Ось оптическая зеркала

Прямой контакт, измерение в дальнем н о л е. В дальнем поле условия непосредственного расположения дефектоскопа усложняются. В этом случае можно еще рассчитать возникающее следствие отраженного сигнала в предположении, что двойная толщина пластины велика по отношению к длине ближнего поля. К проблеме отражения в ближнем поле при прямом контакте прибавляется проблема уменьшения амплитуды звукового давления в результате дивергенции звукового поля. Отражение от поверхности земли для расчета не важно, так как там происходит только одно полное отражение. Напротив, на передней стороне действует не нагруженная дефектоскопом поверхность как оптическое зеркало со 100%-ным отражением. Место, соприкасающееся с дефектоскопом, имеет только одно [c.189]

Обычно соотношения (2.14.5) называют принципом Ферма. Согласно этому принципу, оптическая длина луча, соединяющего точки А и В, меньше оптической длины любой другой кривой, соединяющей эти точки и расположенной вблизи луча. Строго говоря, принцип Ферма справедлив лишь в том случае, когда точки А и В расположены достаточно близко друг от друга. Покажем это на примере вогнутого сферического зеркала [1] (рис. 2.28). Пусть луч AQB соединяет точки А и В, расположенные симметрично на прямой, проходящей через центр О сферического зеркала у. Эллипс е с фокусами в точках А и В лежит правее у, поэтому [AQB] = [AQ В] > [AQ"В]. Следовательно, длина [AQB] является относительным максимумом при смещении точки Q по поверхности зеркала. Обратная ситуация возникает, если рассматриваемые две точки Л и В располагаются достаточно близко к точке Q. Из-за своей ограниченной применимости прин- [c.124]

Две точки диафрагмы Л а В расположены на равных расстояниях от 0 и соответствуют одной и той же зоне г зеркала. Центр диафрагмы С смещен о оптической оси зеркала на расстояние О С=Аг. Точки А- и диафрагмы, расположенные на том же диаметре находятся на расстоянии г от центра диафрагмы и соответствуют зонам г-ьДг и г — Аг зеркала Лучи А1 5 J и В 8 , отраженные от точек А и зеркала пересекутся между собою в точке расположенной в сторону от оптической оси. [c.73]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Рубин представляет собой одноосный кристалл. Показатели преломления обыкновенного и необыкновенного лучей светло-красного рубина, применяемого в лазерах, равны соответственно Ho = 1,7653 и /1 =1,7513 (для Я = 6560 А). Рубиновый лазер может давать поляризованный свет без каких-либо специальных поляризационных устройств. Для этого оптическая ось рубина не должна совпадать с его геометрической осью. Известно, что в обыкновенной волне направления волновой нормали и луча совпадают. Чтобы зеркала резонатора действовали эффективно, необходимо, чтобы волновые нормали были перпендикулярны к ним. В таком случае в рубине параллельно геометрической оси стержня будет распространяться только обыкновенный луч, а необыкновенный пойдет под углом к ней, попадая на боковую поверхность стержня. Поэтому резонатор будет эффективнее усиливать обыкновенные лучи, в которых электрический вектор перпендикулярен к оптической и геометрической осям кристалла. [c.287]

В этой установке направление потока рабочего газа, оптическая ось резонатора и вектор электрического поля возбуждения газовой смеси взаимно перпендикулярны. Лазерная полость/, компрессоры 4 п 5, включенные параллельно, теплообменник 3 и соединяющие их короба образуют газодинамический контур (рис. 26). Четыре медные водоохлаждаемые зеркала 2 резонатора установлены в специальные узлы, обеспечивающие их удобную юстировку. [c.48]

Шаговый метод измерения прямолинейности поверхностей большой протяженностью. Измерение прямолинейности поверхностей большой протяженности обычно производится шаговым методом с помощью точных уровней, автоколлиматора или визирными приборами. Этот метод заключается в том, что основание уровня, визирную марку или зеркало автоколлиматора устанавливают на подставку—мостик. Расстояние между опорными точками мостика, называемое шагом измерения, зависит от длины контролируемой поверхности. Для поверхностей длиной до 500 мм она принимается равной 30—50 мм для поверхностей длиной от 500 до 3000 мм — 100—200 мм для поверхностей длиной от 3000 до 20 ООО мм — 250—500 мм. Расположив мостик на контролируемую поверхность, перемещают его последовательно с одного участка на другой, определяя на каждом участке величину отклонения от прямолинейности по отношению к некоторому исходному положению. Например, при использовании в качестве измерительного средства автоколлиматора в качестве исходной прямой принимается оптическая ось этого прибора. [c.178]

