Рождение частиц при высоких энергиях

При высоких энергиях адронов поглощение падающей волны, приводящее к Д-Р-, обусловлено интенсивным рождением частиц в соударениях, т. е. неупругими соударениями, а Д. р. характеризуется след, свойствами [c.661]

К числу ядерных взаимодействий с образованием трех частиц при малых энергиях относятся лишь рождение пар 6 . е+ и 3-распад (причем третьей частицей, участвующей в процессе, в том и другом случае является ядро отдачи). При высоких энергиях взаимодействия с образованием большого числа частиц становятся все более вероятными. Как известно, при сверхвысоких энергиях наблюдаются и такие ядерные процессы, в которых образуются подчас десятки элементарных частиц. [c.28]

TOB И космического излучения. Реакции при высоких энергиях приводят к разложению ядер на составляющие их нуклоны и к рождению элементарных частиц (мезонов, гиперонов и др.). [c.485]

Если при низких энергиях процесс А. п. есть превращение пары частица-античастица в более лёгкие ч-цы, то при высоких энергиях лёгкие ч-цы могут аннигилировать с образованием более тяжёлых ч-ц. При этом полная энергия аннигилирующих ч-ц должна превышать порог рождения тяжёлых ч-ц, равный (в системе центра инерции) сумме их энергий покоя. [c.24]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Пользуясь формулой (1.4), можно по массе определять энергию и наоборот. В нерелятивистском макроскопическом мире энергии и массы измеряются разными методами, потому что химические, тепловые, электрические и другие макроскопические формы энергии обладают ничтожными массами, не доступными никаким методам взвешивания. В физике атомного ядра масса, создаваемая энергией ядерных сил, уже достаточно велика, чтобы ее можно было обнаружить методами, специфичными для измерения масс. Поэтому энергию ядерных сил выражают как в энергетических единицах (МэВ), так и в массовых (атомная единица массы). В физике элементарных частиц массы большинства частиц измеряются через энергии на основе соотношения (1.4). Поэтому в современных таблицах массы частиц приводятся всегда в энергетических единицах (МэВ). Переход к энергетическим единицам здесь не является прихотью, а обусловлен тем, что при столкновениях частиц высоких энергий происходит рождение и взаимопревращение частиц. Необходимая же для таких процессов энергия определяется как раз соотношением (1.4). Если в таблице для массы элементарной частицы — нейтрального пиона л — стоит цифра 135 МэВ, то это и есть энергия, необходимая для его рождения. А если в таблице поставить массу 2,4-10- г, то ее каждый раз надо будет пересчитывать на энергию по формуле (1.4). [c.12]

Истинная нейтральность фотона приводит к тому, что при достаточно высокой энергии столкновения с вполне заметной интенсивностью идет рождение заряженной частицы с любыми квантовыми числами В, S, L, L, L", С в паре с ее античастицей. Поэтому е е [c.390]

При более высоких энергиях взаимодействия становятся существенно неупругими и сопровождаются множеств. рождением я-.мезонов и более тяжёлых частиц (см. Множественные процессы.). Свойства кварков и глюонов при этом играют определяющую роль в динамике взаимодействия, вызывая образование струй вторичных адронов (см. Струя, адронная) и др. [c.269]

Др. причина интереса к частицам высоких энергий — рождение при их столкновениях с мишенью новых частиц всё большей массы. Открыто неск. десятков стабильных и ядерно-стабильных частиц и более двухсот резонансов, причём подавляющее число частиц и их античастиц было открыто на ускорителях. Кроме того, исследование рассеяния частиц сверхвысоких энергий способствует выяснению природы сильных и слабых взаимодействий. [c.319]

Источники. Осн. источником м. в косм, лучах и на ускорителях высоких энергий явл. распад я-мезонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интен- ивно рождающихся при столкновениях адронов — протонов с ядрами и др. Другим (слабым) источником М. может быть, напр., процесс рождения пар х+ц фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц и др. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (- Ш%) всех ч-ц косм, излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 ч-ц в 1 с. [c.442]

