Звук, измерение скорости с помощью

Закон Рэлея синего неба 340 Звук, измерение скорости с помощью волновых пакетов 202 —, скорость 157, 205 Звуковая частота 74, 263 Звуковое давление 187, 224 Звуковой импеданс 208 Звуковые волны 186, 187 Зеркало вогнутое параболическое 452 [c.523]

Это - акустический способ, при котором значение к смеси определяется по измеренной в эксперименте скорости звука в смеси с помощью известной зависимости = kpv и термодинамический, который предполагает возможность определения к с помощью формулы к = [c.65]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Излучающий и приемный преобразователи устанавливают на очищенную и смазанную маслом поверхность стеклопластика (рис. 92). Расстояние между преобразователями обычно составляет Lq = 200 мм. Скорость звука с = Lfl//. Для измерения затухания один из преобразователей устанавливают на расстоянии Ц = LJ2. Измеряя с помощью аттенюатора изменение амплитуды принятого сигнала, находят значение а. [c.287]

Рис. 9.4. Структурная схема установки для измерения скорости звука с помощью сравнения фаз

Применение нелинейных акустических эффектов. Первые применения нелинейных эффектов были связаны с разработкой методов измерения характеристик акустич. поля на основе регистрации усреднённых эффектов измерение интенсивности звука по давлению звукового излучения с помощью радиометров или по вспучиванию свободной поверхности жидкости под действием звука, измерение колебат. скорости методом Рэлея диска. Для зондирования атмосферы, океана, для целей медицинской акустики применяют параметрические излучатели и приёмники благодаря их широкополосности, острой направленности излучения и отсутствию боковых лепестков в диаграмме направленности. [c.292]

Таким образом, смещение среднего уровня температуры любой точки цилиндра относительно среднего уровня температуры среды обращается в нуль только при разности фаз <р = тг/2. Во всех остальных случаях средняя температура цилиндра не будет равна средней температуре среды. В связи с этим необходимо отметить, что колебания температуры газового потока передаются вдоль потока со скоростью движения газа, а коэффициента теплообмена — Со скоростью движения звука. Поскольку в большинстве случаев эти скорости не равны, то разность фаз ф меняется вдоль потока и, следовательно, погрешность измерения средней температуры газа с помощью цилиндрического термоприемника будет зависеть от выбора места установки термоприемника. [c.246]

С помощью своего сонометра он сравнил отчетливо воспринимаемые частоты основного тона и некоторых обертонов. Затем при пяти различных значениях температуры окружающей среды он произвел первые измерения скорости звука в водяных столбах. Он также определил скорость звука в цилиндрических столбах одиннадцати других жидкостей от соленой воды до спирта и эфира. Эти результаты вместе со значениями скорости, соответствующими распространению звука в свободном поле, представлены в табл. 69. [c.334]

Измерение с помощью ультразвука. Сущность ультразвукового метода определения температуры плазмы основана на использовании зависимости скорости звука, распространяющегося в плазме, от тем- [c.290]

Вот некоторые примеры. В мореплавании используется эхолот, с помощью которого с корабля посылается в воду вертикально вниз короткий звуковой импульс, измеряется время пробега этого импульса до дна и возвращения отраженного эха. По известной скорости распространения звука в воде и измеренному времени определяется глубина места. [c.8]

Измерения были выполнены Дэвисом и др. [13] с помощью двух разных методов. В одном из них заполненная жидкостью стальная трубка закрывается с обеих сторон свободными поршнями. В один из поршней выстреливают свинцовой пулей. В результате в жидкости образуется волна сжатия, отражающаяся от поршня на противоположном конце трубки. Под действием полученного импульса отражающий поршень приходит в движение. Если его масса не слишком велика, то знак импульса давления в отраженной волне меняется на противоположный и в жидкости возникают отрицательные давления. Зная массы поршней, зависимость от времени давления, развивающегося при ударе пули, плотность жидкости и скорость звука в ней, можно рассчитать величину и продолжительность импульса давления и его значение в отраженной волне. Если вода прилипает к поршню- и жидкость сопротивляется растяжению, то отражающий поршень затормозится. Если же возникает кавитация, то торможения не происходит. По результатам измерения движения поршня определяют отрицательное давление, при котором происходит разрыв жидкости. [c.77]

