Ширина полосы частот лазера

Временная и пространственная когерентность лазерного источника, используемого для записи голограммы и восстановления с нее изображения, определяет не только свойства полученной голограммы, но также то, насколько сложной будет конфигурация оптической системы, применяемой для записи голограммы. Временная когерентность связана с конечной шириной полосы частот излучения источника, а пространственная когерентность — с его конечной протяженностью в пространстве. В газовом лазере временная когерентность определяется временными (или продольными) и пространственными (или поперечными) модами лазерного резонатора. Самая высокая степень как пространственной, так и временной когерентности получается в режиме одномодовой генерации. В 2.3 приведены точные математические определения временной и пространственной когерентности источников света и их влияние на процессы записи голограмм и восстановления с них изображения. [c.287]

Здесь Дш - спектральный интервал между минимумами, ближайшими к частоте накачки Одновременно должно выполняться условие (1.9). Поэтому ширину полосы усиления лазера на динамических решетках определяет более жесткое из этих двух условий. [c.33]

Поскольку полоса энергетических уровней широкая, спектральная линия излучения лазера имеет большую ширину (около 0,4 мкм). Это позволяет при помощи частотно-селективного элемента осуществлять плавную перестройку частоты лазера в широком диапазоне. Таким элементом может являться отражательная дифракционная решетка, используемая вместо глухого зеркала. Длина волны излучения такого типа лазера зависит от концентрации раствора, что позволяет осуществлять также перестройку генерации. [c.65]

Здесь vl — частота излучения лазера Р — мощность непрерывного излучения — A i) — инверсия населенности рабочих уровней Av — ширина полосы резонатора, определяемая формулой [c.218]

Спектральные исследования с разрешением 10 МГц показали, что при ширине полосы усиления паров натрия Д/ = 50 МГц (2 10 см" ) генерация происходила на одной продольной моде, частота которой точно совпадала с частотой накачки и не зависела от длины резонатора. Однако при увеличении Д/ до 200 МГц за счет перестройки j вблизи используемой линии паров Na генерация осуществлялась одновременно на пяти продольных модах с интервалом с/(41) 40 МГц. вместо с/ (21) в обычном резонаторе. Все эти пионерские результаты полностью согласуются с предсказаниями теории (п. 1.3.2). Большим достоинством описанного лазера является возможность коррекции динамических искажений резонатора в полосе 100 МГц. Кроме того, лазер на красителе 1, накачивающий пары Na, и гибридный лазер оказываются автоматически синхронизованными ( 6.4), хотя это и не отмечено в работе. [c.196]

Ходящего источника несущих электромагнитных колебаний. Ранее существовавшие источники давали широкий спектр с очень малой мощностью, приходящейся на отдельные частоты колебаний. Световые волны не были когерентными, а это исключало использование их для передачи сложных сигналов, требующих модуляции излучения. Положение резко изменилось с появлением лазеров. Когерентность и монохроматичность лазерного излучения позволяют модулировать и детектировать луч таким образом, что используется вся ширина оптического диапазона. Оптический участок спектра гораздо шире и вместительнее, чем радиоволновой. Покажем это простым расчетом. Подсчитаем, какое количество информации можно передать одновременно по оптическому каналу связи с длиной волны 0,5 мкм (соответствует 6-10 Гц). Для примера возьмем такой город, как Москва. Пусть в ней имеется 1500000 телефонов, 100 передающих широковещательных радиостанций и 5 телевизионных каналов. Для расчетов примем, что полоса частот телефонного канала составляет 3-10 Гц, радиоканала— 20-10 Гц, телевизионного канала— 10 Гц. Возьмем коэффициент запаса, равный 100. Вычисления произведем по формуле [c.80]

