Приборы второго порядка

Приборы второго порядка имеют структурные формулы следующих пяти разновидностей [c.20]

Приборы второго порядка воспринимают две обобщенные координаты, которые могут выражать функциональную зависимость одной координаты от другой. Эту зависимость значения функции от значения аргумента можно изобразить на плоскости в виде графика. В таком случае говорят о наличии плоской системы факторов информации или об информационной плоскости. [c.20]

Приборы второго порядка имеют два преобразователя обобщенных координат. [c.20]

Приборы второго порядка..........................33 [c.5]

Приборы второго порядка [c.33]

Прибор считается прибором второго порядка, если зависимость между его входным и выходным сигналом имеет вид [c.33]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

Совершенно такая же формула получается, если с системой К связан прибор, а с системой К — источник. Как уже упоминалось, эти формулы отличаются на величины второго порядка относительно р от формул, выведенных в гл. XXI без учета соображений теории относительности. Если линия, соединяющая источник и прибор, составляет угол ф с направлением скорости перемещения, то аналогичное рассмотрение приведет к соотношению ) [c.464]

Найдем далее выражение погрешности для того частного, но практически важного случая, когда работа прибора описывается линейным дифференциальным уравнением второго порядка. [c.159]

Полученные формулы дают возможность определить абсолютную динамическую погрешность записи прибора, работа которого описывается линейным дифференциальным уравнением второго порядка при условии, что возмущающая функция является кусочно-линейной или заданная функция может быть приближенно ею аппроксимирована. [c.162]

Приведенный выше метод является аналитическим и исходит из первичных параметров прибора (в частности, при описании работы прибора дифференциальным уравнением второго порядка такими параметрами являются частота и коэффициент затухания) и знания дифференциального уравнения, описывающего работу прибора. Во многих практически важ- [c.168]

Если считать смещения по всем шести степеням свободы малыми величинами первого порядка, то для колебаний в достаточно узком диапазоне частот первая и вторая производные соответствующих координат будут величинами того же порядка. Поэтому члены Шх2 22 и о)22 л 2 будут величинами второго порядка малости. Они определяют искажения от паразитного действия компонентов линейной и угловой скорости, которые, по идее, не должны были бы измеряться прибором. Член gB является величиной первого порядка [c.151]

Крупный шаг в развитии изображающей рентгеновской оптики был сделан в 1952 г. Вольтером [86], который предложил использовать осесимметричные, глубоко асферические зеркала о поверхностями вращения второго порядка. Такие зеркала не имеют астигматизма и сферической аберрации, апертура пучка может быть значительно большей, чем в системах скрещенных зеркал. Вольтер показал, что кома первого порядка, препятствующая построению изображений с помощью одиночных осесимметричных зеркал скользящего падения, значительно снижается в системах с четным числом отражений. К ним относятся системы параболоид—гиперболоид , гиперболоид—эллипсоид , параболоид—эллипсоид и ряд других, которые будут подробно рассмотрены ниже. Системы, построенные на идеях Вольтера, в настоящее время находят широкое применение в различных рентгеновских приборах. [c.158]

Нелинейные механические системы, нагруженные случайными силами, имеют широкое применение в технике. Например, в амортизаторах систем виброзащиты приборов, машин, конструкций, а также в системах управления летательными аппаратами и т.д. Решение нелинейных задач динамики, как правило, связано с большими трудностями. Как известно, получить решение нелинейного уравнения общего вида в аналитической форме (даже для наиболее простого уравнения второго порядка) нельзя — не говоря уже о решении системы нелинейных уравнений движения механических систем, нагруженных детерминированными или случайными силами. [c.217]

Систематические ошибки могут быть исключены из результатов измерений (например, с помощью поправочной таблицы к неправильно градуированной шкале прибора). Исключение систематической ошибки, как правило, связано с сохранением случайной погрешности второго порядка малости (например, погрешности определения величин поправок к шкале прибора). [c.68]

