Энергия покоя частицы

Изобразим процесс образования промежуточного ядра с помощью энергетической схемы (рис. 92, левая половина). Процесс распада промежуточного ядра на частицы 5 и 6, очевидно, должен быть изображен аналогично (рис. 92, правая половина) с той только разницей, что средняя линия определяет энергию покоя частиц 5 и 6, а ее расстояние до нижней и верхней линии соответственно энергию связи частицы Ь в промежуточном ядре и относительную кинетическую энергию частиц Б и 6(в с. ц. и.). [c.264]

Когда кинетическая энергия частицы в циклотроне возрастает настолько, что становится сравнимой с ее энергией покоя, то, как следует из (8.27), период обращения частицы начинает возрастать. Синхронность обращения частиц и изменений напряжения на ускоряющих промежутках нарушается. Вследствие этого фаза, которую имеет переменное напряжение на промежутках в момент пролета частиц, сдвигается, напряжение оказывается уже не максимальным и прирост энергии уменьшается, а затем и вовсе прекращается, когда в момент пролета частиц напряжение на промежутке оказывается равным нулю. Поэтому с помощью циклотрона частицам удается сообщить энергию, лишь много меньшую, чем энергия покоя частиц. [c.218]

Для атомов и ядер, в к-рых энергия излучаемого кванта не превышает энергий покоя частиц, оценка вероятности спонтанного мультипольного перехода электрич. типа порядка I даёт [c.221]

ЭНЕРГИЯ ПОКОЯ частицы—энергия частицы в системе отсчёта, в к-рой она покоится где Ото — масса покоя частицы, [c.614]

Теперь ясен физический смысл величины Е, определяемой формулой (3.31). Энергия о в формуле (3.72) называется собственной энергией или энергией покоя частицы. [c.64]

Таким образом, при нерелятивистских скоростях Н равна сумме энергии покоя частицы в поле и нерелятивистской кинетической энергии частицы с массой [c.277]

Величина ёд называется энергией покоя частицы. [c.671]

Уравнения, выведенные в предыдущем параграфе, оказываются неточными, когда кинетическая энергия по порядку величины становится сравнимой с энергией покоя частицы в случае [c.40]

И в этом случае математический формализм основан на формуле Брейта — Вигнера ( 2.1.1). Резонансной энергией является энергия покоя частицы. Чтобы ознакомиться с экспериментальной методикой, используемой в этой области, мы в качестве примера рассмотрим резонанс Б, открытый в 1961 г. [c.238]

ЭНЕРГИЯ ИОНИЗАЦИИ, равна работе, затрачиваемой на удаление одного внеш. эл-на из атома (на ионизацию атома), находящегося в осн. энергетич. состоянии. Численно равна ионизационному потенциалу. ЭНЕРГИЯ покоя частицы (тела), энергия ч-цы в системе отсчёта, в к-рой она покоится о=Щ(,с , где то — масса покоя ч-цы. [c.903]

Таким образом, приращение кинетической энергии частицы пропорционально приращению ее релятивистской массы. Кинетическая энергия покоящейся частицы равна нулю, а ее масса равна массе покоя то. Поэтому, проинтегрировав (7.7), получим [c.216]

Совершенно иначе обстоит дело в ядерной физике. Именно здесь впервые оказалось возможным экспериментально проверить и подтвердить закон взаимосвязи массы и энергии. Это обусловлено тем, что ядерные процессы и процессы превращения элементарных частиц сопровождаются весьма большими изменениями энергии, сравнимыми с энергией покоя самих частиц. Но к этому вопросу мы еще вернемся в 7.5. [c.220]

Введем понятие энергии покоя Eq системы частиц как полную энергию ее в // -системе, где суммарный импульс Р=2Р =о, и система как целое покоится. Таким образом, [c.225]

Отсюда видно, что масса покоя образовавшейся частицы больше суммы масс покоя исходных частиц. Кинетическая энергия исходных частиц претерпела превращение, в результате которого масса покоя образовавшейся частицы превысила сумму масс покоя исходных частиц. [c.227]