Как и в гл. 5, мы будем считать, что на излучение в резонаторе оказывают влияние частотно-селективные элементы (частотные фильтры). Роль такого частотного фильтра может играть дополнительный элемент (например, призма), помещаемый в резонатор для перестройки частоты излучения. Приближенно такой фильтр может представлять эффективное ограничение полосы усиления. Если ширина спектра импульса мала по сравнению с шириной полосы фильтра и частота излучения лазера ol задается центральной частотой этой полосы, то изменение импульса после прохода через этот элемент описывается, согласно (5.13) и (5.14), выражением [c.205]

Книга представляет собой руководство по экспериментальным методам оптической квантовой электроники. В ней подробно излагаются методы исследования лазеров (оптических квантовых генераторов) и определения их важнейших параметров энергии и мощности излучения, усиления, длины волны, ширины полосы, временной когерентности, стабильности частоты, шумов и коэффициента модуляции. [c.4]

Обычные спектральные методы во многих случаях непригодны или неудобны для измерения ширины линии излучения лазера. Ширину линии излучения тех лазеров, которые испускают свет в широкой полосе частот, например лазеров на стекле, активированном неодимом, на рубине и на арсениде галлия, оказалось возможным измерить при помош,и эталона Фабри— Перо с достаточно высоким спектральным разрешением. Практическая граница между линиями, ширину которых можно измерить прямыми (интерферометрическими) методами, и столь узкими линиями, ширину которых прямыми методами измерить невозможно, порядка 1 Мгц. Для линий с шириной, меньшей 1 Мгц, применяются методы гетеродинирования. Для измерения же ширины линий до килогерц в настоящее время часто применяются другие косвенные методы, основанные на измерении статистических характеристик лазерного шума. [c.379]

Основные же проблемы, с которыми сталкиваются при применении в системах связи мощных газовых лазеров с непрерывным излучением, — это нестабильность частоты, отсутствие модуляторов с подходящей шириной полосы и высокий уровень [c.454]

Более сложная задача возникает в связи с большим отношением между детектируемыми оптическими частотами и электрической шириной полосы приемника ПЧ. Частота источников излучения волн сигнала и гетеродина должна быть стабильна в пределах малой доли электрической ширины полосы приемника, в противном случае частота биений будет уходить из полосы пропускания. Для управления дрейфом частоты лазера даже в пределах нескольких мегагерц необходимы усложненные системы частотной стабилизации. Для автоматического регулирования частоты гетеродина [94] можно также пользоваться устройствами с преобразованием частоты [71, 92, 93]. [c.523]

Используя рис. 2.69, выделим три типа частотной селекции в лазере. Первый тип — селекция в относительно широкой полосе частот, когда подавляются нежелательные переходы и обеспечивается генерация лишь на одном переходе. В этом случае генерация реализуется в пределах полосы частот шириной (рис. 2.69, б). Селекция второго типа обеспечивает генерацию в более узкой полосе частот, например, в пределах полосы шириной Оа (рис. 2.69, б). Варьируя положение этого интервала частот в пределах ширины линии люминесценции, можно осуществлять плавную перестройку частоты генерируемого излучения . Селекция третьего типа — это селекция продольных мод. Она обеспечивает генерацию отдельной спектральной линии резонатора (обычно центральной линии). В этом случае селекция осуществляется в достаточно узком частотном интервале — порядка 10 с и меньше. [c.214]

На оптических частотах при ширине полосы, типичной аля лазеров, значение р( ) очень велико (1 10 ° см- ). [c.168]

Излучатель Кг-лазер Длина волны Ширина полосы Длительность импульса Частота повторения Выходная мощность (максимальная) Расходимость луча Приемная оптическая система Спектральный диапазон [c.495]

Уровни энергии, между которыми происходят оптические переходы, всегда имеют конечную ширину Af, так как время пребывания электронов на них конечно, что согласно соотношению неопределенностей (3.19) должно приводить к уширению уровней и размытию их в узкие полосы. В соответствии с этим излучение, испускаемое при оптических переходах, никогда не бывает строго монохроматическим, его частоты заключены в пределах некоторой полосы Av. Генерация же в лазере происходит вдобавок лишь на резонансных частотах, удовлетворяющих следующему условию [c.338]