Установка Московского Текстильного института [31] предназначена для измерения скорости звука на фиксированной частоте с помощью плавно перемещающейся метки времени. [c.44]

Значения скорости звука в насыщенном водяном паре при разных температурах, измеренные на опыте (кривая 1) и вычисленные с помощью формулы (7-46) (кривая 2), представлены на рис. 7-20. [c.146]

С помощью данной измерительной установки определяется скорость звука для образцов путем измерения времени прохождения между соседними отраженными сигналами и времени прохождения между несоседними отраженными сигналами. [c.196]

Все методы, применяемые для измерения температуры в высоких слоях атмосферы, являются более или менее косвенными. Даже при измерении с помощью ракеты, когда измерительный прибор может быть доставлен непосредственно в исследуемую область, прямое измерение температуры воздуха оказывается невозможным вследствие влияния ряда факторов быстрого движения ракеты, большого разрежения воздуха и очень сильной радиации. Поэтому вместо температуры сперва измеряют другие величины, например давление, или плотность воздуха, или локальную скорость звука, а затем из этих данных с помощью соответствующей теории вычисляется температура атмосферы. Однако в случае измерений с помощью ракет возникает меньше сомнений относительно теоретического перехода от основной измеряемой величины к вычисляемой температуре, чем при использовании наземных методов. Таким образом, ракетные определения температур воздуха можно считать относительно прямыми, между тем как наземные методы несомненно являются косвенными. [c.322]

Звуковое измерение глубин. Эхолоты, Одним из первых важных применений звуковых волн в воде было использование их для измерения глубины моря. Принцип такого измерения по идее очень прост мы говорили о нём во второй главе, когда приводили пример измерения скорости звука в воздухе методом эхо. Если послать звуковой импульс от поверхности воды с корабля, например, при помощи взрыва (рис. 212), то, дойдя до дна, импульс отразится от него и через время [c.327]

ЛОКАЦИЯ ЗВУКОВАЯ — определение направления па объект и местоположения объекта по создаваемому им звуковому полю (пассивная локация) или по отражению от него звука, создаваемого спец. устройствами (активная локация). При активной Л. 3, пользуются как импульсным, так и непрерывными источниками звука. В импульсном режиме расстояние Л дб объекта определяется по времени запаздывания г отраженного эхосигнала, причем Л где с — скорость звука в среде. В непрерывном режиме (напр,, при пилообразной частотной модуляции) расстояние определяется измерением разности частот АР посылаемого и отраженного сигнала Н = = Ч сТ АР Е, где Т — период модуляции,Р — полное изменение частоты. Локализация шумящих объектов в пассивной Л. з. производится узконаправленны.У1п приемниками звука при работе в узкой полосе частот или с помощью корреляционного метода приема (см. Корреляционные методы в акустике) при работе с широкополосными источниками, [c.15]

Измерение скорости звука с помощью волновых пакетов. [c.15]

Опыт. Измерение скорости звука с помощью волновых пакетов. Рассмотрим два способа. [c.202]

Поскольку измерение толщин с помощью автокалибрующихся толщиномеров осуществляется благодаря автоматическому измерению скорости распространения УЗК в материале контролируемого изделия, то очевидно, что этот прибор может служить также измерителем скорости звука в материалах при одностороннем доступе к объекту контроля. [c.279]

Сж — скорость звука в жидкости. Небольшая величина этого расстояния, одинаковость амплитуд и форм эхосигналов II и III повышают точность измерения. Интервал между эхосигналами III и IV используют для измерения толщины стенки трубы. По измерениям, выполненным с помощью преобразователей 1 и 3, 2 к 4, автоматически выполняется расчет диаметров трубы в двух взаимо-перпендикулярных направлениях. Например, диаметр в горизон тальном направлении равен D=Ds—I—Г, где — диаметр экрана I и Г — расстояние от экрана до трубы слева и справа от нее. Сопоставление результатов измерений всеми четырьмя преобразователями дает возможность оценить форму трубы, выявить возможную овальность. С учетом результатов измерения толщины стенки трубы измеряются ее внутренн ий диаметр, разностенность трубы По сечению. Таким образом, приведенная схема дает возможность оценить все геометрические характеристики поперечного сечения изделия и даже вычислить вес одного погонного метра трубы. [c.245]

