Распад странных частиц

Рассмотрим теперь процессы распада странных частиц на обычные частицы. Так как в этих процессах странность меняется, то они не могут быть ни быстрыми, ни электромагнитными и относятся к группе слабых, медленно протекающих процессов. Легко видеть, что все случаи распада странных частиц на обычные характеризуются изменением странности на 1 и временем распада —10 сек. Е-Гипероны не распадаются на обычные частицы, но за время 10 ° сек распадаются на Л°-гиперон [c.614]

Таким образом, все рассмотренные медленно идущие процессы распада странных частиц характеризуются изменением странности на А5= 1 и време- [c.190]

Очень похожа на заряд странность, величина, появившаяся в физике элементарных частиц в середине пятидесятых годов. Подобно заряду странность S является величиной аддитивной и целочисленной. Но странность сохраняется не во всех, а лишь в сильных и электромагнитных взаимодействиях. В слабых взаимодействиях странность может меняться. Обычные частицы, такие как нуклоны, электроны, пионы, имеют странность, равную нулю. Частицы, обладающие ненулевой странностью, называются странными. К странным частицам относятся гипероны и каоны. Сохранение странности в сильных и электромагнитных взаимодействиях проявляется в процессах рождения и распадов странных частиц. Странные частицы с большой интенсивностью рождаются при достаточно высокоэнергичных столкновениях обычных "частиц. При этом рождаются странные частицы парами. Например, при столкновении двух протонов наблюдается рождение Л-гиперона и положительного каона К [c.290]

С другой стороны, распады странных частиц на обычные идут очень медленно. Странные частицы живут примерно 10 с — время колоссальное, если его сравнивать с характерным для элементарных частиц временем пролета 10 —10 с. Такие большие времена жизни объясняются именно тем, что, например, при распаде того же Л-гиперона на протон и отрицательный пион [c.290]

Важным следствием, вытекающим отсюда, является то, что распад странных частиц с образованием нуклонов или пионов, который не может идти в рамках сильных взаимодействий из-за несохранения странности, идет очень медленно. Для процессов А5=1 он идет со временем, характерным для слабых взаимодействий, порядка 10 - -10 ° се/с. [c.258]

Какими должны быть ее прочие физические свойства Поскольку распад странных частиц всегда идет с вероятностью того же порядка, что у слабых взаимодействий, то время ее жизни будет иметь порядок 10- 4-I0->° сек. Распад ее может идти по схеме [c.262]

Поэтому в каждом акте распада странных частиц странность меняется [c.103]

Дальнейшее уточнение пра ил отбора, регулирующих распады странных частиц, будет иметь больи[ое значение длл выявления возможных законов симметрии, к-рым подчиняются С. в., и, в частности, для проверки того, насколько успешным является привлечение идей унитарной симметрии в С. в. [c.557]

Таким образом, все рассмотренные медленно идущие процессы распада странных частиц характеризуются изменением странности на А5= 1 и временем распада т 10 —10 с. В этой связи следует заметить, что распад Е -гиперона по схеме [c.283]

По мере уточнения экспериментальных данных теория начала входить с ними в противоречие. Эксперименты показали, что вероятность распада странных частиц заметно меньше вероятности распада обычных частиц ( 8< рк)> на несколько процентов меньше (частичное сохранение векторного тока). При этом оказалось, что токи типа пр и "кр, рассматриваемые вместе, эквивалентны одному чисто лептонному току типа е е или т. е. и и 1 выступают в процессе слабого распада как смесь вида ап + Ьк, где а и Ь—коэффициенты, удовлетворяющие условию а + Ь = . [c.356]

Слабое вз-ствие обусловливает нестабильность заряж. пионов, а также распады странных частиц на пионы. Изучение распадов я [А Уц,, К [c.532]

Эти правила позволяют объяснить взаимодействия и процессы рождения (распада) с участием странных частиц. [c.366]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

Позднее, когда были открыты странные частицы, выяснилось, что их распады, идущие с изменением странности на dzl, тоже описываются слабым взаимодействием примерно с той же константой В этих процессах так же, как в р-, ц- и я-рас-падах, нарушается закон сохранения четности. Чтобы включить [c.260]

Ассоциативное рождение странных частиц происходит за счет сильных взаимодействий и поэтому идет интенсивно. Но при распаде на обычные частицы гиперон или каон должен избавляться от своей ненулевой странности самостоятельно. Поэтому распад может идти только с изменением странности, т. е. за счет слабого взаимодействия. Например, [c.312]

Надо ли вводить новые узлы для объяснения распадов других странных частиц Ответ на этот вопрос труден, из-за того, что все эти распады искажаются сильными взаимодействиями, влияние которых никто не умеет учитывать. Можно лишь сказать, что необходимости в новых узлах уже нет в том смысле, что любой известный распад можно выразить через один из приведенных выше узлов слабых взаимодействий и через какие-то узлы сильных взаимодействий. Например, распад [c.404]

Самым трудным случаем, который был назван загадкой т—в , оказалось выяснение идентичности первичных частиц, распадающихся в конечные состояния, которые, по тогдашним представлениям, не могли быть результатом распада одной и той же первичной. Об этом, как и вообще о странных частицах, будет рассказано в 5.2. [c.42]

Наличие угла Каббибо в дублете (ud ) приводит к тому, что константа связи sin 8 с для элементарного узла usW оказывается в четыре раза меньше константы связи os в с элементарного узла udW , поскольку sine = 0,26. Как отмечено в п. 5, именно такое подавление распадов странных частиц наблюдается на опыте. Введение угла Каббибо объясняет универсальность этого эффекта, но, конечно, не его происхождение. [c.419]

