Энергия ионизирующих частиц

Энергия ионизирующего излучения w — суммарная энергия ионизирующих частиц (без учета энергии покоя), испущенная, переданная или поглощенная dim w = = L MT , единица — джоуль (J Дж). [c.18]

Энергия ионизирующих частиц. Способность частиц производить ионизацию определяется их энергией. Для электронов, нуклонов, а-частиц это главным образом их кинетическая энергия, для фотонов - энергия, определяемая выражением Е = ки. [c.322]

Энергия ионизирующих частиц, как и любая другая энергия, измеряется единицами джоуль и эрг. Весьма распространено измерение энергии ионизирующих частиц в электронвольтах (эВ) [c.322]

Размерность энергии ионизирующих частиц в СИ и СГС та же, что и для любой другой энергии [c.322]

Поток энергии ионизирующих частиц. Эта величина определяется так же, как поток звуковой энергии или энергии электромагнитного излучения — отношением суммарной энергии всех частиц, идущих в данном направлении, к тому промежутку времени, в течение которого эта энергия проходила [c.323]

Единицы потока энергии ионизирующих частиц в СИ и СГС совпадают с единицами мощности — Вт, эрг/с. [c.324]

Поток энергии ионизирующих частиц Ф = с1Е/(11 Ь МТ [c.362]

Энергия ионизирующих частиц Е [c.154]

Большинство методов детектирования заряженных частиц основано на их свойстве ионизировать атомы среды, оставляя на своем нути след в виде цепочки ионов. Ионизация происходит при взаимодействии частицы с атомарными электронами, когда последние получают энергию, большую их энергии связи в атоме. Если электронам передана меньшая энергия, то происходит возбуждение атомов. Отношение долей энергии ионизирующей частицы, затрачиваемых на ионизацию и возбуждение атомов, для каждого вещества практически постоянно. Ионизационными потерями энергии частиц (1Е/(1х принято называть общие затраты энергии как непосредственно на ионизацию, так и на возбуждение атомов Число [c.32]

С увеличением размеров зерен фотоэмульсии, энергии ионизирующих частиц и времени проявления фану-лярность повышается. [c.60]

Ионизированный газ обладает большим запасом потенциальной энергии, накопившейся при поглощении энергии ионизирующих частиц или квантов. Так, например, 1 моль кислорода, полностью диссоциированного на атомы, содержит 117 ккал энергии или 3650 ккал на 1 кг, т. е. почти в 6 раз больше, чем содержит 1 кг горючей смеси паров бензина с воздухом стехиометрического состава. [c.381]

Из формулы (12.11) следует, что при равной энергии двух частиц (с одинаковыми зарядами) частица с меньшей массой имеет большую длину пробега Совершенно очевидно, что это связано с большей начальной скоростью легкой частицы и, следовательно, с меньшей ионизирующей способностью. [c.130]

Для обнаружения элементарных частиц высоких энергий камера Вильсона не является удовлетворительным трековым прибором вследствие слишком малой тормозной способности рабочего вещества (пара). Поэтому в случае частиц высоких энергий употребляется сконструированная в 1952 г. пузырьковая камера, представляющая собой сосуд, наполненный какой-либо прозрачной перегретой жидкостью. Ионизирующая частица, проходя через камеру, вызывает резкое вскипание жидкости в узкой области вдоль всего следа, и таким образом ее путь отмечается цепочкой пузырьков пара. [c.364]

Секунда в минус первой степени-метр в минус второй степени-джоуль в минус первой степени равен энергетической плотности потока ионизирующих частиц, при которой в сферу с площадью центрального сечения 1 м за 1 с проникает одна частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале 1 Дж. [c.19]

При очень низких энергиях необходимо внести некоторые поправки. Составлены таблицы значений среднего линейного пробега ионизирующих частиц в различных средах, которыми пользуются в практических целях. [c.335]

На какие бы высокие уровни в зоне проводимости ни возбуждались электроны под действием света, ионизирующих частиц и т. д., они очень быстро (за ж10 —10 с) опускаются к дну зоны проводимости и распределяются по энергиям так же, как и равновесные носители неравновесные дырки соответственно поднимаются к потолку валентной зоны. Поэтому свойства избыточных носителей практически ничем не отличаются от свойств равновесных носителей. В частности, если появление избыточных носителей не изменяет невырожденного характера га-. за свободных носителей, то для описания его распределения по энергиям можно пользоваться равновесной функцией распределения (6.3). Только в ней следует изменить величину энергии Ферми ji, так как от нее зависит полное число свободных носителей в зоне проводимости и в валентной зоне, которое теперь стало иным. Вместо (6.7) и (6.8) следует писать [c.172]

Спектрометры энергии — приборы, измеряющие распределение ионизирующих частиц или фотонов по энергии. [c.537]

Энергия иоршзирующего излучения w —суммарная энергия ионизирующих частиц, испущенная, переданная или поглощенная. Под частицами понимаются ионизирующие частицы корпускулярного излучения [c.242]