В приборе УЗИС ЛЭТИ реализован метод измерения скорости звука путем сопоставления времени распрострапегшя звука в измерительной и эталонной линиях. G его помош,ью можно определить скорости продольной и поперечной волн с погрешностью не более 0,5. .. 1,5 %. Высота образцов равна 12 мм, диаметр не менее 15 мм. Электроакустическими преобразователями служат кварцевые пластины Х-среза на продольные волны и Y-среза на поперечные. В приборе (рис. 9.1) формируются электрические импульсы прямоугольной формы, передний фронт которых возбуждает в пьезопреобразОвателе ударный импульс затухающих колебаний. Прибор имеет две акустические линии. В первой ударный импульс затухающих колебаний проходит через образец на приемный пьезопреобразователь, во второй такой же импульс проходит через слой жидкости (смесь дистиллированной воды и этилового спирта). Задний фронт прямоугольного импульса запускает ледущую развертку ЭЛТ, что обеспечивает индикацию на экране ЭЛТ одновременно обеих последовательностей затухающих колебаний. С помощью микрометрического винта, изменяя толщину слоя жидкости, их можно совместить. Это соответствует равенству времен, затраченных на прохождение УЗ-волн толи ины образца и слоя жидкости. Измерения проводят дважды сначала при отсутствии в измерительной линии образца (отсчет по микрометру Я ), затем вводят образец и находят Я . Если скорость волны в жидкости равна с , то искомую скорость упругой волны в исследуемом образце находят из соотношения с (1/Яа — Я ) Сда. Рабочие частоты прибора при продольных колебаниях 1,67 и 5 МГц, при поперечных 1,67 МГц. [c.413]

Трубки Пито были изготовлены из круглых нержавеющих стальных капилляров с наружным диаметром 0,56 мм и внутренним диаметром 0,25 мм. Трубки устанавливались в аэродинамической трубе с помощью микрометрического передвижного устройства, которое позволяло фиксировать положение насадка с точностью 0,025 мм. Измерения начинались вне нограничного слоя трубки Пито перемещались в сторону пластины, максимальное перемещение составляло 75 Л1м. Поскольку точность измерений с помощью трубки Пито зависит от взаимодействия насадка со стенкой, данные измерений, которые были получены при контакте насадка со стенкой, не обрабатывались. Результаты, полученные при удалении насадка от стенки на расстояние меньше одного диаметра насадка, считались не вполне достоверными. Статическое давление на стенке измерялось зондами, вмонтированными в поверхность пластины. Местные значения числа Маха определялись по формуле Релея [15] из данных по полному давлению, измеренному трубкой Пито. Касательные напряжения на стенке рассчитывали исходя из наклона кривой распределения чпсел Маха значения М были получены интерполяцией между измеренными с помощью насадка величинами и нулевым числом Маха на поверхности пластины. Полученные значения умножались на расчетные значения локальной скорости звука и вязкости воздуха при температуре поверхности. [c.400]

Как показано выше, расчеты скорости звука, выполненные с помощью (3.17), а также эксперименты по измерению скорости звука в однородной газожидкостной смеси свидетельствуют о том, что скорость звука в такой смеси не является величиной аддитивной по отношению к скоростям звука каждой из фаз и зависимость а = /ф)р имеет явно выраженный минимум при значении объемного газосодержания Р = 0,5. При выводе зависимости (3.17) двухфазная среда рассматривалась как смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, настолько однородная, что каждая из фаз занимает весь доступный обьем (Уг = Уж= Ус) подобно тому, как это имеет место в смеси разнородных газов. Если представить реальный газ как однородную смесь идеального газа и идеальной жидкости, то можно воспользоваться выражением (3.17) для определения объемного газосодержания Р идеального газа в реальном. При этом под идеальной жидкостью следует понимать несжимаемую (точнее, слабосжимаемую) часть реального газа, представляющую собой молекулярные ассоциации. [c.59]

