Вероятность захвата

Наряду с у-квантами из активной зоны корпус реактора облучается захватными у-квантами, возникающими в воде и стали защитных экранов перед корпусом. Химический состав стали экранов следующий 70% Ре, 18% Сг, 9% N1 и 1% Т . Все элементы, входящие в состав стали, являются источниками захватных у-квантов. Вероятность испускания у-квантов каждым из них, а также водородом воды пропорциональна вероятности захвата нейтронов, которая определяется отношением [c.305]

Величина h определяется прозрачностью центробежного и ядерного барьеров и вероятностью захвата нейтрона ядром. Прозрачность центробежного барьера для нейтронов с / < — прак- [c.347]

Тот факт, что вероятность захвата д,-мезона всего в 30 раз больше вероятности его распада даже для такого тяжелого ядра, как свинец, говорит о чрезвычайно слабом взаимодействии ц-мезонов с ядрами. Действительно, оценка радиуса /С-орбиты ц-мезоатома свинца показывает, что он меньше радиуса ядра [c.556]

Из-за большой вероятности захвата медленных К -мезонов веществом их распадные свойства изучены хуже. Известно относительно немного случаев распада /("-мезонов на лету, относящихся к схемам распада /С з. - рз- [c.173]

Благодаря большой скорости дрейфа частиц достигается высокий коэффициент золоулавливания. Как правило, чем мельче частицы, тем выше скорость их дрейфа однако, несмотря на это, самые мелкие частицы улавливаются недостаточно эффективно. Причина состоит в том, что вероятность захвата иона из газового потока частиц диаметром всего менее 0,5 мкм крайне низка — она обратно пропорциональна диаметру частицы. [c.329]

Производительность автоматов питания зависит от числа оборотов рабочего органа захвата, числа рабочих гнёзд в рабочем органе захвата и величины коэфициента вероятности захвата. Производительность определяется формулой [c.797]

Тип автомата питания Окружная скорость V рабочего органа в м/сек Коэфициент вероятности захвата [c.797]

Другим важным параметром является продолжительность смешения, с увеличением которой возрастает вероятность захвата крупными частицами более мелких, не вошедших в структуру хлопьев. Вместе с тем происходит разрушение рыхлых и образование более компактных агрегатов [128]. Однако при длительном смешении может происходить уменьшение размера хлопьев и ухудшение очистки. Следовательно, оптимальные условия хлопьеобразования определяются интенсивностью и продолжительностью перемешивания. Все эти факторы должны учитываться при выборе и расчете смесительных устройств. Для характеристики перемешивания воды предложено пользоваться условным градиентом скорости , значение которого вычисляют по формуле [129] [c.104]

Коэффициент вероятности захвата я = 0,5 -5- 0,2. [c.929]

Скорость вращения лопастей о = 8 -i- 12 м/мин. Коэффи-циент вероятности. захвата т) = 0,2 -г- 03. [c.931]

Производительность механизма Q до 120 шт/мин. Скорость вращения диска v = = 12 -i- 20 Ml мин. Коэффициент вероятности захвата -ц = 0.3 -j- 0,5. [c.932]

Коэффициент вероятности захвата г = 0,15-= 40 -7- 60 шт/мин. [c.932]

Здесь р. — приведённая масса адрона и ядра, а il)(0) — значение кулоновской волновой ф-ции адрона в центре ядра. У широкие уровня позволяет определить вероятность захвата адрона ядром. [c.28]

С Б.-р, тесно связаны т. н. о б р а т н ы е fi-r р о ц с с-с ы захват электрона с iT-оболочки атома (А -захват) или менее вероятный захват с L- и др. оболочек (электронный захват) [c.190]

В отличие от адронных атомов пребывание р" в ядре не приводит к исчезновению М. а. (захвату мюона ядром), поскольку мюоны взаимодействуют с нуклонами ядер значительно слабее, чем адроны. Поэтому время жизни М. а. определяется временем жизни свободного мюона Т(, = 2,2-10 с. Однако с увеличением заряда ядра слабое взаимодействие мюона с ядром возрастает. Для лёгких элементов вероятность захвата мюона ядром [Z р - (Z — 1) + растёт пропорционально Z и уже при Z ж 10 сравнивается с вероятностью распада свободного мюона. При больших Z рост вероятности и-захвата замедляется, а при Z = 70—90 время жизни М. а. т 10" с, т. е. примерно в 20 раз меньше [c.229]

