Оператор ядерный

В дальнейшем будут рассматриваться только Квадрупольные взаимодействия. Составляющие оператора ядерного квадрупольного момента можно переписать в виде [c.159]

При Яо = Яоо оператор Я = Яо+V сводится к гамильтониану модели Фридрихса—Фаддеева (см. 4.1, 4.2) в пространстве 2 (М+ />2( )) при ё > I и в 2(К) при с/ = 1. Однако ядро отвечающего (2) интегрального оператора заведомо не удовлетворяет указанным в конце 4.2 требованиям убывания на бесконечности. Таким образом, теорема 2 не вытекает из результатов гл. 4 даже в частном случае Яо = Яоо- Данное в п. 1 доказательство теоремы 2 учитывает осцилляцию ядер операторов (2) на бесконечности. Характерно, что относительно невозмущенного оператора ядерная техника потребовала лишь информацию о его области определения. [c.271]

Первый член связан с тем обстоятельством, что оператор-электронного дипольного момента де действует главным образом на электронную волновую функцию Аналогичным образом второй член отражает тот факт, что оператор ядерного дипольного момента не зависит от электронных координат. Более того, поскольку собственные электронные волновые [c.106]

Заметим, что сохранение Т . для взаимодействий с участием К-мезо-нов и гиперонов уже не вытекает из законов сохранения электрического и ядерного зарядов (см. 80), а должно быть постулировано вместе с сохранением Т в виде гипотезы об изотопической инвариантности ядерных сил. С точки зрения квантовой механики сохранение Т и Т,- является следствием инвариантности гамильтониана по отношению к вращению в изотропном пространстве, благодаря которой он коммутирует с операторами Р и Т . [c.516]

В этом аспекте скорости коррозии порядка 0,01 мм год являются значительными, хотя это существенно ниже значений скорости коррозии в обычных применениях. Эта проблема одно время была, вероятно, одним из наименее понятных и наиболее важных аспектов коррозии в ядерных установках. Хотя она и была объектом интенсивного изучения, многое осталось сделать в этой области, чтобы удовлетворить нужды конструкторов и операторов. [c.10]

Однако адиабатическое взаимодействие не сводится исключительно к РС-взаимодействию, учитывающему влияние электронного состояния на колебания ядер. Существует и обратное влияние. Поскольку электронная волновая функция (г, К) зависит также от ядерных координат, движение ядер будет влиять на электронное состояние системы. Поэтому матричные элементы операторов, зависящих от электронных координат, например взаимодействия d(r)E с электромагнитным полем, будут модулироваться колебаниями ядер, так как [c.56]

Каждый блок управляется двумя-тремя операторами и оснащается в соответствии с требованиями ядерной безопасности резервным щитом управления (РЩУ). [c.293]

Рассмотрим сначала захват, сопровождающийся излучением магнитного дипольного " кванта. Обозначая через Л1 оператор магнитного момента системы нейтрон-J-протон, выраженный в ядерных магнетонах, перепишем формулу (11,5) для вероятности захвата в виде [c.100]

Ядра со спином J или больше имеют отличный от нуля магнитный дипольный момент. Оператор Япз, являющийся частью оператора Ямз, обусловлен взаимодействием ядерного спинового магнитного момента с другими магнитными моментами молекулы, и его можно получить из выражения для Яез, приведенного выше ), путем замены электронных обозначений i и / на ядер- [c.99]

Отдельные члены в гамильтониане нулевого порядка Я° представляют собой сумму вращательного, колебательного, электронного орбитального, электронного спин-спинового и ядерного спин-спинового гамильтонианов. Оставшаяся часть гамильтониана, т. е. Я, содержит те операторы из Й, которые не укладываются в принятую схему разделения координат. В результате разделения координат в Я° получаем [c.112]

Уже без записи вторых производных ясно, что члены содержащие (xk), (yk), (zk), будучи введены в выражение для Ты, зависят от производных по электронным координатам. Следовательно, хотя при использовании координат ( ,т), ) в операторе кинетической энергии Те + Ты) достигается полное разделение электронных и ядерных координат, тем не менее при последующем переходе к координатам (х, у, z) (для разделения вращательных и колебательных координат) электронные координаты опять вводятся в оператор Ты- Однако вклад членов электронно-ядерного взаимодействия в Ты обычно мал, и в достаточно хорошем приближении им можно пренебречь для упрощения вида колебательно-вращательного гамильтониана, полученного при использовании координат (х, у, z). Из правила замены координат видно, что оператор Ты содержит производные по электронным координатам, так как координаты х, у, z) электронов зависят от координат ( , ц, ) ядер через зависимость матричных элементов направляющих косинусов от ядерных координат. Теперь [c.144]