Слабые распады странных частиц обусловлены распадом 8-кварка, который превращается в нестранный кварк [c.103]

Вернемся в нашем изложении немного назад. Еще в ранних наблюдениях случаев образования и распада странных частиц, сначала в космпче- [c.103]

Эти данные были получены при исследовании распадов странных частиц (т. е. в процессах, в которых меняется странность, Аб" = 1). Эти распады являются экспериментально наиболее легко регистрируемыми слабыми процессами, в которых нейтральные токи не могут имитироваться обменом фотонами. А по существовавшим теоретическим представлениям, не было видно различия процессов сА5 = 1иА5 = 0с точки зрения поиска нейтральных токов. [c.175]

Но в 1970 г. Ш. Глэшоу, Дж. Иллионулос и Л.Майяни разработали теоретическую модель ( модель ГИМ ), согласно которой не должно быть нейтральных токов с Аб" = 1, если помимо известных в то время трех кварков г , 8 существует еще один, четвертый кварк — носитель нового квантового числа, названного очарованием. Модель ГИМ была наиболее четким и подробным предсказанием с-кварка, открытого в 1974 г. В то же время эта модель объясняла неудачу поиска нейтральных токов в распадах странных частиц и указывала, что искать эти токи следует в процессах с [c.175]

К"-мезон образует изотопич. дублет с К+-мезоном, К"-мезон — изотопич. дублет с К -мезоном. Т. о., изотопич. спин К-мезопа равеп T = 1/2- При распаде странных частиц изотопич. спин не сохраняется из теорпи (модель Сакаты слабых взаимодействий) следуют только вполне определенные правила изменения изотопич. сппна при я-мезонных распадах К-мезонов AJ = I/o, 3/ , Однако из совокупности опытных данных по распаду странных частиц можно утверждать, ято амплитуда переходов с АТ = /2 существенно меньше амплитуды переходов с АТ = i/j. Рассмотрим, какие следствия вытекают из применения правила АТ = 1/2 к распадам П. К-м. Прежде всего следует обратить внимание на существенное различие времен жизнп заряженных и Н. К-м. При распаде на два я т(К - 2я) = МО-1 сек т(К+— 2я) = 5-10-8 ек, что находится в превосходном согласии с правилом АТ = >/о. Действительно, я-мезоны распада К.+ —> —>- я+ - - л° могут находиться только в состоянии с Г = 2. Легко проверить, что состояния с Т ==0,1 запрещены. Т. к. изотопич. спин К-мезона Т = 1/2, то эта реакция может идти только с АТ = /а. Распад же К 2я может происходить с АТ — 1/2, что и обеспечивает в 500 раз большую вероятность этого процесса. Применяя правило АТ = 1/2 для процессов К —> я+ -j- и К —> 2я°, можно вычислить их относи- [c.372]

Нетрудно видеть, что приводившиеся ранее лагранжианы (8), (9), (10) — частные случаи (17) [(10) — для == 0], Наряду с этим лагранжиан (17) позволяет описать распады странных частиц. Важно подчеркнуть, что лагранжиан (17), построенный как дальнейшее обобщение V — А варианта, содержит в себе нарушение четности, не связанное, вообще говоря, с участием в процессе нейтрино. Это дает возможность истолковать нарушение четности и в безнейтринных распадах элементарных частиц. В самом общем случае, с включением 1 в слабый ток в фор.ме (15), универсальность С. в. выполняется, [c.554]

При распадах странные частицы превращаются в обычные, т. е. странность 1У нарушается. Из ф-лы Гелл-Манна — Нисидзимы (К. Nisllijiraa) [c.556]

Окапалось, что распады странных частнц подчиняются след, правилам отбора (подробнее см. [2UJ) 1) Д -= I 2) ДГ] = 1/а (изотонич. спин лептонов считается равным пулю) 3) Д<5 = Дб" для лептонных распадов странных частиц, где Q н Д5 — суммарные изменения электрич. заряда и странности сильно-вза1гмо1и нствуюших частнц, участвуюш их в распаде. [c.557]

На XII Международной конференции по физике высоких энергий, проходившей в августе 1964 г. в г. Дубне, была доложена работа, в которой был зарегистрирован распад 7(2->2я. Если результаты этой работы подтвердятся, то это будет означать несохранение комбинированной (а следовательно, и временной) четности в слабых взаимодействиях нелептонного типа (с участием странных частиц). [c.647]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

Вместе с тем К-мезоны распадаются на ядерноактивные частицы за время, характерное не для сильного, а для слабого взаимодействия (10- —10 сек), т. е. ведут себя как ядерно-пассивные частицы. В связи с этими и другими особенностями в свойствах /(-мезоны были названы странными частицами. [c.323]

Наличие угла Каббибо в узле ( s ) приводит к тому, что для шармированных частиц при прочих равных условиях наиболее вероятными должны быть распады с возникновением одной странной частицы. И действительно, для шармированных D-мезонов преобладающими являются каналы с одним каоном в продуктах распада. [c.419]

Малая величина параметра sin iJ объясняет тот факт, что распады очарованных частиц в основном сопровождаются образованием странн-ых частиц. [c.226]

Слабое взаимодействие мюонов с т-лептоном и тяжёлыми кварками. Помимо слабого взаимодействия заряж. тока (pvJ с токами (ех ) и (ий) экспериментально изучены также процессы, вызываемые взаимодействием тока (pV(,) с кварковыми токами (мз), (м), d) и (сЬ) [нолулептонные (в ряде случаев — чисто лептонные) распады странных очарованных и красивых (прелестных) частиц, нейтринные реакции с испусканием М. и рождением странных и очарованных частиц]. Взаимодействие токов (pv ) и (тУх) проявляется в распадах [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...