Оптическая схема делительной головки приведена на рис. 46, б. От источника света — лампочки / через линзы конденсатора 2 и призму 3 пучок проходит через стеклянный градуированный диск 4, преломляющую призму 5, линзы объектива 6, преломляющую линзу 8, дугу 10, проекционные линзы И и затем попадает на зеркало 12. В системе оптического отсчета смонтирован узел микрометрического оптического устройства, состоящего из стеклянной дуги 10 с делениями от О до 2 и соединенного при помощи пластинки 9 с преломляющей линзой 8. Дуга и линза могут одновременно поворачиваться на осях 7. Назначение преломляющей линзы — создание смещения светового луча, проходящего через стеклянную минутную дугу /0. Отраженный свет от зеркала направляется на зеркало 13, вследствие чего изображение с делениями в градусах с градуированного диска 14 проецируется в зоне А, а значения минут оптической микрометрической дуги — в зоне В, Отсчет делений при измерении производится следующим образом. [c.103]

Теперь проследим ход лучей точки О, лежащей на оптической оси, когда отражающая плоскость (зеркало) не перпендикулярно этой оси, а наклонено по отношению к перпендикулярной плоскости на угол 0 (рис. 93,в). Изображение О3 точки О можно най- [c.112]

Лучи, идущие близко от оптической оси, называются центральными или осевыми. Центральные лучи, идущие параллельно оптической оси, пересекают оптическую ось после отражения от вогнутого зеркала в точке F. [c.44]

Отражательный рентгеновский микроскоп моя ет быть и изображающим, п сканирующим, с оптикой скользящего падения или нормального падения с многослойным покрытием (см. Рентгеновская оптика). Р, м. этого типа работают в области < < 4 кэВ, рассматривается возможность осуществить эту схему Р. м. для более жёсткого излучения (в области 10 кэВ). Классич. тип отражательного Р. м. скользящего падения — микроскоп Киркпатрика — Баэза, состоящий из пары скрещенных сферич. или цилиндрич, зеркал (рис. 2). В этой схеме источник О и зеркала А и Б расположены таким образом, что меридиональное 0 и сагиттальное О" астигматические промежуточные изображения источника (см. Изображение оптическое), -создаваемые зеркалом А, были бы соответственно сагиттальным и меридиональным изображениями для зеркала Б, к-рое благодаря обратимости объекта и изображения создаёт стигматическое увеличенное изо--бражение источника в точке 1. Предельное дифракц. [c.367]

В окуляр видны неподвижный указатель и изображение шкалы. Стеклянная пластина со шкалой заэкранирована со стороны окуляра. Качающееся зеркало 5 прижимается двумя пружинами к неподвижной опоре 10 с двумя запрессованными в ней шариками 11, образующими ось вращения зеркала. Шарик, запрессованный з измерительный стержень 6, касается зеркала в точке, смещенной относительно оси вращения зеркала. При перемещении измерительного стержня зеркало изменяет угол наклона к оптической оси в одной плоскости. Зеркало заключено в стальную оправу 12 с двумя шпильками, на которые надеваются ушки пружин. Вторые концы пружин закрепляются винтами. [c.53]

По уг,т10В0й скорости вращения детали вычисляется фактор неуравновешенности и определяется его направление одним из методов механическим, оптическим или электрическим. Первый заключается в записи самопишущим прибором, перо к-рого связывается с рамой, а бумага (или экран) — с осью вращающейся детали. При втором — на раме помещают источник света, а на ось детали — зеркало или зеркальную призму, ось к-рой совпадает с осью детали луч света на экране чертит синусоиду, по к-рой находится направление фактора неуравновешенности. Наиболее удобен метод электрический, описанный ниже в станке Олсен типа 8. При определении направления фактора неуравновешенности упор, ограничивающий колебания рамы в одном направлении, д. б. снят. [c.107]

