Моменты кривой поглощения

Как уже отмечалось выше, взаимодействие экситонов с фононами колебаний решетки определяет форму полосы поглощения света кристаллами. Теоретическое определение формы кривой экситонного поглощения пока удавалось для простых модельных систем в предельных случаях слабой (см. 48) и сильной (см. 49) связи экситонов с фононами. Однако при не очень низких температурах, когда эффекты пространственной дисперсии не играют существенной роли (см. гл. XI), можно получить сравнительно простыми методами некоторые интегральные характеристики спектра поглощения — моменты кривой поглощения. [c.436]

Величины М называются моментами кривой поглощения 5 (О, со). Корреляционную функцию 5 (О, О иногда называют характеристической функцией кривой поглощения. [c.439]

Часто моменты кривой поглощения вычисляют относительно центра тяжести соо с помощью равенств [c.440]

Вычисление первых моментов кривой поглощения, обусловленных взаимодействием экситонов с акустической ветвью колебаний, более сложно. В приближении (53.31) Ницович [358] получил следующие значения [c.445]

В заключение этого параграфа рассмотрим влияние непрямых переходов на зависимость от температуры моментов кривой поглощения. При непрямых переходах поглощение фотона сопровождается одновременным рождением экситона и фонона. В этом случае взаимодействие внешнего поперечного электромагнитного поля с оптически изотропным кристаллом с изолированной экситонной полосой описывается гамильтонианом [c.446]

Пренебрегая эффектами неупругого рассеяния экситонов на фононах, получим для первых моментов кривой поглощения [c.447]

Второй момент кривой поглощения /(со) не чувствителен к движению, приводящему к сужению. Наиболее простое доказательство следует из строго квантовомеханического подхода к задаче о сужении, вызванном движением второй момент (по отношению к равной нулю частоте) определяется шпуром квадрата коммутатора [c.401]

Форма резонансной кривой в этом случае позволяет судить о структуре молекул, что важно для контроля синтетических материалов. Собственные частоты и формы кривых поглощения измеряют теми же методами совмещения сильного постоянного (или. медленно меняющегося). магнитного поля со слабым радиочастотным полем. Появление резонансной прецессии ядерных. магнитных моментов обнаруживается по возникновению э.д.с. индукции в катушке, окружающей исследуемый образец, поставленной перпендикулярно катушке, создающей радиочастотное поле. В остальном принцип контроля не отличается от рассмотренного выше. [c.459]

По экспериментально полученным резонансным кривым вычислены первый начальный Шх и второй центральный р,2 моменты линий поглощения (точки на рис. 2). По вертикальным осям рис. 2 отложены модули приращений моментов при приложении упругих напряжений [c.183]

Приравнивая первый момент нулю, мы убедимся, что центр тяжести кривой поглощения в системах с гамильтонианом (53.21), содержащим в операторе взаимодействия экситонов с фононами только линейные слагаемые по операторам фононов, совпадает с резонансной частотой со и не зависит от Ps k, д) и температуры кристалла. [c.442]

Изменение с температурой третьего момента, характеризующего асимметрию кривой поглощения, зависит от знака эффективной массы экситона. При положительной эффективной массе (1>0) третий момент всегда положителен, т. е. более развито коротковолновое крыло линии поглощения. При повышении температуры асимметрия заметно увеличивается в кристаллах с широкими экситонными зонами L Qo) [c.444]

Второй момент кривой истинного поглощения [c.446]

Как видно из полученных выше результатов, для рассмотренных простейших моделей взаимодействия экситонов с фононами и фотонами, различие в поведении формы кривой поглощения с изменением температуры проявляется уже в первых моментах. Следовательно, экспериментальное исследование зависимости формы полосы истинного поглощения света кристаллом (Ime(Q, аз)) от температуры и сопоставление интегральных ее характеристик с теоретическими расчетами моментов может дать некоторые сведения об особенностях взаимодействия экситонов с фотонами и фононами в разных кристаллах. [c.447]

Таким образом, согласно нашей модели, второй момент получается таким жё, как и в отсутствие движения. Отсюда следует, что лоренцева форма, предсказываемая моделью при (со )Тс <1, не может полностью представлять кривую поглощения для всех значений со, ибо в противном случае мы получим неограниченный рост второго момента. [c.401]

Фиг. 71. Изменение с температурой второго момента линии поглощения для трех изотопических образцов бензола. Кривые соответствуют следующим образцам

