Скорость стационарного потока

Предполагается, что в системе осуществляется стационарный поток кластеров по оси размеров, причем, когда достигается критический размер, кластеры удаляются из объема пара и разбираются на отдельные молекулы, которые вновь вводятся в реакционный сосуд. Скорость стационарного потока определяется вероятностью преодоления потенциального барьера AG, имеющего максимальное значение для критического зародыша из Z, молекул. Величина и положение на оси размеров максимума AGj сильно зависят от критического пересыщения sj = p lpx- Вычисление AG проводится в рамках капиллярного приближения. Однако такое приближение явно непригодно, поскольку разделение термодинамических свойств на объемные и поверхностные, а следовательно, и понятие поверхностного натяжения, играющего центральную роль в теории, лишены смысла для критических зародышей, содержащих согласно экспериментальным данным всего несколько десятков молекул. [c.118]

Как видно на рис. 59, критический размер кластера попадает на нижнее скругление кривой для t 10 с. При и величины с практически не зависят oi п ш t. Поскольку основным кинетическим процессом на ранней стадии конденсации является присоединение или потеря атомов мономера, а t) с , то скорость стационарного потока кластеров по оси размеров дается выражением [c.128]

В настоящее время можно считать более пли менее завершенной теорию акустических течений только второго приближения. Естественно, что эта теория применима только тогда, когда скорость стационарного потока много меньше амплитуды колебательной скорости в звуковой волне. Это условие приводит к ограничениям как амплитуды звука, так, в некоторых случаях, и геометрических областей звукового поля, где эта теория еще применима. Когда это условие не выполнено, необходимо либо отыскание более высоких приближений [2], либо выделение стационарного потока из уравнений, не используя метод последовательных приближений, что приводит, конечно, к своеобразным трудностям (см. [3]). [c.208]

Найти конечную температуру и верхний предел скорости стационарного потока перегретого пара, вытекаюш его через сопло в атмосферу из камеры, где он имел температуру 300° С и находился при давлении 5 атм давление наружного воздуха равно [c.48]

Кривые семейства ведут себя подобным образом с ростом скорости стационарного потока (при фиксированном значении а) критическое число Рэлея вначале повышается (стабилизирующее влияние движения жидкости на тепловую неустойчивость), а затем резко падает до нуля, когда на смену тепловому механизму неустойчивости приходит гидродинамический. [c.272]

Вблизи твердых поверхностей как нормальная, так и тангенциальная компоненты скорости стационарного потока обращаются в нуль. Иначе обстоит дело в случае микропотоков вблизи воздушных пузырьков в жидкости газ пузырька под действием вязких сил увлекается стационарными потоками жидкости и тангенциальная компонента скорости на поверхности пузырька не может считаться равной нулю. Оценка скорости течения вблизи пузырьков была сделана в работе [24]. Решена также задача о микропотоках вблизи воздушных пузырьков, взвешенных в жидкости и находящихся в поле плоской звуковой волны [33]. Предполагалось, что радиус пузырька а удовлетворяет условию X >б и что на поверхности пузырька нормальная компонента скорости стационарного потока обращается в нуль, а тангенциальная компонента непрерывна. В этом случае функция тока для стационарного течения в пограничном слое пузырька имеет вид [c.109]

Рис. 18. Зависимость максимальной скорости стационарного потока в стоячей волне от амплитуды звукового давления

Рис. 19. Скорость стационарного потока вблизи пластины в зависимости от расстояния до поверхности пластины

Скорость стационарного потока 95, 122, 125 [c.685]

Будем рассматривать лишь одномерные стационарные потоки, в которых параметры зависят только от одной координаты, совпадающей с направлением вектора скорости, и не зависят от времени. Условие неразрывности течения в таких потоках заключается в одинаковости массового расхо- [c.43]

В рассматриваемом случае гомогенного стационарного потока при равенстве скоростей фаз объемное газосодержание а определяется как отношение плотности объемного потока газа Цу) к плотности полного потока смеси [c.188]

Заметим, что условие стационарности потока относится не только к внутренним точкам объема, но и к его оболочке. Другими словами, одинаковые материальные точки, выходя из объема или входя в него, приобретают в одних и тех же местах неподвижной оболочки одинаковые скорости. [c.406]

Из-за стационарности потока скорость у может быть вынесена за знак предела [c.407]

