Биения оптические

II. Двойным маятником называют систему с двумя степенями свободы, которая получается в результате соединения двух маятников посредством различных связей (твердых, упругих, электромагнитных и т. п.). С этими системами возможны различные интересные опыты. В частности, малые колебания двойных маятников в окрест-носги их положения устойчивого равновесия дают очень наглядное представление механические модели) важных оптических и акустических явлений интерференции и биения (см., в частности, упражнение 6 предыдущей главы). [c.20]

Проверка точности делительной головки может быть выполнена любым прибором, предназначенным для этой цели. Наибольшее применение имеют градуированный контрольный диск с 360 делениями и оптический микроскоп с ценой деления 6" или теодолит с коллимационной трубкой. При использовании оптического микроскопа с градуированным диском последний укрепляют на оправке, установленной на шпинделе, а микроскоп (рис. 96, S) укрепляют на плите так, чтобы посредством его можно было производить отсчет угла поворота диска. Начальное положение делительной рукоятки фиксируется по углу контрольного диска через микроскоп как нулевое положение. Контрольный диск устанавливается с биением по контрольному пояску с погрешностью не более 0,002 мм. Цель дифференциального деления отключается. Для проверки точности цепи деления необходимо проверить точность деления за один оборот шпинделя и точность червяка и делительного диска. В первом случае головка настраивается так, чтобы за один оборот делительной рукоятки шпиндель повернулся на 1/г k часть, где z — число зубьев червячного делительного колеса k — число заходов червяка. [c.274]

Сущность этого нового метода измерения [58, 59] заключается в следующем. Частота света гелин-неонового лазера, рассеянного движущимися частицами исследуемого объекта, смещается из-за допплеровского эффекта. Допплеровский сдвиг частоты детектируется посредством оптического смешивания рассеянного излучения с опорным лучом того же лазера. Результирующая гетеродинная частота, или частота биений, равна разности частот опорного и рассеянного излучений. Определение этой частоты и геометрии оптической схемы позволяет непосредственно получить значение скорости. [c.270]

С применением изложенной выше экспериментальной методики в днище шахты реактора конструкции [5] в режиме разогрева были зарегистрированы динамические напряжения большой амплитуды, носящие характер биений (рис. 5). Максимальная амплитуда этих напряжений составляла 100 кГ/см . В результате разогрева установки происходила выборка монтажных зазоров и напряжения соответственно снижались. Для того чтобы оценить величины напряжений в днище шахты в местах концентрации, где невозможно было установить тензорезисторы, был проведен эксперимент на модели, выполненной из оптически активного материала, при подходящем виде, нагрузки. [c.158]

Картины типов колебаний, обладающие азимутальной симметрией, наблюдались на гелий-неоновом газовом лазере, работающем на длине волны 1,15 мк с полусферическим резонатором. Моды выделялись при помощи проволочек, пересекающихся с оптической осью резонатора, и круглых диафрагм различного радиуса [34]. Когда картина излучения соответствует наличию одной угловой моды, ее чистота проверяется по отсутствию биений между разными угловыми модами. Картины типов колебаний наблюдались и фотографировались при помощи инфракрасного ЭОП. Измерения распределения интенсивности в картине излучения хорошо соответствовали предсказаниям по формуле (3.10). [c.60]

В СВЧ- и ВЧ-диапазонах хорошо известно применение квадратичных детекторов для образования и наблюдения биений между частотами. С появлением мощных когерентных оптических источников типа лазеров эти методы могут быть применены с большой чувствительностью и эффективностью для детектирования оптических биений при помощи фотокатодов и фотосопротивлений. Ток, возникающий в таких детекторах, пропорционален интенсивности света, которая в случае двух частот равна [c.78]

Метод оптических биений наталкивается на трудности, если сразу генерирует много мод. Спектр частот биений может быть настолько сложным, что однозначная идентификация генерирующих компонент становится невозможной. Например, если имеется N компонент, то число разных комбинаций из них по две равно N N—1)12. Таким образом, для 10 невырожденных мод (у которых разностные частоты неодинаковы) в спектре биений будет 45 компонент. [c.82]

Фиг. 3.14. Блок-схема установки для наблюдения оптических биений.