Используя устройство, показанное на рис. 7.9, можно добиться того, чтобы два пучка (от лазера и от ртутной лампы) имели одну н ту же степень пространственной когерентности. Чтобы получить ту же самую степень временной когерентности, в устройство на рис. 7.9 необходимо ввести фильтр, который пропускал бы только в очень узкой полосе частот, совпадающей с полосой частот генерации AvreH Не—Ые-лазера. Будем считать, что ширина полосы генерации лазера AvreH I кГц. Поскольку ширина линии излучения рассматриваемой ртутной лампы Av= = 10 Гц, благодаря фильтрации выходная мощность уменьшается еще более чем на десять порядков величины (теперь Ю- Вт). Напомним, что первоначальная мощность лампы равнялась 100 Вт Это также показывает, насколько более сложно получить явление интерференции света (для осуществления которой требуются источники света высокой когерентности), применяя некогерентные источники света. [c.472]

Частотное разделение между временными модами, которые существуют в резонаторе, дается выражением AF= l2L, где с — скорость света, а L — эффективная длина резонатора. Поскольку ширина полосы частот усиления активной среды определяет диапазон частот, в котором может происходить генерация лазера, число временных мод и расстояние между ними в пространстве частот зависят от длины резонатора и ширины полосы частот усиления лазера. Если AF — ширина полосы отдельной временной моды, то длина когерентности этой моды равна L = lIS.F. Обычно hF имеет порядок Ю Гц. Следовательно, оказывается порядка километра. Когда лазер генерирует более чем одну временную моду, длина когерентности уменьшается. Кольер и др. [41 дали достаточное математическое обоснование соотношения между числом временных мод и функцией когерентности. [c.288]

В разд. 7.19 мы показали, что в случае когда ширина полосы излучения лазера сравнима с межмодовым расстоянием и величина равна приблизительно единице, выходная мощность зависит в основном от расстройки При этом оптимизация выходной мощности лазера требует соответствующей юстировки длины резонатора (1у чтобы выполнялось условие = Нетрудно показать, что изменение на Х/2 означает изменение частоты на VQ следовательно, длина резонатора должна контролироваться с точностью, лучшей цсм X. В некоторых случаях этого можно достичь, располагая выходные зеркала на двух пластинах, скрепленных друг с другом инваровым стержнем, или закрепляя их на оптической скамье из гранита, что осуществить значительно проще. Кроме того, между зеркалом и поддер- [c.555]

В отличие от идеального луча, который мы только что обсудили, реальный лазерный луч никогда не будет абсолютно монохроматическим. Его частота всегда изменяется более или менее случайным образом в узкой области, что вызывается возмущениями, имеющими место как внутри, так и вне лазера. Мы будем строить простую модель лазерного поля с конечной шириной полосы частот, предполагая, что механизм, возмущающий лазер, существенно стохастичен по природе. [c.160]

Фирма Метрике Корпорэйшн (США) запатентовала фотографическую видеопластинку. Амплитудно-модулированный видеосигнал записывается гелий-неоновым лазером на светочувствительный диск диаметром 30 см. Ширина полосы частот 10 МГц. Тиражирование видеопластинок производится фотохимическим способом. При воспроизведении источником светового луча служит не лазер, а простая лампа тлеющего разряда мощностью 25 Вт. Такое упрощение оказалось возможным благодаря использованию для автоматической регулировки, поддерживающей точность сканирования канавки, отдельной оптической системы. Согласно публикации 1974 г. фотографическая видео-, пластинка содержит запись цветной программы длительностью 60 мин и благодаря малой стоимости как самой видеопластинки, так и аппаратуры для воспроизведения является перспективной. [c.226]

