Напряжение излучения

Взаимодействие излучения с материальной средой вследствие наличия импульса у фотонов приводит к механическим напряжениям. Для оценки последних необходимо путем интегрирования (1-90) по всем направлениям определить нормальные и касательные напряжения, возникающие на элементарных площадках, ориентированных нормально к осям координат. Выполняя эту операцию получаем выражение спектрального тензора напряжений излучения Р , имеющего компоненты [c.51]

Полный тензор напряжений излучения Р находится интегрированием по всему спектру выражения для и [c.52]

Умножая спектральный и полный тензоры напряжений излучения, компоненты которых определяются согласно (1-91) и (1-93), на величину скорости электромагнитных волн в вакууме с, получаем выражение для спектрального и полного тензоров потока излучения (или просто тензоров излучения) и П, имеющих компоненты [c.52]

Порядок величин напряжений излучения, определяемых тензором Р, вследствие очень большой величины с 62 [c.52]

Поскольку равновесное излучение является изотропным, то тензор напряжений излучения (1-93) вырождается в скаляр и давление равновесного излучения на оболочку во всех ее точках будет равно [c.67]

В [Л. 27] Г. Л. Поляк провел дальнейший анализ диффузионного приближения. Введя в рассмотрение безразмерный нормированный тензор А, равный отношению тензора напряжений излучения (1-93) к его главному инварианту (к объемной плотности энергии излучения), 144 [c.144]

Источником рентгеновского излучения служит трубка рентгеновского аппарата или вакуумная камера бетатрона. С увеличением анодного напряжения излучение становится более жестким, подчиняясь зависимости Y=KU I, где У — интенсивность излучения К — коэффициент /7 —анодное напряжение /—анодный ток. [c.88]

Рис. 6.1. Волны напряжений, излученные микротрещиной

Частотно-модулированное напряжение излучения генерируется централизованно программируемыми генераторами сигналов и подается на 100 излучающих искателей через соответствующие распределители и усилители. [c.77]

Важность и целесообразность функционального подхода обусловливается тем, что потребителя в конечном счете интересуют не предметы и вещи как таковые, а те действия, которые он может производить с их помощью, т.е. функции. Например, его интересует не электродвигатель, холодильник, трансформатор, лампочка и т.д., а соответствующие выполняемые ими функции вращение вала, сохранение продуктов, изменение напряжения, излучение света и т.д. [c.222]

Полезной является статья Лонге-Хиггинса [367], где выведены простые формулы для расчета разности уровней по обе стороны от подводного волнолома при волнении, хотя она и не посвящена собственно процессу дифракции. Этот результат получен на основе концепции напряжения излучения, которая будет рассмотрена в главе 4. Когда волны достигают подводного волнолома или песчаного бара, уровень воды за этим препятствием обычно выше, чем со стороны набегающих волн. [c.110]

Поэтому прн эхо-методе прн использовании того же преобразователя и как излучателя, и как приемника его характеристика направленности в дальнем поле входит как коэффициент (отношения напряжений) дважды. То же самое относится и к ближнему полю. Поэтому отношение напряжения приема к напряжению излучения для небольшого перемещаемого в звуковом поле отражателя задается квадратом функций, которое было описано в гл. 4 для звукового поля одного излучателя. Следовательно, характеристика поручится более острой. [c.157]

Искатель в этом случае одновременно и излучает, п принимает волну. Суммарное напряжение, напряжение излучения и приема, подводится к усилителю с узкой полосой частот пропускания, например полосой около частоты /о или также и более высокой. Следовательно, в момент времени /о (или более поздний) получится сильный сигнал, если в этот момент проходит частота излучения. Другой сигнал возникнет, если с такой же частотой войдет и отраженная волна. В итоге получится такое же изображение на экране, как и при эхо-импульсном ме- [c.265]

Повышение напряжения на дуге и увеличение скорости сварки приводят к снижению коэффициентов плавления и наплавки (рис. 25, б, в). Это объясняется увеличением потерь тепла с ростом длины дуги на излучение в окружающее пространство, а также увеличением потерь металла на разбрызгивание и угар. Увеличение скорости перемеш,е-ния дуги влечет за собой некоторое снижение а, и а , потому что с увеличением скорости сварки погонная энергия уменьшается. [c.64]

Недостатками просвечивания гамма-излучением по сравнению с рентгеновским являются меньшая чувствительность (при просвечивании толщин до 50 мм обнаруживаются относительно крупные дефекты с размерами более 2—4% толщины металла) невозможность регулирования интенсивности излучения, которая в рентгеновских аппаратах регулируется подводимым напряжением, большая опасность гамма-излучения при неосторожном обращении с гамма-аппаратами. [c.151]