Элементы второго порядка не характерны для про мышленных объектов автоматического регулирования, однако они являются основным предметом рассмотрения при регулировании движущихся объектов. Пневматические регуляторы и датчики имеют движущиеся части, однако их собственные частоты обычно настолько выше критической частоты процесса, что динамикой регулятора оказывается возможным пренебречь. Для некоторых быстродействующих систем, например для систем регулирования расхода с короткими пневматическими импульсными линиями, критическая частота процесса может оказаться близкой к собственной частоте приборов или импульсных линий, и для достижения требуемого качества регулирования приходится вводить демпфирование. Уравнения второго порядка часто используются для описания замкнутых систем автоматического регулирования. Хотя система регулирования точно описывается уравнением третьего или более высокого порядка, форма кривой переходного процесса часто может быть достаточно удовлетворительно описана двумя параметрами — частотой и коэффициентом демпфирования. [c.70]

Для получения спектров поглощения из-за большой дисперсии и малой светосилы прибора были необходимы длительные экспозиции, составляющие несколько часов вспышки повторялись каждые 2 сек. Для большей точности измерения на спектрограмме одновременно регистрировался во втором порядке [c.316]

Наибольший интерес для спектральных систем представляют вогнутые голографические решетки. Существенными недостатками вогнутой нарезной решетки являются присущий ей астигматизм и ограниченный размер нарезанной части. Изготовление вогнутой решетки на тороидальной поверхности позволяет исправить астигматизм, но ограничивает размер нарезанной части. Это обычно ухудшает оптические и эксплуатационные характеристики приборов. Изготовление вогнутой решетки на тороидальной поверхности позволяет исправить астигматизм в одной точке на круге Роуланда (см. гл. 7). Однако для скользящего падения (для коротковолновой области спектра) астигматизм очень велик, поэтому тороид будет иметь большое отношение радиусов кривизны. Такую поверхность получить весьма трудно. Решетку можно изготовить на эллипсоидальной поверхности тогда можно исправить астигматизм и аберрации второго порядка в небольшом спектральном интервале. Другая возможность улучшения свойства решеток состоит в нарезании штрихов решетки с переменным шагом или криволинейными штрихами. Например, применение решетки с шагом, изменяющимся по линейному закону, позволяет исправить астигматизм даже при достаточно больших углах дифракции. Однако и в этом, случае астигматизм исправляется в узкой спектральной области. [c.416]

Пуск систем отопления с нижней разводкой и горизонтальной однотрубной системы следует производить поэтажно, для чего после заполнения приборов первого этажа следует прогреть помещение до температуры 5° С, а затем заполнить приборы второго этажа и пустить оба этажа одновременно. Пуск системы в следующих этажах нужно производить в том же порядке. [c.180]

Следует.иметь в виду, что в большинстве практических случаев, когда учитываются случайные значения величин входных параметров прибора, кривая распределения фх (х) представляет собой кривую распределения ошибок того или иного параметра. База рассеяния такой кривой, как правило, во много раз меньше величины самого параметра и величины диапазона изменения функции типа и = и х). Поэтому независимо от вида функции и = и (х) участок ее, соответствующий величине базы кривой рассеяния ф х) ошибок параметра X, с точностью до, величин второго порядка малости можем считать линейным, причем угол наклона линейного участка определяется частной производной вычисленной при значении д ,-, соответствующем середине базы кривой рассеяния ф (д ). [c.249]

В приборах, сконструированных в соответствии с принципом Аббе, погрешности измерения имеют величину второго порядка малости по сравнению с величиной самой погрешности перекоса или непараллельности например, непараллельности оси центров и направляющих [c.276]

Программы двумерного анализа полупроводниковых приборов стали широко используемым инструментом разработки ИС. Двумерные распределения легирующих примесей, будучи основными входными данными для этих программ, обьино аппроксимируются на основе одномерных моделей процесса или одномерных измерений профиля. Однако для протяженных в глубину приборов боковое смещение профиля концентрации легирующей примеси уже не есть величина второго порядка малости и его следует точно читывать для надежного предсказания электрических характеристик таких приборов. [c.278]

К приборам второго порядка относятся автоматические регистрирующие приборы, записывающие изменение одной обобщенной координаты в функции другой. Например, самопищущий термометр вида Ф2 = [Р Т], самопишущий манометр вида Ф == [Р Р ] и т, д. [c.20]