В реальных растворах жидкостей в результате взаимодействия молекул компонентов доля газовой составляющей в смеси может оказаться либо больше, либо меньше значения, полученного в предположении ее аддитивности. Большую роль в подобных случаях играют, как известно, полярность молекул и их способность к диссощ1ации или ассощ1ащ1и. Измерение в таких смесях скорости звука в зависимости от соотношения компонентов позволяет с помощью (3.17) и (3.22) определить истинные обьемные доли сжимаемой составляющей в смеси и путем сравнения ее с расчетной величиной оценить степень неидеальности реальной смеси. [c.68]

В гидравлической лаборатории Миннесотского университета Рапкиным и Олсоном для измерения содержания свободного газа в зоне проточной кавитации был применен а сустический метод, в котором концентрация газа измерялась с помощью скорости распространения акустического импульса эта скорость сопоставлялась с аналогичной скоростью для воды, свободной от газа. Источником звука служил специально спроектированный магнитострикционный датчик (гидрофон), дающий импульс выбранной частоты. Сигнальная волна датчика подавалась на стандартный осциллоскоп, по которому определялось время прохождения звуковой волны. Прибор обеспечивал удовлетворительное измерение концентрации свободного газа в диапазоне от 1 до 300 частей на миллион по объему при нормальной температуре и пониженном давлении. [c.116]

Импульсные методы измерения скорости звука позволяют измерять число длин волн, укладывающихся на акустическом пути, а также определять фазовые сдвиги, приобретенные волной при отражении от границ разных частей звукопровода. Поскольку вводимые в образец импульсы являются высокочастотными (1—100 МГц), длина волны существенно меньше поперечных геометрических размеров образца, что можно рассматривать как случай свободного распространения волн в полубесконечной среде (случай нормальной дифракции). Это позволяет достаточно точно рассчитывать поправки на создающееся в образце дифракционное поле плоского излучателя, причем эти поправки не зависят от упругих свойств изотропного материала. Для введения з образец звукового импульса используют обычно кварцевый преобразователь который приклеивают в случае работы на о т р а ж е-н и е к одному из плоскопараллельных торцов образца, а в случае работы на прохождение импульса — к обоим торцам. Радиоимпульс от генератора, работаю1цего на основной частоте преобразователя, возбуждает в пьезопреобразователе упругую волну, передающуюся в образец. С помощью пьезопреобразователя в образце можно возбуждать продольную и поперечную волны. [c.262]

Метод автоциркуляции импульса (в) очень прост и состоит в том, что при работе на отражение первый же отраженный импульс вновь запускает передатчик, работающий в ожидаемом режиме. Частота повторения импульсов находится в прямой зависимости от времени двойного прохождения импульса по образцу. Чтобы определить это время, нужно измерить частоту повторения. Для этого используют электронную схему (рис. 16.3). С помощью метода автоциркуляции можно измерять изменения скорости звука с точностью не хуже 2-10 на частотах порядка 1 МГц. В усовершенствованном варианте с помощью задержанного селектирующего импульса выделяется отдельный период какого-либо отраженного импульса, отстоящего достаточно далеко от начала серии. С помощью этого импульса производится повторный запуск передатчика. Чувствительность — порядка 10 , т. е. лучшая при относительных измерениях. [c.264]

Био считал свои измерения на 78 трубах слишком грубыми, чтобы они могли служить чем-то большим, чем первым экспериментальным доказательством конечности скорости звука в твердых телах. В частности, на это его решение повлияла вторая серия экспериментов, проведенная Бовардом с помощью Малу, когда количество труб в конструкции трубопровода достигло значения, ровно в два раза превосходящего первоначальное этому соответствовала полная длина вместе с дисками, равная 394,55 м. На удвоенном количестве труб эти два исследователя по результатам 64 измерений получили между двумя звуками промежуток времени, равный 0,81 с. Как Б но показал своими вычислениями, продолжительность распространения звука в воздухе была равна 1,158 с на прохождение его в твердом теле оставалось 1,158—0,81 =0,348 с. Био счел недостоверными результаты этих измерений и подверг сомнению свои собственные из-за их чувствительности к ошибкам. Во избежание этого затруднения он ждал, пока будут смонтированы 376 труб, что вместе с 375 дисками, на которые приходилось 5,61 м, составляло полн ю длину 951,25 м. [c.259]