Я = 6330 А, зеркала устанавливают на таком расстоянии друг от друга, чтобы получить стабильные моды с частотным интервалом между ними в 155 Мгц. Приемник настраивают на частоту 155 Мгц, которая обнаруживается по биениям на звуковых частотах между этим сигналом и сигналом гетеродина. Сначала сигнал звуковой частоты снижают до нуля введением в луч предметного стекла (вместо образца) и перемещением призмы вдоль оптической скамьи. Фильтры перед фотоумножителем подбираются так, чтобы оба луча с X = 6330 А достигали приемника, но с соответствующим ослаблением (чтобы амплитуды обоих лучей стали одинаковыми, так как в противном случае нельзя получить полный нуль сигнала). При этом удобно пользоваться поляризатором для ослабления одного из лучей. Затем предметное стекло заменяют люминесцентным образцом и ставят перед фотоприемником фильтр, задерживающий излучение с длиной волны 6330 А, но пропускающий излучение люминесценции. Теперь положение призмы, отвечающее нулевому значению сигнала, будет изменяться из-за задержки по фазе, связанной с временем жизни люминесценции. [c.294]

Более сложная задача возникает в связи с большим отношением между детектируемыми оптическими частотами и электрической шириной полосы приемника ПЧ. Частота источников излучения волн сигнала и гетеродина должна быть стабильна в пределах малой доли электрической ширины полосы приемника, в противном случае частота биений будет уходить из полосы пропускания. Для управления дрейфом частоты лазера даже в пределах нескольких мегагерц необходимы усложненные системы частотной стабилизации. Для автоматического регулирования частоты гетеродина [94] можно также пользоваться устройствами с преобразованием частоты [71, 92, 93]. [c.523]

В качестве инструментов для проверки применяют уровни а, Ь, с, лекальные линейки, контрольные оправки, щупы, индикаторы d, е, миниметры и оптические приборы. Измерение прямолинейности направляющих станков осуществляют измерением линейных величин, определяющих положение отдельных участков относительно друг друга или относительно исходной оси последовательно вдоль длины направляющих. В первом случае прямолинейность определяют измерением при помощи уровней, устанавливаемых на подвижном контрольном мостике в продольном и поперечном направлениях (рис. 214, а) или на направляющих. Во втором случае прямолинейность измеряют относительно исходной прямой, которой является натянутая струна (рис. 215, б) или оптическая ось зрительной трубы (рис. 215, в). Отклонения направляющих относительно струны измеряют микроскопом, относительно оптической оси трубы по прозрачной мерке, устанавливаемой на подвижном ползуне. Измерения радиального биения шпинделя по центру (рис. 215, г) и наружному конусу (рис. 215, д), осевое биение по торцу (рис. 215, е), внутреннего конуса по оправке (рис. 215, ж) осуществляются индикаторами. С помощью оправок и индикаторов измеряют параллельность движения суппорта оси шпинделя (рис. 215, з), оси пиноли задней бабки (рис. 215, н) и оси станка (рис. 215, к). [c.302]

На точность прибора влияют ошибки отсчетных и передаточных механизмов, а также погрешности оптической системы (пониженная разрешающая способность, параллакс сеток, наклон изображения, биение или увод визирной оси и т. д.). От рационально выбранных посадок и допусков в значительной мере зависят также себестоимость изготовления прибора, его надежность и долговечность в эксплуатации. [c.402]

Накопленная погрешность окружного шага определяется теми же методами, что и для зубчатых колес (см. гл. XI). Чаще всего применяется метод измерения с помощью оптической делительной головки, так как в этом случае накопленная погрешность шага получается как непосредственный результат измерения. Метод достаточно точен только при исключении систематических ошибок, присущих делительным головкам (биение делительного лимба, биение переднего центра, несовпадение центров). [c.489]

