Термометр коэффициенты давления

Рис. 8.3. Скачки, наблюдающиеся в термометрах, имеющих малый внутренний диаметр капилляра, а — при отнощении коэффициента давления ре к внутреннему диаметру й, равному 60 б — ре/ =18 для того же внутреннего диаметра [2].

Изменение отсчета ртутного термометра в зависимости от его ориентации, например от вертикального до горизонтального положения, связано с изменением давления в резервуаре под действием веса столбика в капилляре. Этот внутренний коэффициент давления Р/ описывается формулой [c.405]

Поправка на внешнее давление. В силу некоторой эластичности тонкостенного стеклянного резервуара показания ртутного термометра несколько изменяются при изменении внешнего давления. Коэффициент внешнего деления, т. е. изменение показания термометра, вызванное изменением внешнего давления на 1 мм рт. ст., зависит от упругости стенок резервуара и при точных измерениях температуры для каждого типа термометра должен быть определен экспериментально. Для различных ртутных термометров коэффициент внешнего давления обычно колеблется в интервале 0,0001—0,0004 град/мм рт. ст. Показания ртутных термометров принято приводить к внешнему давлению в 1 атм (760 мм рт. ст.). Зная для данного термометра коэффициент внешнего давления, легка ввести соответствующую поправку к его показаниям. При определении внешнего давления, действующего на термометр, погруженный в жидкость, помимо атмосферного давления следует учитывать и гидростатическое давление жидкости. [c.62]

Если величина градуса определяется условием, что температуры точки плавления льда и точки кипения воды отличаются на 100°, измеряют величину давления газа ро, Рюо и р , когда резервуар термостатирован соответственно при температурах 0> 100 и 1°С. Если плотность газа соответствует давлению ро при 0°С, то средний температурный коэффициент давления для газового термометра постоянного объема и температура газа по [c.46]

Если величина градуса определена условием, что точки плавления льда и кипения воды отличаются на 100°, резервуар термометра, термостатированный при О, 100 и f , имеет соответственно объемы Уо, Уюо и Vt Давление в системе при каждой температуре путем изменения объема резервуара приводится к ро. Средний коэффициент теплового расщирения газового термометра постоянного давления ар при давлении ро и температура tp, измеренная таким термометром при i° и давлении ро, определяются следующими соотношениями [c.48]

Установление шкалы нормального гелиевого термометра, а также нормальных водородного и азотного термометров путем выбора значения основного коэффициента давления а не и аналогичных коэффициентов для водорода и азота [c.89]

Теперь перейдем к установлению этой шкалы, т. е. к фиксированию значения ад, на основании вышеупомянутых новых данных, одновременно рассматривая определение шкал газовых термометров через основной коэффициент давления для данного газа. Наконец, займемся вопросом о приведении шкал газовых термометров к так называемой теоретической шкале Цельсия— Авогадро, которую мы считаем совпадающей с теоретической термодинамической шкалой. Различные определения и обозначения, относящиеся к температурным шкалам и к способам их реализации при помощи газовых термометров, собраны в Приложении Р) в Приложении II обсуждаются некоторые попытки, предпринятые около 1900 г., для вычисления поправок к нормальному водородному термометру. [c.92]

Если выбрать для нормального гелиевого термометра определенное значение основного коэффициента давления, вычисляемого по формуле [c.143]

И назвать его основным коэффициентом давления нормального гелиевого термометра, то при определе- [c.143]

Пользуясь ОСНОВНЫМ коэффициентом давления нормального гелиевого термометра и полагая [c.145]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Лабораторные термометры снабжаются свидетельством, в котором указаны поправки к показаниям термометра на смещение нулевой точки и калибр, а также коэффициент внешнего давления в °С/мм рт. ст. (для введения поправки к показанию термометра при изменении внешнего атмосферного давления) и коэффициент внутреннего давления в °С/мм рт. ст. (для введения поправки к термометрам, измеряющим температуру в горизонтальном положении). [c.23]

Определенные с помощью построенных /d-диаграмм значения температуры мокрого термометра (предельной температуры контактного подогрева воды) в зависимости от температуры, влагосодержания и общего давления дымовых газов, а также коэффициента избытка воздуха приведены на рис. 18, 19, 20. Как видно из приведенных дан- [c.29]