Экспериментально показано, что спиральный рост из газовой фазы обусловлен возникновением на равновесных гранях кристалла винтовых дислокаций, на которых образуются пирамиды роста, состоящие из длинных ступеней [72]. Последние закручиваются в спирали. Механизм роста спирали зависит в основном от скорости роста ребер с достаточным числом изломов. Заполнение изломов молекулами происходит непосредственно из газовой фазы. При большом расстоянии между ступенями увеличивается вероятность захвата изломами адсорбированных молекул, в связи с чем скорость роста грани не будет зависеть ни от числа изломов на единицу длины, ни от числа ступеней на единицу поверхности. Источником новых ребер являются винтовые дислокации, создающие на поверхности растущего кристалла винтообразную плоскость. [c.66]

Рассмотрим сначала захват, сопровождающийся излучением магнитного дипольного " кванта. Обозначая через Л1 оператор магнитного момента системы нейтрон-J-протон, выраженный в ядерных магнетонах, перепишем формулу (11,5) для вероятности захвата в виде [c.100]

Чтобы вычислить матричный элемент, входящий в формулу для вероятности захвата (11.7), заметим, что спиновая волновая функция начального состояния антисимметрична, а спиновая функция конечного состояния симметрична относительно спиновых координат. Поэтому только третье слагаемое в выражении для оператора магнитного момента, будучи антисимметричным относительно спиновых переменных обеих частиц, имеет отличные от нуля матричные элементы, отвечающие переходам между состояниями с различными значениями полного спина (член, содержащий [ е]У=7г, можно не учитывать, так как, выбрав в качестве оси квантования ось г, направленную по [хе], мы приведём оператор к диагональной форме). [c.101]

Суммируя это выражение по двум направлениям поляризации f-кванта и интегрируя по телесному углу do, получим следующее выражение для полной вероятности захвата нейтрона из синглетного в триплетное состояние [c.103]

При очень малых энергиях нейтрона сечение захвата пропорционально т. е. Обратно пропорционально скорости нейтрона. Поэтому вероятность захвата (в единицу времени) медленных нейтронов протонами не зависит от скорости нейтронов (а также и от скорости протонов) Для тепловых нейтронов с энергией 0,025 eV мы получим согласно [c.106]

Выведем теперь формулы для вероятности захвата нейтрона из триплетного состояния. Мы будем снова пользоваться общей формулой (11.7), но в качестве волновой функции исходного состояния возьмём теперь вместо (И.9) функцию [c.106]

Проинтегрировав (11.7) по направлениям излучённого -(-кванта и просуммировав результат по двум направлениям поляризации Y-кванта, найдём полную вероятность захвата нейтрона. [c.109]

Определим ещё вероятность захвата нейтрона из триплетного состояния, сопровождающегося излучением электрического квадру- [c.109]

Заметим, что если сечение захвата нейтрона обратно пропорционально его скорости, то вероятность захвата, отнесённая к единице времени, не зависит от энергии нейтрона. [c.245]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

В 1947 г. установку усовершенствовали ввели схему антисовпадений в комбинации с магнитом, отклоняющим (г-мезоны разных знаков в различные стороны. Это позволило измерять отдельно время жизни и fi--Me30H0B. В результате последующих опытов было показано, что время жизни [г+-мезонов не зависит от среды, в которой происходит его распад, и равно 2,15 X X 10 сек. Время жизни р,--мезонов быстро уменьшается с ростом Z среды от 2 10" сек — для углерода до 7 10 сек — для свинца. Это означает, что вероятность захвата л -мезона в свинце в 30 раз больше вероятности его распада. [c.555]

Кинетика Л. кристаллофосфоров сложна и определяется вероятностями излучат, п безызлучат. переходов, вероятностями захвата и освобождения электронов и дырок ловушками. Во мн. случаях в широком диапазоне врс.мёп кинетика затухания Л. аппроксимируется гиперболой Беккереля [c.626]

