Коэффициент максимума

Коэффициент максимума (/С > 1) — отношение активной максимальной нагрузки к средней нагрузке за максимально нагруженную смену [c.8]

Относительная величина нагрузки последнего характеризуется коэффициентом нагрузки (Лд), обратным по величине коэффициенту максимума, или коэффициенту неравномерности нагрузки [c.21]

Таким образом, метод коэффициента использования и коэффициента максимума, изложенный во Временных руководящих указаниях , нуждается в упрощении и дальнейшем усовершенствовании с учетом сделанных выше замечаний. Необходимо широкое проведение всесторонних исследований для получения фактических расчетных коэффициентов и определения удельных расходов энергии не только на промышленную продукцию в целом, но и на отдельные технологические операции и другие процессы. [c.24]

Определение расчетных токов. Для определения максимальных расчетных токов существует несколько методов. Одним из них, широко применяемым, является метод коэффициентов максимума. [c.9]

Рис. 3.2. Температурная зависимость второго (В) (1), третьего (С) (2), четвертого (О) (3) и пятого (Е) вириальных коэффициентов в приведенных единицах [48]. Тв—температура Бойля Тс — критическая температура Тдж-т—температура Джоуля— Томсона (величина В/Т максимальна) Тдж — температура Джоуля, соответствующая максимуму коэффициента В.

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Поэтому при больших степенях переохлаждения (низких температурах) вследствие уменьшения скорости диффузии (коэффициента диффузии D) (рис. 22) образование зародышей и их рост затруднены. Вследствие этого, число зародышей и скорость их роста уменьшаются. При очень низких температурах (большой степени переохлаждения) диффузионная подвижность атомов столь мала, что большой выигрыш объемной свободной энергии AF при кристаллизации оказывается недостаточным для образования кристаллических зародышей и их роста (ч. 3. = О, с. р. = 0). В этом случае после затвердения должно быть достигнуто аморфное состояние. Для металлов в обычных условиях реализуются лишь восходящие ветви скорости образования зародышей (ч. з.) и скорости роста (с. р.) (рис. 22 сплошные линии). Металл в этих условиях затвердевает раньше, чем достигаются степени переохлаждения, вызывающие снижение ч. з и с. р. Скорость образования зародышей и линейная скорость роста кристаллов определяют скорость кристаллизации. Средняя скорость изотермической кристаллизации о с увеличением степени переохлаждения, как и ч. 3. и с. р. сначала растет, достигает максимума, а затем падает (рис. 22). [c.35]

Характер омывания следуюш,их рядов труб в обоих пучках Изменяется. При коридорном расположении трубы любого ряда затеняются соответственными трубами другого ряда, что ухудшает омывание лобовой части и большая часть поверхности трубы находится в вихревой зоне. При шахматном расположении труб (рис. 27-5, а) загораживание одних труб другими не происходит. Вследствие этого коэс ициент теплоотдачи в шахматных пучках при одинаковых условиях выше, чем в коридорных. Установлено, что для любого ряда шахматного расположения труб в лобовой части коэффициент теплоотдачи получает максимальное значение и изменение его мало отличается от коэффициента теплоотдачи труб первого ряда. Для труб второго и следующих рядов коридорного расположения получается два максимума теплоотдачи — примерно под углом около 50° к направлению потока (рис. 27-5, б). При любом расположении труб каждый ряд вызывает дополнительную турбулизацию потока. Поэтому коэффициент теплоотдачи для труб второго ряда выше, чем для первого, а для третьего ряда — выше, чем для второго. Начиная с третьего ряда поток жидкости стабилизируется и коэффициент теплоотдачи для всех последующих рядов остается величиной постоянной. Если теплоотдачу третьего ряда принять за 100%, то теплоотдача первого ряда коридорных и шахматных пучков составляет лишь 60%. Теплоотдача второго ряда коридорного пучка [c.434]

Вихревая труба может работать в режиме вакуум-насоса. Это будет происходить в том случае, когда давление среды, в которую происходит истечение, будет достаточно высоким и когда суммарный расход через отверстие диафрагмы станет отрицательным (ц < 0). Минимальное давление ( ) ,in при вакуумировании замкнутого объема определяется очевидным условием ц = О [116]. Максимум коэффициента эжекции при фиксированном давлении (для случая ц < 0) достигается при критическом течении подсасываемого газа по всему сечению отверстия диафрагмы. [c.214]