Если конструктивные параметры I, к, с, и йр выражены в мм, а скорость звука в м1сек, то частота получается в кгц. Сравнение данных, полученных с помощью указанной формулы, с экспериментальными частотными характеристиками показало хорошее соответствие результатов для различных диаметров сопел (ошибка лежит в пределах точности таких измерений). [c.85]

Некоторое различие имеется лишь в оценке детонации. При измерении детонации профессиональных магнитофонов используют детонометр, соответствующий требованиям ГОСТ 11984—66. В детонометре демодулированный сигнал поступает на фильтр, АЧХ которого отображает чувствительность слуха к частотной модуляции звука, происходящей с разной частотой (рис. 9.35). Таким образом, коэффициент детонации — коэффициент паразитной частотной модуляции звука — измеряют с учетом свойств слуха. При измерении коэффициента паразитной частотной модуляции с помощью лент ЛИЛ взвешивающий фиJJЬтp не включают. Коэффициент паразитной частотной модуляции части ЛИЛ.Д для скоростей 19,05 [c.261]

Акустики прошлого века приняли этот метод для определения скорости звука в твердых телах предварительно они нашли скорость звука в воздухе, измеряя время между наблюдением вспышки и приходом звука от взрыва, происшедшего на большом расстоянии. Затем достаточно было измерить промежуток времени между двумя пр иходами звука от удара, произведенного по дальнему концу очень длинной трубы или бруса. Первым произвел такое измерение в 1808 г. француз Био, который воспользовался чугунной трубой длиной в целый километр. Чтобы на таком расстояний расслышать звук, приходящий по воздуху, пришлось на дальнем конце трубы закрепить колокол. Сходный, но более трудный эксперимент произвели физики Колладон и Штурм для определения скорости звука в воде. На Женевском озере они опустили под воду колокол и одновременно с ударом по нему взрывали небольшой заряд пороха. При этом они измеряли время между моментом появления вспышки и приходом звука от колокола. Во всех этих опытах время измерялось с помощью секундомера, и поэтому результаты были не слишком точны. При измерении гораздо более тонкими методами скорость звука в пресной воде при 15° оказалась равной 1440 м/с. [c.35]

При использовании ультразвуковых методов источником звука высокой частоты служит пьезокристаллический вибратор, который дает узкий пучек ультразвукового излучения, пересекающегося с потоком газа. Звуковые волны, распространяющиеся в газе, наблюдается с помощью искровой фотографии, использующей шлирен или теневой метод. По фотоснимкам определяется длина звуковой волны, и так как частота излучения известна с большой точностью, то скорость звука также определяется с достаточной для измерения температуры точностью (порядка нескольких процентов). Этот метод применяется преимущественно в тех случаях, когда температура газа позволяет использовать пьезокристаллы и когда основные турбулентные и собственные шумовые пульсации, обусловленные самим газовым потоком, не искажают картины распространения звуковых волн. [c.223]

Измерения скорости проводились и с помощью интерферометров других типов, в которых изучается резонанс жидкости, заполняющей объемный резонатор. Доббс и Файнголд [24] использовали цилиндр из титаната бария, заполненный жидкостью и посеребренный таким образом, что одна его половина работала как полуцилинд-рический излучатель, а другая — как приемник. По радиальным резонансным частотам можно определить скорость звука. Преимуще- [c.153]

Вместо интерферометра Фабри — Перо для спектрального анализа можно использовать дифракционный спектрограф [10] разрешающая спо-ообность в обоих случаях имеет порядок 10 —10 . Интерферометр табл. 1 приведено несколько результатов (они не относятся к простым жидкостям и помещены здесь только для того, чтобы показать возможности метода). В этой таблице Т — температура жидкости в градусах Цельсия 0 — угол рассеяния — скорость гиперзвука, рассчитанная по величине бриллюэнов-ского смещения — скорость ультразвука, измеренная обычными методами на частотах несколько мегагерц — уширение линии, обусловленное поглощением звука. Результаты, приведенные в первой строке для каждой жидкости, получены с использованием классических источников хвета, а во второй и третьей строках соответственно — с помощью экспериментальной схемы, представленной на фиг. 2 [10], и с помощью схемы с коническим рефлектором [9]. Очевидно, что [c.162]