М. на ff-opOHTe мезоатома, ядро к-рого обладает отличным от нуля спином, может находиться в разл. состояниях свер.хтонкой структуры, отвечающих разл, ориентации спина М. и ядра. Благодаря спиновой зависимости универсального слабого (У — А) взаимодействия вероятность р-захвата из разных состояний сверхтонкой структуры может сильно различаться. Так, для мезоатома водорода рр вероятность захвата из нижнего, синглетного состояния сверхтонкой структуры (отвечающего полному спину F = 0) составляет (Pk) 660 с , в то время как вероятность захвата из триплетного состояния (F = 1) Ajipj ) 12 i. Измеряя экспериментально вероятности р-захвата из разл. состояний сверхтонкой структуры, можно по- [c.233]

Детектирование ультрахолодных нейтронов (< д < < 5—10 эВ) затруднено тем, что такие нейтроны эффективно отражаются от поверхности радиаторов, проникая вглубь на малую глубину ( 150 А), на к-рой вероятность захвата нейтрона незначительна. Поэтому их предварительно ускоряют в гравитац. и магн. полях, механич. ударом от движущихся поверхностей или с помощью неупругого рассеяния на ядрах Н. Отражение нейтрона становится несущественным, если детектор движется навстречу нейтронам со скоростью, намного превышающей скорости нейтронов. При этом детектируются нейтроны сколь угодно малых энергий, т. е. [c.280]

Процесс упругого рассеяния происходит на всех ядрах и при всех энергиях нейтронов. В результате упругого рассеяния нейтрон изменяет направление движения и теряет часть своей энергии (если она выше тепловой), передавая её ядру отдачи. Сечение упругого рассеяния ст, обычно слабо зависит от энергии нейтрона и приближённо равняется геом. поперечному сечению ядра (порядка неск. барн). Угл. распределение нейтронов после рассеяния (в системе центра масс) в большинстве случаев изотропно лишь на тяжёлых ядрах для быстрых нейтронов имеет место нек-рая анизотропия с преимуществ, рассеянием вперёд. Эффект упругого рассеяния непосредственно не влияет на баланс нейтронов, но косвенно сказывается на протекании цепной реакции, т. к. уменьшение энергии нейтронов в общем случае изменяет соотношение между вероятностью вызвать деление и вероятностью захватиться, кроме того, запутывание нейтрона в среде уменьшает вероятность его потери из-за вылета наружу. Ср. потерю энергии нейтроном при одном соударении удобно характеризовать среднелогарифмич. декрементом [c.680]

В дальнейших расчетах, относящихся к реакторам на тепловых нейтронах, будем принимать fe=l,05 и В=а/1,05. Из формулы (4.1) видно, что чем больше удельная энерговыработка или глубина выгорания, тем больше будет расходоваться делящихся ядер в каждой тонне работающего в реакторе топлива. Однако глубина выгорания не полностью определяет расход делящихся нуклидов в активной зоне реактора. Наряду с делением ядер здесь происходят реакции радиационного захвата нейтронов и превращения нуклидов в неделящнеся. Для вероятность захвата теплового нейтрона ядром без деления составляет 0,15, т. е. на каждые [c.97]

Зуев и др. [366] методом избирательного травления изучили влияние токовых импулмов на подвижность пирамидальных дислокаций системы скольжения 1122 <1123> монокристаллов цинка в области термоактивированного движения. Эффект токового импульсного воздействия состоит в уменьшении вероятности захвата движущихся дислокаций рельефом Пайерлса на максимумах внутренних напряжений. Вследствие этого возрастает длина термически-активируемого скачка и уменьшается число скачков за время совместного действия механических и электрических импульсов [367]. В работе [368] при исследовании воздействия токовых импульсов на подвижность индивидуальных дислокаций в цинке при 77 К установлено увеличение скорости движения дислокаций по направлению тока и против него, но в разной степени. [c.234]

Таким образом, время выращивания кристалла из одного и того же расплава ограничено содержанием избытка К2О. При полном испарении нестехиометрического К2О состав расплава смещается в эвтектическую точку, и в расплаве образуются кристаллы соединения К2О TajOs, которые представляют неиэоморфную примесь для кристаллов КТаОз. Вследствие этого возникает вероятность захвата этой примеси растущим кристаллом КТаОз. [c.60]

Вероятность поглощения -кванта связана простым соотношением с вероятностью испускания " -KBaHTa. Рассмотрим вероятность захвата нейтрона протоном, сопровождающегося испусканием -кванта. Эта вероятность, отнесённая к единице времени, может быть представлена в виде [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...