Импульсные ионизационные камеры наиболее удобно использовать в том случае, когда энергия частиц достаточно велика (осколки деления или а-частицы большой энергии). Импульсы, вызываемые отдельными частицами небольшой энергии, однако, являются столь малыми, что их довольно трудно наблюдать и точно измерить при наличии фона шумов в электронных лампах, обусловленных случайными флуктуациями в последних. В таких случаях импульсы частиц могут быть усилены в самой ионизационной камере путем использования сильных электрических полей для получения дополнительной ионизации в газе камеры, обусловленной электронами, рожденными первичной заряженной частицей. В камерах с плоскими электродами (типа, рассмотренного в предыдущем разделе) необходимое однородное поле требует чрезвычайно осторожной обработки электродов кроме того, напряжения, необходимые для создания таких сильных электрических полей, очень высоки. [c.187]

В отличие от А при низких энергиях сталкивающихся частиц, когда в процессе А. пара частица-античастица превращается в более лёгкие частицы, при высоких энергиях лёгкие частицы могут аннигилировать с образованием более тяжёлых частиц (при условии, что полная энергия апнигилирующих частиц превышает порог рождения тяжёлых частиц, равный в системе центра инерции сумме их eneprnii покоя). [c.85]

МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ — рождение большого числа вторичных адронов в одном акте взаимодействия частиц при высокой энергии. М. п. особенно характерны для столкновений адронов, и при энергиях выше неск. ГаВ они доминируют над процессами одиночного рождения частиц. М. п. наблюдаются и в соударениях др. частиц в процессах аннигиляции электронов и позитронов в адроны и в глубоко неупругих процессах взаимодействия леатонов с нуклонами. Впервые М, п. наблюдались в космических лучах, детальное их исследование началось после создания ускорителей заряж. частиц вы( оких энергий. Наиб, полно они изучены в т. н. мягких адрон-адронных взаимодействиях, в к-рых характерные поперечные к оси соударений импульсы вторичных частиц не превышают 1 ГэВ [1, 2]. Исследование М. п. существенно для выяснения структуры адронов и построения теории сильного взаимодействия. Особенно важно установление осн. закономерностей переходов кварков и глюонов в адроны, к-рые определяются неизвестным пока механизмом удержания (конфайн-мента) кварков в квантовой хромодинамике (КХД) (см. Удержание цвета). [c.169]

По значениям энергии различают ядерные реакции при малых, средних и высоких энергиях. Реакции при малых энергиях, примерно в несколько электрон-вольт, происходят в основном с участием нейтронов. Реакции при средних энергиях (до нескольких мегаэлектрон-вольт) вызываются нейтронами, а также заряженными частицами и -у-фотонами. При высоких энергиях (сотни и тысячи мегаэлектрон-вольт) реакции приводят к разложению ядер на составляющие их нуклоны и к рождению элементарных частиц. [c.263]

С ростом энергии сталкивающихся частиц сечение А, за счёт сильного и эл.-магн. взаимодействий падает, а за счёт слабого взаимодействия — растёт. Поэтому при высоких энергиях в столкновениях адронов могут наблюдаться и процессы слабой А. кварков и антиквар-ков в виртуальный илп реальный W - или 2 -боаон слабого взаимодействия. Интерференция сильного и слабого взаимодействий адронов определяет эффекты слабого взаимодействия в столкновениях адронов при высоких энергиях (несохраненио чётности, одиночное рождение странных и очарованных частиц в столкновениях обычных адронов и др.). [c.85]

Обширную область физики, изучающую ядсрные реакции при низких энергиях, а также свойства атомных ядер, обусловленные С. в., принято относить к я<)ер-ной физике. Физика С. в. в более узком смысле обычно имеет дело с элементарными частицами, участвующими в процессах соударения частиц достаточно высоких энергий (входящих в состав косыич. лучей или созданных в лаб. условиях на ускорителях заряж. частиц). Энергия, выделяюпщнся при соударении частиц может на два-три порядна превосходить массу протона. Лишь при достаточно высоких энергиях сталкивающихся частиц появляется возможность рождения новых тяжёлых частиц и можно получить более детальное представление о характере С. в., исследовать его свойства на очень малых расстояниях. [c.498]

