Пологая сферическая оболочка

Так, для пологой сферической оболочки (рис. 10.20, а) ее криволинейные координаты на сфере отождествляются с их проекциями на плоскость, т. е. с полярными координатами (см. рис. 10.2). В этом случае [c.241]

Определить напряженное состояние пологой сферической оболочки Ri=R2 a, заделанной по опорному краю г=Ь и нагруженной распределенной нагрузкой Z = —p r, р) (рис. 106). [c.289]

Определить напряженное состояние пологой сферической оболочки R =Ri = a, заделанной по опорному краю г = Ь и нагруженной распределенной нагрузкой г = — р ф) (рис. 84). [c.205]

Рассмотрим расчет пологой сферической оболочки о жестким центром, нагруженным силой Р (рис. 3.44). [c.205]

Исследованию устойчивости жестко защемленных по краю пологих сферических оболочек под действием равномерного внешнего давления, выполненных из материала, ползучесть которого описывается соотношениями линейной вязкоупругости, посвящены работы [11, 55, 56, 80, 81, 85, 89, 92]. Поскольку материал обладает ограниченной ползучестью, задача устойчивости может ставиться на бесконечном интервале времени. В ряде указанных работ определяется значение длительной критической нагрузки. Разрешающие уравнения строятся с учетом нелинейности геометрических соотношений. Время, при котором оболочка теряет устойчивость под действием давлений, превышающих длительное критическое, определяется моментом резкого возрастания скорости осесимметричного прогиба (хлопка). [c.9]

Изгиб и устойчивость пологих сферических оболочек, ползучесть материала которых описана нелинейными соотношениями, рассмотрен в работе [76]. Теории ползучести сформулированы с использованием законов течения и старения. Исследования проводятся на основе вариационных уравнений, учитывающих геометрическую нелинейность, в которых варьированию, кроме напряжений и перемещений (или их скоростей), подлежат также их интенсивности. Соотношения ползучести для оболочки упрощаются за счет осреднения интенсивностей деформаций и напряжений по толщине. При исследовании устойчивости применяется следующий подход. Полагается, что под действием внешнего давления в процессе ползучести оболочка изменят свою форму и вы- [c.9]

НЕОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ ЗАДАЧИ УСТОЙЧИВОСТИ ПОЛОГИХ СФЕРИЧЕСКИХ ОБОЛОЧЕК [c.84]

Хуан Най-Чен. Осесимметричная потеря устойчивости при ползучести защемленных пологих сферических оболочек. — Тр. Амер. о-ва инж.-мех. Сер. Е. Прикл. механика, 1965, 32, № 2, с. 77-84. [c.101]

С учетом постоянства отношения параметров и q-aa в процессе эксперимента структура зависимости (8.30) полностью совпадает с критериальным уравнением аффинного моделирования областей динамической неустойчивости пологой сферической оболочки (8.28). При экспериментальных исследованиях динамической устойчивости элементов конструкций встречаются случаи, когда внешние нагрузки изменяются не периодически, а по некоторой наперед заданной программе. Моделирование таких процессов нагружения рассмотрим на примере динамического сжатия шарнирно опертого несовершенного стержня (рис. 8.11). [c.189]

Для реализации метода граничных элементов необходима матрица фундаментальных решений исходной системы уравнений. В линейных задачах теории упругости и теории пластин фундаментальные решения имеют простой вид, и поэтому метод здесь получил широкое распространение. Для пологих оболочек матрица фундаментальных решений определяется сложными громоздкими выражениями, а для пологой сферической оболочки выражается через специальные функции. Поэтому исследований по решению задач теории пологих оболочек методом граничных элементов мало. В связи с этим актуальной темой исследования является разработка методов граничных интегральных уравнений для решения линейных и нелинейных задач теории пологих оболочек, основанных на применении фундаментальных решений, которые определяются простыми аналитическими выражениями. [c.4]

Круглая в плане пологая сферическая оболочка (сферический купол) с жестко заделанными краями находится под действием равномерно распределенной поперечной нагрузки интенсивности р, направленной к центру кривизны. Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен а, радиус кривизны—R. [c.88]

Квадратная в плане пологая сферическая оболочка с шарнирно закрепленными краями с размером стороны 2а находится под действием равномерно распределенного нормального давления интенсивности р, направленного к центру кривизны оболочки. [c.89]

Шестиугольная в плане пологая сферическая оболочка, три кромки которой жестко закреплены, а три другие - шарнирно закреплены (рис.3.18), находится под действием равномерно распределенного нормального давления, направленного к центру кривизны. На рис.3.18 приведены зависимости нагрузка-прогиб в центре для пологих сферических оболочек с кривизной к = О, 1 4 8 И V = 0,3. [c.91]

