Оболочка Моменты

В заполненных оболочках моменты отдельных электронов компенсируют друг друга. Поэтому для них L = = О, S = [c.61]

Рис. 12.3 Экспериментальные значения относительных амплитуд сжимающих напряжений при изгибе оболочки моментом.

На рис. 21.12 кружочками показаны экспериментальные данные [21.23], полученные при изгибе оболочки моментами и нагреве. Сопоставление с расчетом этих результатов носит относительный характер, так как в экспериментах при сжатии критические напряжения обычно меньше амплитуды критического напряжения при изгибе примерно на 30%. [c.267]

При действии иа оболочку момента Af p (рис. 20) касательные напряжения в стенке [c.68]

Для оболочек длинных и весьма длинных В. 3. Власовым была предложена специальная теория, которая может быть названа полубезмоментной . Эта теория основывается на пренебрежении в уравнениях равновесия элемента оболочки моментами Н и перерезывающим усилием Тщ (отсюда и предлагаемое название). [c.160]

Чистых изгиб оболочки моментами Мц (рис. 11) Напряжения в оболочке при действии изгибающего момента М [c.571]

Если у нас имеется лишь часть сферы, опертой, как показано на рис. 268, а, то край ее может свободно поворачиваться и полные температурные напряжения получатся при наложении на напряжения (w) напряжении, вызванных в оболочке моментами [c.602]

Рассмотрим влияние а вращение спутника его собственного магнитного поля с постоянным вектором / магнитного момента, направленного по оси симметрии спутника, а также влияние намагничивания оболочки. Моменты сил, действующие на спутник, определяются формулами (1.4.1) — (1.4.4) главы 1. Можно написать силовую функцию V, действие которой на спутник вызывает эти моменты сил. Оказывается, что [c.290]

Действие сосредоточенной радиальной силы Q, приложенной к краю оболочки (рис.9). В этом случае (поскольку одним из граничных условий является равенство нулю момента Mi на свободном крае оболочки) момент Ml оказывается ограниченным в окрестности точки приложения силы Q. В этой окрестности напряженное состояние определяется в основном изгибающим моментом Aij, для которого получена асимптотическая формула [14] [c.62]

Рассмотрим пример расчета. Пусть цилиндрический сосуд жестко защемлен по краю и нагружен внутренним давлением— <7г (рис. 19). Неизвестные усилия на краю оболочки — момент Х1 и поперечную силу Хг — определяем из системы канонических уравнений метода сил [c.32]

В заполненных оболочках моменты электронов взаимно компенсируются. Поэтому при определении основного уровня атома с помощью X. п. следует рассматривать только незаполненную оболочку. Так, напр., система, содержащая сверх заполненных оболочек два р-электрона, может находиться в состояниях VU, Р, наименьшую энергию будет иметь терм, соответствующий состоянию с S = 1). Состояние же i будет обладать наибольшей энергией. [c.384]

В теории пластин и оболочек — момент внутр. сил, действующих около выбранной точки на единице длины нормального сечения к срединной поверхности при этом М. к. берется относительно оси, перпендикулярной к сечению и проходящей через выбранную точку (рис. 2). [c.310]

Внутренние силы и моменты, перемещения оболочек при неравномерном тепловом воздействии. В цилиндрической оболочке, оба края которой жестко закреплены, неравномерное тепловое воздействие вызывает эпюру моментов, аналогичную эпюре изменения самого теплового воздействия по высоте оболочки. При постоянном по поверхности оболочки, но неравномерном по ее толщине тепловом воздействии и жестком закреплении обоих краев возникает постоянный по высоте оболочки момент Мх- Одновременно образуется кольцевой момент, который также оказывается постоянным по всей поверхности оболочки. Если цилиндрическая оболочка имеет свобод- [c.55]

Кручение оболочки моментами Т (рио. 8.32, в) вызывает в стенках касательные напряжения [c.440]