Ошротивление может быть отрицательным лишь в определенной полосе частот вблизи линии поглощения данной среды. Как правило, в пределах ширины линии активного вещества укладывается несколько собственных частот резонатора. Поэтому лазер генерирует, в общем случае, ряд мод с частотами, близкими к собственным частотам резонатора. [c.360]

Принцип стабилизации. Стабилизация частоты лазера, как и стандартов радиодиапазона, основана на использовании спектральных линий атомного или молекулярного газа (оптич. реперы), к центру к-рых привязывается частота V с помощью электроЕШОй системы автоматич. подстройки частоты, Т. к. линии усиления лазеров обычна значительно превосходят ширину полосы пропускания оптического резонатора, то нестабильность (бv) частоты V генерации в большинстве случаев определяется изменением оптич. длины резонатора /(б/) б V = Осн. источниками нестабиль- [c.451]

Другое применение узкой линии ВРМБ-усиления связано с его использованием в качестве перестраиваемого узкополосного оптического фильтра для селекции каналов в многоканальных системах связи [45]. Если разность частот соседних каналов больше, а скорость передачи меньше, чем ширина полосы усиления Avg, то, перестраивая лазер накачки, можно избирательно усиливать данный канал. Эта схема была экспериментально продемонстрирована с накачкой от перестраивае.мого лазера на центрах окраски [45]. По световоду длиной 10 км осуществлялась передача по двум канала.м со скоростью 45 Мбит/с. Каждый канал можно было усилить на 20 25 дБ при мощности накачки 14 мВт. Важно, что каждый канал можно было детектировать без ошибок (вероятность ошибки < 10 ), когда разность частот каналов превышала 140 МГц. В световоде, использовавшемся в данно.м эксперименте, Avg составляла 100 МГц, т. е. разность несущих частот соседних каналов, при которой еще не возникают перекрестные по.мехи,. может составлять лишь 1,5Луд. [c.279]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 6.18. Лазер, работаюш,ий в сдвоенном режиме, генерировал цуги импульсов с частотой повторения 2 кГц (1=1,06 мкм, т = 100 пс, Ро=1 МВт). Основными элементами волоконно-оптического компрессора служили одномодовый волоконный световод длиной 1 м, кристалл КТР и голо-графическая дифракционная решетка. Варьирование длины кристалла-удвоителя Lkp (2, 5, 8 и 11 мм) позволяло изменять ширину полосы спектрального синхронизма. На рис. 6.18 приведены корреляционные функции интенсивности второй гармоники, измеренные до (а) и после (б) сжатия в решеточном компрессоре. Видно, что увеличение от 2 до 11 мм приводит к уменьшению длительности частотно-модулиро-ванных импульсов на выходе кристалла с 62 до 30 пс. При этом длительность сжатых импульсов растет с 1,1 до 2,8 пс, но снижение степени сжатия компенсируется повышением контраста и уменьшением флуктуаций длительности с 30 до 10 %. Отметим, что простым поворотом кристалла-удвоителя осуш,ествляется плавная перестройка частоты излучения в пределах уширенного в световоде спектра (Av = [c.264]

Спектральные свойства ОВФ-зеркал носят двойственный характер. Абсолютная спектральная селективность характеризуется шириной спектрального диапазона, в котором происходит смешение волн. Она определяется дисперсией нелинейного отклика среды и для различных сред изменяется от тысяч обратных сантиметров (фоторефрактивные кристаллы) до долей обратного сантиметра (резонансная нелинейность, например в парах натрия гл. 2). Дифференциальная спектральная селективность вблизи частоты излучения накачки определяет возможность отклонения от, нее частоты генерации и определяет ширину полосы усиления нелинейно- го элемента (п. 1.2.3). Снятие вырождения позволяет перестраивать частоту генерации (гл. 7), например удается создать новый тип свип-лазеров с рекордно малым, отличным от нуля шагом свипирования (гл. 6). [c.37]