ЭХОЛОТ — гидроакустический навигационный прибор для измерепия глубины дна водоемов с помощью гидроакустич. эжо-сигнала. Действие Э. основано на измерении времени запаздывания т ультразвукового импульса, отраженного от дна, относительно момента его излучения. Глубина дна /г = ст/2, где с — скорость звука в воде. Б схеме типового Э. (рис.) мотор 1 через редуктор 2 с постоянной скоростью вращает барабан самописца 3, на к-ром по винтовой линии укреплена металлич. проволока, касающаяся пишущей линейки 5. Параллельно линейке расноло кена шкала глубин 6. Бумажная лента, на к-рой электротермия. способом производится запись глубин, продвигается между барабаном и пишущей линейкой. Когда винтовая линия касается линейки у нулевой отметки шкалы глубин, кулачок 4, вращающийся синхронно с барабаном 3, размыкает катушку реле Р, в результате чего якорь Я замыкает через контакты /Г цепь конденсатора С и обмотки электроакустического преобразователя — излучателя И. Нри этом происходит излучение ультразвукового импульса. Отраженный от дна импульс возбуждает в преобразова- [c.538]

Первое (в порядке исторического становления) важное прикладное направление в акустике связано с получением при помощи акустических волн информации о свойствах и строении веществ, о происходящих в них процессах. Применяемые в этих случаях методы основаны на измерении скорости распространения и коэффициента поглощения ультразвука на разных частотах (1 о" +10 Гцвгазахи 10 +10 Гцвжид-костях и твердых телах). Такие исследования позволяют получать информацию об упругих и прочностных характеристиках материалов, о степени их чистоты и наличии примесей, о размерах неоднородностей, вызывающих рассеяние и поглощение волн, и т. д. Большая группа методов базируется на эффектах отражения и рассеяния упругих волн на границе между различными средами, что позволяет обнаруживать присутствие инородных тел и их местоположение. Эти методы лежат в основе таких направлений, как гидролокация, неразрушающий контроль изделий и материалов, медицинская диагностика. Применение акустической локации в гидроакустике имеет исключительное значение, поскольку звуковые волны являются единственным видом волн, распространяющихся на большие расстояния в естественной водной среде. Как разновидность дефектоскопии, широко применяемой в промышленности, можно рассматривать ультразвуковую диагностику в медицине. Даже при небольшом различии в плотности биологических тканей происходит отражение ультразвука на их границах. Поэтому ультразвуковая диагностика позволяет выявлять образования, не обнаруживаемые с помощью рентгеновских лучей. В такой диагностике используются частоты ультразвука порядка 10 Гц интенсивность звука при этом не превышает 0,5 мВт/см , что считается вполне безопасным для организма. В настоящее время развитие дефектоскопии привело к созданию акустической томографии. В этом методе с помощью набора приемников ультразвука или одного сканирующего приемника регистрируются упругие волны, рассей- [c.103]

УРОВНЕМЕР ультразвуковой — прибор, предназначенный для измерения высоты уровня жидкостей и сыпучих тел с помощью УЗ. Действие большинства УЗ-вых У. основано на измерении времени распространения УЗ-вых волн от преобразователя до контролируемой поверхности жидкости и обратно ири известной (или измеряемой) скорости звука в среде. Измерения могут проводиться либо в режиме непрерывного излучения с использованием фазового метода определения расстояния, либо в режиме излучения модулированных сигналов. Наибольшее распространение получили У. с импульсной модуляцией. Длительность зондирующих импульсов не доляша превышать удвоенного времени распространения УЗ от преобразователя до контролируемого уровня при минимальном расстоянии до этого уровня. В У. с импульсными сигналами используется УЗ-вая локация уровня, основанная на отражении звука от границы сред с различным волновым сопротивлением, при этом сигнал может приходить к границе раздела через газ или снизу (через жидкость). [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...