Аддитивность слабая

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

С появлением обобщенного критерия исчезают логические проблемы, связанные с установлением взаимосвязей между частными критериями различной размерности и выбором наилучшего варианта проектируемого объекта, и остаются лишь вычислительные трудности. Но аддитивный критерий имеет ряд недостатков, главный из которых состоит в том, что он не вытекает из объективной роли частных критериев в функционировании объекта или системы и выступает поэтому как формальный математический прием, придающий задаче удобный для решения вид. Другой недостаток заключается в том, что в аддитивном критерии может происходить взаимная компенсация частных критериев. Это значит, что значительное уменьшение одного из критериев вплоть до нулевого значения может быть покрыто возрастанием другого критерия. Для ослабления этого недостатка следует вводить ограничения на минимальные значения частных критериев и их весовых коэффициентов. Несмотря на слабые стороны обобщенный аддитивный критерий позволяет в ряде случаев успешно решать многокритериальные задачи и получать полезные результаты. [c.19]

Задача вычисления производных поляризуемости и дипольного момента облегчается для молекул, у которых соседние валентные связи слабо взаимодействуют друг с другом. В этом случае для расчета используется так называемая схема аддитивности, заключающая в том, что поляризуемость (дипольный момент) всей молекулы представляют в виде суммы поляризуемостей (дипольных моментов) отдельных связей. По схеме аддитивности например, были вычислены интенсивности линий в спектре комбинационного рассеяния ССЦ, которые оказались в хорошем согласии с экспериментальными данными. Однако схему аддитивности нельзя применить к молекулам, у которых соседние связи сильно взаимодействуют между собой, например к молекулам с сопряженными кратными связями и к ароматическим соединениям. [c.102]

Очарование с, прелесть Ь — новые типы аддитивных квантовых чисел, приписываемых наиболее тяжелым из открытых недавно адронов. Подобно странности эти квантовые числа сохраняются в сильных и электромагнитных взаимодействиях, но не сохраняются в слабых взаимодействиях. [c.971]

Наиболее точными из приближенных законов являются законы сохранения странности S и шарма С, справедливые как для сильных, так и для электромагнитных взаимодействий, но нарушаемые слабыми взаимодействиями. Странность и шарм являются целочисленными аддитивными величинами типа заряда. Часто вместо странности вводят несколько другую эквивалентную ей величину, называемую гиперзарядом Y. [c.284]

Очень похожа на заряд странность, величина, появившаяся в физике элементарных частиц в середине пятидесятых годов. Подобно заряду странность S является величиной аддитивной и целочисленной. Но странность сохраняется не во всех, а лишь в сильных и электромагнитных взаимодействиях. В слабых взаимодействиях странность может меняться. Обычные частицы, такие как нуклоны, электроны, пионы, имеют странность, равную нулю. Частицы, обладающие ненулевой странностью, называются странными. К странным частицам относятся гипероны и каоны. Сохранение странности в сильных и электромагнитных взаимодействиях проявляется в процессах рождения и распадов странных частиц. Странные частицы с большой интенсивностью рождаются при достаточно высокоэнергичных столкновениях обычных "частиц. При этом рождаются странные частицы парами. Например, при столкновении двух протонов наблюдается рождение Л-гиперона и положительного каона К [c.290]

Золото. Нами исследованы p и о сплавов системы Fe — Au во всем концентрационном интервале от температуры ликвидуса до 1650 С (см. табл. 1). Удельные объемы слабо уклоняются в положительную сторону от аддитивной прямой. Изотерма а с увеличением содержания золота плавно понижается. [c.29]

Методами защиты от коррозии являются применение антикоррозийных металлов или сплавов, отвечающих законам аддитивности в коррозийном отношении, поверхностные покрытия антикоррозийным материалом обычных слабо сопротивляющихся коррозии металлов. [c.42]

Само собой напрашивается расширение понятия энтропии по аддитивности . Было доказано, что если несколько слабо связанных систем находятся в равновесии друг с другом, то энтропия такой сложной системы равна сумме энтропий ее частей. Не окажется ли это верным и тогда, когда слабо связанные части сложной системы не находятся в равновесии друг с другом, хотя каждая из них сама по себе в равновесии У каждой из частей имеется своя энтропия. Нельзя ли считать, что сумма этих энтропий и есть энтропия сложной системы, хотя сложная система и не находится в равновесии [c.90]