Мы пришли бы к двум различным формулам, отличающимся на величину второго порядка относительно v . Так как даже для движения Земли по ее орбите vie не превосходит 10 , то, следовательно, различие в обеих формулах составляет лишь 10 . Для большинства же реализуемых на опыте случаев различие еще меньше. Его нельзя констатировать непосредственным наблюдением над величиной допплеровского смещения. Однако удалось, как известно, осуществить и другие оптические опыты (например, опыт Майкельсона, см. 130), которые были достаточно точны для того, чтобы констатировать указанные малые различия, если бы они существовали. Этими опытами было показано, что малое различие, ожидаемое в рамках представления о распространении световых волн в неподвижном эфире, не имеет места. Все без исключения процессы протекают таким образом, что играет роль только относительное движение источников и приборов по отношению друг к другу, и понятие абсолютного движения в вакууме не имеет смысла (принцип относительности, см. гл. XXII). Поэтому и формулы, описывающие явление Допплера, не. должны отличаться друг от друга для двух разобранных выше случаев, потому что иначе мы имели бы и в этом явлении принципиальную возможность констатировать абсолютное движение системы в вакууме, что противоречит принципу относительности. И действительно, если при выводе формул для расчета явления Допплера принять во внимание основные постулаты и следствия теории относительности, то мы получим для обоих случаев (движение источника и движение прибора) один и тот же результат, а именно [c.437]

Пример 1. Исследуем ошибки, возникающие в приборе, работа которого описывается линейным дифференциальным уравнением второго-порядка при регистрации возмущающей функции ijj (i), изменяюшейс по линейному закону [c.162]

Основой для создания исследуемого прибора послужило-диссипативное свойство механизма. Для диссипативных механизмов характерно рассеяние энергии за счет трения, что при отсутствии поступления энергии извне обусловливает затухание движения. Свободное колебание механизма с сухим (ку-лоновьш) трением описывается нелинейным уравнением второго порядка [c.82]

Конструктивная база АСИВ. Приборы и устройства АСИВ выполняют на основе базовых конструкций с унифицированными структурными и конструктивными параметрами, обеспечивающими повышенный уровень унификации и технолошче-ской подготовки производства. В АСИВ предусматривают использование системы унифицированных типовых конструкций (УТК) нулевого, первого, второго и третьего порядков. К изделиям нулевого порядка относят платы монтажные вдвижные н вспомогательные детали. Изделиями первого порядка считают рамки защитные, платы монтажные вдвижные защищенные и экранированные, каркасы частичные и базовые, вставные и приборные. К изделиям второго порядка относят каркасы базовые для изделий второго порядка, каркасы комплектные и блочные вставные приборные, каркасы блочные и комплектные приборные, контейнеры навесные и встраиваемые. Изделиями третьего порядка считают каркасы базовые для изделии третьего порядка, кожухи встраиваемые, стойки открытые и закрытые, шкафы, секции щитов каркасные и панельные, секции пультов, столы. Условные номинальные размеры h, Ь, I характеризуют высоту, ширину и глубину изделия соответственно. При этом условные номинальные размеры вычисляют по формулам Л = [c.264]

Малая ось эллипса устанавливается при помощи нониуса, большая — путем изменения угла а. Наряду с развитием механизмов для вычерчивания кривых второго порядка за последние годы появилось много других приборов, в частности, аксонографы для вычерчивания аксонометрических изображений по ортогональным и ортогональных по аксонометрическим. Познакомимся с некоторыми из них. [c.269]

Для симметричного прибора с прямолинейными границами поля, когда 1 = 12 = 1, 81=82 = 8 И / 1 = / 2 = 0, условие фокусировки второго порядка по Хинтенбергеру принимает вид [c.21]

На рис. 327 с этой целью сопоставлены для примера угловые дисперсии дифракционных решеток с 1200 и 600 штрих/мм во втором порядке (автоколлимационная установка), 60° призмы из кварца (прибор ИСП-22) и трехпризменной системы из стекла (прибор ИСП-51). Легко видеть, что дифракционная решетка с [c.431]

В приборе использованы параболические зеркальные объективы с фокусным расстоянием 800 мм и относительным отверстием 1 5,3. Дифракционные решетки имеют 600 штрих/мм, размеры заштрихованной части 150x140 и предназначены для работы во втором порядке. Теоретическая разрешающая способность 180 ООО линейная дисперсия на выходной щели 5,2 А1мм, а на средней щели 9,5 к мм. [c.453]