Изложены алгоритмы определения частот и форм колебаний для упругих оболочек и оболочечных конструкций, основанные на двух методах методе ортогональной прогонки и методе конечных разностей. С помощью разработанных алгоритмов проведено систематическое исследование ряда конкретных задач об определении частот для оболочек вращения. В большинстве рассмотренных задач детально исследованы влияния граничных условий, основного напряженного состояния оболочек, момент-ности этого состояния н ряда других факторов. [c.7]

Изгиб цилиндрической оболочки моментом на конце. В этом [c.106]

В случае нагружения оболочки моментом (рис. 74) нормальные напряжения не зависят от продольной координаты х. Поэтому в (5.48) следует положить [c.107]

Поскольку МЫ рассматриваем сплошную сферическую оболочку, т. е. оболочку с полюсом, то, очевидно, в полюсе оболочки моменты, СИЛЫ и перемещения должны иметь конечные значения. Для удовлетворения этим условиям необходимо положить [c.306]

В формулах (20.41 и 20.42) Оцр, 9кр и Л кр— критические напряжения, нагрузки и усилия г— радиус кривизны Г — площадь сечения А — толщина оболочки /—момент инерции Е—модуль продольной упру- [c.441]

Здесь F - площадь поперечного сечения I - длина стержня, балки -момент сопротивления при изгибе 7 — о.севой момент инерции сечения - момент сопротивления при кручении - момент инерции при кручении h — толщина оболочки, пластины г — радиус оболочки, пластины Е, G - moj h упругости при растяжении и сдвиге соответственно а, а, 1, oi2, а% — коэффициенты, зависящие от условий закрепления, нагружения и коэффициента Пуассона /i. [c.5]

Кроме прочности зубьев, долл на быть проверена усталостная выносливость оболочки гибкого колеса. Решающее влияние на прочность оказывают нормальные напряжения от изгиба деформируемой цилиндрической оболочки гибкого колеса в зоне зубчатого венца и касательные напряжения, связанные с деформацией гибкого зубчатого колеса при передаче момента Т. [c.198]

Выбирается муфта по расчетному крутящему моменту. Надежной методики ее проверки пока не разработано, однако с некоторым приближением прочность упругой оболочки в местах зажима оценивают по напряжениям сдвига [c.188]

Кристаллическая структура и свойства элементов зависят от строения атомов (строения электронных оболочек — заряда ядра, идентичного атомному номеру Z). Количество электронов во внешних оболочках, распределение их по энергетическим уровням и определяют взаимодействие этих электронов. Тенденция к взаимной компенсации магнитных моментов, обеспечивающей прочную связь, характерна как для внутренних, так и для внешних электронов. [c.5]

Место установки муфты непосредственно влияет на ее габариты на быстроходных валах меньше крутящий момент, поэтому габаритные размеры муфты будут меньше, меньше ее масса и момент инерции, упрощается управление муфтой (например, сцепной). Если соединение привода и исполнительного механизма выполнено не на общей раме, от муфты требуются в первую очередь сравнительно высокие компенсирующие свойства без повышенных требований к малому моменту инерции. Важным показателем муфт является их компенсирующая способность, зависящая от величины возможного взаимного перемещения сопряженных деталей (см. рнс. 15.1) или от величины допускаемых упругих деформаций специальных податливых элементов ([А] — допускаемое осевое смещение [е] — допускаемое радиальное смещение [а] — допускаемый угол перекоса). Предохранительные муфты устанавливают на тихоходных валах, чем достигается надежность защиты деталей привода от перегрузки и повышение точности срабатывания муфты, пропорциональной величине крутящего момента. Муфты располагают у опор и тщательно балансируют. При монтаже добиваются соосности соединяемых валов. Комбинированные муфты, выполняющие упруго-компенсирующие и предохранительные функции (и другие) объединяют качества двух и более простых муфт. Специальные муфты часто конструируются с использованием стандартных элементов (пальцев, втулок, упругих оболочек, штифтов и др.). Проверочный расчет наиболее важных деталей муфты, определяющих ее работоспособность, производится только в ответственных случаях при необходимости изменения их размеров или же применения других материалов. При подборе стандартных муфт [c.374]