НИЯ (1) —(IV)" — сингулярные. Это следует из того факта, что ядра этих уравнений отличаются от ядер соответствующих уравнений статики аддитивным ядром со слабой особенностью (см. 5, гл. II). [c.361]

Очевидно, что повышение коррозионной стойкости при слабом легировании зависит от природы и количества легирующих элементов (оказалось, что их влияние на аддитивно), а также, причем даже в большей степени, от природы коррозионной среды. Лучшие качества таких коррозионностойких сталей проявляются при экспозиции на открытом воздухе в промышленной атмосфе- [c.17]

Александр Александрович непосредственно занимался проблемами обнаружения и приема слабых сигналов, сжатия спектра сигнала, статистическим и помехоустойчивым кодированием. Ему принадлежат исследования, относящиеся к теории идеального приемника, пропускной способности систем связи, методам построения оптимальных систем связи. Александр Александрович изучал помехоустойчивость различных видов модуляции и искажающее действие помех различного типа (аддитивной коррелированной помехи, мультипликативной помехи и др.), впервые поставил вопрос о количественном измерении ценности информации и на простейших примерах показал принципиальную возмож- [c.8]

Рассмотрим границы справедливости уравнения аддитивности относительно объемной доли V . Верхняя граница определяется чисто технологическими условиями. Максимальная плотность упаковки цилиндрических волокон приблизительно составляет 90,6%, квадратных — 100%. Однако при больших объемных наполнениях хрупких волокон экспериментально наблюдается отклонение от правила смеси. Связано это с неравномерностью укладки волокон. В работе С. Т. Милейко показано, что неравномерность укладки (например, группа из нескольких соприкасающихся волокон) может сильно понизить прочность композиции так как зародившаяся в такой группе микротрещипа (обрыв одного из волокон при напряжении, равном пределу прочности слабейшего волокна в группе) легко превращается в магистральную трещину. В связи с этим возникает вопрос об оптимальной объемной доле армирующих волокон [43]. [c.16]

КРАСОТА (прелесть 6) — аддитивное квантовое число, присущее т. п. красивым, или прелестным, адронам, сохраняющееся в процессах сильного и. эл.-магн. взаимодействий и нарушающееся в процессах слабого взаи-моде1" Ствия. Носителем К. является 6-кварк (см. Кварки). Принято считать, что для Ь-кварка = + 1 (для Ь-кварка Ь = —1). Системы ЬЬ) (Г-частицы) имеют суммарное значение Это системы с т. н. скрытой К. [c.489]

ОЧАРОВАНИЕ (чарм, шарм, от англ, harm — очарование)— аддитивное квантовое число С, характеризующее адроны или кварки. Частицы с ненулевым значением О. наз. очарованными частица.чи. В кварковой модели адронов О. равно разности между числами очарованных кварков (с) и антикварков (с). О. сохраняется в сильном и ЭЛ.-магн. взаимодействиях в распадах очарованных адронов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, О. меняется на единицу. [c.518]

СТРАННОСТЬ ( ) — аддитивное квантовое число, являющееся наряду с очарованием (С) красотой (Ь) специфич. характеристикой адронов. Все адроны обладают определёнными целочисленными (нулевыми, положительными или отрицательными) значениями 9, причём ( 9 3. А muчaemuIfы имеют С. противоположного знака по сравнению со С. частиц. Адроны с 3 О (но с С — О н Ъ — 0) называются странными частицами. (Частицам, не участвующим в сильном взаимодействии,— фотону, лептонам приписывается значение 1 = 0.) В процессах, обусловленных сильным и ал.-магн. взаимодействиями, С. сохраняется, т. е. суммарная С. исходных и конечных частиц одинакова. В процессах слабого взаимодействия (протекающих за счёт заряженных токов) С. может нарушаться, при этом различие в суммарной С. начальных и конечных частнц А,9 = 1. По совр. представлениям, вали-чве у нек-рых адронов 3 0 свяэаво с тем, что в их состав входит, один или иеск. странных кварков, для каждого из к-рых 5 = —1. [c.698]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Как было показано в разд. 4.1, величина 7 слабо зависит от заместителей и может быть оценена по величине гиперполяризуемости молекулы бензола. Учитывая, что 7зззз 7п11 7ii33> можно показать, что 73333 = 1.8 10" СГСЭ [88]. Значение а получается по аддитивной схеме ац = 2,34. 10" , азз = 3,45. 10" СГСЭ. Для вычисления значений j3 по формулам (117) в [88] использованы мезомерные моменты м", приведенные в первом столбце табл. 4. [c.128]