Как известно, рентгеновское излучение возникает при попадании пучка быстро летящих электронов или ионов на поверхность металла. Пучок электронов создается в рентгеновской трубке путем нагревания нити накаливания и последующего ускорения электронов в поле высокого напряжения. Электроны, попадающие на анод трубки, дают начало рентгеновскому излучению, распространяющемуся преимущественно в направлении, перпендикулярном к пучку (рис. 590). Во время работы анод сильно нагревается. Охлаждение его производится водой. Для увеличения теплоотвода трубка анода делается медной. [c.528]

Спектр излучения рентгеновской трубки зависит от металла, на который падает электронный пучок (от рабочего металла анода), н от величины приложенного к трубке высокого напряжения. [c.528]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

При подаче напряжения на выводы р-п-переход генерирует излучение, длина волны которого для арсенида галлия составляет X) = 0,82 мкм и 2 = 0,9 мкм (инфракрасная область). Для других материалов длина волны излучения может лежать в широком диапазоне — от ультрафиолетовой до инфракрасной области. [c.124]

Метод магнитной памяти металла представляет принципиально новое направление в технической диагностике. Это второй после акустической эмиссии (АЭ) пассивный метод, при котором используется информация излучения конструкций. При этом ММП, кроме раннего обнаружения развивающего дефекта, дополнительно дает информацию о фактическом напряженно-деформированном состоянии объекта контроля и выявляет причину образования зоны концентрации напряжений - источника развития повреждения. [c.349]

Опыты, проводимые со слабыми световыми полями, показали, что характер оптических явлений не зависит от интенсивности излучения. Такие явления принято называть линейными оптическими явлениями. Область оптики, изучающую такие явления, принято называть линейной оптикой. В основе линейной оптики лежит тот факт, что существует линейная связь Р = кЕ между Р и (Р — дипольный момент, приобретенный 1 см среды, и — макроскопическая восприимчивость среды, Е — напряженность действующего на среду светового поля). При таких предположениях показатель преломления и другие характеристики среды не будут зависеть от интенсивности излучения. Там, где это не будет особо оговорено, будем иметь в виду случай именно линейной оптики. [c.9]

Можно определить амплитудную величину напряженности электрического поля лазерного излучения. Как известно, для параллельного пучка света I = сЕ /Ап (здесь / выражается в эрг/с-см , в единицах напряженности СГСЕ). Подставляя / = 10 Вт/см , получим 2-10 В/см. Более мощное излучение лазера создает поле напряженностью порядка 10 В/см. Для сравнения укажем, что напряженность микроскопического поля, действующего на электрон атома, равна Ю - В/см, т. е. по порядку соответствует напряженности поля лазерного излучения. [c.388]

Классификацию различных нелинейных оптических явлений можно дать с единой точки зрения, анализируя отдельные члены выражения (18.1), несмотря даже на то, что в нем отсутствуют члены высших порядков. Поскольку каждый последующий член примерна в раз меньше (Е — напряженность внутриатомного поля) предыдущего, то вероятность обнаружения подобных нелинейных эффектов, обусловленных соответствующими членами разложения высших порядков, мала. Этим была связана невозможность обнаружения многих нелинейных эффектов до появления мощных источников излучения — лазеров. [c.391]

Для снижения радиационного тепловыделения и радиационных нарушений в корпусе реактора предусматривают внутри-корпусную защиту. Таким образом, эта защита выполняет функции тепловой и противорадиационной защиты корпуса [44]. Она обеспечивает снижение радиационного энерговыделения в корпусе реактора до уровней, удовлетворяющих требованиям безопасности эксплуатации в условиях термических напряжений, и ограничивает потоки нейтронов, падающих на корпус, до величин, соответствующих допустимому накоплению радиационных нарушений за время срока службы корпуса. Кроме того, внутри-корпусная защита должна в максимально возможной степени снижать выход захватного у-излучения из своих элементов и корпуса реактора, которые довольно часто вносят основной вклад в мощность дозы излучения за биологической защитой реактора, [c.66]

Если подключить к освещаемому электроду отрицательный полюс батареи, то сначала сила тока с повышением напряжения возрастает, а. затем сила тока остается постоянной. Сила тока насыщения I пропорциональна мощности светового потока излучения. Этому случаю соответствует участок графика на рисунке 299 слева от оси ординат. Измерив запирающее напряжение, можно найти максимальное значение кинетической энергии электронов, вырываемых светом из катода [c.300]

Оказалось, что задерживающее напряжение, а значит, и кинетическая энергия фотоэлектронов не зависят от мощности светового излучения, но увеличиваются с возрастанием частоты света. [c.300]