Таким образом, при малых значениях п при р = У k 2п про-исходит резкое увеличение амплитуды А . С увеличением коэффициента /г величина Ас, уменьшается. Максимум амплитуды вынужденных колебаний при наличии сопротивления существует только при условии Р —2л >0, т, е, при n< fe]/2/2. [c.59]

Так как имеет максимум при p = yk 2n , то по мере уве-личе[1ня II эти значения р уменьшаются, т. е. точки максимума на линиях зависимости коэффициента динамичности i] от p/k (рис. 50) смещаются влево от прямой p/k=l. [c.60]

При каком значении коэффициента затухания максимум амплитуды вынужденных колебаний не существует [c.62]

В блоке 1 выполняется резервирование ячеек памяти ЭВМ под массивы значений номинальных размеров А (К), передаточных отношений и (К) для каждого из звеньев любой размерной цепи М, верхних ES (К) и нижних EI (К) предельных отклонений составляющих размеров и коэффициентов относительного рассеяния АК (К) (К —длина массива). В блоке 2 осуществляется ввод и печать числа одновременно рассчитываемых вариантов размерных цепей (М). Блок 3 служит началом цикла расчета размерных цепей. Окончание цикла находится в блоке 16. Число повторений цикла I равно М. В блоке 4 ведется ввод и печать заданных числовых значений исходных данных N, К, АК (J), А (J), U (J), ES (J), EI (J), АА, ESA, EIA. В блоке 5 производится обнуление расчетных величин АО ТАО ТА и ЕС. Началом цикла расчета первой размерной цепи методом максимума-минимума служит блок 6. Окончание цикла расчета в блоке 9. Число повторений цикла равно числу составляющих звеньев размерной цепи. В блоке 7 происходит суммирование [c.273]

К. п. д. передачи растет с ростом нагрузки вследствие уменьшения роли потерь холостого хода н достигает максимума в зоне критического значения коэффициента тяги. В зоне частичного буксования к. п. д. резко снижается вследствие увеличения потерь на скольжение, при этом ремень быстро изнашивается. Поэтому рабочую нагрузку рекомендуется выбирать вблизи критического значения фо. В этом случае значение к. п. д. принимают для плоскоременных передач т)ж0,97, для клиноременных ti 0,96. [c.321]

Максимум коэффициента динамичности X имеет место не при резонансе он несколько смещен в зону г< 1 [c.104]

Средняя нагрузка за наиболее нагруженную смену дает возможность определить максимальную длительную нагрузку за год, пользуясь коэффициентом максимума (Амакс)> Равного отношению максимальной нагрузки к средней [c.20]

В 1961 г. Союзглавэнерго при Госплане СССР утвердило в качестве общего метода определения электрических нагрузок промышленных предприятий новый метод коэффициента использования и коэффициента максимума, изложенный во Временных руководящих указаниях по определению электрических нагрузок промышленных предприятий , именуемых ниже Временные руководящие указания [Л. 1-2, [c.23]

Коэффициент максимума определяется по специальным таблицам и кривым для различных значений коэффициента использования и в зависимости от эффективного (приведенного) числа однородных по режиму работы электроприемников одинаковой мощности, которое обусловливает ту же величину расчетного максимума нагрузки, что и группа различных по мощности и режиму работы реальных приемников. [c.24]

Коэффициент максимума Км в зависимости от эффективного числа электроприемников э и коэффициента использования /Си (по семейству кривых на рис. 2). [c.11]

Рис. 2. Кривые коэффициентов максимума Км для различных коэффициентов использования Ки в зависимости от эффективного числа электроприемников Пз.