Аналогичная кольцевая схема пассивного ОВФ на основе BaTiO была использована и в экспериментах с полупроводниковыми лазерами в работах [9.58, 9.59]. В первой из них наблюдалось периодическое самосвипирование частоты выходного излучения в пределах частотного диапазона порядка 10 нм. Во второй — авторы сообщают о результатах измерения ширины полосы генерируемого излучения такого лазера, которая оказалась приблизительно меньше [c.232]

Обсудим зависимость параметров импульсов от параметров лазера, поглотителя и резонатора. На рис. 6.6, а представлена нормированная относительная ширина импульса W = 2/A(o0 в зависимости от коэффициента усиления Vo для слабого сигнала для различных значений коэффициента передачи Во для слабого сигнала и фиксированных значений т = 7, R = 0,9. Концы кривых соответствуют границе стабильного моноимпульс-ного режима. Границы зоны статического укорочения импульса Т, = ] и Т/=1 показаны пунктирными кривыми. Они, как уже было выше показано, лежат внутри области стабильного режима. При малых значениях Уо ширина импульса с ростом интенсивности накачки (т. е. с увеличением 1 о) уменьшается. После достижения шириной импульса минимального значения рост интенсивности накачки сопровождается увеличением ширины импульса. Уменьшение коэффициента передачи поглотителя укорачивает импульсы и увеличивает их интенсивность. Минимум ширины импульсов для меньших Во смещается к левой границе области синхронизации мод. Ширина импульсов, как и ранее, обратно процорциональна ширине полосы пропускания частот-но-селективного элемента. Энергия импульсов монотонно нарастает с увеличением коэффициента усиления для слабого сигнала Vo (рис. 6.6, б). При малых потерях на поглощение ин-. тенсивность импульсов растет с ростом интенсивности накачки также монотонно, тогда как при больших потерях интенсивность достигает максимума вблизи области стабильного режима (рис. 6.6, в). Коэффициент асимметрии i представлен на [c.198]

Измеряя зависимость ширины линии от интенсивности входного сигнала для перехода с большим усилением (как, например, 3,39 мк в гелий-неоновом лазере), мы получаем ширину линии данного усилителя, которая для трубок с малым диаметром меньше допплеровской ширины и возрастает при увеличении интенсивности входного сигнала. Такой непонятный на первый взгляд результат объясняется довольно просто. При низком уровне входного сигнала усиление пенасыщено и велико. За счет зависимости усиления от частоты линия сильно сужается (примерно в 3 раза). Когда интенсивность входного сигнала возрастает и наступает насыщение усиления (т. е. усиление уменьшается с увеличением интенсивности), сужение линии, вызванное усилением, уменьшается и кажущаяся ширина линии увеличивается. При больших интенсивностях входного сигнала ширина полосы усилителя, работающего в режиме насыщения усиления, может быть даже больше допплеровской ширины линии. В установке, описанной выше, ширина линии, суженной за счет усиления, равна приблизительно 125 при G = 5000. В то же время допплеровская ширина линии для перехода на длине волны 3,39 мк равна 340 Мгц, а естественная, или радиационная, ширина линии равна 25 Мгц. Подробнее теория сужения линии излагается в работе [37]. [c.400]

Практически указанные выше характеристики нужно оценивать, исходя из требований, предъявляемых к системе. Ни лазерный предусилитель, ни лазерный гетеродин не могут обладать характеристиками, рассчитанными на основе упрош,енной теории. В видимой области спектра сравнительно велик квантовый выход фотокатодов и имеются лампы бегущей волны с фотокатодом с шириной полосы, необходимой для того, чтобы пропустить большие и довольно резкие отклонения гетеродинированной разностной частоты. Поэтому при использовании здесь лазеров с малым усилением гетеродинные системы очень привлекательны своей широкой полосой и превосходным ОСШ. Предполагается, конечно, что при согласовании и настройке волновых фронтов не возникнет других затруднений из-за тепловых дрейфов и виб-раций- [c.485]