Теперь мы рассмотрим более подробно связь между молекулярной точечной группой и группой молекулярной симметрии. Каждая операция О группы молекулярной симметрии преобразует, вообще говоря, как вибронные переменные, так и углы Эйлера и ядерные спины [и спины электронов в случае Гунда (а)]. Поэтому мы можем записать каждую операцию О в виде произведения коммутирующих операторов Оа, О и Ос, из которых Оа действует только иа вибронные переменные [и на спиновые функции электронов в случае Гунда (а)], Оь действует только на углы Эйлера, а Ос осуществляет перестановку ядер-ных спинов. Любая из этих операций может быть тождественной операцией, для которых мы используем обозначения Е, / и ро соответственно. Таким образом, мы можем записать каждую операцию группы МС в виде [c.303]

Действие операции Сгх изображено па рис. 11.3 она вращает колебательные смещения и электронные координаты вокруг оси X на я радиан [в случае Гунда (а) эта операция вращает также электронные спиновые функции]. На ориентацию осей, закрепленных в молекуле, и ядерных спинов операции точечной группы не действуют. Операция Rx вращает молекулу в целом вокруг молекулярно-фиксированной оси х на л радиан, а рм является операцией перестановки ядерных спинов. Последовательное действие операторов С х, Rx и рп эквивалентно перестановке ядер (12). Аналогичное представление соотношений (11.Ив) и (ll.llr) показано на рис. 11.4 и 11.5. [c.304]

Для того чтобы теоретически определить возможные стационарные энергетические состояния системы частиц (атома, молекулы или их ионов), а затем по ним рассчитать спектры или термодинамические функции, необходимо составить оператор Гамильтона Я и решить уравнение Шредингера (3.5). При этом должны одновременно получаться не только собственные значения полной энергии системы Е = Е, Е2, Ез. .. Ek, но и соответствующие им собственные волновые функции il) = l3i, vp2, определяющие возможные стационарные варианты распределения частиц (электронов и ядер) в пространстве, т. е. электронную и ядерную плотность в атомах и молекулах. Однако точно в аналитическом виде уравнение Шредингера (3.5) решается только для одноэлектронной системы атома водорода и некоторых простейших модельных систем, например, гармонического осциллятора, жесткого ротатора и немногих других. Поэтому обычно квантовомеханические уравнения для реальных систем реша- [c.18]

В этом заключительном параграфе главы попытаемся полученные ранее результаты для микроскопических уравнений ядерной электродинамики в нерелятивистском приближении применить к модели, основанной на квантовой механике с использованием теории операторов и собственных векторов состояний в гильбертовом пространстве. [c.292]

Выделим в операторе V скалярную часть относительно электронных и ядерных координат, т. е. члены в которых А есть тривиальное представление А . Так как эти члены диагональны относительно индексов электронных функций, то их удобно включить в переопределенное значение адиабатического потенциала. Тогда остальная часть оператора и [c.6]

Для нахождения U или 5, как видно из наших рассуждений, необходимо, вообще говоря, не только знать Н (обычно оператор Н для взаимодействия ядерных частиц, конечно, [c.113]

Ядерный реактор должен быть остановлен оператором в срок, определяемый главным инженером АЭС, в случаях [c.389]

Более двух десятилетий назад была показана возможность создания технических средств поиска на основе ядерно-физического метода, в основе которого лежит процесс регистрации вторичного излучения, возникающего в результате взаимодействия нейтронов (например, от изотопа калифорний-252 или малогабаритного генератора) с ядрами атомов ВВ. Однако использование таких технических средств ограничено проблемами обеспечения безопасности оператора и низкими темпами поиска. В настоящее время этот метод находится в лабораторной стадии исследований. [c.653]

Обменное ядерное взаимодействие 158—162 Оже электроны 31 Омега-гиперон 346, 383 Оператор-ияоспина 137 [c.394]

Авария на АЭС Три Майл Айленд является наиболее серьезным случаем аварии, когда-либо имевшим место в области ядерной энергетики. Имели место выбросы значительных количеств радиоактивных веществ, хотя последствия для населения, как полагают, были невелики. Авария была вызвана серией отказов оборудования, недостатками в проекте и ошибками оператора, которые было бы очень трудно предвидеть в любой модели, но которые, очевидно, не являются простой случайностью. Авария на АЭС Три Майл Айленд будет, без сомнения, отнесена к числу аварий, по которой было проведено наиболее полное расследование (до настоящего времени) эту аварию изучало по меньшей мере 14 комитетов. [c.188]

После аварии на АЭС Трн-Майл-Айланд большое внимание уделяется тяжелым, или, как их стали называть, запроект-ным авариям, которые приводят в худшем случае к полному расплавлению ядерного топлива. Протекание таких аварий может отклоняться от постулированных проектных аварий в результате отказа тех или иных систем безопасности или неправильных действий операторов. Проведено значительное количество исследований процессов при таких авариях, которые предоставили информацию для определения их последствий. [c.90]