Мы будем рассматривать сейчас стационарные движения. Поэтому если речь идет, например, об обтекании твердого тела жидкостью (ниже мы говорим для определенности о таком случае), то скорость натекающего потока жидкости должна быть постоянной. Жидкость мы будем предполагать несжимаемой. [c.87]

В результате получаем зависимость оу и Р от скорости Шр и Ро- Критические значения параметров потока Шо и Ро соответствуют случаям, когда о/ обращается в нуль. Как правило, наибольший практический интерес представляют именно критические скорости, для определения которых следует положить а=0 и, задаваясь параметрами стационарного потока жидкости (гоо, Ро), связанными уравнением Бернулли [см. соотношение (6.20) ч. 1], искать (численным счетом) значения Р/, при которых определитель 0(1, 0, Ро, О, р) обращается в нуль. [c.267]

В стационарном потоке линии тока совпадают с траекториями отдельных частиц, так как скорость в данной точке не изменяется [c.521]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

Выделим в стационарном потоке идеальной несжимаемой жидкости участок трубки тока, ограничив ег(т поперечными сечениями 1 и 2 (рис. 106). Обозначим через рь р-, с , Со соответственно давления и скорости жидкости в сечениях 1 и 2, а через А51 и А52—площади сечений. [c.136]

Настоятельная потребность в достаточно простых способах расчета вызвала появление теории, основанной на ряде допущений, известных из решений линейной задачи о стационарном обтекании. В частности, предполагается, что вызванные скорости жидкости, обусловленные присутствием тела и его колебаниями, малы по сравнению со скоростью основного потока. Весьма плодотворным оказался метод потенциала ускорения, введенный в аэродинамику Прандтлем. [c.166]

Ограничимся рассмотрением лишь стационарного потока. В этом случае в любом поперечном сечении потока параметры термодинамического состояния (p, v, Т, i, s) и скорость потока имеют неизменное значение, не изменяющееся во времени. Параметры и скорость могут меняться только вдоль потока при переходе от одного сечения к другому. [c.208]

Допустим, сначала, что рассматриваемый стационарный поток является адиабатическим, т. е. теплоизолированным, так что обмена теплом между движущимся гайом (или жидкостью) и окружающей средой не происходит. Процесс течения вследствие конечной величины скорости может быть как обратимым, так и необратимым. [c.54]

Линии, касательные к которым указывают направление вектора скорости в точке касания, называются линиями тока. В стационарном потоке линии тока неизменны во времени и совпадают с траекториями движения частиц среды. [c.259]

При рассмотрении стационарного процесса теплообмена при кипении в трубах такие параметры, как приведенные скорости обеих фаз Wq и Wq", истинное объемное паросодержание потока ф, температура насыщения и давление, меняются только вдоль оси трубы, поэтому в этом случае допустимо рассматривать задачу как одномерную. Тогда уравнение конвективного переноса теплоты для стационарного потока может быть записано в виде i[157] [c.185]

Течения возникают не только у неподвижных препятствий, помещенных в звуковое поле, но также и около колеблющихся с конечной амплитудой тел. Это будет видно далее на примере эккартовского потока. Это также следует из теоремы Вестервельта [18, 19], согласно которой скорость стационарного потока в лагранжевых координатах вблизи колеблющихся тел инвариантна относительно преобразований координат, приводящих к тому, что в новой системе координат поверхность тела неподвижна, а колебания совершает жидкость. Теорема Вестервельта справедлива для несжимаемого акустическою течения [c.221]

Из (6.58) и (6.59) следует, что скорость стационарного потока пропорциональна интенсивности звука и квадрату частоты Z7o зависит только от отношения объемной вязкости к сдвиговой. Это позволило утверждать [27], что измерение скоросиг акустического течения является новым методом определения объемной вязкости ). Легко, [c.231]

Для определения скорости стационарного потока надо найти решенпе уравнения (18), которое при р = о р может быть представлено также в виде [3] [c.95]

Попытки определения силы сопротив.ления, действующей на сферу в стационарном потоке вязкой жидкости, впервые были предприняты Ньютоно.л в 1710 г. Для случая большой относительной скорости V была получена зависимость [c.29]

Но так как рассматривается случай стационарного потока, когда Оуход не изменяется во времени, в формуле (93) можно вынести скорость за знак предела и получить [c.114]

