ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Прежде всего вновь отметим, что описание системы с помощью микроканонического распределения w„( ,x,N) и распределения w„{0,x,N), которое мы собираемся ввести, в статистическом смысле должно быть эквивалентным (т. е. в предельном случае N = oo,v = const различие результатов, получаемых с помощью той или иной функции w„, должно быть слабее главной статистической асимптотики). Поэтому трудно себе представить, что, исключив из микроканонического распределения w„{i,V,a,N) макроскопический параметр S , т.е. подставив в соответствии с изложенной в §3, п. г) процедурой S = S{0,V,a,N), где 9 = {d nT/dS ) , мы получим результат, отличающийся от w„(0, V, а, N). Во-вторых, так как теперь в рассмотрении участвует не одна, а по крайней мере две макроскопические системы, нам необходимо более тщательно остановиться на вопросах, связанных с требованием выполнимости принципа термодинамической аддитивности (см. том 1, гл. 1, § 1). В связи с эти требованием мы в §3, п. в) уже установили определенное свойство статистического веса по отношению к делению системы на макроскопические части: Г( 1 +S2) = r(e? i)r( 2). Обращаясь теперь к введенному нами микроканоническому распределению [Выходные данные]