Коэффициент поглощения тепла

Коэффициент поглощения тепла [c.338]

Таблица 13 Коэффициент поглощения тепла солнечной радиации

Оптическая термометрия занимает важное место в стекольной промышленности, где температуру стекла нужно измерять в различных условиях в тонких твердых или жидких слоях, в толстых заготовках или в больших расплавленных объемах. Передача тепла излучением через стекло является чрезвычайно сложным процессом [31, 40]. Во многих отношениях имеется сходство с переносом тепла или импульса через газ в промежуточной области между молекулярным и вязким состояниями. Средний свободный пробег молекул газа может быть уподоблен расстоянию, пройденному лучом в стекле до его поглощения, а именно а , где а — коэффициент поглощения. Величина а сильно зависит от длины волны и возрастает от малых значений при длинах волн ниже примерно 2,5 мкм до очень больших значений (>10 см ) для длин волн, превышающих 4 мкм. В промежуточной области между примерно 2,7 и 4 мкм величина а сильно зависит от температуры и меняется между 4 и 6 СМ . Эти большие изменения поглощения происходят именно в той длинноволновой области, на которую приходится основная часть теплового излучения стекла, нагретого до 1000—2000 К. [c.393]

Кроме фазовых переходов первого рода, существуют фазовые переходы, при которых выделения или поглощения тепла не происходит. Такие фазовые переходы называются фазовыми переходами второго рода для этих переходов 5(2)=s< ) u(2)=u( ). При фазовых переходах второго рода скачкообразные изменения объема энтропии и, соответственно, внутренней энергии и энтальпии не имеют места зато теплоемкости и коэффициенты теплового расширения в точке перехода изменяются скачком. Фазовые переходы второго рода наблюдаются обычно в кристаллах [c.137]

Коэффициент теплопроводности (теплопроводность) является служебной характеристикой теплоизоляционных покрытий. Кроме теплоизоляционных покрытий, преграждающих путь тепловому потоку, применяют теплозащитные покрытия, оберегающие детали и конструкции от термического воздействия главным образом за счет поглощения тепла. Теплостойкие покрытия служат для повышения жаропрочности и жаростойкости [42]. Наряду с экономией основного металла эти покрытия дают возможность сократить теплопотери или предохранить основной металл от воздействия тепла. [c.89]

С классической точки зрения пог-лощение света свободными носителями происходит следующим образом носители заряда ускоряются в электрическом поле световой волны и, рассеиваясь на де-фектах кристаллической решетки, передают им свою энергию. Иными словами, энергия световой волны переходит в тепло благодаря эффекту Джоуля—Ленца. Классическая формула для коэффициента поглощения свободными носителями имеет следующий вид [c.323]

В случае использования кремния свет поглощается и немедленно превращается в тепло. Если поглощенной энергии достаточно, то начинается плавление, и поскольку лазерный импульс короткий, то плавление становится локальным. Если энергия импульса будет увеличиваться, то температура может достигнуть точки испарения материала. При плотности мощности около 10 Вт/см температура в зоне воздействия увеличивается до 10 °С/с, а температурные градиенты до 10 ° С/см. Требуется около 5 НС после начала лазерного импульса для того, чтобы обрабатываемая поверхность достигла температуры испарения после 50 НС материал начинает плавиться на глубину до 2 мкм. Испаренный материал имеет более высокий коэффициент поглощения, чем этот же материал в твердом состоянии. После того как поверхностный слой испарен, с помощью лазерного луча мо- [c.154]

Наиболее подходящей характеристикой затухания является коэффициент поглощения представляющий собой отношение доли энергии iaW, необратимо поглощенной в процессе колебаний и выделяемой в виде, тепла, к полной энергии колебания [c.138]

Часть тепла, выделенного при горении пыли, поглощается стенами топки. Количество тепла, отданное стенам, выражается безразмерным коэффициентом, который называется степенью поглощения тепла. Этот коэффициент представляет собой отношение количества тепла Q , поглощенного стенами топки, к общему количеству тепла, которое поступило в топку с топливом и воздухом для горения, за вычетом потерь в топке [c.286]

Влияние холодных поверхностей можно учесть с достаточной для практики точностью, если к правой части баланса [формула (3-19)] добавить количество тепла, переданное обмуровкой холодной поверхности, q-a.Ti с учетом наличия между ними слоя газа с коэффициентом поглощения ej [c.60]

При фазовых переходах второго рода выделения или поглощения тепла не происходит не имеют места также скачкообразные изменения объема, энтропии и энтальпии. Однако теплоемкость и коэффициент теплового расширения в точке перехода изменяются скачком. Фазовые переходы второго рода наблюдаются при изменении симметрии кристаллов, в жидком гелии, при переходе железа в парамагнитное состояние. [c.10]

Рис. 8. Распределение температур в плохо проводящей тепло пластине при одностороннем облучении инфракрасными лучами. Влияние коэффициентов поглощения на проникновение лучистого потока (от а к f — значения уменьшаются, g — линия максимумов) s — толщина слоя.