Таким образом, точка пересечения кинетических кривых близка к среднему размеру максимальной ячейки дислокационной структуры 2-10 м, формирующейся перед вершиной усталостной трещины в зоне пластической деформации, с точностью разброса экспериментальных данных. Эта величина разделяет два масштабных подуровня — мезо I и мезо II. Поэтому существование в середине кинетической диаграммы особой точки для сплавов на различной основе является общим синергетическим признаком нарушения принципа однозначного соответствия, когда происходит усложнение механизма поглощения энергии у вершины усталостной трещины, и это вызывает изменение кинетического процесса в случае реализуемого нагружения материала с постоянной нагрузкой. Именно в этот момент происходит изменение в закономерности роста усталостной трещины, которое определяется изменением формирования параметров рельефа излома и переходом от линейной к нелинейной зависимости скорости роста трещины или шага усталостных бороздок от длины трещины. Многочисленные измерения кинетических параметров роста трещины в виде шага уста- [c.195]

На фиг. 127 показаны кривые изменения размеров различных типов тормозов в зависимости от величины требуемого кру-тяшего момента [11]. Ес.ли мы будем подбирать тормоза для передачи все больших и больших значений крутящего момента, то согласно кривым фиг. 127 для гидродинамического тормоза рост размеров (диаметра) будет меньшим, чем для электрического тормоза или механического. В качестве электрического тормоза обычно применяется генератор постоянного тока. По> данным проф. А. П. Кудрявцева для поглощения мощности 20 кет при скорости вращения 500 об/мин потребуются тормоза следующих размеров (диаметров) [c.220]

Как и в условиях однородного напряженного состояния [66, 80], при малоцикловом нагружении образцов с надрезом количество поглощенной материалом энергии является функцией долговечности образца (рис. 4.19) чем выше долговечность, тем большее количество энергии поглощается образцом к моменту разрушения. При этом, как видно из рис. 4.22, общее количество энергии может во много раз превышать энергию однократного разрушения, определяемую площадью под кривой статического растяжения. Для образцов с надрезом осредненная деформация измеряется на некоторой базе, включающей надрез, и измерение при статическом и циклическом нагружении осуществляется на одной и той же базе. [c.123]

И распределение температуры оказывается сравнительно однородным. Поэтому очевидно, что в заданный момент времени распределение температуры (близкое к равномерному) опять-таки должно быть пропорционально полной величине поглощенного количества тепла, т. е. пропорционально - функции h (т). Заметим, однако, что в этом случае коэффициент пропорциональности оказывается не таким, как в рассмотренном ранее случае тах- 0. Это отчетливо видно на рис. 8. Хотя приведенные на этом рисунке результат относятся лишь к точке л =1, но из сказанного с очевидностью вытекает, что приведенная на рисунке кривая изменения температуры при справедлива на самом деле для всех точек боковой поверхности цилиндра. [c.96]

Слитность звучания. В ряде случаев неравномерность распределения энергии в помещении настолько велика, что в кривой затухания появляются значительные максимумы с запаздыванием более чем на 50 мс по отношению к моменту выключения источника звука, в результате чего прослушивается эхо. Иногда получается многократное эхо. Появление эха возможно при наличии в помещении различных концентраторов энергии в форме куполов, а также при больших размерах помещения с малым коэффициентом поглощения на параллельных плоскостях (стенах помещения), удаленных друг от друга. К появлению эха также приводит наличие различного рода резонаторов с малым поглощением. [c.180]

Используя кривые рис. 6.31, нетрудно построить график зависимости минимально необходимого демпфирования min от выноса с. Такой график представлен на рис. 6.32. В результате рассмотрения случая абсолютно жесткой стойки можно сделать следующие выводы. При обычной конструкции стойки и выносе с колеса назад до некоторого предела q, порядка половины диаметра колеса, устойчивость имеет место только на весьма малых скоростях. Когда же вынос превышает q, неустойчивость имеет место только на малых скоростях и требуется малое демпфирование для полного устранения неустойчивости. Можно ожидать, что эта величина потребного демпфирования будет покрыта поглощением, имеющимся в конструкции стойки. При отсутствии выноса колеса назад или при выносах О с <С q наступление шимми может быть всегда предотвращено постановкой демпфера, создающего демпфирующий момент при вращении стойки вокруг своей оси. Пользуясь приведенными выше формулами, нетрудно получить оценку потребного демпфирования и представить ее в виде графика рис. 6.32. [c.385]

Метод крюков может быть видоизменен, если в обе кюветы Тх и Т2 (см. рис. 20.2) поместить одно и то же вещество с различными п. В этом случае слой вещества в трубке Тх будет являться исследуемым, а другой слой Т2 — эталонным. Допустим, что оптическая толщина второго слоя меньше, чем первого, и может меняться. Тогда наблюдаемые кривые вблизи линий дисперсии поглощения будут выпрямляться по мере увеличения оптической толщины слоя сравнения (рис. 20.6). В некоторый момент кривые дисперсии полностью выпрямятся, а при дальнейшем увеличении плотности начнут изгибаться в противоположную сторону. Такой метод исследования оптических свойств парообразных веществ был предложен А. М. Шух-тиным и осуществлен под его руководством. Если оптические свойства паров одинаковы, то в момент, когда оптические плотности будут выравниваться, произойдет выпрямление интерференционных полос одновременно по всему спектру. В случае различия в оптических свойствах этого добиться не удается. Это явление авторы метода использовали для выяснения влияния изучаемого процесса на оптиче- [c.161]

