Коэффициент ослабления (поглощения) излучения

Отношение коэффициента рассеяния к коэффициенту ослабления по мере увеличения Рд увеличивается, а доля истинного поглощения соответственно уменьшается. При рд> 20 это отношение практически перестает зависеть от Рд и получается равным 0,55—0,73 в зависимости от оптических констант вещества частиц. Таким образом, если среда запылена частицами больших размеров, то коэффициенты ослабления, поглощения и рассеяния не зависят от длины волны поэтому такая среда будет серой, что весьма облегчает анализ явлений излучения. Формулу (3-109) можно считать справедливой для частиц с рд> 30, т. е. [c.118]

Из формулы (116,7) следует, что коэффициент ослабления теплового излучения при температуре 1000 2000° К множества пылевых частиц в раскаленном газе, получаемых при сгорании угольной пыли, оказывается приблизительно на порядок ниже дифференциального коэффициента поглощения теплового излучения чистыми продуктами сгорания топлива, содержащими СОг и НгО. Даже коэффициент ослабления множества частиц сажи в раскаленном газе светящегося пламени [формула (116,6)] оказывается сравним с дифференциальным коэффициентом поглощения раскаленных продуктов сгорания СОг п НгО. [c.459]

Решение получается в виде численной зависимости коэффициентов ослабления, поглощения и рассеяния излучения единицей поперечного сечения частицы от относительного размера частицы р. [c.22]

Величины энергетических к.п.д. могут быть определены не только по методу Монте—Карло. Для наиболее простой оценки значений к.п.д. можно воспользоваться имеющимися в литературе работами рассчитывая соответствующие величины поглощенной энергии по линейному коэффициенту ослабления гамма-излучения ( а) и линейному коэффициенту истинного поглощения гамма-излучения ( Т=Р з. где зд— линейный коэффициент комптоновского рассеяния ), по этому способу получаются завышенные или заниженные оценки искомых величин. В таблице приведены полученные таким образом величины энергетических к.п.д. и их максимальные абсолютные (8) и относительные (е) погрешности, причем за истинные значения приняты средние величины к.п.д., рассчитанные по методу Монте—Карло. [c.8]

Коэффициент ослабления пропорционален приблизительно а также Z по мере уменьшения длины волны рентгеновского излучения падает и ц. Однако при некоторых значениях волны (Хкр) коэффициент ослабления резко возрастает (край полосы поглощения), а затем вновь убывает с уменьшением длины волны по тому же закону. [c.966]

Исключение представляет водород (z = 1), для которого отношение zjA равно единице и массовый коэффициент ослабления -с-лучей (х примерно в два раза больше, чем для других элементов. Следовательно, при измерении плотности жидкости методом поглощения у-излучения необходимо учитывать возможные изменения содержания водорода в исследуемой жидкости. [c.154]

При прохождении излучения через среду имеют место процессы его поглощения и рассеяния частицами среды (молекулами, атомами, ионами, частицами взвеси и пр.). Спектральный коэффициент ослабления с точки зрения статистических представлений может быть выражен следующим образом [c.203]

Чем больше коэффициент ослабления луча Ki, тем меньшая толщина л обусловливает практическую бесконечность слоя. Считая формулу (9-3) качественно верной для твердых тел и учитывая, что для них коэффициент ослабления луча несопоставимо велик по сравнению с газами, мы находим объяснение тому, что уже в весьма тонких слоях твердых тел происходит полное поглощение внедряющейся сквозь поверхность лучистой энергии. Соответственно, в испускании энергии наружу принимает участие лишь тончайший поверхностный слой вещества, излучение же глубинных элементов не достигает поверхности тела. Таким образом, излучение твердых тел является поверхностным явлением. Именно поэтому способ обработки поверхности, ее чистота или загрязненность, покрытие краской и тому подобные факторы имеют решающее влияние на поглощательные и лучеиспускательные свойства твердых тел. [c.213]

Как было указано, при расчете излучения продуктов сгорания необходимо учитывать содержание в них углекислоты и водяного пара. Полагая независящими друг от друга акты поглощения энергии отдельными молекулами (это допустимо только при малой концентрации поглощающего вещества), заключаем, что каждый из газов имеет в слое заданных размеров коэффициент ослабления, пропорциональный числу молекул. В свою очередь это число при фиксированной температуре пропорционально плотности газа, а последняя пропорциональна его давлению. Таким образом, [c.213]