Условие унитарности матрицы рассеяния, выражающее математически гот факт, что сумма вероятностей всех возможных конечных состояний процесса соударения равна единице, связывает характеристики упругого рассеяния и неупругих процессов, В частности,, мнимая часть амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол выражается через полное сечение рассеяния оптическая теорема). Эта связь лежит в основе описания дифракц. рассеяния адронов при высоких энергиях, а также может быть использована для того, чтобы установить соотношения между амплитудами разл. бинарных процессов. Условие унитарности определяет характер особенностей амплитуд как аналитич. ф-ций комплексных переменных. На практике часто используется предположение, что матрица рассеяния имеет только те особенности, к-рые диктуются условием унитарности и соответствуют отд. адронам (полюсы) или порогам рождения неск. частиц (точки ветвления). [c.499]

Часто эту отрасль ядерной физики называют физикой высоких энергий, потому что для проведения большинства экспериментов 13 данной области нужны частицы весьма высокой энергии. Это обусловлено двумя причинами во-первых, для изучения пространственной структуры элементарных частиц необходимо использовать пучки частиц с очень малой длиной волны I, сравнимой с изучаемыми расстояниями во-вторых, для генерации новых частиц необходимо превысить порог генерации, определяемый их массами. Так, если при изучении ядерных реакций были достаточны энергии бомбардирующих частиц порядка энергии связи нуклонов в ядрах, т. е. 10 Мэв, то для опытов по рождению пионов потребовались протоны, ускоренные до энергий 300 Мэв, а для экапериментов по рождению протон-антипротонных пар-частицы — с энергией 6 млрд. эв. [c.233]

I. При исследовании условий перемешивания в классических системах Крылов [42] начал также работу по анализу квантовых систем. Попытка исследования стохастичности квантового газа твердых шариков путем анализа изменения волновой фушпщи в результате рассеяния была предпринята в работе [129]. Аналогичный путь использовался для объяснения ряда экспериментальных фактов во множественном рождении частиц при столкновениях высоких энергий [130]. Различные качественные соображения о том, каков должен быть энергетический спектр системы в условиях стохастичности, высказались в работах [131, 132]. Формулировка и исследование ряда задач о квантовых -системах были проведены в работах [73, 133—136]. В статьях [137, 138] содержится обзор результатов по исследованию стохастичности в квантовых системах. Численный анализ динамики квантовых -систем проводился в [139, 140]. [c.178]

По аналогии с электрон-позитронной аннигиляцией теоретически обсуждается возмоншый процесс А. п. леп-тонов — электронного антинейтрино и эл-на (Ve+ — Vn-j-ix или Ve-f-e — -> адроны), вызываемый слабым вз-ствием. В распадах мезонов, в состав к-рых входит с- или -кварк, процессы А. п. за счёт слабого вз-ствия, напр. d- d, S—+, могут увеличивать вероятность распадов очарованных)) частиц и др. В экспериментах по е+е -аннигиляции наблюдается резонансное образование тяжёлых нейтр. мезонов (//г ), Y и др.), интерпретируемых как связ. состояния соотв. сс, ЪЪ. В квант, хромодинамике такие ч-цы описываются аналогично позитронию, поэтому, напр., сс-систему называют чармонием. Распады чар-мония и др. подобных систем более тяжёлых кварков должны происходить за счёт аннигиляции кварка и антикварка (в зависимости от их суммарного спина) в два или три глюона. Процессы рождения пар ц+ в адронных столкновениях при высоких энергиях могут вызываться эл.-магн, аннигиляцией кварка и антикварка. [c.24]

Конечно, не все реакции рождения частиц возможны даже при достаточно большой кинетической энергии столкновения. Многие из них запрещены законом сохранения электрического заряда и другими законами сохранения, подробно рассматриваемыми в следующих параграфах. Несмотря на это, можно утверждать, что при достаточно высокой энергии любого столкновения возможно рождение каких угодно частиц. Например, из-за сохранения электрического и барионного (см. гл. И, 2, а также 2 этой главы) зарядов при столкновении двух протонов не может родиться третий протон. Но у протона есть двойник — антипротон р, у которого оба заряда равны по абсолютной величине и противоположны по знаку зарядам протона. Поэтому рождение пары протон — антипротон законами сохранения зарядов не запрещено. Как образно выразился Д. И. Бло-хинцев, при столкновении протон — протон может породиться хоть вся Вселенная, была бы достаточно велика энергия столкновения. [c.274]