Специфика электропотребления и степень изученности электрохозяйства по отраслям наложила свой отпечаток также на методическую и информационную основу расчета электрических нагрузок. К примеру, в металлургии и машиностроении основным (нормативным) для определения расчетных нагрузок при проектировании СЭС стал метод упорядоченных диаграмм (метод коэффициента максимума) в горно-добывающей промышленности, в том числе угольной, наиболее широко используется метод коэффициента спроса. Метод прост и нагляден, однако имеет ряд существенных недостатков. Нормативносправочная литература содержит значения коэффициента спроса вне зависимости от количества технологически связанных электроприемников в группе групповые коэффициенты спроса и мощности принимаются одинаковыми для всего многообразия условий, хотя ясно, что это допущение пределы изменения коэффициента участия в максимуме очень широки. Например, для ЭП участков, питающихся от РПП-6 кВ (см. рис. 3.1, уровень За) К- = 0,65- -0,85 метод в исходном виде не учитывает [c.79]

Интересная особенность наблюдалась в поведении слоя при псевдоожижении крупных частиц (песок 2,37 мм). При увеличении скорости фильтрации газа сверх необходимого для начала псевдоожижения имели место два отчетливо выраженных максимума коэффициентов теплообмена. По мнению Денлоя и Боттерилла, первый максимум являлся следствием одновременного воздействия двух факторов подвижности и расширения слоя. Первый способствует увеличению коэффициента теплообмена, а второй — уменьшению его. [c.73]

В соответствии с характером изменения слагаемых следует ожидать, что минимум Roq и, следовательно, максимум коэффициента теплоотдачи всего потока ап соответствуют определенной оптимальной концентрации Ропт- При Р Ропт теплоотдача всего потока будет падать. [c.256]

Введенный в (10-30) коэффициент гравитационного движения ft = Xэф.д/ ф покрывает влияние на теплоотдачу всех отмеченных выше факторов, которые возникают в связи движением слоя. Зависимость (10-30) позволяет качественно оценить изменения в теплообмене при переходе слоя от одного режима движения к другому. С увеличением скорости Осл концентрация р практически е меняется, но поскольку можно полагать, что коэффициент h растет, то a л(Nu л) повышается. Затем при увеличении Исл до предельной величины ( 9-7) начинает сказываться эффект уменьшения плотности слоя, находящегося в предразрывном состоянии. Поэтому, в частности, темп увеличения интенсивности теплообмена может снижаться. При Усл>г пр поток переходит в новый режим неплотного падающего слоя, в котором Р уменьшается — последний множитель правой части равенства (10-30) резко снизится. В итоге, если эжекти-рующий эффект ( 8-2, 8-5) езначителен, наступит падение теплоотдачи — процесс прошел через максимум интенсивности (см. 10-7, 10-8). [c.333]

Растекание струи по фронту решетки. По диаграммам распределения скоростей (см. табл. 7.1, 7.2) можно видеть, что первонач.альный профиль скорости иа выходе из подводящего участка также неравномерен (см. первый столбец при ц, 0). В не.м имеется завал слева, соответствующий отрыву потока при повороте па 90 в подводяще.м отводе, и максиму.м скоростей, смещенный относительно оси симметрии вправо. Это смещение максимума скоростей наблюдается при всех значениях решетки. Из табл. 7.1 видно, что при малых коэффициентах сопротивления решетки, примерно до = 4, узкая струя с описанным первоначальным характером профиля скорости, набегая на решетку и растекаясь по ней, расширяется так, что скорости во всех точках падают, при этом монолитность струи в целом еще не нарушается, т. е. струя проходит через решетку одним центральным ядром (не считая распада ядра на отдельные струйки при протекании через отверстия решетки.) [c.169]

Рассмотрим несколько примеров. Допустим, что в аииарате с боковы.м входом запылевшого потока установлена плоская решетка с таким малым коэффициентом сопротивления р, при котором не обеспечивается достаточное растекание струн по сечению (рис. 10.40, а). Поток сосредоточен в одной иоловнне сечения, примыкающей к стенке корпуса аппарата, противоположной входу. Так как ири боковом входе струя перед решеткой резко поворачивается более чем на 90 вверх, то иод действием возникающих при этом центробежных сил наиболее тяжелые и крупные частицы пыли будут отбрасываться в сторону от центра кривизны траектории потока, т. е. к задней стенке аииарата. Поэтому кривая концентрации отличается от кривой распределения скоростей она имеет вблизи указанной стенки более резко выраженный максимум. [c.318]

Аналогичное явление должно наблюдаться ири осевом (центральном) набегании струи на решетку с малым коэффициентом сопротивления (рис. 10,40, б). Центробежные силы, возникающие при растекании струи но решетке в направлении от оси к периферии, отклоняют наиболее тяжелые и крупные частицы в сторону оси потока. В результате максимум концентраций получится в центре сечения аииарата. То же самое наблюдается ири установке системы решеток (рис. 10.40, в). Следует отметить, что [c.318]