Рычажно-оптическне измерительные приборы основаны на законах автоколлимации. На фнг. 86, а изображена линза Ь с главной оптической осью, проходящей через центр С, фокусным расстоянием Р и фокальной плоскостью ТТ. Позади линзы помеще о плоское зеркало 5, наклоненное под углом Р к фокальной плоскости ТТ. [c.305]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркала), прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (отражающей поверхности зеркала) проходит через центры этих поверхностей перпендикулярно к ним. Оптич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесимметричными (см. Зеркало оптическое, Линза). О. о. оптической системы — общая ось симметрии всех входящих в систему линз и зеркал. [c.496]

В оптиметрах используется принцип автоколлимации и оптического рычага (рис, 5.7). Если в фокальной плоскости объектива ОБ (рис. 5.7, а) расположить светящийся объект, например, шкалу, изображение каждого штриха А этой шкалы, расположенного на расстоянии п от оптической оси О, пройдя объектив и отразившись от зеркальной плоскости 377, расположенной под углом 90° к оптической оси, и снова пройдя объектив ОБ, спроецируется также на фокальную плоскость симметрично точке О на расстоянии п = п. Если зеркальную плоскость ЗП повернуть на угол ср к оптической оси, каждое изображе 1ие штриха, например точка О, сместится на расстояние t, определяемое двойным углом отражения 2<р t = F-2 tg rp, где F — фокусное расстояние объектива, В оптиметрах (рис. 5.7, б) перемещение h измерительного наконечника ИН приводит к повороту зеркала ЗП на плече а, поэтому передаточное отношенне оптического рычага (при малых угла ср) [c.120]

Внешний вид и оптическая схема оптиметров со шкалой, проецируемой на экран, приведены на рнс. 5,8. Луч Beia от источника 1 через конденсор 2, теплофильтр 3, линзу 4 и призму 5 освещает нанесенную на пластине 6 шкалу с 200-.мн ( 100) делениями. Через зеркало 7, объектив 8 и зеркало 9 шкала проецируется на поворотное зеркало W, связанное с измерительным наконечником ИН. Отразившись от зеркала 10, изображение шкалы снова проецируется на другую половину пластины 6 с нанесенным неподвижным штрихом-указателем. С помощью объектива 13 и зеркал 12, 11 14 изображение шкалы с указателем проецируется на экран 15. Даже при больших передаточных отношениях прибор весьма компактный. Согласно ГОСТ 5405—75 выпускают оптиметры с окулярол (тип ОВО) или проекционным (тип ОВЭ) экраном для вертикальных или горизонтальных измерений. Диапазон показаний шкал трубок оптиметров 0,1 или 0,025 мм, пределы измерений О—180 мм (у горизонтальных О—350 мм), измерительное усилие 0,5—2,0 Н, погрешность измерений от 0,07 до +0,3 мкм. Малые диапазоны показаний по шкалам позволяют применять оптиметры в основном для сравнительных измерений с использованием концевых мер длины (см. рис. 5.1). [c.121]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Релятивистское смещение Доплера. Протоны ускоряются напряжр- нием в 20 кВ, после чего они движутся с постоянной скоростью в области, где происходит их нейтрализация, приводящая к образованию атомов водорода и сопровождающаяся испусканием света. Спектральная линия (А. = = 4861,ЗЗА для покоящегося атома 1 А = 10 см) наблюдается с помощьЮ спектрометра. Оптическая ось спектрометра параллельна направлению двии<е-ния ионов. В спектре наблюдается смещение Доплера из-за движения ионоа в Т0)М же направлении, в котором происходит испускание света. В приборе-имеется также зеркало, установленное так, чтобы в поле зрения на этот спектр налагался спектр света, испускаемого в противоположном направлении. [c.364]

В случае оптического квантового генератора зеркальный резонатор создает положительную обратную связь между полем излучения и источником его энергии — активной средой ). Зеркала резонатора обеспечивают многократное распространение (и тем самым усиление) светового потока в активной среде. Это необходимо и для самовозбуждения генерации, и для ее поддержания. Однако роль резонатора в работе лазера не исчерпывается повышением плотности энергии поля в активной среде. Согласно указанной выше аналогии, для возникновения автоколебательного режима обратная связь должна быть положительной. Другими словами, должна иметь место строгая сннфазность колебаний, уже существующих в системе и приходящих по каналу обратной связи. Подобные соображения применимы и к оптическим квантовым генераторам, о чем будет идти речь в 228, 229. [c.783]

