Плотность энергии ионизирующих частиц

Секунда в минус первой степени-метр в минус второй степени-джоуль в минус первой степени равен энергетической плотности потока ионизирующих частиц, при которой в сферу с площадью центрального сечения 1 м за 1 с проникает одна частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале 1 Дж. [c.19]

Отношение плотности потока ионизирующих частиц с энергией от Е до Е + d Е к. энергетическому интервалу JF [c.128]

Сущность процесса заключается в использовании в качестве источника нагрева разрезаемого металла столба сжатой электрической дуги, обдуваемой газом. В результате обдува газ нагревается и ионизируется, т.е. распадается на положительно и отрицательно заряженные частицы и превращается в поток плазмы с высокой плотностью энергии и температурой порядка 15 000°С. Сжатая дуга интенсивно расплавляет разрезаемый металл по линии реза, а плазменная струя удаляет расплав из разреза- [c.210]

Плотность потока энергии ионизирующего излучения Средний линейный пробег заряженных ионизирующих частиц [c.95]

Массовый коэффициент ослабления, передачи энергии Средний массовый пробег заряженной ионизирующей частицы, массовая поверхностная плотность [c.95]

Единицы измерения ионизирующих излучений. Поле ионизирующих излучений определяют при помощи функций пространственно-энергетического и углового распределения плотности потока частиц или фотонов. Эти функции позволяют определить для любой точки пространства количество частиц или фотонов, распространяющихся в заданном направлении и имеющих заданную энергию. Кроме этих характеристик поля излучения пользуются плотностью потока и дозой излучения. [c.149]

Энергетическая плотность потока ионизирующих частиц ф( ) — отношение шютности потока ионизирующих частиц ф с энергией от Е до E- -dE к энергетическому интервалу dE [c.244]

Предпочтительная единица — -см ср в Энергетическо-угловая плотность потока ионизирующих частиц ф , П) — отношение плотности потока ф иопизиру ощих частиц с энергией от Е до [c.245]

Энергетическо-угловая плотность потока ионизирующих частиц ф ( , Q)—отношение плотности потока ф ионизирующих частиц с энергией от Е до f+df, распространяющихся в пределах элементарного телесного угла dQ, ориентированного в направлении Q к энергетическому интервалу dE и этому телесному углу [c.19]

Секунда в минус первой степени-метр в минус второй степени-джоуль в минус первой степени-стерадиан в минус первой степени равен энергетическо-угловой плотности потока ионизирующих частиц, при которой поверхность площадью 1 м , перпендикулярную направлению движения частицы, за 1 с пересекает одна ионизирующая частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале 1 Дж, движущаяся в телесном угле 1 ср. Предпочтительные единицы с -см Х1 эВ- -ср с -см -кэВ- -ср- с -см -МэВ- -ср" Поток энергии ионизирующего излучения Fw — отношение энергии ионизирующего излучения dw, проходят щего через данную поверхность за интервал времени dt. [c.19]

Секунда в минус первой степени - метр в Miwy второй степени -джоуль в минус первой степени равен энергетической плотности потока ионизирующих частиц, при которой в сферу с площадью центрального сечения 1м за I с проникает одна частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале 1 Дж Секунда в минус первой степени - метр в минус второй степени стерадиан в минус первой степени равен У1ЛОВОЙ плотности потока иони чирующих частиц, при которой поверхность пло- [c.128]

Энергия ионизирующего излучения Поток энергии ионизирующего излучения Поглощенная доза излучения Мощность дозы излучения И1ггеисивиость излучения Поток ионизирующих частец Плотность потока ионизирующих частиц [c.194]

Здесь riiitiS) — плотность распределения вторичных ионизирующих частиц типа i в А-м детекторе, теряющих энергию в пределах от й до В — ннж. порог [c.8]

Государственный первичный эталон плотности потока одного вида ионизирующих частиц — нейтронов для плотности потока нейтронов с энергиями <С0,4 эВ (тепловые нейтроны) основан на замедлении быстрых нейтронов, испускаемых Ри(а, п)Ве-источни-ками в замедлителе определенной конфигурации. Поле тепловых нейтронов создается в воздушной полости, находящейся в центре замедлителя. Плотность потока тепловых нейтронов в эталоне составляет 6,89-10 с -м 2. В состав эталона входит также усили тель с дискриминатором, пересчетное устройство, высоковольтный выпрямитель. [c.86]

Плотность лучистого потока поверхностная Плотность потока ионизирую щих частиц или фотонов Плотность теплового потока поверхностная Плотность теплового потока объемная Плотность электрического за ряда, линейная Плотность электрического за ряда, объемная Плотность электрического за ряда, поверхностная Плотность электрического то ка, линейная Плотность электрического тока, поверхностная Плотность энергии излучения спектральная, по длине волиы [c.220]