На фиг. 97 изображены кривые поглощения натрия для разных значений радиочастотного поля Яа, взбалтывающего спины фтора при точном резонансе. На фиг. 98 приведейа зависимость второго момента линии, определенного из этих кривых, от амплитуды Яг взбалтывающего поля. Ясно видно, что использованное значение недостаточно для полного усреднения Боко- [c.529]

На фиг. 97 изображены кривые поглощения натрия для разных значений радиочастотного. поля H2i взбалтывающего спины фтора при точном резонансе. На фиг. 98 приведена зависимость вто- рого момента линии, определенного из этих кривых, от амплитуды Нг взбалтывающего поля. Ясно видно, что использованное значение Нг недостаточно для полного усреднения (Av )Na-F. Боковые линии в описываемом опыте не были обнаружены. Трудность йЖ наблюдения состоит в том, что они недостаточно хорошо выделяются, если сОе I ненамного превышает энергию диполь-дипольных взаимодействий (в единицах частоты). В противоположном случае интенсивность боковых линий уменьшается на множитель 1 /со . Поэтому возможность их обнаружен ния существенным образом связана с величиной отношения сигнал—шум [c.529]

Согласно принятой последовательности технологических операций (рис. 7.13) вначале рассчитывается сорбция хозяйственнобытовых сточных вод на сорбенте в однородной форме, единственно достоверной до начала расчета. Эта стадия подробно описана в 7.5. Выходная кривая первой сорбции была приведена иа рис. 7.7 (кривая 1). Распределение поглощенных компонентов по слою сорбента в момент проскока дано в табл. 7.5 и является исходной информацией для расчета двухстадийной регенерации. Параллельно, экспериментальным путем, определяются показатели процесса в целях сопоставления их сходимости с расчетными данными [194]. [c.174]

Процессом в Т. наз. изменение состояния тела со временем. Важными характеристиками процесса являются поглощенное телом кол-во теплоты Q. а также совершённая над ним работа А. Обе эти величины существенно зависят от хода процесса. Обратимым процессом наз. процесс, достаточно медленный для того, чтобы состояние тела в каждый момент времени можно было считать равновесным. Равновесное состояние тела изображаегся точкой н пространс 1 не его термо 1инамич. параметров, так что обратимый процесс изображается нек-рой кривой в этом пространстве. Для описания обратимого процесса используют ряд дифференц. характеристик, в качестве к-рых выбирают след, производные вдоль упомянутой кривой теплоёмкость [c.84]

В предыдущей главе были рассмотрены различные виды температурных остановок, встречающихся при снятии кривых охлаждения, которые дают зависимость изменения температуры образца от времени. Кривые такого вида могут быть названы простыми или прямыми кривыми охлаждения. Простые кривые снимают, записывая температуру через равные (промежутки времени. В момент наступления остановки KOipo Tb падения температуры уменьшается и преимуществом кривых, записанных таким образом, является то, что температурные интервалы между двумя следующими друг за другом отсчетами уменьшаются. Это дает возможность более точно определять температуру остановки. Неудобство описанного метода — его длительность, особенно в связи с уменьшением скорости охлаждения печи по lepe понижения температуры. Такое затруднение имеется даже если есть устройство для поддержания постоянной скорости охлаждения. Мы сначала рассмотрим фазовые превращения, сопровождающиеся поглощением скрытого тепла. Наиболее обычная форма производной кривой получается методом снятия обратных кривых охлаждения, который был впервые применен Осмондом еще в 1887 г. [c.137]

Соотношения между полной, рабочей и до проскока обменными емкостями можно продемонстрировать с помощью выходной кривой ионитного фильтра, построенной при динамических условиях (рис. 4.9). На этом рисунке полное количество поглощенных фильтром ионов характеризуется моментом выравнивания концентраций поглощаемого иона, т.е. площадью фигуры J235 количество поглощенных ионов до проскока — площадью прямоугольника 1237, количество поглощенных ионов в рабочем цикле — площадью фигуры 1246. По выходной кривой можно рассчитать значение рабочей обменной емкости ионита Е , г-экв/м, загруженного в фильтр. [c.115]