Величина температурного коэффициента со зависит от коэффициента торможения термодатчика, газовой постоянной, проточных сечений в месте расположения датчика и сопла, показателя адиабаты и от отношения давлений в месте расположения датчика и сопла. Температурный коэффициент 0J изменяется лишь незначительно, У отсосного термометра сопротивления для низких температур воздуха [1] в диапазоне от —75 до —120° С величина температурного коэффициента м изменится с (о = = 0,9971 на 0J = 0,9975. Детальные лабораторные измерения, осуществленные на таком термометре, подтвердили справедливость соотношения (1) и показали, что фактор торможения термодатчика а, сконструированного в виде тонкостенной трубки с двойной изолированной обмоткой из платиновой проволоки (см. рис. 1), удовлетворяет с точностью до 0,1% соотношению Польгаузена [c.34]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

В начале XIX в. в поисках абсолютного метрологического прибора вернулись к идее газового термометра. Открытые к тому времени законы Гей-Люссака и Шарля позволяли предполагать, что в газовых термометрах показание не будет зависеть от вида газового заполнения. Однако при дальнейшем уточнении методов измерения в газах были обнаружены существенные индивидуальные отклонения. Тщательные исследования французского физика Реньо показали, что коэффициенты расширения газов зависят от плотности и степени удаления по температуре от состояния сжижения. Повышение температуры и снижение давления приближают газы к идеальным. Так, при 320 °С и нормальном давлении Реньо не удалось обнаружить разницы в показаниях газовых термометров, заполненных водородом, воздухом и углекислым газом. В подобных условиях сернистый газ отличался от водорода не только значением коэффициента, но и непостоянством этой величины. Реньо установил, что с понижением давления это различие становится менее заметным. Таким образом, деление температурной шкалы не получило желательной обоснованности вплоть до конца XIX в. [c.12]

Прямым называется измерение, при котором искомое значение величин находят непосредственно из опытных данных, например измерение температуры термометром, давления — манометром и т.п. При косвенном измерении искомое значение величины находят на основании известной зависимости между этой величиной и величинами, подвергаемыми прямым измерениям. Пример — определение коэффициента избытка воздуха по кислородной формуле [c.31]

Шкала, основанная на измерении давления определенной массы газа, например азота, при постоянном объеме, отличается от шкалы, основанной на измерении объема того же газа при постоянном давлении. Даже, шкала, основанная на измерении давления азота при постоянном объеме и начальном давлении 500 мм рт. ст., отличается от шкалы того же термометра при начальном давлении 1000 мм рт. ст. Это очевидно, поскольку известно, что коэффициенты и а в уравнениях газовых законов [c.26]

Коэффициент внутреннего давления, т. е. изменение показаний термометра, вызванное изменением внутреннего давления на 1 мм рт. ст., может быть определен по разности показаний термометра в вертикальном и горизонтальном положениях. По своей величине он близок к коэффициенту внешнего давления. [c.63]

В этих формулах Ро есть начальное давление (при 0°) в газовом термометре постоянного объема, ар — давление в газовом термометре постоянного давления, которые выражены в атмосферах. Коэффициенты В относятся к уравнению состояния, предложенному Камерлинг-Сннесом [6] [c.93]

Основываясь на своих измерениях, Хеннинг и Хейзе в 1921 г. для гелиевого, водородного и азотного термометров, г в 1926 г. Хейзе для неонового термометра установили следующие значения коэффициентов давления р выражено в м рт. ст.) [c.112]

Некоторые свойства, важные для первичной термометрии, зависят в конкретной температурной области от той или иной части потенциала. При низких температурах взаимодействие между молекулами определяется в основном дальнодействую-щими силами притяжения. При понижении температуры молекулы проводят все больше времени в окрестностях друг друга, группируясь парами. В результате этого давление оказывается ниже, чем в случае идеального газа, а второй вириальный коэффициент В(Т) имеет отрицательное значение и продолжает уменьщаться с понижением температуры. При высоких температурах столкновения между молекулами становятся более интенсивными и решающее значение приобретают силы отталкивания. Это приводит к эффекту исчезновения некоторого объема, что в свою очередь вызывает увеличение давления по сравнению с величиной для идеального газа и, следовательно,— к положительному значению В(Т). При дальнейшем повышении температуры величина В(Т) снова уменьшается в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. На рис. 3.2 кроме В(Т) показаны рассчитанные зависимости С(Т), 0(Т) и Е(Т). График построен в приведенных единицах по принципу соответственных состояний (см., например, работу Мак-Глейшена [49]). Кривые соответствуют величинам В(Т) Уь и С(Т)П 1, где [c.80]