Имея в виду, что полная энергия каждой частицы может быть представлена как Е= тоС + Т, где то — масса покоя соответствующего ядра, Т — его кинетическая энергия, перепишем предыдущее равенство так [c.228]

Энергетическая схема ядерной реакции показана на рис. 7.10. В случае а эффект будет положительным, Q>0 суммарная кинетическая энергия увеличивается за счет уменьшения суммы масс покоя частиц системы в случае б — наоборот. [c.234]

Здесь учтено, что в Д-системе кинетическая энергия возникших частиц равна нулю на пороге реакции, поэтому их полная энергия равна просто сумме масс покоя отдельных частиц. Из последнего уравнения находим [c.235]

Что произойдет с потенциальной энергией, когда частица из состояния покоя на поверхности земли (рис. 5.1) поднимется [c.151]

В актах соударения, при которых образуются новые частицы, требование сохранения импульса обычно исключает возможность превращения всей начальной кинетической энергии в лабораторной системе в энергетический эквивалент массы покоя новых частиц, образовавшихся при столкновении. Если существует отличный от нуля суммарный импульс в начальном состоянии (до столкновения), то должен сохраниться такой же суммарный импульс в конечном состоянии (после столкновения). Поэтому оставшиеся после столкновения частицы не могут находиться в покое часть начальной кинетической энергии переходит в кинетическую энергию конечных частиц. [c.405]

Применение данного метода будет зависеть от типа частиц, подлежащих ускорению, поскольку начальная энергия в любом случае близка к энергии покоя, В случае электронов Eg будет изменяться в процессе ускорения во много раз. Изменять частоту во столько же раз нецелесообразно. Таким образом, в этом случае следует предпочесть изменение Я, что имеет то дополнительное преимущество, что орбита должна приближаться к постоянному значению радиуса. В случае тяжелых частиц Ео будет изменяться гораздо слабее например, при ускорении протонов до 300 МэВ Ео изменяется на 30%. Поэтому при ускорении тяжелых частиц может оказаться целесообразным ия-менять частоту. [c.412]

ОНИ настолько прочно связаны (энергии связи сравнимы с массой покоя, умноженной на квадрат скорости света), что требуется относительно огромная энергия для отделения этих частиц от протона (или нейтрона) (рис. 15.8). В случае протона нужно подвести энергию, достаточную для образования энергетического эквивалента массы покоя и кинетической энергии образующихся частиц (рис. 15.9). [c.428]

Создание элементарной частицы массы М требует затраты энергии, по меньшей мере достаточной для того, чтобы несколько превысить энергию AI , эквивалентную массе покоя. Это не так уж много самые тяжелые из известных в настоящее время элементарных частиц только в 4000 раз тяжелее электрона, так что их энергия покоя составляет не более нескольких тысячных эрга. Батарейка для карманного фонаря поставляет энергию, достаточную для создания тысяч частиц в секунду. Задача заключается в концентрации этой энергии с тем, чтобы необходимая энергия приходилась на весьма малый объем ( 10- см ), занимаемый одной частицей. Это достигается в крупном ускорителе, способном инициировать столкновение, при котором одиночная налетающая частица является носителем энергии, достаточной, чтобы начать реакцию или создать одну или несколько элементарных частиц (рис. 15.10). Ускорители на высокие энергии применяются главным образом для ускорения протонов, но для исследования структуры протонов и ней- [c.429]

Здесь Мр — масса покоя протона, am — масса покоя электрона. Однако примерно в одном столкновении из ста АЕ и Др оказываются не равными нулю. Этого следует ожидать, когда при такого рода электронно-протонных столкновениях образуется незаряженная частица (не оставляющая видимых следов своей траектории). Но подобное положение наблюдалось бы и в том случае, если бы сохранение импульса и энергии не всегда соблюдалось. Как определить, какая из этих двух возможностей имеет место Многозначительным является тот экспериментальный результат, что во всех столкновениях при различных значениях и направлениях векторов р[ и р2 недостающая энергия всегда положительна. Если бы она оказалась отрицательной, мы не могли бы утверждать, что недостающая энергия превратилась в энергию покоя и кинетическую энергию ненаблюдаемых частиц. Еще важнее то, что в тех случаях, когда рождается только одна невидимая (нейтральная) частица массы М, уносящая часть энергии АЕ и часть импульса Др, эти две величины должны быть всегда связаны соотношением [c.432]