Энергия ионизирующих частиц Е dim E=L2MT-, единица—джоуль (J Дж). [c.18]

Наименования указанных величин в настоящем документа отличаются от наименований этих величин в ГОСТ 15484 - 81 тем, что в ряде случаев вместо термина частица использован термин излучение . Это связано с тем, что в настоящем документе приняты два разных термина 1) энергия ионизирующих частиц (см. п. 2.1.1), характеризующий энергию отдельных ионизирующих частиц 2) энергия ионизирующего излучжия , характеризующий энергию совокупности ионизирующих частиц (см. а 2.1.2). [c.132]

Энергия ионизирующего излучения — физическая величина (со), характеризующая суммарную энергию ионизирующих частиц, испущенная, переданная или поглощенная. Размерность ditn to = L2MT-2. [c.44]

Прохождение ионизирующей частицы через счетчик сопровождается ионизацией атомов газа, наполняющего цилиндр счетчика. Возникающие положительные ионы устремляются под действием приложенного электрического поля к стенкам цилиндра, а электроны — к нити. В области сильного поля вблизи нити электроны преобретают такую энергию, что своими ударами ионизируют новые атомы газа. Число ионов нарастает лавинообразно, в газе счетчика вспыхивает электрический разряд, а в цепи — импульс тока. [c.41]

Моноэнергетическое ионизирующее излучение (нрк. монохроматическое излучение)—иошзирующее изл> че-ние, состоящее из фотонов одинаковой энергии или частиц ОД1ЮГО вида с од1П1аковой кинетической энергией. [c.241]

Энергию Е отдельных ионизирующих части1д неудобно выражать в джоулях или его дольных единицах. Поэто.му для энергии отдельных частиц, образуюищх ионизирующее излучение, рекомендуется применять единицу электрон-вольт (эВ) и образованные от пего десятичные кратные единицы (кэВ, МэВ и т. д.). При использовании в расчетах испущенной, переданной или поглощенной энергии иоьшзирующего излучения эти единицы необходимо переводить в джоули. [c.243]

Энергетическая плотность потока ионизирующих частиц ф( ) — отношение шютности потока ионизирующих частиц ф с энергией от Е до E- -dE к энергетическому интервалу dE [c.244]

Предпочтительная единица — -см ср в Энергетическо-угловая плотность потока ионизирующих частиц ф , П) — отношение плотности потока ф иопизиру ощих частиц с энергией от Е до [c.245]

Секунда в минус первой степени-метр в Mwtye второй степени-джоуль в минус первой степени-стерадиан в минус первой степени равен энергетическо-угловой НЛ01Н0СТИ потока ионизирующих частиц, при которой поверхность площадью 1 м , перпендикулярную направлению движения частицы, за 1 с пересекает одна ионизирующая частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале I Дж, движущаяся в телесном угле 1 ср. [c.246]

Линейный коэффициент передачи энергии ц,, — отношение доли энергии dwiw косвенно ионизирующего излучения (исключая энергию покоя частиц), которая преобразуется в кинетическую энергию заряженных частиц при прохождении элементарного пути d/ в веществе, к длине этого пути [c.250]

Энергетическо-угловая плотность потока ионизирующих частиц ф ( , Q)—отношение плотности потока ф ионизирующих частиц с энергией от Е до f+df, распространяющихся в пределах элементарного телесного угла dQ, ориентированного в направлении Q к энергетическому интервалу dE и этому телесному углу [c.19]

Секунда в минус первой степени-метр в минус второй степени-джоуль в минус первой степени-стерадиан в минус первой степени равен энергетическо-угловой плотности потока ионизирующих частиц, при которой поверхность площадью 1 м , перпендикулярную направлению движения частицы, за 1 с пересекает одна ионизирующая частица с энергией, заключенной в энергетическом интервале 1 Дж, движущаяся в телесном угле 1 ср. Предпочтительные единицы с -см Х1 эВ- -ср с -см -кэВ- -ср- с -см -МэВ- -ср" Поток энергии ионизирующего излучения Fw — отношение энергии ионизирующего излучения dw, проходят щего через данную поверхность за интервал времени dt. [c.19]

На рис. 9.13 приведена схема типичного сцинтилляционного счетчика, в котором сцинтиллятором служит кристалл иодистого натрия Nal. Регистрируемая ионизирующая частица попадает в кристалл и тормозится в нем. Как и во всяком веществе, энергия частицы при торможении расходуется на ионизацию и возбуждение электронов в кристалле. В сцинтиллирующем кристалле энергия возбуждения частично выделяется в виде вспышки видимого света. Механизм образования вспышки сложен. Нетривиален также вопрос о том, почему сцинтиллятор может быть прозрачен по отношению к своему собственному излучению (казалось бы, спектр [c.500]