Примечание. Резинокордные элементы придают муфтам повышенные упругие и компенсирующие свойства. Упругие свойства характеризуются углом закручивания при номинальном значении момента (см. таблицу). Допускаемые угловые перекосы валов составляют 5...6°, а радиальное и осевое смещения — до 10 мм. Дополнительные силы и изгибающие моменты, появляющиеся при таких перекосах валов, малы, ими можно пренебречь при расчете валов и подшипников. В конструкции муфты предусмотрена возможность удаления оболочки без снятия ступиц. [c.419]

Приняв предположение о том, что изгибающие и крутящие моменты в оболочке отсутствуют, допускаем тем самым, что по толщине ее напряжения распределяются равномерно (как при простом растяжении — сжатии). Поэтому (рис. 465) [c.471]

Свойство (3.4) не может быть обусловлено влиянием вязкости жидкости, поскольку при стационарном вращении вязкой капли, заключенной в твердую несферичную оболочку, момент инерции будет иметь твердотельное значение. Для описания свойства (3.4) в рамках коллективной модели приходится считать, что вещество ядра представляет собой смесь сверхтекучей жидкости с вязкой. Поэтому свойство (3.4) называется частичной сверхтекучестью ядерной материи. [c.90]

Рассматривая на основе проетейших соотношений (3.91) нагружение оболочки моментом (см. рис. 3.24, б) и определяя постоянные Л, в выражении (3.92) из условий MjJ =o =/Ио, iV =o = О, получим в этом случае [c.164]

Оболочка нагружена равномерно распределенной по по-верч ости оболочки нагрузкой р к1 см и ранномерно распределенными по торцам оболочки моментами интенсивностью М hT Ml M [8] [c.286]

Оболочка нагружена равномерно распределенной по поверхности оболочки нагрузкой р кг см и равномерно распределенными по торцам оболочки моментами интенсивностью М kI mI m [8] [c.280]

Неск. близких по энергии подободочек группируются в оболочки, отделённые друг от Друга большими энерге-тич. интервалами. Полный момент / для к нуклонов в оболочке получается путём сложения моментов j отд. нуклонов. В заполненной оболочке моменты всех нуклонов компенсируют друг друга и допустимо только одно значение полного момента /=0. Подобно атомам благородных газов, обладающих заполненными электронными оболочками, ядра, состоящие из заполненных нуклонных оболочек, также характеризуются особой устойчивостью (большой уд. энергией связи). В основном и низколежащих возбуждённых состояниях ядер низшие одночастичные орбиты заполнены и образуют инертный остов ядра, сверх к-рого есть нек-рос число нуклонов в ближайшей незаполненной оболочке. Подобно тому как валентные электроны определяют хим. свойства атомов, спектры низших уровней и их свойства в большинстве ядер определяются валентными нуклонами из незаполненных оболочек. [c.688]

Такое же положение имеет место и в случае изгиба оболочки моментами. Данные экспериментов [23.14] для этого случая показаны на рис. 23.5 (на рис. 23.4 и 23.5 с — стальные, м — май-ларовые, н — никилиевые оболочки). [c.283]

Случай 1фучения. Обратимся теперь к случаю кручения оболочки моментами М , приложенными к ее торцам в виде равно- [c.109]