Коэффициенты поглощения и отражения. Не все лучи, падающие на поверхность тела, превращаются в тепло часть лучей отражается от поверхности и присоединяется к собственным [c.22]

Коэффициент поглощения Л, т. е. доля падающих лучей, превращающаяся в тепло, численно равен степени черноты тела (закон Кирхгофа) 2, т. е. [c.23]

Коэффициент поглощения поверхностью солнечного тепла А = 0,75 (см. приложение 3). Среднесуточная интенсивность облучения /ср = =186,4 ккал/м" час (см. приложение 4). Условное понижение температуры воздуха для учета охлаждающего действия температуры неба Д вз = —2,5°. [c.48]

Физический смысл явления Томсона заключается в следующем. Если в проводнике с током существует градиент температуры и направление тока соответствует движению электронов от горячего конца к холодному, то, переходя из более горячей области в более холодную, электроны передают избыточную энергию окружающим атомам, чем вызывают нагрев проводника (выделение тепла). При обратном направлении тока электроны, переходя из более холодной области в более горячую, отбирают энергию от окружающих атомов (поглощение тепла). Для более точного описания явления необходимо учесть тот факт, что в первом случае электроны тормозятся, а во втором — ускоряются полем ТЭДС. Это изменяет значение коэффициента Томсона, в некоторых случаях приводит к перемене его знака. [c.16]

Распространение волн в среде с вязкостью и Теплопроводностью сопровождается потерей звуковой энергии. Энтропия среды в этом случае, вообще говоря, возрастает, и к нелинейным уравнениям сохранения массы и импульса добавляется еще нелинейное уравнение переноса тепла (1.23). Теория распространения волн конечной амплитуды в этом случае усложняется из-за того, что процесс в волне, строго говоря, нельзя считать адиабатическим. Отклонение от адиабатичности, однако, можно считать малым, так как даже при переходе через фронт ударной волны изменение энтропии — величина третьего порядка малости. Это позволяет линеаризовать уравнение переноса тепла и, следовательно, считать, что диссипативные процессы линейны. Изменение энтропии при этом происходит только за счет теплопроводности. Поглощение монохроматической волны малой амплитуды при аоЯ I определяется коэффициентом поглощения [c.98]

При самых низких температурах Г и у уже нельзя использовать как термометрические параметры по причинам, которые будут рассмотрены ниже (см. п. 58). В этой областп 7 и у могут быть заменены другнмп велп-чинами, напрпмер коэффициентом поглощения тепла в переменном магнитном поле или остаточным магнитным моментом соли. [c.440]

Специфический для германиевых термометров сопротивления эффект возникает вследствие довольно высокого значения коэффициента Пельтье для легированного германия. Он проявляется в том, что сопротивление элемента по постоянному и по переменному току различно [53, 54]. Прохождение постоянного тока через германиевый термометр сопротивления приводит к возникновению градиента температуры вдоль элемента вследствие выделения и поглощения тепла Пельтье на спаях элемента с выводами. Наличие градиента температуры вызывает появление небольшой термо-э. д. с. на потенциальных выводах, что приводит к некоторой погрешности в измерении сопротивления. Если же используется не постоянный, а переменный ток частоты f, то от каждого конца элемента распространяются затухающие тепловые волны. Затухание носит экспоненциальный характер, причем показатель экспоненты пропорционален Уf, так что по мере возрастания частоты тепловые волны все больше сосредоточиваются у концов элемента. Для четырехпроводных элементов в форме моста этот эффект исчезает, когда частота измерительного тока поднимается до такого значения, что тепловые волны перестают достигать потенциальных выводов. В этом случае на потенциальных выводах измеряется истинное сопротивление. Частота, на которой это происходит, зависит от температуропроводности и [c.237]

Вопрос о связи между испускательной и поглощательной способностями различных тел подлежит детальному выяснению. Весьма простые опыты показывают, что чем больше энергии поглощает тело, тем больше оно излучает. Для демонстрации этой особенности теплового излучения измеряют поток световой энергии от двух стенок полого металлического i yoa, заполненного теплой водой (рис. 8.2). Одна из стенок, снаружи блестящая — она много света огражает и мало поглощает. Друг ая С1 енка зачернена. Ее коэффициент поглощения велик. Фотоприемник (термостолбик), соединенный с чувствительным гальванометром, поочередно подносится к двум этим стенкам куба, и отброс гальванометра, регистрируемый при измерении интенсивности излучения зачерненной стенки, во много раз больше, чем при измерении светового потока от блестящей стенки. [c.403]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Введение. Выше указывалось, что определение температуры в области ниже 1° К основано на измерении так называемого термометрического параметра , которым может слу кить магнитная характеристика соли. Удобными являются, например, восприимчивость [или магнитная температура, которая непосредственно связаиа с восприимчивостью см. (11. 1)1, коэффициент, характеризующий поглощение тепла в перемепном магнитном поле, и остаточный магнитный момент. [c.455]

