьма близок к современной процедуре метода сращивания внешних и внутренних асимптотических разложений, В рассматриваемой области [c.36]

В предыдущей главе были подробно рассмотрены основные заколомерности турбулентных течений жидкости в пограничном слое над неограниченной плоской пластинкой. Полученные выводы мы сравнивали с эмпирическими данными, относящимися как к искусственным течениям, создаваемым в лаборатории, так и к наблюдаемым в атмосфере движениям воздуха вблизи поверхности земли. При этом, однако, нам пришлось оговорить, что из наблюдений в атмосфере для данной цели могут использоваться только наблюдения, относящиеся к нейтральной (безразличной) стратификации, т. е. к тем случаям, когда в нижних слоях воздуха температура практически не меняется с высотой ). Но такая нейтральная стратификация довольно редко на- [c.358]

В ранних физических исследованиях электрического разряда в газа> при низком давлении экспериментатор часто отмечал металлический осадок на стекле вблизи катода. Позднее был разработан метод для получения покрытия на поверхности, расположенной вблизи катода разрядной трубки, процесс известен под названием вакуумного напыления. Напряжение постоянного тока в 2000 в является достаточной э. д. с. Частицы, вылетающие из катода, содержат главным образом нейтральные атомы, движущиеся со скоростью, соизмеримой со скоростью теплового движения атомов в точке плавления материала катода. Толанский предполагает, что имеется действительно испарение локальных точек на катоде . Вакуум для процесса напыления требуется неточный, достаточно 0,1 мм рт. ст. Аналогичные процессы, известные как термонапыление, требуют давления <10" мм рт. ст., даже 10 или выше 10 . Этим путем получают пленку алюминия на больших телескопических зеркалах. Источником испаряющегося металла может быть Шарик на горячей проволоке или диск на горячей пластинке, а высокий вакуум необходим для того, чтобы обеспечить средний свободный пробег частиц, превышающий расстояние между расплавленным металлом и поверхностью, подлежащей покрытию. Испускаемые частицы имеют размеры атомов. Подробности обоих процессов, которые уже получили промышленное использование в получении исходных осадков на восковых матрицах, для оптических зеркал и ювелирных покрытий, на пластиках и оптических деталях, рассматриваются в статье [8]. Электрическое сопротивление покрытий, превышающее сопротивление основного металла, обсуждено в статье [9]. Если любой из этих процессов использовать для получения слоев, предназначенных для защиты от коррозии, то требует серьезного рассмотрения вопрос [c.550]

Далее, предполагается, что при прогибе пластинки все точкй нейтрального слоя перемещаются параллельно оси Ог и что час тицы, лежащие на одной нормали MN к нейтральному слою (рис. 85), остаются на этой нормали и при прогибе пластинки, по ворачиваясь вместе с нормалью вокруг точки А пересечения ее с нейтральным слоем (на рис. 85 точки М, N, А переходят соответственно в А ). [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...