Существует несколько способов измерения количества газа ЫЯ. Один из них заключается во взвешивании опорного объема до и после того, как он был соединен с предварительно откачанной колбой газового термометра разница в весе и будет равна тому количеству газа, которое перешло в колбу. Однако, этот метод не получил распространения при точных газтермометри-ческих исследованиях из-за экспериментальных трудностей, возникающих при взвешивании газов с низкими плотностями. При использовании другого метода необходимо знать вириальные коэффициенты газа при температуре опорного объема. Для гелия при реперной температуре То (273,15 К) достаточно учитывать лишь второй вириальный коэффициент, поскольку суммарный вклад от третьего и других вириальных коэффициентов при давлении 1 атм составляет менее 10 относительных единиц. Вириальное уравнение состояния для гелия при этой температуре может быть записано в виде [c.86]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Схема стенда мало отличалась от предыдущей (рис. 3-3). Генератором газов служил дизель-генератор мощностью 100 кВт. Температура газов регулировалась изменением нагрузки дизель-генератора. Расход газов через ЦТА регулировался с помощью обводного газопровода и установленной на нем заслонки. Температуры сред измерялись ртутными лабораторными термометрами со шкалами О—100°С, О—350°С, О—500°С и ценой деления соответственно 0,1 1 2 градуса. Расход воздуха измерялся с помощью пневмометрической трубки и микроманометра на всасывающем трубопроводе дизеля. Расход газов измерялся с помощью стеклянных U-образных манометров и двух дроссельных шайб диаметром 70 мм, установленных на основном и обводном трубопроводе, причем поправо гные коэффициенты у шайб принимались одинаковыми и соотношение расходов, таким образом, определялось только отношением соответствующих перепадов давлений APi и ЛРг- Расход газа через ЦТА определялся по установленному расходу воздуха [c.73]

При проведении эксперимента широко варьировались (один-два порядка) физические, гидродинамические и геометрические параметры. Так, температура воды менялась от 2,2 до 88,7°С, т. е. почти от температуры плавления — затвердевания до температуры кипения (в максимальном диапазоне). Температура входящего в аппарат воздуха или газа по сухому термометру менялась от отрицательных значений (—5,2°С) до температуры выхлопных газов дизеля 525°С температура выходящего воздуха или газов по смоченному термометру — от 4,2 до 73,6 °С. Давление менялось от сотых долей атмосферного 9 кПа (0,09 кгс/см ) до значении выше атмосферного—118 кПа (1,21 кгс/см ). Скорость газа менялась от десятых долей единицы 0,7 м/с до околозвуковой 300 м/с (число Маха 0,9). Влагосодержание газа менялось от единиц до сотен граммов на килограмм для входящего газа — от 3,6 до 46, для выходящего — от 4,3 до 401 г/кг. Отношение массовых расходов жидкости и газа (коэффициент орошения) менялось от 0,33 до 80. Внутренний диаметр и высота газонаправляющей решетки ЦТА менялись соответственно от 0,05 до 0,5 м и от 0,002 до 0,3 м. [c.79]

Кроме того, следует обратить йнимание еще на одно обстоятельство, В некоторых конструкциях калориметров после подвода тепла стенка калориметра оказывается нагретой на величину, меньшую, чем исследуемое вещество в калориметре. В результате при измерении температуры 2 термометр не будет находиться в изотермических условиях он будет нагрет больше, чем стенка. Следствием этого будет излучение термометра на стенку и неправильное измерение температуры 2- Подробно такой эффект описан в 3-2. Исключение его возможно за счет установки тоикостенных экранов. При невозможности этого следует вводить соответствующую поправку. Для оценки подобного эффекта можно привести такую цифру. Если в калориметре находится газ при атмосферном давлении и температуре 200°С и в результате подвода тепла газ нагревается на 5° С, а стенка не лропревается совсем (крайний случай), то термометр, стоящий в калориметре, зафиксирует повышение температуры а 1 —1,5% меньше, чем в действительности (Л. 7-3]. Эта поправка возрастает пропорционально кубу абсолютной температуры, при которой проводится опыт, и снижается при увеличении коэффициента теплоотдачи от вещества к термометру. Поэтому при измерениях с жидкостью этот эффект будет значительно меньшим. [c.209]