Из вышеизложенного видно, что температурное равновесие в пористом теле сильно зависит от коэффициента внутреннего теплообмена av, входящего в параметры а я Ь. Ранее мы относили коэффициент теплообмена к единице поверхности, однако в случае пористых систем мы не можем точно определить всю омываемую поверхность, поэтому принято относить общее количество поглощенного тепла к единице объема пористого тела и разности температур в нем. Рассматривая теплообмен поверхности пор с протекающим через них охладителем как сток тепла мощностью qv, кВт/м , можно записать выражение для коэффициента внутреннего теплообмена, отнесенного к единице объема пористого материала, как av = qvlAT. Так же как и в случае конвективного теплообмена при внещнем обтекании, интенсивность внутреннего теплообмена можно выразить с помощью критериальных соотнощений [c.102]

Задача ра оаматрмвается в следующей постановке. Ме жду серыми плоскими поверхностями I и 2 с заданными температурами T i и и поглощательными опо-соб ностями щ и Й2 находится серая поглощ эющая и теплопроводная среда с постоянными коэффициентами поглощения а и теплопроводности к (рис. 14-1). Рассеяние в среде и внутренние источники тепла отсутствуют, а толщина слоя равна L. В принятых условиях требуется иайти распределение температур в слое и величину суммарного радиационно-кондуктивного потока тепла через слой. [c.383]

На основе изложенного может быть сформулировано обобщенное уравнение энергии с учетом различных видов теплообмена (лучеиспускание, конвекция, теплопроводность), связанных с движением среды, наличием источников и стоков тепла, нестаци-онарности режима и работы объемных сил и сил трения. Задача о лучистом теплообмене, таким образом, является частным случаем этой весьма широкой постановки вопроса. Определение отдельных функций, входящих в общее уравнение энергии, строго математическим путем пока представляет непреодолимые трудности. В частности, при решении задач по лучистому теплообмену необходимо знать температурное поле и поле коэффициентов поглощения. Первое из них является результатом одновременно протекающих процессов тепловыделения и теплоотдачи, связанных с процессами горения и движения среды, т. е. с явлениями как кинетического, так и диффузионного характера, чаще всего не поддающихся точному математическому описанию. [c.198]

Данная схема не претендует на полноту, но анализ большого экспериментального материала по исследованию коэффициентов переноса теплоты и массы вещества в зависимости от массосодержания поглощенного теплом вещества подтверждает ее. По энергии связи различают три виДа связи химическая связь, физико-химическая связь и физико-механическая связь (схема класси-фикации академика П. А. Ребиндера). Обычно рассматривают последние два вида связи, так как химическая сйязь наиболее прочная и не разрушается п и нагревании до 120—150°С. [c.319]

Обычно формулу (2) упрощают, приравнивая йгг к а , в результате чего получается известная формула Нуссельта. Однако экспериментальные данные ИГ АН УССР, ВНИИМТа (Свердловск) и зарубежных авторов указывают на необходимость учета поглощения тепла холодными слоями у тепловоспринимающей поверхности. Сравним расчеты теплообмена излучением между газом и стенкой по двум формулам, выражая их че )ез коэффициент теплопередачи излучением. Для упрощения принимаем Ск = 1. Тогда коэффициенты теплопередачи [c.167]

Рассмотрение кривых на рис. 8 может привести к дальнейшим очень важным результатам. Как видно, с углублением проникновения излучения, не только перемещается внутрь максимум температуры, но при уменьшении коэффициента поглощения, и наивысшая температура, которая ОТНОСИТСЯ к той же интенсивности излучения. Объяснение этому следует усматривать в том, что образуемое количество тепла, которое во всех случаях было одинаково, в случае проникновения распределяется на очень тонком слое поверхности и поэтому его температура дохо-550 [c.550]

Пусть в течение малого промежутка времени Ат на наружную поверхность ограждения падают солнечные лучи интенсивностью I (в ккал1м час) при коэффициенте поглощения поверхности А , тогда 1 поверхности за время Ах поглотит тепло в количестве Л/Ат. [c.47]

Отсюда видно, что если один спай поддерживается при постоянной температуре, э. д. с. будет меняться пропорционально разности (Ti— i). Это не было обнаружено экспериментально, и Томсон (а позднее Кельвин) пришел к заключению, что в термоэлектрической цепи должен иметь место дополнительный обратимый эффект. Согласно этому так называемому эффекту Томсона, тепло поглощается или выделяется при протекании тока в неравномерно нагретом стержне. Коэффициент Томсона о определяется по количеству поглощенного тепла при прохождении единицей заряда разности температур в 1° Коэффициент Томсона считается положительным, если при протекании тока от холодного участка к горячему тепло поглощается, и отрицательным, если тепло при этом выдел яется. Таким образом, полная э. д. с. по Томсону между двумя [c.97]

Для характеристики свойства тела поглощать падающее на него тепло вводят понятие коэффициента поглощения а, равного отношению поглощенного теплового потока Q к падающему потоку Епал- [c.10]

Эндогаз — эндотермический газ получают при сгорании городского газа с недостатком воздуха сс==0,25 в присутствии катализатора при = 1050° С. Процесс идет с поглощением тепла. Экзогаз — экзотермический газ получают прп сгорании городского газа при коэффициенте избытка воздуха а = 0,60—0,95. Процесс идет с выделением тепла. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...