Отмеченные закономерности были учтены при выборе объекта для первого промышленного применения аэрозольного метода ингибирования коррозии газопроводов неочищенного сероводородсодержащего природного газа. Им стал газопровод Зеварды-Мубарекский газоперерабатывающий завод (протяженность — около 100 км диаметр — 1020 мм давление газа — 5,6 МПа скорость газового потока — около 1 м/с), в транспортируемом по нему газе содержится более 1% H2S и около 4% СО2. На газопроводе был произведен монтаж стационарной аэрозольной установки с форсункой, предложенной фирмой Se a (Франция). Установка работала в непрерывном режиме около года. Контроль эффективности ингибиторной защиты осуществляли периодически в течение 238 суток. Ингибирование проводили неразбавленным (100%-ная концентрация) ингибитором СЕКАНГАЗ с расходом 15 л/сут. Образцы-свидетели устанавливали на различных участках газопровода. Результаты длительных испытаний ингибитора свидетельствуют [146] не только о его высокой эффективности, но и об эффективности аэрозольного метода в целом. Толщина ингибиторной пленки в различное время и на разных участках газопровода составляла от 0,5 до 3,2 мкм. Скорость общей коррозии металла была очень низкой и изменялась от 0,0001 до 0,006 мм/год. Содержание водорода в металле находилось на уровне металлургического и не превышало 3 см /100 г. За время испытаний изменение пластических свойств металла зафиксировано не было. [c.227]

Отсюда видно, что по мере возрастания скорости вдоль линии тока плотность потока возрастает до тех пор, пока Kopo Tii остается дозвуковой. В области же сверхзвукового движения плотность потока падает с увеличением скорости и обращается в нуль вместе с р при v = Утах (рис. 52). Это существенное различие между до- и сверхзвуковыми стационарными потоками может быть истолковано наглядно еще и следующим образом. В дозвуковом потоке линии тока сближаются друг с другом в [c.446]

В этом параграфе мы рассмотрим теоретически важный вопрос — о характере стационарного плоского оитеканпя, когда скорость набегающего потока равна в точности скорости звука. [c.624]

При стационарном сверхзвуковом обтекании тела такой формы скорость газа даже вблизи тела будет везде лишь незначительно отличаться по величине и направлению от скорости натекающего потока, а образующиеся ударные волны будут обладать малой интенсивностью (интенсивность головной волны убывает вместе с уменьшением раствора обтекаемого угла). Вдали от тела движение газа будет представлять собой расходящиеся звуковые волны. Основную часть сопротивления газа можно представлять себе как обусловленную переходом кинетической энергии движущегося тела в энергию излучаемых им звуковых волн. Это сопротивление, специфическое для сверхзвукового движения, называют волновым )-, оно может быть вычислено в общем виде при любой форме сечения тела (Th. Кагтап, N. В. Moore, 1932). [c.643]

Рассмотрим процесс теплообмена при взаимодействии неограниченного стационарного потока газа с постоянными физическими свойствами и клина или пластины (Г , = onst), расположенной под различными углами к направлению скорости потока. Поток газа при взаимодействии с клином разделяется на две ветви (рис. 8.1, а). [c.159]

Линии, для которых 1 = onst, называют линиями тока. Гармоническая сопряженная с а[з функция ф называется потенциалом скоростей потока. Линии тока и линии, вдоль которых потенциалы скоростей постоянны, взаимно ортогональны. Обе функции (тока и потенциала скоростей) удовлетворяют уравнению Лапласа [ср. например, (21.48) и (23,27)]. Поэтому линии теплового потока и температурного потенциала при двумерной стационарной теплопроводности аналогичны соответственно линиям тока и потенциалу скоростей идеального потока жидкости. [c.249]

При стационарном течении значения скорости и других параметров движения в данной точке пространства не меняются с течением времени соответственно этому частные производные по времени от всех величпм, входящих в уравнение движения, обращаются в ноль и выпадают из уравнений движения. В стационарном потоке лиаии тока неизменны во времени и совпадают с траекториями движения частиц жидкост . [c.310]

Пусть 110 каналу течет стационарный поток газа со сверхзвуковой скоростью и) - в некотором сечении х — х (рис. 72) возникает прямой скачок давлення, после которого скорость оказывается дозвуковой. [c.245]

Например, обрыв нитей в ткацких станках связан с большими скоростями и сложными условиями, в которых работают батанный и челночный механизмы. Периоды меладу обрывами нитей образуют, как правило, стационарный поток отказов, хотя затем, при заметном износе механизмов, параметр потока отказов (т. е. число отказов в единицу времени) растет. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...