Несмотря на очевидное различие в способах генерирования и регистрации электромагнитных волн разного типа, можно показать, что законы распространения таких волн задаются одними и теми же дифференциальными уравнениями. Речь здесь идет об уравнениях Максвелла, в которых свойства среды учитываются введением соответствующих констант, а переход излучения из одной среды в другую определяется с помощью граничных условий для векторов напряженности электрического и магнитного полей. Использование метода, предложенного Максвеллом более 100 лет назад, позволяет построить единую теорию распространения электромагнитных волн и применить ее для описания основных свойств света. Такое феноменологическое рассмотрение [c.9]

Учитывая непрерывность силовых линий, можно поле изобразить так, как показано на рис. 1,20. Изломы на линиях между сферами г = с (t — At) г = t характеризуют поле излучения, распространяющегося со скоростью с от источника. Рассмотрим одну из линий напряженности этого поля, проходящую через точку наблюдения О на расстоянии г от начала координат (рис. 1.21). Направление на О составляет угол 9 с осью 2. Из рис. 1.21 легко найти отношение поперечной и продольной компонент поля в изломе [c.57]

Электронные лучи при прохождении через кристалл преломляются подобно рентгеновским. На рис. 10 приведено дифракционное изображение, похожее на диаграмму Дебая—Шеррера, полученное при просвечивании беспорядочно ориентированных частиц препарата. По диаметру колец при известном расстоянии между препаратом и фотопластинкой и известной длине волны, которая зависит от напряжения излучения, можно рассчитать расстояние d между атомными плоскостями. Зная величину d, можно определить в препарате природу кристаллических компонентов. В связи с тем что у электронного излучения короткие волны, например всего 0,0042 нм (0,042 А) при напряжении в 80 кв, получают четкое дифракционное изображение, а на рентгенограм- [c.26]

Введение дает краткое качественное описание различных аспектов проблемы цунами. В разделе 1.1 вводится так называемый параметр Урселла для определения того, при каких условиях важна фазовая, а при каких—амплитудная дисперсия. В разделе 1.2 описана классическая задача Коши—Пуассона для волн на воде, генерируемых начальным возмущением. В главе 2 рассматриваются процессы возбуждения цунами землетрясениями, вулканическими извержениями и ядерными взрывами. В главе 3 обсуждаются проблемы, связанные с распространением цунами в океанах, захватом длинных волн у островов, а также рефракция, дифракция, рассеивание волн. В главе 4 излагаются прибрежные эффекты цунами предвестники, бор, предупреждающий отлив воды от берега, вторичные колебания, реакция и наводнения — и такие вопросы, как резонанс, гельм-гольцева мода и напряжение излучения. Лабораторные эксперименты по моделированию возбуждения цунами, их распространения и прибрежных эффектов рассматриваются в главах 2—4 соответственно. [c.6]

Диффузионная сварка в вакууме на установках с высокочастотными источниками нагрева характеризуется высокой температурой, электрическим напряжением, излучением электромагнитных полей, а также использованием сжиженных газов, что может вызвать ожоги, поражение электрическим током, возникновение пожара, нерезковыраженные функциональные изменения со стороны нервной и сердечно-сосудистой системы, помутнение хрусталиков глаз. [c.255]

Дуговая плавильная электропечь (рис. 2.5) питается трехфазным переменным током и имеет три цилиндрических электрода 9 из графитизироваиной массы. Электрический ток от трансформатора кабелями 7 подводится к электрододержателям S, а через них — к электродам 9 и ванне металла. Между электродами и металлической шихтой 3 возникает электрическая дуга, электроэнергия превращается в теплоту, которая передается металлу и шлаку излучением. Рабочее напряжение 160—600 В, сила тока 1—10 кА. Во время работы иечи длина дуги регулируется автоматически путем перемещения электродов. Стальной кожух 4 печи футерован огнеупорным кирпичом 7, основным (магнезитовый, магнезитохромитовый) или [c.37]

Выбор ускоряющего напряжения при электронно-лучевой обработке в существенной мере зависит от назначения процесса. С одной стороны, чем выше это напряжение, тем большую энергию можно сообщить электронам и тем эффективнее будет воздействие электронного луча на обрабатываемый материал. С другой стороны, noBbiujenne напряжения приводит к резкому повышению уровня рентгеновского излучения, сопутствующего электронно-лучевой обработке, усложнению и удорожанию оборудования и необходимости выполнения специальных требований техники безопасности. В связи с этим в электронно-лучевой технологии в настоящее время применяется следующее разделение электронно-лучевого оборудования по значению ускоряющего напряжения [c.110]

