Диффракция звуковых волн при косом падении световых лучей

В своих двух дальнейших работах [1661, 1662] Раман и Нат развили и обобщили теорию диффракции света на ультразвуковых волнах. Решение волнового уравнения для случая распространения света в среде с коэффициентом преломления, изменяющимся во времени и пространстве, и представление световой волны с гофрированным фронтом, выходящей из звукового поля, в виде бесконечного количества плоских волн с различными направлениями распространения, дает возможность получить при помощи разложения Фурье правильные значения углов диффракции и приведенных выше в этом пункте частот Допплера как для стоячей, так и для бегущей волн. Из этой теории следует, по- мимо существования фазовой решетки, также наличие амплитудной решетки, не вытекающее из первой приближенной теории отсюда неизбежна асимметрия в распределении интенсивности диффракционных спектров справа и слева от главного максимума, возникающая при косом падении лучей света. Нат [1399, 14001 решил при помощи разложения в ряд дифференциальное уравнение для случая, когда периодическое изменение коэ ициента преломления представлено простой синусоидальной функцией. [c.189]

Номото [1422] установил, что при частоте 30 мггц отражение оказывается настолько сильным, что диффракционные спектры, невидимые при строго перпендикулярном падении луча на звуковую волну, сразу появляются, как только угол падения становится равным углу Брэгга. Подставим в соотношение (148) для диффракции при косом падении света значение угла падения, равное углу скольжения и значение угла [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...