Честь открытия ЭПР принадлежит советскому ученому Е. К. Завойскому, который в 1944 г. опубликовал первые резонансные кривые. Суть явления можно сформулировать следующим образом парамагнитный резонанс — резонансное поглощение радиочастотного поля веществом, содержащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Нц [22, 23]. Из-за различия ориентаций магнитных моментов отдельных частиц по отношению к направлению поля Но основной энергетический уровень парамагнитных частиц расщепляется на ряд зеемановских подуровней. Воздействие осциллирующего магнитного поля вызывает переходы электронов между подуровнями, что приводит к появлению одной или нескольких линий резонансного поглощения. [c.179]

На рис. 205 приведены кривые зависимости количества поглощенного кислорода от времени для невозобновляемой пленки /,возобновляемой через каждые три часа 2 и возобновляемой через каждый час 3. Момент смачивания отмечен стрелкой. Как это видно из рисунка, при частых смачиваниях нет затухания коррозии, а наблюдается непрерывное увеличение количества поглощенного кислорода. Скорость процесса по мере увеличения числа смачиваний растет, причем разница между возобновляемой и невозсбновляемой пленкой со временем все увеличивается и увеличивается. [c.319]

Развитие ударно-волнового процесса и разрушения в трехслойной пластине под действием прямоугольного импульса давления показано на рис. 19. Первый слой алюминия имеет ширину 0,025 м (40 дискретных элементов), второй слой из резиноподобного материала шириной 0,005 м (20 элементов) и третий слой из алюминия шириной 0,02 м (20 элементов). На рис. 19, а—в представлены три последовательных момента времени, соответствующих формированию ударной волны давления в первом слое алюминия и ее продвижению по толпцше пластины. После прекращения действия импульса давления в лицевой части пластины происходит интенсивная разгрузка сжатых элементов у свободной поверхности, которая приводит к лицевому отколу (индикаторная линия разрушенных элементов в верхней части графиков принимает значение 1,0). Максимальная скорость этих осколков составляет 300 м/с и направлена в противоположную TopoHy o i z. Штриховая линия распределения скоростей имеет шкалу v = vJvo, Уо = 1000 м/с единица давления Ог = 100 кбар (сплошная линия) кривая, составленная из кружков, соответствует распределению по дискретным элементам внутренней энергии в рассматриваемый момент времени (шкала энергии нормирована относительно величины 4о = 10 нм). Моменты времени, представленные графиками на рис. 19, г, д, характеризуют отражение ударной волны от среднего мягкого слоя, возникновение зоны разрушения в средней части первого слоя, дальнейшее распространение фронта разрушения к границе с мягким слоем и одновременное поглощение части энергии мягким слоем при прохождении в него ударной волны. Стадия развития процесса на рис. 19, е является завершающей, после которой следует разлет осколков без взаимодействия друг с другом, так как распределение скоростей имеет вид монотонно возрастающей функции. Четыре характерных участка изменения скорости вдоль оси z показывают картину разлета осколков, которые образовались при разрушении лицевой части первого слоя, внутреннего откола в первом слое, частичного разрушения мягкого среднего слоя в окрестности границы с мягким слоем и, наконец, откола тыльной части пластины в третьем слое, скорость осколков которых составляет 250 м/с. Распределение внутренней энергии в момент времени i = 39,4 мкс (см. рис. 19, е) характеризует диссипацию энергии в результате упругопластического деформирования и разрушения трехслойной пластины. Как видно из этого графика, максимальная диссипация энергии имеет место в зоне лицевого откола и разрушения в окрестности границы первого и второго слоев. [c.134]

На рис. 5.13 приведена схема оценки поглощенной работы для закаленной и отпущенной стали Ст50. Искомая величина пропорциональна площади под кривой Площадям с горизонтальной штриховкой соответствуют затраты энергии на смятие груза и бойка в момент их соударения незаштрихованным - расходы ее на предварительный изгиб. Энергоемкость финального этапа разрушения — распространения магистральной трещины — характеризуется участками с наклонной штриховкой (сюда входит также некоторая доля затрат на пластическую деформацию). [c.135]

На характер расположения поглощаемых анионов в анионите, кроме их природы, влияет также момент окончания процесса поглощения. Опытные кривые, изображенные на фиг. 1, а и б и на фиг. 2, аибдля различных бинарных смесей анионов позволяют сделать заключение о влиянии указанного фактора на характер образующихся в анионите зон размещения ионов. [c.510]

В начальный период фильтроцикла концентрация Si0з в фильтрате ничтожно мала (кривая 2), затем к моменту проскока свободной углекислоты (кривая 4) она начинает резко увеличиваться и достигает исходной величины. После этого при продолжающемся поглощении углекислоты наступает период вытеснения ею из анионита ранее удержанной кремниевой кислоты. [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...