Одним из методов получения голограммы эталонной поверхности является голографическая регистрация световой волны, отраженной или прошедшей через эталонный элемент, например линзу. Схема регистрации голограммы аналогична оптической схеме, приведенной на рис. 40, а. На место линзы 4 в оптическую схему помещают. эталонную линзу, профиль которой измерен другими методами. Волна, прошедшая через линзу и представляющая собой предметную волну, посредством зеркал 5 9 освещает фотопластинку 8. Вторая волна, отраженная зеркалами 3 и /о, является опорной волной и также падает на фотопластинку, на которой рег истрируется результат интерференции объектной и опорной волн. Проявленная фотопластинка — голограмма устанавливается с помощью специальных кинематических держателей на прежнее место в оптической схеме. Если ее осветить одной лишь опорной волной, то за голограммой будут распространяться две волны — опорная и восстановленная объектная волна, несущая информацию о профиле. эталонной поверхности. [c.101]

Методом последовательных приближений оптическую ось лазерного прибора совмещают с вертикальной плоскостью створа АВ. Для этого ла <ерный луч наводят на зеркало 5, вращая которое в вертикальной и горизонтальной плоскостях, направляют отраженный от зеркала луч на осевую вертикальную лгшию экрана, установленного на противоположном колесе крана перпендикулярно оси АВ. Затем, вращая зеркало 5 в вертикальной плоскости, направляют отраженный от него луч на экран 2. Если отраженный луч не попадает на вертикальную ось координат, то с помощью микромет-ренного винта столика прибор перемещают в сторону световой точки на экране на величину отклонения, и действия повторяют до тех пор, пока точка О не будет находиться на линии АВ. [c.114]

Приводят луч лазера в горизонтальное положение и направляют его на зеркало 6, параллельное опорной пластине 3. Для этого зеркало б поднимают или опускают на уровень оптической оси. Отраженный от <еркала б луч попадает на экран 2 и дает на нем световую точку. Измерив координаты I л h этой точки (расстояния от О до световой точки соответственно по горизонтали и вертикали), вычисляют по формуле (89) перекос колеса

горизонтальной плоскости и угол q>, отклонения его от вертикальной плоскости, подставляя в формулу (89) координаты / или Л, в которой Л - расстояние от зеркала б до экрана 2 (измеряют рулеткой). [c.114]

С самого начала своего развития техническая оптика отделилась от физической Ученый мир Европы XVII и XVIII вв.,— писал С. И. Вавилов,— с усердием занимался искусством шлифовки и полировки линз и зеркал, конструкцией оптических систем, их расчетом и усовершенствованием. Прямо или косвенно именно практические запросы заставили увлечься оптикой Декарта, Ньютона, Гюйгенса, Эйлера, Ломоносова. Эта оптотехническая линия, по современной терминологии, неуклонно и последовательно простирается от Галилея до нашего времени, проходя через такие этапы, как построение 48-дюймового телескопа Гершеля в 1799 г., микроскопа Аббе в конце XIX в. и колоссальный рост военной оптики со времени мировой войны. Вокруг этого стержня путанными зигзагами развивается физическая оптика, учение о свете, приобретая только в XIX в., наряду с теоретическим, и некоторые практическое значение... [43]. [c.365]

Производство стеклянной гос5(ДЫ и других изделий, лабораторной посуды, зеркал, очков, непрозрачного стекла и огнеупорного небьющегося стекла, оптического инструмента [c.196]