Массы шармированных частиц относительно велики. Самый легкий шармированный мезон D имеет массу 1,863 ГэВ, что в два раза превышает массу нуклона. Для того чтобы рождение пары D-мезонов оказалось энергетически возможным, сталкивающиеся обычные частицы должны обладать суммарной энергией кин > 3,926 ГэВ. При таких высоких энергиях открыто огромное число неупругих каналов с рождением одной или нескольких обычных частиц (например, от одного до двадцати с лишним пионов). Выделение из этих многочисленных каналов нужного и является главной трудностью экспериментального изучения шармированных частиц. [c.291]

При столкновении с мишенью пучка протонов высокой энергии происходит интенсивное рождение пионов, каонов, гиперонов и т. д. Заряженные вторичные частицы можно сфокусировать в пучки с интенсивностью, достаточной для физических исследований. В настоящее время имеются пионные, каонные, антипротонные пучки. На протонном ускорителе в ЦЕРНе с энергией 400 ГэВ получены [c.480]

Источники. Оси. источником М. в космич. лучах на ускорителях высоких анергий является распад л-ме-зонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях адронов (напр., протонов) с ядрами вещества. Др. источником М. могут быть, напр,, процесс рождения пар p" " р" фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (< 80%) всех частиц космич. излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 частиц в 1 с. [c.231]

Эксперим. данные физики высоких энергий показывают, что с уменьшением расстояния между нуклонами ядерные силы притяжения сменяются силами отталкивания. Поэтому при плотностях р рп давление вещества Н. 3. оказывается больше, чем газа невзаимодействующих нейтронов, т. е. способность звёздного вещества противодействовать сжимающей его силе тяжести увеличивается. В результате зЛиакс пойышзется до указанных выше пределов (1,4—2,7) ЭЛ . Кроме того, отталкивание нуклонов с избытком компенсирует эффект, замедляющий рост давления с увеличением плотности,— рождение новых частиц (мезонов, гиперонов). Разброс предсказываемого значения ЗЛ акс связан с трудностью построения количеств, теории сверхплотного вещества. [c.281]

Кроме этих объёмных колебаний существуют. моды колебаний, локализованные на границе плазменного шнура. Эти моды очень чувствительны к состоянию плазмы на самой периферии, их поведение усложнено атомарными процессами. Внеш. и bhvi р. моды колебаний могут сильно влиять на процессы переноса тепла и частиц, они приводят к возможности перехода плазмы из одного режима маги, термоизоляции в другой и обратно. Если в плазме Т, распределение частиц по скоростям сильно отличается от распределения Максвелла, то возникает возможность для развития кинетич, неустойчивостей. Напр., при рождении большого кол-ва убегающих электронов развивается т. н. веерная неустойчивость, приводящая к трансформации продольной энергии электронов в поперечную. Кинетич. неустойчивости развиваются также при наличии ионов с высокой энергией, возникающих при дополнит, нагреве плазмы, [c.120]

Строго говоря, вследствие эффекта рождения электрон-позитронных пар применимость Э., по крайней мере без учёта сильных флуктуаций заряда и эл.-магн. поля, проблематична уже на расстояниях меньше комптоновской длины волны электрона Х.е=А/тесгв4 10 см (П. Дирак, 1928). Вместе с тем эксперименты с электронами и мюонами высоких энергий показывают, что при разл. взаимодействиях с др. частицами они ведут себя как точечные вплоть до расстояний 10 см. [c.524]

Анализ Э. в. (и, в частности, обусловленных им процес-. сов аннигиляции электронов и позитронов высоких энергий с последующим рождением пары кварков) сьн рал огромную роль в изучении свойств кварков (в особенноси тяжёлых с- и fr-кварков). В первую очередь это касается образования связанных состояний тяжёлых кварков Ч -и Т-частиц, а в дальнейшем также изучения свойств рождающихся очарованных и прелестных D- и В-мезоиов. Соответствующие исследования существенно продвинули в целом наше понимание кварковой структуры материи. В кон. 1980-х гг. в процессах е е -аннигиляции была получена обширная информация о свойствах промежуточного 2°-бозона, позволившая проверить осн. положения теории электрослабого взаимодействия. Изучение Э. в. элементарных частиц при всё возрастающих энергиях, несомненно, и в дальнейшем будет играть существ, роль в понимании природы этих объектов. [c.542]