Второй случай мы имеем тогда, когда излучение сигнала и гетеродина генерируется одним и тем же лазером, как в экспериментах с оптическими локаторами. В этом случае дрейф частоты не играет роли, но ширина полосы модуляции и сдвиг частоты доллсны быть намного меньше расстояния между модами, если требуется получить идеальные результаты с многомодовым лазером. Чтобы избежать искажений спектра модуляции, необходимо преобразование частоты искажения появляются, если сдвиг меньше частоты наиболее существенных боковых полос. Методика гетеродинной демодуляции в этом случае аналогична изложенной выше, но здесь не нужно делать поправки на дрейф частоты и поэтому нет необходимости выбирать ширину полосы электронных схем фотоприемника и приемника больше, чем полоса модуляции. [c.524]

Центральная частота излучения лазера с селектором совпадает с частотой, на которой выполняется пороговое условие генерации, т. е. равенство коэффициента усиления a(v) потерям 7(v), Приравнивая эти величины, можно найти центральную частоту генерации. В том случае, когда ширина полосы усиления Avл значительно превышает бvp (бvp<0,15Avл), частота генерации совпадает с частотой минимума потерь VI, а пороговый коэффициент усиления возрастает, отслеживая форму линии усиления. При увеличении бvp (бvp O,lAvл) частота генерации перестает быть линейной функцией частоты настройки (минимума потерь). Происходит затягивание частоты в сторону максимума коэффициента усиления. [c.231]

В качестве основных диспергирующих материалов на частоте лазера на неодимовом стекле используются тяжелые флинты, для которых dnIdX находится в диапазоне от2,3 до 6,4- нм . Это позволяет получить ширину полосы пропускания на уровне бЯ,р 4—6 нм. [c.232]

Кроме ширины максимума функции У (г), характеристическим параметром является отношение контрастности (0)// (г- оо). Для отдельных импульсов, построенных из идеально синхронизированных мод (импульсы, ограниченные шириной полосы), это отношение равно 3, тогда как для сигнальных флуктуаций теплового источника с тем же самым спектром частот (например, для лазера с полностью несинхронизированны-ми модами) получается контрастное отношение, равное 1,5 (фиг. 13). На фиг. 3 представлен также сигнал двухфотонной флуоресценции для некоторого расщепленного отдельного импульса (огибающая ограничивает во времени интервал флуктуаций). Этот флуоресцентный сигнал имеет такое же контрастное отношение, как и отдельный импульс, но в окрестности г = О подобен сигналу узкополосного шума. Ширина максимума на фиг. 13, б определяется когерентным временем сигнала, т, е. свойствами фильтрации частот. На основании хода сигнала на фиг. 13, в можно делать заключения как о когерентном времени шумового сигнала, так и о временной длине огибающей ( ширина расщепленного импульса ). [c.69]

Для газового лазера естественное время распада т порядка 10 сек, чему отвечает собственная ширина линии Av порядка 10 гц. Поэтому при помощи газового лазера с фиксацией моды можно генерировать импульсы длительностью Ate 10- сек. Для твердого лазера, сделанного,например,из полированного рубина, собственное время затухания отдельных атомов порядка 10 сек или 10 - сек. (Вследствие столкновений с соседними атомами в твердом теле колебания затухают быстрее.) Поэтому излучение от возбужденных атолюв рубина занимает полосу частот примерно равную 10 сек . Эта полоса соответствует так ке легко возбуждаемым модам лазера. Таким образом, используя твердый лазер, можно генерировать ультракороткие световые импульсы длительностью Atx /Avw 10сек или 10-12 сек. Конечно, в соответствии с классической механикой, эта длительность просто равна длительности светового импульса от высвечивания одного атома в твердом теле. Тогда почему мы с таким энтузиазмом говорим о полученном результате Лишь потому, что один атом не может дать много света, а в лазере мы имеем огромное число атомов, испускающих излучение одновременно. В результате возникает необычайно мощный световой импульс малой длительности. Следует также отметить, что, в соответствии с квантовой механикой, отдельный атом не испускает свет непрерывным потоком, как в классической модели. Вместо этого световой фотон испускается в дискретном сгустке энергии. Для отдельного атома невозможно предсказать точно, когда этот сгусток энергии будет испущен. Известна [c.291]