Контроль несоосности отверстий в корпусных деталях производят с помощью оптических, пневматических и индикаторных приспособлений. Наибольшее применение в авторемонтном производстве нашли индикаторные приспособления. Схема замера несоосности отверстий под коренные подшипники коленчатого вала в блоке цилиндров при помощи индикаторного приспособления показана на рис. П.4.7. Приспособл ние состоит из контрольной оправки, втулок и индикатора часового типа. При проверке несоосности вращают втулку с индикатором и замеряют величину радиального биения. Радиальное биение покажет удвоенную величину несоосности (смещения осей). Несоосность отверстий контролируют в блоках цилиндров двигателей, картерах коробок передач, картерах редукторов и других деталях. [c.73]

Устранение погрешностей показаний головки и радиального биения градусного лимба. Погрешности показаний оптической делительной головки не должны превышать 40" после ремонта. [c.358]

Биение шпинделя в пределах 0,02—0,030 мм устраняют притиркой чугунным притиром. Определив величину и направление биения отверстия, шаржируют поверхность притира на 7з— А его по диаметру и притирают так же, как шпиндель оптической головки (ОДГ) (см. стр. 351). [c.383]

Лимб смещают на величину, равную половине величины биения. Порядок перемещения лимба аналогичен описанному выше (см. юстировку оптического делительного стола ОДС и предметного стекла круглого стола СТЗ). [c.399]

Динамическое биение вала проверяют обычно электрическим (емкостным, индуктивным) или оптическим методом. На рис. 85 показано устройство для измерения динамического биения вала испытательной установки пневматическим методом. [c.115]

Контроль делительной передачи зуборезного станка осуществляется с помощью оптических теодолитов и коллиматоров. Недостатком этого метода является большое время контроля и прерывистость процесса измерения. Иногда ошибки делительной передачи выясняют обработкой колеса и контролем его окружного шага с исключением радиального биения. [c.599]

Отклонение от соосности (смещение осей) отверстий проверяют с помощью оптических, пневматических и индикаторных приспособлений (рис. 52, а). Наибольшее применение при ремонте автомобилей нашли индикаторные приспособления. При проверке отклонения от соосности вращают оправку 2, а индикатор 4 указывает величину радиального биения. Величина отклонения от соосности равна половине радиального биения. [c.110]

Возможность возникновения биения оптических волн, в ре зультате которого образуется волна со средней частотой, про-модулированная разностной частотой, была показана Рихи [34 свыше 80 лет назад. Это явление используется в спектроскопии. [c.423]

Одним из важных направлений сокращения численности контрольного персонала является совершенствование методов и дальнейшая механизация и автоматизация контрольных операций, что безусловно приводит к значительному снижению трудоемкости контрольных процессов. В настоящее время уровень оснащенности контрольных процессов современными высокопроизводительными средствами контроля еще недостаточен некоторые контрольные операции выполняются почти вручную, например качество гальванопокрытий и анодирования деталей контролируется с помощью визуального осмотра через лупы четырехкратного увеличения, контроль биения по толщине детали сложной формы выполняется малосовершенными оптическими приборами, скобами, а иногда и визуально. Это приводит к тому, что трудоемкость отдельных контрольных операций по ответственным деталям часто значительно, в 2—3 раза (учитывая возвраты и последующие проверки), превышает трудоемкость ее изготовления. [c.293]

Оптический затвор) или нелинейных просветляющихся фильтров (см. Лазер, Светофильтр). МОДУЛЯЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ — неустойчивость нелинейной волновой среды, возникающая вследствие резонанса биения на частоте 0) = й)ц (Й1, образованного волной накачки о>н и близкой по частоте модой волновой среды Ю], с несобственными волнами, распространяющимися со скоростями, близкими к, групповой скорости волны накачки. М. н.— разновидность параметрической неустойчивости, она определяет процесс коллапсирования волн в нелинейных волновых средах. в. Н. Ораевский. [c.183]

О. имеют ряд аналогов в др, областях физики, прежде всего в механике. По существу это биения в систсдме слабосвязанных осцилляторов, наир, маятников. Колебания одного маятника соответствуют распространению частицы А, колебания другого — распространению частицы В. Связь между осцилляторами эквивалентна взаимодействию, переводящему А в В. Периодич. передача колебаний от одного маятника другому и есть аналог О. Осцилляции аналогичны та-ки.ч явлениям, как вращение плоскости поляризации света в оптически активных средах, прецессия спина частиц в магн. поле и др. [c.484]

