Падение напряжения силы излучения

В энергетическом отношении реальные системы характеризуются изменением энергии вследствие частичной затраты ее на работу против непотенциальных сил трения и излучения в окружаюш,ее пространство. В динамических уравнениях потери энергии обычно учитывают введением сил вязкого трения, а в электрическом контуре — введением падения напряжения на активном сопротивлении. [c.13]

Калориметр выполнен с двойными стенками, между которыми циркулирует охлаждающая вода. Значительный расход воды обеспечивает постоянство температуры внутренней поверхности калориметра, которая является тепловоспринимающей. Внутренний диаметр калориметра значительно больше диаметра проволоки. Поверхность проволоки не только излучает энергию, но и участвует в процессах конвективной теплоотдачи и теплопроводности. Однако после вакуумирования при остаточном давлении воздуха внутри калориметра порядка 10 мм рт. ст. передача теплоты путем конвекции и теплопроводности становится пренебрежимо малой, и проволока передает теплоту станкам калориметра только излучением. Тепловой поток определяется по падению напряжения на измерительном участке и силе тока в нем. Падение напряжения измеряется цифровым вольтметром Ф219 через делитель напряжения. Силу электрического тока, проходящего через проволоку, определяют с помощью образцового сопротивления (У н = 0,05 Ом), включенного в схему. Сила тока изменяется в пределах 1—3 А. Падение напряжения на образцовом сопротивлении измеряется с помощью того же цифрового вольтметра. На измерительном участке температура проволоки практически постоянна по длине. Эта температура определяется П0 зависимости электрического сопротивления проволоки от температуры. Такой измерительный преобразователь температуры носит название термометра сопротивления (см. п. 3.1.2). Зависимость электрического сопротивления исследуемого тела от температуры определяется предварительными опытами. [c.189]

Подробное описание методики и аппаратуры для проведения измерений спектральной степени черноты изложено в работе [6], поэтому здесь мы остановимся на нем коротко. Схема установки показана на фиг. 3. Трубчатый образец, обогреваемый электрическим током, помещали в вакуумируемую или заполняемую аргоном камеру. Спектр излучения от образца в области длин волн от 1 до 5,5 мкм регистрировали с помощью системы зеркал и инфракрасного спектрометра ИКС-12 с призмой из фтористого лития. Кроме того, на установке можно было измерить яркост-ную температуру излучения образца при длине волны Я = 0,65 мкм с помощью эталонного оптического пирометра ОП-48 и яркостную температуру для полного спектра специальным радиометром интегрального излучения. Можно было также измерить рассеиваемую элементом образца энергию путем измерения силы тока и падения напряжения на образце. Все радиационные измерительные приборы тарировались по черному телу, изготовленному из графитовой трубки, богреваемой электрическим током. Методика измерения спектральных интенсивностей излучения 7°° изложена в работе [6]. [c.124]

Вавилова излучения. Сила, действующая на носители со стороны нарастающего фононного потока, имеет направление, противоположное дрейфу носителей. В результате происходит их эффективное торможение, приводящее К неоднородному перераспределению электрич. поля в образце (рис. 3, а) (образуется т. н. акустоэлектрич. 1 омен) и падению полного тока в нём (рис. 3, 6). На опыте этот эффект обычно наблюдается по отклонению электрич. тока через образец от его омич, значения J = gUL, где U — приложенное к об-раяцу напряжение. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...