Сланский (S. Slansky, 1959) в другой работе обратил внимание на то, что в случае слабого контраста, кроме фильтрования пространственных частот, можно обнаружить также соответствие в виде свертки между объектом и его изображением. Иначе говоря, маленькая деталь (амплитудная или фазовая) на объекте вносит в изображение аддитивное распределение амплитуд, которые играют роль изображения точки. Природу этого изображения легко уточнить, например, в случае какого-нибудь амплитудного объекта и совершенного прибора закон фильтрования представлен на фиг. 63 заштрихованными площадями, т. е. сверткой окружностей, ограничивающих функции F я е. Изображением точки здесь является преобразование Фурье, т. е. произведение преобразования функции F на преобразование функции е. [c.146]

В спектрах поглощения аддитивно окрашенных, кристаллов Na l — Ag и КС1 — Ag Топорец [290] обнаружил слабые полосы, близкие по положению в спектре с Л -полосами в указанных кристаллах. [c.174]

В работе [ ], выполненной автором совместно с А. В. Иогансеном и Г. Д. Литовченко, было показано, что для наиболее сильных известных инфракрасных полос (с интенсивностью в расчете на 1 связь 10 л моль" см" связь 1) нри переходе от газа к инертным растворам интенсивность сохраняется. Для объяснения сохранения интенсивностей наиболее сильных полос и вместе с тем обычно наблюдаемого существенного относительного возрастания в тех же растворах интенсивностей слабых полос было выдвинуто предположение, что все изменения интенсивностей в растворах могут быть отнесены за счет специфических межмолекулярных взаимодействий вещества и растворителя, причем вклады этих взаимодействий в изменение интенсивностей полос в первом приближении аддитивны,так что А =А - -а. Тогда для данного типа межмолекулярных взаимодействий характеристичными должны быть абсолютные изменения интенсивностей при переходе к растворам, а отношения [c.269]

Удельное электросопротивление покрытий сплавами зависит 01 их структуры. При раздельной кристаллизации обоих компонентов сопротивление изменяется аддитивно соотношением количеств обеих фаз, так как происходит образование взаимосвязанного плотного покрытия. Если покрытие состоит из сплава типа твердого раствора, то наблюдают такую же зависимость изменений электросопротивления от состава, как и у рекристаллизованных сплавов, образующих твердые растворы. Сильные повреждения решетки электролитических твердых растворов весьма слабо влияют на удельное электросопротивление. Напротив, часто встречающиеся в толстых слоях электроосажденных твердых растворов периодичесмие изменения состава приводят к тому, что электросопротивление падает нил<е сопротивления рекрис-таллизованного сплава с одинаковым средним составом. Подобный электроосажденный твердый раствор ведет себя, как пучок параллельных проводников с различными электросопротивлениями. [c.91]

В большой серии работ были изучены свойства сплавов тройных систем Ti—А1—Сг[105, 106], Ti—А1— Fe[105], Ti Al-Mn[107], Ti—AI—V[108, 112], Ti— AI—Nb[109], Ti—AI—Zr[96, . 73], Ti—AI—Mo[105, 111], Ti—AI—Sn[110] и др. Закономерности изменения свойств в сплавах, легированных несколькими компонентами, довольно сложны. Однако в промышленных сплавах содержание компоиептов изменяется в ограниченных пределах. Поэтому в первом приближении полагают, что прочность титановых сплавов, как и титана, является аддитивным свойством. Она складывается из прочности технического титана и эффектов упрочнения от каждой введенной добавки. Таким образом, по известному химическому составу и прочности эталонных образцов губки можно примерно оценить прочность выплавляемого сплава и при необходимости откорректировать расчетный состав. На этом основан расчет шихты титановых сплавов на заводах. При комнатной температуре отожженный титан сильно упрочняется кремнием, марганцем, железом, хромом и слабо ванадием, цирконием, оловом (рис. 56). При расчетах принимают, что упрочнение от введения 1% (по массе) элемента составляет для кремния 26—29, марганца 9—13, железа 8—12, алюминия 7, молибдена 6, хрома 4—6, ванадия 3,5, циркония 3, олова 2 кгс/мм . [c.89]