На Коломенском тепловозостроительном заводе им. В. В. Куйбышева разработана конструкция муфты (рис. IX.8), сочетающей свойства шинно-пневма-тической муфты со свойствами упругой муфты с торообразной оболочкой. Момент передается, с ведущей полумуфты I через баллон 2 на ведомый барабан 3 шиннопневматической муфты. Ступица ведомого барабана не имеет жесткой связи с ведомым валом 4, а соединяется с ним посредством двух резино-кордных торообразных оболочек 6. Мощность, передаваемая ведомому валу, раздваивается через каждую торообразную оболочку передается приблизительно половина мощности, что дает возможность уменьшить габаритные размеры резино-кордных элементов. Введение в конструкцию муфты плавающей опоры 5 обеспечивает возможность компенсации всевозможных смещений осей соединяемых валов, а также уравновешивание осевых сил, возникающих в торообразных оболочках при вращении, без передачи их на валы. [c.324]

Отметим, что здесь рассматривалось безмоментное напряженное состояние оболочки. Моменты равны нулю не только в дифференциальных элементах оболочки, ио и, согласно (8.44), в ее продольных волокнах. Переметцения оболочки при ее безмомент-ном напряженном состоянии определяются известным способом [1]. [c.76]

В теории пластин и оболочек — момент внутр. сил, действующих около выбранной точки на едияице длины сечения нормального к срединной поверхности пластины (оболочки). Ири eitom момент сил берется относительно оси, лежащей в плоскости сечения и касательной к срединной поверхности в выбранной точке. Ю. Н. Кузнецов. [c.310]

В большинстве случаев при расчете применяемых на практике оболочек моментами сил напряжений, действующих на поперечные площадки нельзя пренебречь. Иногда они даже превалируют над результирующими силами — усилиями. Ниже мы распространим методы мембранной теории на более общие краевые задачи. Для этой цели в первой главе мы применим к расчету упругих оболочек метод нормированных моментов поля напряжений (соответствующие определения будут даны ниже). В ряде случаев это приводит к системам уравнений мембранной теории и бесконечно малых изгибаний поверхностей. Этим методом решается класс задач, которые возникают при рассмотрении равновесия оболочек, подчиненных так называемым втулочным связям (см. [2а], гл. 5, 8,,п. И). Ниже (>л. I, 7, п. 10) мы дадим опреде-ленде втулочных связей и сформулируем соответствующие краевые условия. Заметим, что для выпуклых оболочей зта задача приводит к обобщенному уравнению Коши—Римана и можно применять методы теории обобщенных аналитических функций [2а]. [c.11]

Вращающий момент с полумуфт на оболочку передают силами третшя, созданными при затяжке винтов 3. При передаче момента в оболочке действуют касательные напряжения крутильного сдвига т . [c.319]

При отклонении валов от соосности муфта нагружает вш1ы осевой силой — при компенсации осевого смещения валов, радиально11 силой и нагибающим моментом —при компенсации радиального и углового смещений. От действия центробежных сил и деформирования оболочки при передаче му( )гой Ii/)aщaю-щего момента возникает осевая сила [c.320]

Вычислить момент инерции однородной тонкой оболочки, выполнеггной в виде полусферы радиуса 7 , относительно оси, проходящей через центр полусферы перпендикулярно к огра- [c.265]

Рассмотрим элемент оболочки (рис. 460). В общем случае в сечениях, которыми выделен элемент, действуют погонные (отнесенные к единице длины сечения) усилия (рис. 460, а) и моменты (рис. 460, б) нормальные усилия jV, и N , касательные (сдвигающие) усилия Si и поперечные силы Qi и Qj изгибающие моменты Mi и М , крутящие моменты Mi p и Жакр. Исходные дифференциальные уравнения для расчета оболочек, полученные с учетом всех этих усилий и моментов, оказываются настолько сложными, что интегрирование их даже для простейших задач связано с большими математическими затруднениями. [c.468]

М кр = Мгкр = S, = 5а = 0 = О (или Qj = 0). (17.1) Во-вторых, если вид оболочки, характер нагрузки и закреплений по тем или иным соображениям позволяет прийти к выводу, что какие-либо усилия или моменты всюду малы по сравнению с остальными усилиями и моментами, то принимают допущение, что эти усилия и моменты равны нулю. Например, часто полагают, что [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...