Именно таким образом был впервые открыт нейтральный пион. Однако многократного подтверждения уравнения (6) для различных энергий налетающей частицы и различных значений АЕ и Ар уже самого по себе достаточно для констатации существования мезона с массой покоя 264 т. [c.433]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

Частица — носите.ль В1 у ренней энергии Sq, отвечающей массе т, — движется в новой системе со скоростью —г ее энергия в этой системе равна S = SqI J — (см. (47)). Энергия частицы в движущейся системе возрастает до бесконечности, когда v ( 3- 1). Двигаться со скоростью света могут только такие частицы, для которых энергия покоя (или масса) равна нулю. Таковы световые кванты (фотоны), для которых, согласно (52) и (36), энергия S связана с ньютоновским импульсом q соотношением [c.468]

Пределы, в которых должна изменяться частота ускоряющего напряжения в резонансном циклическом ускорителе или фазотроне, как видно из (8.27), тем больше, чем больше конечная кинетическая энергия частиц по сравнению с их энергией покоя. Однако когда речь идет о питании системы электродов напряжением высокой частоты, быстрое изменение этой частоты в широких пределах представляет собой технически очень сложную задачу. Поэтому синхроциклотроны применяются главным образом для сообщения тяжелым частицам энергии, которая не превышает существенно энергии покоя частицы. Тогда требуемое уменьшение частоты питающего напряжения за время ускоре-нпя группы частицсоставляет лишь десятки процентов, что практически вполне осуществимо. Вместе с увеличением периода обращения по мере увеличения энергии частиц, как видно из (8.23), увеличивается и радиус их орбит. [c.220]

Линейный коэффициент передачи энергии ц,, — отношение доли энергии dwiw косвенно ионизирующего излучения (исключая энергию покоя частиц), которая преобразуется в кинетическую энергию заряженных частиц при прохождении элементарного пути d/ в веществе, к длине этого пути [c.250]

В крайне релятивистском случае, когда энергия связи системы сравнима с энергией покоя частиц системы, решение задачи С. с. требует привлечения квантовой теории поля (КТП). Точного решения такой задачи в совр. КТП не существует нек-рые из развиваемых приближённых методов позволяют одинаковым образом рассматривать как стабильные элементарные частицы, так и нестабильные, включая резонансы. [c.471]

Отношение доли энергии dwiw косвенно ионизирующего излучения (исключая энергию покоя частиц), которая преобразуется [c.135]

В поролятивистской физике вместо М вводят энергию в с. ц. м., вычитая из М энергию покоя частиц [c.499]

Пороговая энергия. Релятивистская частица с массой покоя то налетает на покоящуюся частицу с массой покоя Мц. В результате столкновения возникают частицы с массами покоя rtii, Ш2,... по схеме [c.234]

Здесь Мз—массса покоя образовавшейся составной частицы, а V — начальная скорость частицы 1 или 2 относительно системы S. В этом примере масса покоя М3 образовавшейся частицы больше суммы 2М масс покоя исходных частиц. Кинетическая энергия исходных частиц претерпела превращение, в результате которого масса покоя образовавшейся частицы превысила исходную массу покоя. [c.383]

Нужно подчеркнуть, что полная энергия Ш частицы, определяемая формулой (47), является относительной величиной она различна в различных системах отсчета, поскольку величина iSI представляет собой составляющую Q4 вектора энергии-импульса Q. В противоположность этому энергия покоя S o = m —инвариантная величина, связанная с массой тела. Инвариантный характер массы обнаруживается при вычислении другой инвариантной величины — квадрата вектора Q [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...