Вероятность вынужденного испускания в моде пропорциональна интенсивиости излучения в ней, поэтому энергия, подводимая к активному веществу для создания инверсной населенности, предпочтительно перекачивается в генерируемые моды. С этой точки арения лазерный генератор интересно сравнить с каким-либо устройством, в котором спонтанное излучение, скажем, от источника линейчатого спектра фильтруется с помощью пассивного резонатора. В последнем случае резонатор может отфильтровать узкую полосу частот (шириной Лгрез), однако остальная часть энергии поля излучения отбрасывается и, следовательно, теряется. В случае же лазера, где внутри резонатора находится активное вещество, процесс вынужденного испускания приводит к предпочтительному вводу энергии в моды резонатора с малыми потерями. Кроме того, как мы еще увидим, спектральная ширина излучения лазера (теоретически) на много порядков меньше по срав- [c.28]

Интегрально-оптический анализатор спектра представляет собой гибридную интегральную систему (рис. 8.5, а), содержащую подложку с волноводным слоем 4 и линзовыми фокусирующими элементами для преобразования оптического пучка 6, 8, устройства для возбуждения и поглощения поверхностных акустических волн 3, 7, полупроводниковый на СаА1Ав лазер 9 и матрицу фо-тодриемников 5. При изготовлении анализатора спектра использована хорошо отработанная технология формирования одномодовых диффузионных волноводов, геодезических асферических планарных линз, решена проблема стыковки полупроводникового лазера и матрицы фотоприемников с оптическим волноводом. В анализаторе спектра СВЧ сигнал поступает на приемное устройство 1 и смешивается с сигналом гетеродина 2 таким образом, чтобы промежуточная частота находилась в полосе преобразователя ПАВ. После усиления сигнал поступает к преобразователям ПАВ 3. При взаимодействии ПАВ с оптической поверхностной волной в результате брэгговской дифракции происходит сканирование оптического луча на угол, пропорциональный частоте анализируемого сигнала. Пучок фокусируется с помощью интегрирующей линзы 6 и попадает на линейку фотоприемников 5. Например, в интегральном анализаторе спектра на ниобате лития (центральная частота прибора 600 МГц при ширине полосы 400 МГц для обеспечения хорошей фокусировки асферические геодези- [c.153]

На рис. 8.9 видно, что спектральная ширина лазера существенно уже по сравнению со спектральной шириной светоизлучающего диода. Спектральная ширина лазера составляет от 2 до 5 нм, в то время как аналогичная характеристика СИД составляет десятки нанометров. Как правило, спектральная ширина не сказывается на качестве линии длиной в несколько километров, работающей на частотах до 100 МГц. Спектральная ширина является критическим параметром для высокоскоростных протяженных одномодовых оптических систем. В этом случае спектральная ширина ограничивает скорость передачи информации. Напомним, что ширина полосы пропускания одномодового волокна определяется величиной дисперсии и измеряется в пикосекундах на километр и на нанометр спектральной ширины источника (псек/км/нм). [c.108]

Для получения узкой линии излучения и высокой кратковрем. стабильности частоты (стабильность за времена т 1 с) необходимо использовать реперы достаточно высокой интенсивности с шириной у, значительно превосходящей характерный диапазон частотных возмущений Д/в. Для газовых лазеров характерная ширина спектра акустич. возмущений Д/в 10 —10 Гц, поэтому требуемая ширина резонанса у 50 Гц (относит, ширина 10" —10" ). Это позволяет использовать системы автоматич. подстройки частоты с широкой полосой (10 Гц) для эфф. подавления быстрых флуктуаций длины резонатора. [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...