Требования к интерференционному фильтру, который определяет ширину полосы фотоэлектрического пирометра, достаточно жестки. В частности, коэффициент пропускания при длине волны далеко за пределами основного пика должен быть меньше примерно в Ю раз, чем в максимуме. Если это не выполняется, то вычисление температуры по уравнению (7.69) существенно зависит от пропускания за пределами пика, и это ведет, вероятно, к погрещ-ностям. Если используется один из приближенных методов решения уравнения (7.69), становится очень трудно учесть пропускание за пределами пика и ошибка, несомненно, возрастет. На рис. 7.35 показаны кривые пропускания трех типичных фильтров, исследованных в работе [25]. Фильтры I VI 2 можно считать пригодными для фотоэлектрического пирометра высокого разрешения, а фильтр 3 нельзя из-за того, что его пропускание за пределами пика слишком высоко. Быстрое спадание чувствительности фотокатода 5-20 с длиной волны за пределами 700 нм удобно для компенсации длинноволнового пропускания фильтров, которое в противном случае было бы непреодолимым ввиду экспоненциалыгого возрастания спектральной яркости черного тела в этой области. [c.378]

Для большинства влажных тел коэффициент температуропроводности с повышением влагосодержания вначале увеличивается, а потом уменьшается, так что кривая изменения коэ4х )ициента температуропроводности в зависимости от влагосодержания а — f u) имеет максимум. Этот максимум соответствует переходу от одной формы связи поглощенного веш ества к другой. [c.518]

При малых значениях сро (ДЛя рассматриваемого на рис. 5.8.1 случая воды при Ра = бар фо = 200р) кривые зависимости Л(а) приближаются к предельной кривой, соответствующей фо = О, т. е. отсутствию фазовых переходов, а при фо 0,04 (что для коэффициента аккомодации соответствует р< 0,2-10 ) практически совпадают с ней. Кривая фо == О характеризует затухание пульсаций только за счет тепловой диссипации и она приближенно характеризует Л< ) (а) для случая пульсаций воздушного пузырька в воде. Эта кривая имеет характерный максимум, так как колебания крупных газовых пузырьков с Uq 10 мм происходят практически адиабатически, а очень мелких с о 10 мм — изотермически и в обоих предельных случаях тепловая диссипация отсутствует. [c.303]

Гхли 1—2Л <0, 10 Z, становится чисто мнимым. Это можно интерпретировать как отсутствие других значений г, кроме г = 0, нри которых / (") достигае экстремума. При z==0 / (г) достигает минимума, а коэффициен i динамичности максимума. С увеличением z коэффициент динамичности нри монотонно убывает от своего максимума при = 0 до нуля при Z->QO. [c.460]

Критическая круговая часюта, при которой амплитуда вынужденных колебаний достигает максимума, уменьшается с увеличением коэффициента затухания. Величины тлк ч - рс, гоже при этом уменьшаются. [c.461]

КПД передачи, как обычно, вначале растет с ростом нагрузки вследствие уменьшения влияния потерь хояостого хода. Он достигает максимума d зоне критического значения коэффициента тяги, а потом начинает падать в связи с дополнительными потерями на буксование. [c.290]

Оптические свойства покрытий на неорганических связках также зависят от концентрации пигмента п от отношения коэффициентов преломления компонентов. Наилучшие свойства покрытие приобретает при достижении макримально возможной величины весового отношения количества пигмента к количеству сухого щелочного силиката. Практика показывает, что этот максимум заключен в пределах от 4,5 до 7 и превышение его приводит к ослаблению клеющего воздействия жидкого стркла на частицы пигмента, так как в этом случае, очевидно, не пррисходит всестороннего смачивания частиц. [c.91]

Для случайной величины с абсолютно непрерывной функцией распределения модой называется любая точка максимума плотности вероятности. Отношение центрального момента порядка 3 к корню порядка 3 из квадрата дисперсии называется коэффициентом распределения вероятностей. Отношение центрального момента порядка 4 к квадрату дисперсии характеризует эксцесс распределения - числовую характеристику сглаженности плотности вероятностей относительно ее моды. Коэффициент разложения логарифма характеристической функции в ряд Тэйлора в окрестности нуля называется семиинвариантами,ил и кумулянтами соответствующей случайной величины. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...