Последние обусловлены электромагнитным, а не ядерным взаимодействием, но так как они приводят к преобразованию ядер, их также относят к ядерным реакциям. Некоторые ядерные реакции принято различать в соответствии с характером превращения кулоновское возбуждение ядра, деление ядер, синтез ядер, процессы М ножественноро рождения частиц. Кроме того, разделяют ядерные реакции, идущие на легких ядрах (Л<50), средних (50<Л< <100) и тяжелых (Л >100), а также ядерные реакции при малых (<1 кэв), средних (от 1 кэв до 1 Мэв), больших (от 1 до 100 Мэв) и высоких (>100 Л1эв) энергиях, хотя, конечно, приведенные границы областей весьма у.слов.ны. [c.171]

Столкновение первичных протонов и ядер более высокой энергии ( 10 -4-10 2 эв) с ядрами N и О, входящими в состав воздуха, сопровождается множественным рождением новых частиц высокой энергии. При этом образуются преимущественно я-мезоны, а также нуклоны, нуклон-антинуклонные пары, гипероны и К-мезоны. [c.285]

Открытие электронпо-ядерных ливней позволило попять общую схему процессов, происходящих в космических лучах, и определяющую роль в них ядерных взаимодействий высоких энергий. Первичные частицы образуют в верхних слоях атмосферы электронно-ядерные ливни (при этом опи теряют в одном акте взаимодействия лишь часть своей энергии, сохраняя способность создавать последовательно еще некоторое количество таких Ливией). Заряженные тг-мезоны, рожденные в этих процессах, либо создают вторичные электронпо-ядерные ливни, участвуя в образовании каскада ядерных взаимодействий высоких энергий, либо распадаются, создавая мюоны, т. е. частицы жесткой компоненты, а также нейтрино, тг -мезоны, распадаясь, дают начало электронно-фотонным каскадам, образующим мягкую компоненту. Вблизи уровня моря ядерные каскады практически иссякают, а энергия и интенсивность электронно-фотонной компоненты значительно ослабевают. В то же время мюопы проникают в глубь земли (или воды) на много метров, а нейтрино проходят сквозь всю толщу земного шара, почти не поглощаясь. [c.45]

Для очарованных частиц г 10 —10 с, их пробеги до распада при энергиях, доступных на большинстве ускорителей высокой энергии, составляют миллиметры (или даже доли миллиметра). Поэтому наблюдение акта распада, т. е. разделение точки, где произошло рождение очарованной частицы ( вершина взаимодействия ), и точки ее распада, представляло заметные трудности и потребовало разработки микровершиппых детекторов с прострапствеппым разрешением не более нескольких десятков микрон (см. 2.3.2). Некоторую роль в качестве вершинных детекторов для наблюдения очарованных частиц сыграли ядерные фотоэмульсии и пузырьковые камеры с повышенным пространственным разрешением. [c.147]

Космические лучи — поток частиц высокой энергии, в основном протонов, падающих на Землю из космического пространства (первичное излучение), а также поток вторичных частиц, рожденных при столкновении первичных частиц с веществом атмосферы. До создания ускорителей космические лучи были едипствеппым источником частиц высокой энергии. [c.259]

Исследование упругих С. п. прежде всего является важным источником информации о характере взаимодействия между этими частицами, о законе взаимодействия между свободными нуклонами. Исследовапие пеупругих С. и. позволило установить такие свойства образующихся частиц, как их сппны, четности, а также основные черты взаимодействия. мезонов и гиперонов с веществом. Различного рода неупругие С.. п. имеют место в области высоких энергий, превышающих нек-рую пороговую энергию. Самый низкий порог — для одиночного рождения Пи-.мезонов — ок. 290 Мэе. При энергиях нуклонов в десятки Вэв и выше основная роль принадлежит процессам образования неск. частиц в одном акте С. н. (см. Множественные процессы). [c.84]