Ниже мы изложим теорию черепковской генерации ИК излучения, базируясь на последовательной нелинейно-оптической трактовке явления, впервые данной в [31]. Надо сказать, что в самое последнее время наблюдается возрождение интереса к этой задаче. Очевидно, что для получения ИК излучения вместо оптического дублета можно посДать на среду один достаточно короткий световой импульс. Тогда биения различных его спектральных компонент — оптическое выпрямление светового импульса в среде с квадратичной нелинейной поляризацией — приводят к генерации короткого импульса ИК излучения. [c.131]

В работе [29] была произведена замена обоих зеркал интерферометра на пассивные обращающие зеркала (см. рис. 4.26), В результате он также стал самоюстирующимся, однако обращенные пучки 4 vi 4 имели различные сдвиги частот б/i и бД, определяемые индивидуальными свойствами нелинейных элементов, а интерференщюнная картина испытывала биения с частотой I б/i - б/г . Когда же между элементами возникала дополнительная генерация на пучках 5 и 5, описанная в 4.4, частотный сдвиг пучков 4 VI 4 становился одинаковым (в общем случае иным, чем у отдельных пучков), а разность фаз — постоянной во времени. В результате независимо от оптической длины плеч интерферометра интенсивность в его открытом плече была практически равна нулю по всему полю зрения. [c.227]

Еще более сложной оказалась картина генерации в самонакачивающем-ся обращающем зеркале на кристалле ВаТЮз [86], когда резонатор был образован торцами кристалла, перпендикулярными с-оси. Исследовалось несколько вариантов покрытия торцев а) непокрытые, б) с зеркальным и в) с диффузным покрытием. Был обнаружен ряд интересных закономерностей в кинетике генерации, в том числе стабильные во времени (более 1 ч) регулярные пульсации интенсивности обращенного пучка со 100%-ной глубиной модуляции в случае в). При этом частота пульсаций изменялась примерно пропорционально / в пределах 0,04—40 Гц при изменении интенсивности от 1 до 200 Вт/см . Для случая б) зафиксированы регулярные пульсации интенсивности после нескольких промежуточных стадий с удвоением, утроением и т.д. основной частоты биений, переходящие в оптический хаос. С помощью интерференционной методики было показано, что регулярные пульсации связаны с возникновением одной движущейся решетки в кристалле. При хаотических пульсациях наблюдается нерегулярная пульсация скоростей. [c.251]

Поскольку частоты соь со2 и ( oi + (02) лежат в инфракрасной или оптической области спектра, фотоприемники на них не реа> гируют. Разность же частот часто попадает в полосу пропускания подобных приемников и может быть измерена в фотосмеси-тельных диодах [47]. Для наблюдения оптических биений применялись фотодиоды разных типов [47, 48]. В гл. 9 рассматривается лампа бегущей волны с фотокатодом, пригодная для исследований оптических биений в СВЧ-диапазоне. [c.79]

Измерение поляризации излучения лазера требуется во многих случаях, например при исследовании генерации оптических гармоник и других нелинейных эффектов, оптического гетеродинного и гомодинного приема, в экспериментах по интерференции и дифракции. Раньше мы уже говорили, что биения света невозможно наблюдать, если направления поляризации световых сигналов перпендикулярны друг другу. В опытах по интерференции мы обнаруживаем, что интерференции не будет, если идентичные во всех отношениях световые пучки поляризованы под прямым углом. То же самое верно и для противоположной круговой поляризации. В квантовой механике это объясняется тем, что световой пучок (фотоны) имеет две внутренние степени свободы. Чтобы охарактеризовать пучок света, мы с равным правом можем задавать как компоненты линейной поляризации, так и компоненты круговой поляризации. [c.89]