Этот метод предусматривает дистанционное исследование тепловых полей излучения объектов в инфракрасном диапазоне. При обследовании технического состояния металла колонных аппаратов его можно использовать для исследования напряженно-деформированного состояния конструктивных элементов. Контроль возможен везде, где есть градиент температур реакторы, колонны, печи, дымовые трубы. У змеевиков трубчатых печей можно выявить места закоксова-ния, перегрева. Можно количественно оценить с точностью до 10% места повреждений кладки печи, нарушения футеровки реактора. Чувствительность теплового приемника такова, что удается зарегистрировать разницу температур поверхности 0,1°С. [c.220]

Как известно, электромагнитная волна, являющаяся носителем энергии излучения, представляет собой распространение в среде изменяющихся во времени напряженностей электрического и магнитного полей [1]. Векторы электрической и магнитной напряженностей взаимно перпендикулярны. Скорость распространения этих поперечных волн зависит от свойств среды и от частоты. В вакууме они раотространяются со скоростью света (е л З-10 м/с). [c.12]

Объясним принцип модуляции света на основе линейного элект-рооптического явления. Для простоты рассмотрим кубический кристалл, обладающий изотропным показателем преломления п. На рис. 12.2 показан простейший электрооптический модулятор света. Кристалл с приложенным вдоль оси х напряжением Ej, помещен между скрещенными поляризаторами. На такую систему направляется свет, распространяющийся вдоль оси г. Расположим поляризатор Ml так, чтобы входящее в кристалл излучение было поляризовано под углом 45° по отношению к полю Е . Тогда падающий на кристалл свет имеет равные компоненты поля Е по осям X я у. Приложенное вдоль оси х электрическое поле вызовет определенную разность показателей преломления Ап для компонент светового поля по осям хну. Если длину кристалла по оси z обозначить через /, то возникшая разность фаз между компонентами светового вектора вдоль осей х а у по выходе света из кристалла [c.287]

Нейтронное и у-излучения из активной зоны реактора создают мощный поток энергии, В больших энергетических реакторах интенсивность излучения достигает 10 МэвЦсм -сек). Это приводит к тому, что мощность энерговыделения в конструкциях, находящихся в непосредственной близости от активной зоны, достиггает 100 бт/слг и более [45]. Для корпусов водо-водяных и газоохлаждаемых реакторов, которые рассчитаны на значительное давление, энерговыделение, связанное с поглощением излучений, может привести к дополнительным температурным напряжениям, которые необходимо учитывать в расчетах прочности. Кроме того, интенсивное нейтронное облучение вызывает структурные нарушения материала корпуса, которые, накапливаясь, приводят к изменению его прочностных характеристик-Существенными факторами для реакторов многих типов являются также коррозия материала корпуса и усталость этого материала от переменной нагрузки. [c.66]

Также методом малоуглового рассеивания рентгеновских лучей (установка КРМ-1, излучение СиК , отфильтрованное никелевым фильтром, напряжение 30 мВ, ток 16 мА, экспозиция 400 с в каждой точке отсчета) определяли минимальный размер устойчивых частиц, выделенных из анализируемых сталей. Их размер связали с устойчивым зародышем кристаллизации на фуллерене (R< ). [c.223]

Радноприепшшс. Электромагнитные волны, излученные антенной радиопередатчика, вызывают вынужденные колебания свободных электронов в любом проводнике. Напряжение между концами проводника, в котором электромагнитная волна возбуждает вынужденные колебания электрического тока, пропорционально длине проводника. Поэтому для приема электромагнитных волн в простейшем детекторном радиоприблмнике применяется ДЛИН1ТЫЙ провод — приемная ан- [c.254]

Простейшим прибором, работающим иа основе пспользования фотоэффекта, явл гется вакуумный фотоэлемент. Вакуумный фотоэлемент состоит из стеклянной колбы, снабженной двумя электрическими выводами. Внутренняя поверхность колбы частично покрыта тонким слоем металла. Это покрытие служит катодом фотоэлемента. В центре баллона расположен анод. Выводы катода и анода подключаются к источнику постоянного напряжения. При освещении катода с его поверхности вырываются электроны. Этот процесс называется внешним фотоэффектом. Электроны движутся под действием электрического поля к аноду. Б цепи фотоэлемента возникает электрический ток, сила тока пропорциональна мощности светового излучения. Таким образом фотоэлемент преобразует энергию светового излучения в энергию электрического тока. [c.304]

С включенного последовательно со счетчиком резистора па вход регистрирующего устройства поступает импульс напряжения. Принципиальная схема включения газоразрядного счетчика для регистрации ядерных излучений предстаклена на рисунке 314. По показаниям электронного счетного > стройстза определяется число быстрых заряженных частиц, за регистрированных счетчиком. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...