Коэффициент ослабления (называемый также коэффициентом поглощения, логарифмическим декрементом излучения) характеризует свойства данной поглощающей среды по отношению к лучам с длиной волны Я и имеет размерность 1/м. [c.236]

Выделим на спектре излучения сред и тел участок и определим результирующее излучение поверхности нагрева Fm в пределах этого участка. Величина потока этого излучения (dQp, ) может быть определена по формуле, аналогичной уравнению (18-13), если принять, что среда и тела имеют единственную спектральную полосу излучения (поглощения) dX и излучают здесь как серые тела при коэффициенте ослабления среды и степе-46 [c.346]

Следовательно, коэффициент ослабления луча сажистыми частицами уменьшается с ростом длины волны. Поэтому селективность поглощения излучения сажистым пламенем нарастает с увеличением Я. [c.412]

Если спектр гамма-излучения состоит из нескольких линий (полихроматическое излучение), то значение эффективного коэффициента ослабления в воде будет меняться с изменением толщины поглощающего слоя. Поэтому желательно применять такие источники излучения, при которых средние эффективные значения коэффициента поглощения мало меняются в исследуемом интервале изменения х. [c.43]

Здесь Ix (М, s) — спектральная интенсивность излучения в направлении S в произвольной точке среды М J) (М, s) — функция источников излучения (М) = а , (М) + Рх Щ) — спектральный коэффициент ослабления среды в точке М, определяемый суммой спектральных коэффициентов поглощения а) (М) и рассеяния Р , (М). [c.9]

Рассматривается энергетический интервал 200 кэВ — 10 МэВ, в котором основным процессом взаимодействия излучения с композитом является комптоновское поглощение. Флуктуационная часть коэффициента ослабления определяется суммарным расстоянием, которое проходят кванты излучения в структурных элементах композита. Это расстояние зависит от закона распределения, формы, размеров, ориентации структурных элементов. [c.174]

В общем случае, когда среда не только поглощает и излучает, но также и рассеивает излучение, в уравнении переноса излучения (20.76) следует, как это легко показать, вместо коэффициента поглощения хя ставить коэффициент ослабления излучения k% согласно (19.58), а вместо (М) — плотность объемного эффективного излучения, которая, согласно (19.56), помимо собственного учитывает также и рассеянное излучение [c.512]

Показатель степени п зависит от вида пламени. По данным Саке, Яги, я=0,3. Большинство других авторов дают для светящихся пламен >0,9. Как видно, коэффициент ослабления луча сажистыми частицами уменьшается с ростом длины волны. Поэтому селективность поглощения излучения сажистым пламенем на растает с увеличением X. [c.535]

Знание оптических характеристик аэрозолей в поле мощных лазеров является основой для построения модели нелинейного распространения света через мутные среды. Коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения, рассеяния, индикатриса рассеяния, компоненты матрицы рассеяния, прозрачность при нелинейном взаимодействии излучения с аэрозольной средой становятся функциями вида ф(А., /, а, t), где а — параметр, характеризующий свойства аэрозоля (концентрацию, параметры функции распределения, комплексный показатель преломления). Вид этой зависимости, за исключением частных случаев, удается определить только из специально поставленных экспериментов. [c.121]

При рассмотрении магнитооптических характеристик веществ необходимо учитывать ослабление излучения прн распространении его во вращающей среде. Для характеристики качества различных магнитоактивных сред служит величина 2F a, где а — коэффициент ослабления или поглощения в законе I <= /оехр(—at). [c.768]

Так как энергия рентгеновского излучения намного превосходит энергию химической связи, то поглощение рентгеновского излучения атомами вещества происходит независимо. Если вещество состоит из атомов одного сорта, то полезно ввести массовый коэффициент ослабления = л/р, где р — плотность, г/сж . [c.809]

Линейный коэффициент ослабления [х представляет собой сумму линейных коэффициентов, учитывающих ослабления излучения за счет фотоэлектрического поглощения, комптоновского рассеяния и образования пар электрон-позитрон (соответственно т, о и х)1 =т+(т-Ьх [c.97]