Следует отметить, что He-Ne лазер иногда (если не приняты меры по селекции линий) излучает на нескольких близких линиях, принадлежащих к переходам между разными подуровнями состояний 2s и 2р [6.19]. Например, одновременно наблюдаются линии 1,1526 и 1,1605 мкм, интенсивности которых относятся примерно как 5 1 6.20] линии 1,15 и 1,08 мкм с отношением интенсивностей 10 1 [6.5]. Сдвиг фазы при изменении температуры происходит с разной скоростью для разных длин волн. Каждая из линий излучения интерферирует в пластинке, фотоприемник регистрирует интенсивность I = = IiRi + I2R2, где /i и /2 — интенсивности двух лазерных линий, Ri и R2 — коэффициенты отражения от пластинки. В этом случае возникают биения интерферограммы, т. е. дополнительная модуляция сигнала (интерферограмма с биениями будет приведена в 6.5). Для устранения биений необходимо применять в оптической схеме узкополосный фильтр, пропускающий только основную линию излучения. В большинстве работ фильтры не использовались, поскольку глубина модуляции была незначительна. Большая глубина модуляции наблюдалась при термометрии кристалла GaAs на длине волны He-Ne лазера [c.133]

Аррениуса закон 17, 84 Биения 62, 133, 156 Брюстера угол 44, 74, 99 Бурштейна—Мосса сдвиг 125 Видность полос интерференции 28 Волокно оптическое 9, 70, 103, 110, 127, 180, 188, 206 Время жизни 192 [c.221]

Изображение образующей центра совмещают с пунктирной линией окулярной сетки (фиг. 196), а вершину центра с точкой пересечения нитей сетки. Наблюдая в окуляр, вращают шпиндель и замечают крайние положения а образующей центра относительно нитк креста и величину смещения вершины центра Ь относительно точки пересечения нитей. Проверку радиального биения производят не менее чем в четырех-пяти положениях центра в щпинделе (поворачивают центр на Л—Vs оборота). Если при поворачивании центра величина биения изменится на величину более 0,003 мм, то необходимо центр шлифовать или заменить новым. Основные причины возникновения дефектов шпинделя и меры их устранения аналогичны описанным по оптической делительной головке (ОДС). Осевое биение шпинделя устраняют регулировкой положения опорного зака- [c.371]

Устранение радиального биения (эксцентриситета) градусной шкалы. Эксцентриситет градусной шкалы проверяют совмещением центрировочной окружности со штрихом 30-секундной шкалы. Для этого освобождают два винта, крепящие тубус микроскопа в основании, и немного смещают его, как это делается при юстировке оптической длительной головки (см. стр. 363). Прн этом, наблюдая в окуляр, добиваются того, чтобы в поле зрения появилось изображение линии центрировочной окружности. Перемещением тубуса микроскопа совмещают край какого-либо штриха 30-секундной шкалы с линией окружности. Смещение центрировочной окружности при вращении шкалы относительно края штриха, свидетельствующее о наличии эксцентриситета градусной шкалы, не должно превышать 0,002 мм. [c.386]

Проверку эксцентриситета шкалы можно также произвести по центрировочной окружности, нанесенной на градусном лимбе. Для этого отвертывают снизу стола три винта 33 (фиг. 207,6), снимают светопровод и выпрессовывают две контрольные шпильки на уровень с опорной поверхностью фланца. Установив светопровод на место, его слегка закрепляют винтами 33 и, наблюдая в окуляр, немного смещают его в сторону до появления в поле зрения центрировочной окружности. Затем проверяют биение шкалы так же, как у оптической делительной головки (см. стр. 363). [c.399]

А ). Этот случай является более общим, чем первый. Пусть оптические толщины йх и ( 2 находятся в рациональном отношении, т. е. дйх = рй , где 7 и р — целые числа. Если (А ) мало по сравнению с йх и 2, то д и р —большие и мало отличающиеся между собой числа. Для такого типа четырехзеркальной интерференционной системы характерно периодическое совпадение интерференционных максимумов каждой из систем. Частота повторения максимумов для каждой воздушной пластины различна из-за того, что й-1 Ф й . Можно рассчитать период этих совпадений. Наложение двух распределений с разными периодами приводит к своеобразным биениям пропускания. Частота повторений максимумов пропусканий в длинах волн определяется как отношение [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...