Шланги, хранение <и перемотка 75/(34-48) на сердечниках и катушках 75/(00-48)> В 65 Н Шликер производство (изделий из пластических материалов В 29 С 41/16 фасонных или трубчатых изделий В 28 В 1/26-1/28, 21/08) литьем из шликера шликерные массы, используемые в порошковой металлургии В 22 F 3/22) Шлифовальные [круги <В 23 (зуборезных станков F 21/02 для за очки зубьев пил D 63/(12-14)) В 24 В (крепление 45/00 правка 53/(00-14))) станки <В 24 В (предохранительные устройства 55/00 приспособления для измерения, индикации, управления (49-51)/00) для часового производства G 04 D 3/02)] Шлифование [В 24 В алмазов 9/16 арочных поверхностей 19/26 древесины 9/18, 21/00 зеркал 9/10 игл 19/16, В 21 G 1/12 камней, керамических изделий, кристаллов или глазированных изделий 7/22, 9/06 канавок на валах, в обоймах, в трубах, в стволах орудий 19/(02-06) конструктивные элементы обшие для шлифовальных и полировальных станков 41/00-47/28 по копиру изделий особого профиля 17/(00-10) лезвий коньков 9/04 линз 9/14, 13/(00-04) лопаток турбин 19/14 некруглых деталей 19/(08-12) опорных поверхностей 15/(00-08) поверхностей (оптических 13/(00-06) (вращения плоских) 7/00-7/28, 21/(04-14) седлообразных 15/00 сферических 11/(00-10) трохоидальных 19/09) пластических материалов 7/30, 9/2() поршней, поршневых колец 19/(10,11) пробок 15/06 проволоки 5/38 способы. 1/00-04 стеклоизделий 7/24, 9/08-9/14 устройства <для правки шлифующих поверхностей 53/(00-14) для шлифования (с абразивными или кордными ремнями 21/(00-18) переносные 23/(00-08) универсальные 25/00)) шлифующие тела в устройствах для полирования 31/14 штампов 19/20) печатных форм В 41 N 3/03 (глобоидпых червяков F 13/08 зубьев колес и реек F 1/02, 5/02-5/10 напильников и рашпилей D 73/(02,10) электроэрозионнылш способами Н) В 23] [c.214]

Как видно из предыдущего, для измерения углов методом коллимации необходимо иметь два коллиматора. Однако во всех случаях измерения углов с помощью гониометра достаточно иметь один коллиматор при условии, если он оснащен автоколлимацион-ным окуляром. Такой коллиматор носит название автоколлима тор . При авто-коллимационной системе (рис. 93, а) изображение светящейся точки Оь находящейся на оптической оси и в фокальной плоскости 1, совпадает с самой точкой после прохождения лучей от нее через объектив 2, отражения их от зеркала 3, перпендикулярного оптической оси, и возвращения их тем же путем. [c.112]

Вращая винт точной подачи, вводят автоколлимационное изображение штриха в биссектор и поворотом стопора (виден на рис, 177 внизу корпуса прибора) закрепляют положение корпуса прибора. Далее, поворачивая маховичок оптического микрометра (виден слева вверху), совмещают изображения штрихов обеих частей лимба и читают отсчет. Освободив стопор, устанавливают поворотом корпуса прибора и маховичком оптического микрометра необходимый отсчет, равный начальному отсчету, измененному на требуемый угол поворота, и вновь закрепляют стопор. После этого, уже поворачивая объект, на котором установлен прибор, приводят ось автоколлиматора в исходное положение, соответствующее совмещению автсколлимационного изображения штриха с осью биссектора. Во время работы положение зеркала должно быть строго неизменным. [c.214]

В качестве оптически бистабильных устройств широко используются пассивные оптич. резонаторы (ОР), содержащие нелинейные среды, где обратная связь возникает за счёт отражения от зеркал системы с распределённой обратной связью (встречные волны непрерывно взаимодействуют во мн. сечениях нелинейной среды) оптоэлектронные гибридные системы, в к-рых обратная связь осуществляется за счет управления параметрами оптич. среды электрич. сигналом с детектора прошедшего светового потока. Представляет интерес безрезонаторная О. б., обусловленная корреляциями пар атомов в сильном эл.-магн. поле. Оптич. гистерезис и О. б. возникают также в сложных активных лазерных системах. [c.428]

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркала) — прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (или отражающей поверхности зеркала) проходит через центры этих поверхностей перпендикулярно к на.м. Онтич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесим- [c.441]

ОПТИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ — совокупность оптич. деталей — линз, призм, плоскопараллельных пластинок, зеркал и т. п., скомбинированных определ. образом для получения оптич. изображения или для преобразования светового патока, идущего от источника света. В зависимости от положения предмета и его изображения различают несколько типов О. с. микроскоп (предмет на конечном расстоянии, изображение — на бесконечности), телескоп (и предмет, и его изображение находятся в бесконечности), объектив (предмет расположен в бесконечности, а изображение — на конечном расстоянии), проекц. система (предмет и его изображение расположены на конечном расстоянии от О. с. см. Проекционный аппарат). О. С. характеризуются такими параметрами, как светосила, линейное и угл. увеличение, масштаб оптического изображения. [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...