Еще в 1950 г. великий Ферми использовал термодинамические понятия- и модель равновесного излучения при рассмотрении множественного рождения тг-мезонов, возникающих в промежуточном состоянии в результате столкновения частиц высокой энергии. Это придает нам смелость при подходе к рассмотрению кварк-глюонмой системы методами статистической теории, хотя, следуя примеру божества, мы можем, забывшись, попасть в незавидное пЬложение того быка, которому по природе своей подобные деяния недозволены. [c.241]

При достаточно высоких энергиях в пион-нуклонных и нуклон-нуклочных соудареинях может рождаться несколько пионов (множественное рождение). При этом пары и тройки образующихся пионов при некоторых определенных энергиях (в своей системе центра инерции) проявляют все свойства самостоятельных элементарных частиц. Им можно приписать определенные значения [c.261]

В XX в. наши представления о частицах и полях были объединены современной квантовой теорией поля. Согласно квантовой теории поля, все частицы представляют собой возбуждения квантовых полей. Мы знаем теперь, что электромагнитные поля связаны с частицами, которые назьтаются фотонами, хотя они и обладают волновой природой. Другие поля, например поля, связанные с ядерными силами, также имеют соответствующие частицы. Подобно тому, как фотоны испускаются или поглощаются молекулами, совершающими переход из одного состояния в другое (рис. 2.1) (согласно классическим представлениям такие процессы соответствуют испусканию или поглощению энергии), при взаимодействии частиц высокой энергии происходит спонтанное испускание или поглощение таких частиц, как электроны, мезоны и протоны. Одно из наиболее замечательных открытий современной физики заключается в том, что для каждой частицы есть античастица. При столкновении частицы со своей античастицей обе частицы аннигилируют, и их энергия превращается в другие формы, например в фотоны. Все это расширило наше знание о возможных состояниях вещества. При тех температурах, которым соответствует наш повседневный опыт, столкновения молекул сопровождаются испусканием фотонов, но не других частиц. При достаточно высоких температурах (больше 10 ° К) в результате столкновений могут появиться не только фотоны, но и другие частицы. Рождение частиц часто происходит парами частица—античастица (рис. 2.2). Таким образом, существуют состояния вещества, в которых происходит непрестанное рождение пар частица — античастица. В этом состоянии материя (вещество) есть не что иное, как сильно возбужденное состояние поля. Понятия термодинамического равновесия и термодинамической температуры применимы и к такому состоянию. [c.47]

В обычном стабильном в-ве при не слипгеом высокой темп-ре С. в. не вызывает никаких процессов и его роль сводится к созданию прочной связи между нуклонами в ядрах (энергия связи составляет в ср. ок. 8 МэВ на нуклон). Однако при столкновениях ядер или нуклонов, обладающих достаточно высокой энергией, С. в. приводит к многочисл. ядерным реакциям. Особенно важную роль в природе играют реакции слияния (термоядерного синтеза), в результате к-рых четыре нуклона объединяются в ядро гелия. Эти реакции (при существ. участии также и слабого вз-ствия) идут на Солнце и явл. осн. источником используемой на Земле энергии. Начиная с энергий сталкивающихся нуклонов порядка неск. сотен МэВ, С- в. приводит к рождению л-мезонов, а при ещё больших энергиях — к рождению странных частиц К-мезонов, гиперонов), < очаро-ванных частиц, красивых частиц и множества мезонных и барионных резонансов. Все эти сильно взаимодействующие ч-цы наз. адронами. [c.678]

Недостатки ионизац. камеры в значит. степени устранены в пропорцио-налъно.и счётчике, где эл-ны, образованные заряж. ч-цей, двигаясь к аноду, приобретают энергию, достаточную для вторичной ионизации. В результате на анод приходит электронная лавина, амплитуда сигнала велика и в ряде случаев (напр., при регистрации а-частиц) не требуется усиления. В пропорц. счётчике сигнал, так же как и в ионизац. камере, пропорц. энергии Ч-ЦЫ, затраченной на ионизацию (рис. 1). Гл. недостатки сильная зависимость амплитуды импульса от состава газовой смеси и приложенного напряжения и недостаточно высокое временное разрешение ( 10- с). В связи с появлением ЭВМ пропорц. счётчики получили второе рождение в виде пропорциональных камер, к-рые представляют собой совокупность большего числа ( 10 —10 ) пропорц. счётчиков в одном объёме. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...