Излучение изотропное

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Так как равновесное излучение изотропно, то в данном телесном угле распространяется доля, равная dfi/(4n) от всей энергии, заполняющей полость. Поток электромагнитной энергии, проходящий сквозь единичную площадку в единицу времени, [c.408]

Поскольку равновесное излучение изотропно, нетрудно найти плотность энергии излучения (см. (4.1.7)) [c.153]

Поскольку в условиях термодинамического равновесия поле излучения изотропно, то, подставляя на место / (s) в (1-18) спектральную интенсивность равновесного излучения /д Дг, Т) и умножая обе части (1-18) на 4я, получаем [c.81]

Если поле излучения изотропно (т.е. интенсивность излучения / не зависит от направления), тензор радиационных напряжений упрощается [c.527]

Вспоминая о малости радиуса корреляции р и считая излучение изотропным, получаем [c.21]

Рассмотрим случай, когда излучающая поверхность покрыта впадинами, имеющими форму шарового сегмента. Выше было показано, что величина эффективного излучения по действительной поверхности впадины не меняется. Это-значит, что яркость излучения впадины будет по всем направлениям одинаковой, т. е. что излучение изотропное. [c.247]

Из формулы (10-28) видно, что если яркость падающего излучения одинакова для всех направлений (излучение изотропно), то = 1. [c.306]

Если излучение изотропно, то В- [c.319]

Если принять, что для каждого из потоков Г и 1" излучение изотропно, то все коэффициенты ц. должны быть приняты равными единице. Получится [c.322]

Дой. Камера с бокОв полностью закрыта лучевоспринимающими поверхностями и с торцов ограничена адиабатными поверхностями кладки. Все поверхности, ограничивающие камеру, серые, их эффективное излучение изотропное. Поглощательная способность поверхностей равна 0,7. [c.386]

Пусть интенсивность излучения по всевозможным направлениям равномерна, т. е. излучение изотропно, тогда [c.323]

Если Р есть число у-квантов, излученных изотропным образом в каждом см в сек. внутри те.та, то число у-квантов, пересекающих площадку в 1 см нормальную к оси цилиндрического слоя толщиной <1х и радиуса а, расположенную на расстоянии х от центра диска (фиг. 68), равно где [c.213]

Нас интересует случай, когда действующее на осциллятор поле излучения изотропно и не поляризовано. Выразим квадрат его проекции на ось осциллятора через объемную плотность энергии и = го Е ф=го (Е1(ф + Е1(Ф + ЕТ ф). Так как в изотропном поле все направления колебаний вектора Е(/) представлены одинаково, то /=Зео< (0> = /2Ео ол и в правую часть (9.10) можно подставить Еох= /зи/го. [c.427]

Выбор поляризации излучения. Изотропные нелинейные кубичные среды, к которым относится и стекло, под воздействием света становятся анизотропными. Это означает, что наводимая добавка к показателю преломления должна зависеть от поляризации мощной волны. [c.257]

Если интенсивность (г, t) не зависит от направления, поле излучения изотропно и [c.14]

Основной интерес представляет отношение вынужденной компоненты комбинационного рассеяния к его спонтанной компоненте, которое мы можем вывести из уравнения (3.16-9). При этом сформулируем следующие специальные условия стоксово и лазерное излучения изотропны, так что для телесного угла можно записать [c.357]

Представим себе неограниченную среду, находящуюся в состоянии термодинамического равновесия при постоянной температуре Т. В стационарных условиях поле излучения также равновесно. Термодинамическое равновесие излучения характеризуется тем, что число квантов или количество лучистой энергии, испускаемых веществом в 1 сек в 1 см я данном интервале частот йу и в данном интервале направлений й, в точности равно числу поглощаемых квантов или количеству поглощаемой веществом лучистой энергии в тех же интервалах с1И. Поле равновесного излучения изотропно, т. е. не зависит от направления и не зависит от конкретных свойств среды, являясь универсальной функцией частоты и температуры. [c.103]

Таким образом, полное выражение для средней интенсивности и г) излучения изотропного источника с полной мощностью Ро имеет вид [c.248]

Заметим, что здесь согласно (6) toi = a 2, и если падающее излучение изотропно, то iVi = Л 2 и в силу (7) Wi + (О3 = о- [c.167]

Сила воздействия излучения на поверхность в направлении луча есть w os 0 d[c.40]