Из пропорциональных нейтронных счетчиков наиболее распространен борный. Типичный борный счетчик — это обычный пропорциональный счетчик, наполненный газом BFg. Попадающий в счетчик нейтрон производит реакцию (9.26), а ее продукты gLi и <х-частн-ца, ионизируя газ, дают в конечном, итоге импульсы напряжения, которые и регистрируются. Такой счетчик, конечно, не может измерять энергию нейтрона, поскольку точность измерения энергии заряженных частиц пропорциональным счетчиком не превышает нескольких процентов, в то время как энергии не только тепловых, но даже киловольтных нейтронов на три порядка ниже энергетического выхода реакции (9.26). Зато борный счетчик легко можно сделать нечувствительным к фону v и 3-излучения с энергиями до нескольких МэВ. Для этого надо регистрировать лишь достаточно большие импульсы, поскольку импульсы от электронов значительно меньше импульсов от а-частиц (см. 4, п. 4). Эффективность регистрации а-частицы внутри пропорционального счетчика практически стопроцентная. Поэтому эффективность борного счетчика определяется процентом нейтронов, вызвавших реакцию (9.26) при прохождении через счетчик. Вероятность этой реакции пропорциональна ее сечению, т. е. =(см. закон 1/у , гл. IV, 4). Поэтому эффективность борного счетчика падает с ростом энергии нейтрона и становится слишком малой при Е > 100 кэВ. Но борный счетчик используют и для нейтронов более высоких энергий, окружая его слоем замедлителя (например, парафина, см. гл. X, 4). Естественный бор содержит лишь 20% изотопа В (остальное — эВ ). Поэтому эффективность (и стоимость) борного счетчика можно увеличить в несколько раз использованием бора, обогащенного изотопом jB . Чувствительность счетчика на обогащенном боре по отношению к тепловым нейтронам может достигать десятков процентов. Аналогично борному устроен пропорциональный счетчик, наполненный газом аНе . Сравнительно небольшой энергетический выход реакции (9.28) позволяет использовать аНе -счетчик для измерения энергий нейтронов в области 0,5—2 МэВ. [c.518]

При достаточно большой энергии электроны, атомы, ионы, ядерные частицы и фотоны ), поглощаясь в веществе, способны вызвать его ионизащш. Эта способность определяет количественные характеристики, способы регистрации и измерения и соответствующие единицы ионизирующих излучений. Поэтому, наряду с общими энергетическими величинами и единицами, применяют ряд специфических, которые включают в себя число ионизирующих частиц и их способность производить ионизацию. Большинство из этих единиц построены на базе единиц СИ и СГС, некоторые - внесистемные. [c.322]

СПОСОБНОСТЬ [вращательная — отношение угла поворота плоскости поляризации света к расстоянию, пройденному светом в оптически активной среде излучательная — отношение светового потока, испускаемого светящейся поверхностью, к площади этой поверхности и к интервалу частот, в котором содержится излучение отражательная — отношение отраженной телом энергии к полной энергии падающих на него электромагнитных волн в единичном интервале частот поглощательная— отношение поглощенного телом потока энергии электромагнитного излучения в некотором интервале частот к потоку энергии падающего на него электромагнит-, ного излучения в том же интервале частот разрешающая прибора — характеристика способности прибора (оптического давать раздельные изображения двух близких друг к другу точек объекта спектрального давать раздельные изображения двух близких друг к другу по длинам волн спектральных линий) тормозная — отношение энергии, теряемой ионизирующей частицей на некотором участке пути в веществе, к длине этого участка пути] СРЕДА [есть общее наименование физических объектов, в которых движутся тела или частицы и распространяются волны активная — вещество, в котором осуществлена инверсия населенностей уровней энергии и в результате чего может быть достигнуто усиление электромагнитных волн при их прохождении через вещество анизотропная — вещество, физические свойства которого неодинаковы по различным направлениям гнротронная — среда, в которой существует естественная или искусственная оптическая активность диспергирующая — вещество, фазовая скорость распространения волн в котором зависит от их частоты изотропная — вещество, физические свойства которого одинаковы по всем выбранным в нем направлениям конденсированная—твердая или жидкая среда] [c.279]

Здесь riiitiS) — плотность распределения вторичных ионизирующих частиц типа i в А-м детекторе, теряющих энергию в пределах от й до В — ннж. порог [c.8]

Эпергетич. разрен1ение импульсных И. к. определяется пгумом усилителя сигналов и флуктуацией числа пар ионов, образованных ионизирующими частицами фиксированной энергии (флуктуации Ф а н о). Флуктуации Фаио можно уменьшить, подбирая состав газа (Ые+Аг Аг+СаН [4]). Лучшее разрешение, достигнутое в И. к. при измерении спектра а-частиц [c.187]

Переданная в микрообъём энергия равна разности между суммарной кинетич. энергией всех ионизирующих частиц, попавших в данный микрообъём, и энергией частиц, покинувших его (в сумме с увеличением энергии внутри объёма за счёт ядерных реакций). Ср. энергия по микрообъёмам рассматривается как интегральная доза О в объеме [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...