Дополнительное условие, наложенное на структуру алгебры Ш, можно слегка изменить (оставляя в силе доказательство и заключение теоремы), потребовав, чтобы оно выполнялось лишь для представления Лф или в смысле алгебр фон Неймана (в этом случае оно называется условием слабой аддитивности) вместо условия равномерной замкнутости в чистом С -алгебраическом подходе. Если усилить его так, что а будет пробегать трехмерное евклидово пространство К , то мы получим один из вариантов слабой примитивной причинности Хаага и Борхерса. [c.372]

Подчеркнем, однако, что квазиимпульсу фонона в общем случае не отвечает никакой реальный импульс ионной системы. Квазиимпульс есть дросто название для величины, равной произведению h на волновой вектор фонона ). Такое название должно напоминать, что величина Йк часто играет роль, очень похожую на роль импульса, как это хорошо видно из формулы (24.6). Поскольку кристалл обладает симметрией относительно трансляций, не удивительно, что должен существовать закон сохранения, подобный сохранению импульса ). Однако, поскольку симметрия кристалла — это лишь симметрия решетки Бравэ (а не полная трансляционная симметрия дустого пространства), не удивительно также и то, что закон сохранения квазиимпульса слабее закона сохранения импульса (т. е. что квазиимпульс сохраняется лишь с точностью до аддитивного произвольного вектора обратной решетки). [c.100]

Заметим наконец, что, совершая статистический предельный переход и сохраняя лишь главную по N асимптотику при N > 1 (что гарантирует выполнение принципа термодинамической аддитивности), мы, естественно, теряем информацию о поверхностных эффектах, и если помимо объемных интересоваться также и ими, то надо будет исследовать и более слабые пО N члены, например для величин типа не только члены JV, но и члены (после выделения объемных эффектов эти члены как раз и станут главными). [c.27]

Прежде всего вновь отметим, что описание системы с помощью микроканонического распределения w ( , x,N) и распределения w 0,x,N), которое мы собираемся ввести, в статистическом смысле должно быть эквивалентным (т. е. в предельном случае N = oo,v = onst различие результатов, получаемых с помощью той или иной функции w , должно быть слабее главной статистической асимптотики). Поэтому трудно себе представить, что, исключив из микроканонического распределения w i,V,a,N) макроскопический параметр S, т.е. подставив в соответствии с изложенной в 3, п. г) процедурой S = S 0,V,a,N), где 9 = d nT/dS ) , мы получим результат, отличающийся от w (0, V, а, N). Во-вторых, так как теперь в рассмотрении участвует не одна, а по крайней мере две макроскопические системы, нам необходимо более тщательно остановиться на вопросах, связанных с требованием выполнимости принципа термодинамической аддитивности (см. том 1, гл. 1, 1). В связи с эти требованием мы в 3, п. в) уже установили определенное свойство статистического веса по отношению к делению системы на макроскопические части Г( 1 +S2) = r(e i)r( 2). Обращаясь теперь к введенному нами микроканоническому распределению [c.45]

Интервальные скорости в средах ГТИ, Как уже говорилось, наиболее адекватно реальные анизотропные горные породы описываются моделью с орторомбической симметрией. Случай сред ГТИ здесь выделен потому, что ВТИ-анизотропию интервальных скоростей удобно описывать в рамках аппроксимации среды однородной анизотропной моделью с заданной скоростью ОСТ, а эта модель подробно рассмотрена в разделе 3.5. Орторомбическая же модель, как доказано в (Bakulin et al., 2000), при слабой анизотропии получается аддитивным наложением ВТИ и ГТИ, т. е. формальным суммированием параметров этих двух типов анизотропии. [c.101]

КРАСОТА (символ Ъ, от англ. beauty — красота, прелесть), аддитивное квант, число, характеризующее адроны, носителями к-рого явл. 6-кварки сохраняется в сильном и эл.-магн. взаимодействиях, но [не сохраняется в слабом вз-ствии. Введено для истолкования подавленности распадов ипсилон-частиц (Г) на более лёгкие адроны. По совр. представлениям. Г-частицы состоят из -кварка и соответ. ствующего антикварка Ь), ЬЬ, т. е. имеют нулевую К. . [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...