А/м [16]. Напряженность магнитного поля в производстве магнитов достигает 72 000 А/м. У работников водородных станций напряженность на уровне головы, груди и живота 480. . . 800 А/м. Наиболее значительная напряженность магнитных полей имеет место в специальных лабораториях для изучения ядерно-магнитного и электронно-парамагнитного резонанса, где по данным [16] у кисти рук операторов она достигает 80 000. .. 20 000 А/м, а на уровне головы, груди и живота — 4000. .. 20 000 А/м. Данные медицинских обследований показывают, что постоянное действие магнитных полей с уровнем более 24 ООО А/м приводит к некоторым профессиональным заболеваниям сосудистого характера, изменению РОЭ крови. Действие повышенных магнитных полей отражается на быстроте реакции человека на внешние раздрансители. Вместе с тем, организм больше реагирует на изменение напряженности магнитного поля, чем на ее повышенное значение, поскольку он обладает большой способностью к адаптации. [c.176]

Обменный С. г. имеет чисто квантовую природу и не обладает классич. аналогом. Он обусловлен тождественности принципом (квантовая неразличимость одинаковых микрочастиц) в Паули принципом. Полная волновая ф-ция системы фермионов (электронов или нуклонов), образующих электронную или ядерную подсистемы твёрдого тела, должна быть антисимметричной но отношению к перестановке координат и спинов любой пары частиц. Этим обусловлено появление в собств. значениях энергии системы дополнит, обменных вкладов. Однако, согласно П. Дираку (Р. Dira , 1926), можно избежать сложной процедуры антисимметризации и ограничиться простым произведением одночастичных волновых ф-ций, если добавить к исходному гамильтониану оператор обменного взаимодействия, построенный только на спиновых операторах входящих в систему фермионов. Структура обменного С. г. определяется тем, что для любой пары частиц р, q со спином /а оператор перестановки (транспозиции) орбитальной (координатной) волновой ф-ции имеет вид = Va(l-I-SpSg), где Sp и Sq — векторные спиновые операторы частиц р и д. [c.642]

При получении электронной и ядерной спиновых частей в Й° мы пренебрегли операторами Й 50 nSO) nsFi nses И (сМ. табл. 6.1), В которые электронные и ядерные спиновые коорди- [c.112]

Рассмотрим переход от координат (I2, il2, I2.....ti) к ровибронным координатам Q,ф,x.Qu. .., Qs -e, Xn+i, . , Zi) в уравнении Шредингера для жесткой нелинейной многоатомной молекулы здесь три угла Эйлера (9, ф, %) определяют ориентацию молекулярно-фиксированной системы осей (х, у, z) относительно пространственной системы осей ( , т), ), а (ЗЛ — 6) нормальных координат Qr являются линейными комбинациями координат ядер Xi, yt, Zi). Тогда оператор выражается через операторы (1 , Qu. .., Рзлг-е, Р, . ... Ръи-%), где — компоненты ровибронного углового момента, а Рг = —itid/dQr. Такая замена координат позволяет разделить сумму и межъ-ядерной потенциальной функции Vn (которая получается в приближении Борна — Оппенгеймера, рассмотренном в следующей главе) на часть, зависящую только от 1х, Jy> и на (ЗЛ —6) частей, зависящих только от координат Qr и сопряженных им импульсов Рг. Новый набор координат содержит теперь три угла Эйлера вместо двух углов в (7.65) и (7.66) для двухатомной молекулы и (3N — 6) колебательных координат Qr вместо одной координаты R в (7.67) для двухатомной молекулы. Как видно из (7.58) и (7.60), такая замена координат не влияет на форму Те [см. (7.46)]. [c.153]

До СИХ пор МЫ пренебрегали некоторыми интересными взаимодействиями в операторе (см. табл. 6.1) эти члены зависят от ядерных спииов и рассматриваются ниже па примере молекулы Ы Юг. Так как ядро О имеет спин 5/2, пара ядер кислорода (обозначенные цифрами 1 и 2) имеет 36 ядерных спиновых состояний, которые относятся к типам симметрии группы 2v(M) [c.342]

МАЙОРАНА СИЛЫ — часть обменного потенциала ядерных сил, действующих между двумя нуклонами, пропорциональная оператору Майорана, переставляющему только координаты взапмодействующпх частиц. [c.117]

Термин О. в. применяют также и для обозначения сил взаимодействия, не обусловленных тождестиен-ностью частиц, но- выражающихся потенциалом, в к-рый входит оператор перестановки координат частиц. Так, напр., ядерные силы содержат члены, приводящие к изменению направления спина нуклона, [c.456]

Смотреть страницы где упоминается термин Оператор ядерный : [c.100] [c.229] [c.490] [c.191] [c.118] [c.261] [c.248] [c.459] [c.643] [c.100] [c.100] [c.118] [c.125] [c.140] [c.146] [c.342] [c.126] [c.421] [c.539] [c.127] [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...