Чем больше ионизирующее действие пролетающе частицы, т. е. чем больше потери ее энергии на ионизацию, тем больше возникает черных зерен на ее пути и тем плотнее будет след частицы. По виду следа частицы в фотоэмульсии (по его плотности, по наличию извилистости) можно судить о виде частицы, о ее энергии. [c.51]

Рассмотрим установившееся движение плоской ударной волны навстречу лазерному излучению. Интенсивность лазерного излучения Р считаем постоянной. Газ перед волной неподвижен и характеризуется начальной плотностью частиц Л о- Тепловое излучение плазмы ионизирует слой газа перед фронтом светодетонационной волны. При значениях Го и Л о соответствующих светодетонационному режиму, начальная ионизация газа непосредственно перед фронтом равна aeг<10 . Пробег ионизующих квантов не превышает миллиметра, поэтому в нескольких миллиметрах от фронта газ вообще не ионизован. Температура электронного газа перед фронтом Те определяется равновесием между поглощением лазерного излучения и потерями энергии при столкновениях. В светодетонационном режиме для водорода, гелия и аргона величина Те равна Те -н2 эВ. Время от начала фотоионизации очередного слоя газа до прохождения фронта волны через этот слой порядка 10 с. Передачей энергии от электронов к атомам можно пренебречь (из-за большого различия в массах атома и электрона), поэтому для температуры атомов (и ионов) перед фронтом справедлива оценка Т < Те. [c.112]

Поясним причины различия ОБЭ (см. табл. 13.1) для разных видов излучений. Гамма-излучение оказывает действие на живые ткани в основном через посредство комптон-электронов. Поэтому действие v-лучей и электронов примерно одинаково. Тяжелые заряженные частицы, т. е. протоны и а-частицы, создают высокую плотность ионизации (из-за большой величины ионизационных потерь) и поэтому с большей вероятностью поражают двуударные объекты, преобладающие в высокоорганизованных организмах. В связи с этим тяжелые заряженные частицы на порядок более опасны, чем электроны. То же справедливо и для быстрых нейтронов, действующих на организм через посредство сильно ионизирующих ядер отдачи. Медленные нейтроны воздействуют на живые ткани в основном через v-кванты с энергией 2,23 МэВ и протоны с энергией 0,6 МэВ, возникающие соответственно в реакциях [c.671]

МЕТЕОРНАЯ РАДИОСВЯЗЬ вид радиосвязи, при к-рой используется рассеяние радиоволн метеорными следами. М. р. применяют для передачи гл. обр. цифровой информации и для сверки территориально разнесённых устройств точного времени. Метеорные частицы с космич. скоростями вторгаются в атмосферу и испаряются на высотах 80—100 км. Испарившиеся молекулы метеорной частицы ионизируются при соударениях с молекулами воздуха, образуя протяжённый (цилинд-рич. формы) след электронно-ионной плазмы (диам. 1 м, длина 10 км), способный эффективно рассеивать радиоволны метрового и декаметрового диапазонов. Из-за большой вытянутости этих образований энергия рассеянных на них радиоволн сосредоточена вблизи конуса, определяемого условием зеркальности рассеяния по отношению к оси цилиндра. По мере диффузии следа уменьшается его плотность и увеличиваются размеры, что приводит к уменьшению амплитуды рассеянного сигнала, Метеорные следы позволяют осуществить М. р. при помощи передатчиков с мощностью 1 кВт и антенн [c.124]

Источником тепловой энергии во всех способах электрической резки служит электрический дуговой разряд, происходящий в газовом промежутке между металлическими или угольными электродами и характеризующийся высокой плотностью тока и относительно низким напряжением. Температура газа, заполняющего столб дуги, составляет 4000— 5000°С. Газ содержит большое количество положительно и отрицательно заряженных частиц, соотношение которых таково, что общий заряд их равен нулю, такой газ принято называть низкотемпературной плазмой. Под действием напряжения, которое подается на электроды от источника тока, заряженные частицы в столбе дуги с большой скоростью устремляются к электродам, электрический заряд которых противоположен по знаку заряду частиц. Наряду с процессом ионизации газовых частиц в столбе дуги происходит слияние ионов с электронами — рекомбинация. Столб электрической дуги является мощньш источником тепловой энергии. Передача тепловой энергии от столба дуги происходит за счет теплопроводности окружающего газа. Интенсивное плазмообразование достигается продуванием через столб дуги неионизированного газа. Дуговой разряд, используя энергию источника тока, нагревает газ, ионизирует его и превращает в плазму. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...