В газовом термометре может быть использован любой пар, о некоторые определенные пары являются предпочтительными. Характеристиками таких паров являются а — малая величина коэффициента а, Ь — мишмальная адсорбция стенками сосуда, с — минимальная величина диффузии через стенки сосуда. Характеристикой с обладает пар с большим молекулярным весом, а характеристикой Ь — пар с изкой критической температурой. Когда удовлетворяется требование а, тогда при любом низкам давлении [c.207]

Теплоизоляция (лабораторных сосудов В OIL 11/02 роторных компрессоров F 04 С 29/04 самолетов и т. п. В 64 С 1/40 сосудов F 17 С (высокого давления (баллонов) 1/12 низкого давления 3/02-3/10) В 65 D (тара с теплоизоляцией в упаковках) 81/38 труб F 16 L 59/(00-16) центрифуг В 04 В 15/02) Теплолокаторы G 01 S 17/00 Теплоносители, использование в инструментах и машинах для обработки льда F 25 С 5/10 Теплообменники [устройства для регулирования теплопередачи F 13/(00-18), 27/(00-02) паровые на судах В 63 Н 21/10 из пластических материалов В 29 L 31 18 F 27 (подовых печей В 3/26 регенеративные D 17/(00-04) шахтных печей В 1/22) систем охлаждения, размещение на двигателях F 01 Р 3/18] Теплопроводность (использование для сушки материалов F 26 В 3/18-3/26 исследование или анализ материала путем G 01 N (измерения их теплопроводности 25/(20-48) определения коэффициента теплопроводности 25/18)) Термитная сварка В 23 К 23/00 Термодис узия, использование для разделения В 01 D (жидкостей 17/09 изотопов 59/16) Термолюминесцентные источники света F 21 К 2/04 Термометры контактные G 05 D 23/00 Термообработка <С 21 D (железа, чугуна и стали листового металла 9/46-9/48 литейного чугуна 5/00-5/16 общие способы и устройства 1/00-1/84) покрытий С 23 С 2/28 цветных металлов с целью изменения их физической структуры С 22 F 1/00-1/18) Термопары (Н 01 L 35/(28-32) использование <(в радиационной пирометрии J 5/12-5/18 в термометрах К 7/02-7/14) G 01 для регулирования температуры G 05 D 23/22)] Термопластичные материалы [В 29 С (способы и устройства для экст- [c.188]

В [3, 4] были проведены аналогичные опыты на латунной трубке 019x1 мм и 1=1.27 ш при атмосферном давлении. Средняя температура стенки определялась с помощью термометра сопротивления, заложенного в спиральный паз по всей высоте трубки. В результате этих исследований в пределах =(1.2 -f- 3) -10 Вт/м получены значения коэффициентов теплоотдачи при конденсации в 7 -f- 3.5 раз выше, чем для гладкой трубы, т. е. примерно вдвое выше, чем дано в [1, 2]. [c.231]

Нанесение термочувствительных красителей [1.34, 1.35], жидких кристаллов [1.36] или люминофора [1.37-1.39] непосредственно на исследуемую поверхность не только исключает электрические помехи, но и полностью решает проблему теплового контакта. Такой способ можно применять для термометрии в случаях, когда свойства поверхности не влияют на теплообмен (например, при атмосферном давлении, когда лимитируюш,ей стадией теплообмена является перенос энергии через пограничный слой). Если же наличие дополнительного слоя изменяет характеристики теплообмена (например, коэффициент тепловой аккомодации энергии налетаюш,их частиц при низких давлениях), нанесение термочувствительных материалов на поверхность теряет смысл, поскольку здесь процесс измерения суш,ественно влияет на исследуемое явление. [c.15]

Поправка на внешнее давление тоже постоянна для начальной и конечной температур калориметра, если не меняется внешнее давление. Поскольку коэффициент внешнего давления невелик (стр. 62), то изменением атмосферного давления за время калориметрического опыта почти всегда можно пренебречь и считать, что поправка на внешнее давление при измерении разности температур исклю- чается. Однако в работах очень высокой точности все же целесообразно отмечать изменение атмосферного давления за время опыта и оценивать, насколько изменилась по этой причине поправка на внешнее давление (разумеется, положение термометра в калориметре должно быть фиксированным, чтобы гидростатическое давление жидкости не менялось). [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...