Принцип работы исследуемого ускориметра (рис. 40) основан на измерении угловых перемещений упруго закрепленного инерционного диска, которые возникают под действием динамических моментов при изменении угловой скорости вала двигателя. Для измерения перемещений служит равноплечная небалансная мостовая схема включения угольных датчиков с выходом на осциллограф [247]. Приборы малогабаритны (диаметры от 100 до 250 мм) и не требуют промежуточных усилителей при выходе на магнитоэлектрический осциллограф. Поведение упругой системы такого прибора описывается обыкновенным нелинейным дифференциальным уравнением второго порядка, не имеющим точного общего решения [c.102]

Иннес и Джиддингс [607] изучили на приборе с очень высоким разрешением слабую систему при 3700 А. Они нашли, что в спектре поглощения структура полосы очень похожа на структуру полос 3300 А, т. е. что она является полосой параллельного перехода. Однако наблюдающееся небольшое чередование интенсивности в ветвях заставляет предполагать существование, кроме главных переходов с АК = О, переходов с АК = 2. Для плоской молекулы типа почти симметричного волчка интервал 4 В — С) в (З-ветвях с АК = 2 почти такой же, как и интервал в Р- и Л-ветвях (а именно 2В) в компоненте АК = 0 но компонента АК = 2 будет иметь чередование интенсивностей в отношении 13 11 как функцию К, поскольку ось волчка является осью симметрии второго порядка. Присутствие ветвей А ЛГ = 2 может быть объяснено, если предположить, что переход является переходом триплет — синглет (Герцберг [523] см. гл. II, разд. 3,в). Наиболее вероятно, что этот триплет-синглетный переход является переходом Вз1 — A g, соответствующим переходу Дзи —при 3300 А. Предложенная интерпретация полностью подтвердилась наблюдением Дугласа и ]У1ил-тона [299] большого зеемановского расщепления системы 3700 А. [c.558]

В устройстве, показанном на фиг. 141.3, соблюдается компараторный принцип. При наклоне стола или перекосе движков возникает только ошибка второго порядка, при их изгибе, наоборот, — ошибка первого порядка. Значительные габариты прибора [c.160]

У приборов типа длиномера и компаратора линии измерения, размера и отсчета совпадают, поэтому компараторная погрешность равна величине второго порядка малости, и ею можно пренебречь. Однако в приборах, служащих для измерений по двум и более направлениям, компараторная погрешность может достигать значительной величины [c.250]

В качестве примера вернемся еще раз к паллографу Шлика. В 130 мы получили выражение (7) потенциальной энергии прибора с точностью до величин второго порядка малости. На основании этой формулы разложение потенциальной энергии по степеням малой величины ср имеет вид [c.370]

Если скорость света зависит от направления его распространения относительно Земли, то частота, на которой генерирует лазер, должна изменяться при его повороте. Это изменение пропорционально т. е. второго порядка по р. Два одинаковых гелий-нео-новых лазера были установлены на поворотной платформе перпендикулярно друг к другу (рис. 325). Световой пучок от одного из лазеров проходил полупосеребренное зеркало 5, а пучок от другого лазера отражался от того же зеркала. Далее пучки шли в одном и том же направлении и попадали в фотоэлектронный умножитель, установленный на той же поворотной платформе. Если бы частоты этих пучков немного бтличались друг от друга, то должны были бы возникнуть биения 4ютотока с частотой, лежащей в области радиодиапазона, которые можно было бы наблюдать обычными радиотехническими приемами с помощью анализатора А. Частота биений должна была бы меняться при вращении прибора. Если в исходном положении один лазер был ориентирован вдоль, а другой — перпендикулярно к направлению движения Земли, то при повороте прибора на 90°, согласно теории неподвижного эфира, из-за орбитального движения Земли должно было бы наблюдаться изменение разности частот лазеров примерно на 3 МГц, тогда как возможная ошибка опыта не превосходила нескольких герц. На опыте такое смещение обнаружено не было. На основании своих наблюдений экспериментаторы пришли к заключению, что скорость эфирного ветра, если бы таковой существовал, не может превышать 30 м/с. По сравнению с предыдущими результатами точность была повышена примерно в 50 раз. [c.628]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...