Также проведено численное исследование зависимости Л (а) для задачи изгиба квадратной в плане пологой сферической оболочки (рис.3.26) с параметрами А, = 16, 2 = 16, v = о.з, находящейся под действием равномерно распределенного нормального давления интенсивности р. [c.96]

В частности, для торса Л = 1. Для сферической поверхности Л = 2R . Сопоставление полученных зависимостей с данными, приведенными в [8 ] для случая пологой сферической оболочки (Л = 4Л ), свидетельствует об их совпадении с точностью до постоянного множителя. [c.32]

Необходимо отмстить, что потеря устойчивости пологих сферических оболочек и эллипсоидальных оболочек с отношением Ь/а<0,5 может произойти задолго до того, как нх срединная поверхность примет форму полусферы. Это объясняется значительным уменьшением толщины в полюсе таких оболочек. [c.159]

Симметричный изгиб пологой сферической оболочки. Пусть срединная поверхность сферической оболочки (рис. 277, а) задана уравнением [c.614]

Рекач В. Г. Точное определение касательных перемещений при расчете пологих сферических оболочек смешанным методом. Тезисы докладов IV научно-техничёской конференции инженерного факультета УДН, УДН, 1968, Клейн Г. К-, Рекач В. Г., Р о з е н б л а т Г. И. Руководство к практическим занятиям по курсу строительной механики. Высшая школа , 1972. [c.381]

Анализ осесимметричной потери устойчивости жестко защемленных по краю пологих сферических оболочек лри ползучести на основе метода конечных элементов лроведен в работе [94]. Реологические свойства материала описаны нелинейными соотношениями вязкоупругости. [c.10]

Ши Дж., Джонсон К-, Болд Н. Применение вариационной теоремы к расчету ползучести пологих сферических оболочек. — Ракетная техника и космонавтика, 1980, 8, № 3, с. 110—119. [c.101]

Егорычев О. А. Динамическая задача о совместЕ1ых колебаниях двух З пругих пологих сферических оболочек и вязкоупругой среды. — Материалы VI Всесоюзного симпозиума по распространению упругих и упругопластических во.ш. Фрунзе, 1978, с. 42—44. [c.265]

Рассмотрим пологую сферическую оболочку, нагруженную равно-мерньщ внутренним давлением р (рис. 6.1). Будем считать углы 0 [c.150]

Но формулы (6 30) и (6.31) соответствуют решению задачи по безмо-ментной теории. Следовательно, и в теории пологой сферической оболочки напряженное состояние разделяют на безмоментное и смешанное. Только в этомХслучае смешанное напряженное состояние уже нельзя определять по теории краевого эффекта — его определяют решением однородного уравнения [c.152]

Круглая в плане пологая сферическая оболочка с жестко заделанными краями находится под действием сосредоточенной силы, приложенной на расстоянии 0.354а от центра оболочки (рис.3.17). Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен я, радиус кривизны оболочки—R. [c.90]

Трудности математического и вычислительного характера были причиной того, что исследования распределения напряжений около трещин в оболочках начали развиваться лишь в последние десятилетия. Первыми были работы [321, 323], в которых рассмотрена задача о меридиальной трещине в пологой сферической оболочке. Подробный обзор исследований в этом направлении приведен в книге [160]. В появившихся в последнее время работах [127, 252, 361, 364, 366, 395, 396] продолжается изучение напряженного состояния оболочек с разрезами. В задачах об упругом равновесии оболочек с трещинами широкое применение нашел метод дистор-сий [146, 176], основанный на том, что вместо оболочки с разрезами рассматривается сплошная оболочка, находящаяся под действием дисторсий, описывающих скачки перемещений и углов поворота на линиях, соответствующих разрезам при этом получаются сингулярные интегральные уравнения для определения неизвестных скачков перемещений и углов поворота. В работах [146, 176] указан ряд исследований, в которых методом дисторсий изучались задачи о трещинах как в изотропных, так и в трансверсально-изо-тропных оболочках. До сих пор исследовались только случаи разрезов, расположенных вдоль координатных линий. [c.287]

Смотреть страницы где упоминается термин Пологая сферическая оболочка : [c.11] [c.102] [c.157] [c.352] [c.248] [c.150] [c.247] [c.339] [c.283] [c.247] [c.380] [c.120] [c.120] [c.324] [c.99] [c.277] [c.281] [c.209] [c.218] [c.227] [c.647]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...