Так как для абсолютно черного тела е = / , а равновес ое излучение изотропно, то излучательная способность абсолютно черного тела одинакова по всем направлениям. При тепловом излучении она, очевидно, совпадает с поверхностной яркостью тела (см. 22). Значит, излучательная способность абсолютно черного тела подчиняется закону Ламберта (см. 22). [c.682]

Разберем процесс обмена энергией между средами для стационарного состояния, учитывая при этом, что излучение изотропно. Интенсивности I в первой среде и Г во второй среде не зависят от направления. [c.90]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Диффузное излучение в неизотермической теплопроводной среде. Очевидно, температура множества частиц в общем случае не будет оставаться постоянной. Однако, чтобы найти распределение температур в поглощающей теплопроводной среде, необходимо пренебречь рассеянием, что и было сделано в работе [851]. В этом случае среду можно рассматривать как изотропную и однородную, а бесконечные пластины — изотермическими и диффузными. При- [c.248]

Рассмотрим идеализированный случай — излучение точечного источника в однородной изотропной среде. Точечным называется источник, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстоянием до точки наблюдения. Световая энергия в рассматриваемом случае будет распространяться гга прямым линиям, исходящим из точечного источника поверхность волны, распространяющейся о г точечного источника в однородной изотропной среде, будет сферической. [c.10]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Часто встречаются угловые распределения источников, которые могут быть записаны как комбинация членов изотропных и косинусоидальных различной степени п угловых распределений излучения. Тогда поле излучения определяют для каждого вида углового распределения при фиксированном значении л с унятом их относительного вклада соответственно. Например, токовое угловое распределение на плоской границе в непоглощающей изотропно рассеивающей среде, в которой диффундируют частицы или кванты, приближенно описывается распределением Ферми вида [c.133]

Остановимся подробнее на понятии теплового равновесия, очень важном для последующего изложения, в значительной мере связанного с изучением энергетики п юцессов излучения и поглощения света. Для этого полезно обратиться к термодинамическому рассмотрению явлений внутри замкнутой полости. Пусть стенки этой полости полностью отражают падающий на них свет. Поместим в полость какое-либо тело, излучающее световую энергию. Внутри полости возникнет электромагнитное поле и в конце концов ее заполнит излучение, находящееся в состоянии теплового равновесия с телом. Равновесие наступит и в том случае, когда каким-либо способом нацело устранится обмен теплом исследуемого тела с окружающей его средой (например, будем проводить этот мысленный опьгг в вакууме, когда отсутствуют явления теплопроводности и конвекции). Лишь за счет процессов испускания и поглощения света обязательно наступит равновесие излучающее тело будет иметь температуру, равную температуре электромагнитного излучения, изотропно заполняющего пространство внутри полости, а каждая выделенная часть поверхности тела будет излучать в единицу времени столько энергии, сколько она поглощает. При этом равновесие должно наступить независимо от свойств тела, помещенного внутрь замкнутой полости, влияющих, однако, на время установления равновесия. Плотность энергии электромагнитного поля в полости, как показано ниже, в состоянии равновесия определяется только температурой. [c.400]

Несколько изменим постановку задачи, приблизив ее к изучаемой проблеме. Пусть осциллятор находится в равновесии с электромагнитным полем равновесного излучения, изотропно заполняющим при некоторой температуре замкнутую полость. Тогда осциллятор будет совершать не свободные, а вынужденные колебания, т.е. он не только излучает энергию, но и поглощает ее из окружающего пространства. Для простоты будем рассматривать колебания зарядов под действием монохроматического излучения частоты m. В этом случае вынуждающую силу запишем как реальную часть Re F t) = Re qEox e " == qEox os at. Тогда уравнение движения имеет вид [c.418]

Если отвлечься от искажающего влияния магнитных полей Земли и межпланетного пространства, то в месте нахождения Солнечной системы первичное космическое излучение изотропно по направлению и постоянно во времени. Интенсивность его равняется 2—4 частиц/(см -с). Пространственная и временная изотропия являются, по-видимому, результатом длительного блуждания частиц, в процессе которого стерлась всякая пространственная и временная выделенность источников космических частиц по отношению к Земле. [c.635]

