Плоские сверхзвуковые течения газа

Плоское сверхзвуковое течение газа при постоянной энтропии. ... 130 5-10. Таблицы газодинамических функций. ................132 [c.116]

ПЛОСКОЕ СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОЙ ЭНТРОПИИ [c.130]

ПЛОСКОЕ СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА [c.131]

Теорема Н. Е. Жуковского (23). 1-7-2. Метод малых возмущений (23) 1-8. Плоское сверхзвуковое течение газа при постоянной энтропии. ... 24 1-8-1. Слабые волны (24). 1-8-2. Плоские волны разрежения конечной интенсивности (24). 1-8-3. Диаграмма характеристик (25) [c.7]

Плоское сверхзвуковое течение газа [c.25]

ПЛОСКИЕ СВЕРХЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА 5.1. Характеристики в сверхзвуковом потоке [c.108]

Глава XVI ПЛОСКИЕ СВЕРХЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.356]

Глава XVI. Плоские сверхзвуковые течения газа [c.358]

Фиг. 19.1. Плоское сверхзвуковое течение газа вдоль выпуклой стенки.

Фиг, 19.2. Плоское сверхзвуковое течение газа вдоль вогнутой стенки. [c.443]

Численные методы решения задач о плоском сверхзвуковом течении газа с применением электронно-счетных машин [c.333]

В работе дана теория критических режимов работы плоского звукового газового эжектора с цилиндрической камерой смешения, основанная на предположении о5 одномерности течения только в дозвуковой струе низконапорного газа. Сверхзвуковое течение газа в высоконапорной струе рассчитывается при этом на основе решения уравнений плоского сверхзвукового течения газа. [c.41]

Свойство 1. В плоском или осесимметричном сверхзвуковом течении газа увеличение радиуса кривизны образующей аЪ тела в точке а приводит к уменьшению производных / 1 и в точках заданной [c.61]

Рассмотрим плоское установившееся сверхзвуковое течение газа вдоль стенки В А (рис. 5.1). Допустим, что по нормали в стенке ВА скорости не меняются. В точке А возникает слабое возмущение потока, обусловленное поворо- [c.108]

Характеристики уравнений плоского сверхзвукового течения образуют с вектором скорости газа в данной точке углы, равные углам возмущений (углам Маха) [c.265]

Первые теоретические исследования сверхзвуковых течений газа в СССР были связаны с созданием методов расчета обтекания заостренных впереди профилей и тел вращения с криволинейными образующими в условиях, когда интенсивность возникающих скачков уплотнения яе позволяет пренебречь вихреобразованием в них. Ф. И. Франкль (1935) разработал метод характеристик для плоских установившихся вихре-зых движений газа. Исследование таких течений он производил, используя уравнение для функции тока [c.155]

Наличие таких режимов обтекания У-образных крыльев свидетельствует о том, что в коническом течении на сфере имеет место аналогия с плоскими сверхзвуковыми течениями газа [8], в которых потери полного давления в прямом скачке превыгпают потери полного давления в системе косой-прямой скачки. Заметим, что в расчетах всплывание точки Ферри наблюдается тогда, когда числа Маха не-возмугценного потока, нормального к коническому лучу, проходягце-му через тройную точку Т маховской конфигурации ударных волн, Мп 1.5. Именно при таких числах М аха согласно данным [8] коэффициент восстановления полного давления в системе косой-прямой скачки превыгпает коэффициент восстановления полного давления в прямом скачке. [c.657]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, — при этом мы по существу рассматривали пл ско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. В этом частном решении все величины — две компоненты скорости, давление, плотность — были функциями всего лишь от одной переменной — от угла ф. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них, Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая а искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, Vx, v,j (плоскость двил<ения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих урхвнений. В общем случае каждая из величин р, р, Vx, v,j, являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [c.601]

Сжимаемый пограничный ело й. Анализ опытных данных по распределению скорости в турбулентном пограничном слое на плоской пластине при сверхзвуковом течении газа показал, что в диапазоне 2,6-10 профиль скорости можно выразить законом дефекта скорости ири замене истинной скорости обобщенной скоростью по Bail Дрийсту [c.252]

Уравнение (1-63), выражающее функцию 6(Я), является уравнением годографа скорости для данной линии тока в поляр ных координатах (рис. 1-14). Годограф ско рости представляет собой эпициклоиду Нормаль к годографу скорости F A являет ся характеристикой в плоскости потока Линию годографа скорости E F H U назы вают характеристикой в плоскости годогра фа. Все линии тока имеют общий годограф скорости, т. е. форма характеристики в плоскости годографа не зависит от характера течения и одинакова для всех плоских сверхзвуковых потоков газа данных физических свойств. [c.25]

Второе значение соответствующее точкам Е, в плоском скачке не реализуется. Рассмотрим сверхзвуковое течение газа вдоль степкп LB (рис. 5,13,а), постепеи-9—333 129 [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...