Формулированное выше граничное условие для лучистой энергии может быть видоизменено. Например, можно задавать интенсивность излучения для двух прямо противоположных по направлению лучей не в двух точках пересечения соответствуюгцей прямой с границей среды, а только в одной из этих точек. Тогда для одного из лучей интенсивность будет задана как функция внутреннего по отногаению к среде направления, а для другого — как функция внеганего направления, и дело сведется к заданию интенсивности как функции направления (считая и внутренние и внегание направления) на части границы В некоторых задачах достаточно даже ограничиться заданием интенсивности для внутренних направлений на части границы, а взамен интенсивности для других частей границы указать на них значение потока лучистой энергии. Но это возможно только в том случае, когда на рассматриваемой части границы излучение изотропно не зависит от ш, п) вообгце же говоря, поток лучистой энергии не является достаточной характеристикой поля излучения на границе. Граничные условия такого рода встречаются в задачах астрофизики и связываются обычно с предположением, что атмосфера звезды имеет бесконечную протяженность, причем в бесконечности интенсивность излучения стремится сделаться изотропной. [c.310]

Ограничимся частным случаем, когда стенка цилиндра отражает излучение изотропно и независимо от положения точки на его поверхности. В этом случае может быть введено альбедо стенки как постоянная, зависягцая только от частоты излучения v (и не зависягцая от направления падаюгцего и отраженного излучения и от положения точки на границе цилиндра). Связь величины с полем излучения определяется равенством [c.728]

Из всей энергии, потерянной лучистым потоком, представленной формулой (10-61), часть 2 aldz поглощается средой и часть 2цр/Й2. рассеивается. Величины 2 ка и 2 хР1Представляют собой видимые коэффициенты поглбщения среды и рассеяния для лучистого потока /. Если излучение изотропно, т. е. величины В одинаковы по всем направлениям внутри телесного угла 2я, то ц=1, и видимые коэффициенты поглощения и рассеяния будут равны 2 и 2р. [c.315]

В книге излагается теория переноса монохроматического излучения, изотропного и анизотропного (глава 2), и излз ения в спектральной линии с полным или частичным перераспределением по частоте (глава 4). Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах, В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [c.9]

Характер изменения В с направлением будет зависеть от свойств поверхности и особенно от того, шероховатая она или гладкая, обладает она способностью сама излучать свет или пропускает, или отражает падающее на нее излучение. Часто можно полагать, что В с хорошей точностью не зависргг от направления. В этом случае говорят, что излучение изотропно. Если излучение изотропно и излучает плоская поверхность, то (6),принимает вид [c.178]

Объясним принцип модуляции света на основе линейного элект-рооптического явления. Для простоты рассмотрим кубический кристалл, обладающий изотропным показателем преломления п. На рис. 12.2 показан простейший электрооптический модулятор света. Кристалл с приложенным вдоль оси х напряжением Ej, помещен между скрещенными поляризаторами. На такую систему направляется свет, распространяющийся вдоль оси г. Расположим поляризатор Ml так, чтобы входящее в кристалл излучение было поляризовано под углом 45° по отношению к полю Е . Тогда падающий на кристалл свет имеет равные компоненты поля Е по осям X я у. Приложенное вдоль оси х электрическое поле вызовет определенную разность показателей преломления Ап для компонент светового поля по осям хну. Если длину кристалла по оси z обозначить через /, то возникшая разность фаз между компонентами светового вектора вдоль осей х а у по выходе света из кристалла [c.287]

Проиллюстрируем подход к расчету компоненты излучения натекания методом лучевого анализа на примере круглого цилиндрического канала для точки детектиро.вания Я на его оси (см. рис. 12.5), на входе которого расположен бесконечный плоский изотропный источник излучения, в предположении экспоненциального закона ослабления излучения в защите. [c.146]

Проиллюстрируем расчет альбедной компоненты излучения Фал.пр на примере круглого цилиндрического канала, на входе которого расположен точечный изотропный источник, испускающий М о частиц или квантов с энергией Ео и единицу времени в полупространство в направлении канала (см. рис. 12.6, в). Дисковый источник, расположенный на входе в канал, для точки детектирования на оси канала, для которого можно рас- [c.149]

Подобная задача была решена Симоном и Клиффордом [13] с учетом альбедо однократного отражения, не зависящего от угла 00, без потери энергии с изотропным или косинусоидальным угловым распределением отраженного излучения. Ограничение Симона и Клиффорда оказывается приемлемым только для нейтронов тепловых и промежуточных энергий. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...