Таким образом, коэффициент ослабления среды, содержащей сажистые частицы, получился независимым от размера частиц. Пользуясь формулой (3-105) и считая, что коэффициент поглощения равен практически коэффициенту ослабления, можно по формуле (2-58) Определить степень черноты излучения изотермической запыленной среды можно также, зная спектральный состав падающего излучения, определить ее поглощательную способность. [c.117]

Если ослабление излучения происходит только за счет поглощения на поверхности частиц, то коэффициент ослабления Р = Оп в этом случае можно представить в виде 121] [c.78]

Выражая коэффициент ослабления излучения за счет поглощения через геометрические параметры элементарной ячейки, получаем [c.78]

С повышением температуры спектр излучения абсолютно черного тела сдвигается в сторону коротких длин волн и поэтому коэффициент ослабления лучевого потока теплового излучения в сажистой газовой среде с повышением температуры возрастает. Средний интегральный коэффициент ослабления сажистой газовой среды вследствие зависимости спектрального коэффициента ослабления от длины волны должен уменьшаться с увеличением пути поглощения Ь (формула 116,3). Сложная зависимость спектрального коэффициента ослабления сажистого газа от длины волны, трудности определения концентрации и размера частиц не позволяют надежно рассчитать коэффициент ослабления раскаленного сажистого газа — пламени. [c.458]

Наиболее проста защита от а-излучений, так хак а-частицы, вылетающие из радиоактивных ядер, имеют ничтожно малые пробеги. В отношении р-излучений следует помнить, что пробег р-рас-падных электронов в воздухе не так уж мал (более 3 м при Е = = ЗМэВ). Поэтому р-активные препараты, даже малых активностей (скажем, десятки мкКи), надо экранировать. Для экранировки от электронов с энергиями до 4 МэБ достаточен слой пластмассы в 0,25 см. Более массивная защита требуется при работе с радиоактивными источниками у-излучений. В этом случае требуемая толщина защиты зависит не только от энергии излучения, но и от его интенсивности, так как поток у-частиц экспоненциально ослабевает с расстоянием внутри вещества защиты. Степень этого ослабевания определяется коэффициентом поглощения ц,, зависящим от энергии v-квантов и от рода вещества поглотителя (см. гл. VIII, 4). При расчете защиты обычно вместо коэффициента пользуются величиной /ю. равной толщине слоя вещества, дающей ослабление потока излучения в 10 раз. Значение для у-квантов мегаэлектрон-вольтной области энергий имеет порядок от десятков сантиметров для легких элементов до нескольких сантиметров для тяжелых. Некоторые значения /i, приведены в табл. 13.3. При расчете защиты [c.675]

Коэффициент к Поглощения (ослабления) излучения в топке ЗЭЕИСИТ от вида топлива, его характеристик и условий сжигания, давления газов в топке [c.180]

Рис. 3. Зависимость линейного коэффициента ослабления ц, фотоэлектрического поглощения т, комптонов-ского рассеяния о, образования пар X от энергии излучения

Наряду с результатами экспериментальных исследований в книге приведены также данные теоретических расчетов спектральных коэффициентов ослабления лучей твердыми частицами в зависимости от параметра дифракции р и комплексного показателя преломления т в характерных для котельных установок областях спектра теплового излучения дисперсной системы и распределений частиц по размерам. Они позволяют сделать ряд общих выводов, касающихся влияния электромагнитных свойств вещества на рассеивающую и поглощательную способности частиц, а также могут быть использованы для расчетов радиационного поля в различных дисперсных системах. Для удобства и наглядности многие из данных по спектральным коэффициентам ослабления лучей твердыми частицами представлены в виде графиков. Из них отчетливо виден экстремальный характер зависимости ксэффици-ентов рассеяния и поглощения от параметра дифракции р. Видны области, в которых справедливы асимптотические решения для предельно малых и больших частиц, а также изменения в зависимости от р и п соотношения между рассеянием и поглощением. [c.6]

Как показал А. С. Невский [Л. 22], коэффициенты ослабления лучей трехатомными газами СО2 и Н2О по излучению и поглощению могут различаться между собой в несколько раз, особенно при малых оптических толщинах среды. По Хоттелю и Эгберту [Л. 54], в условиях, когда температура газов СО2 и Н2О отлична от температуры окружающей оболочки связь между поглощательной способностью и степенью черноты описывается соотношениями [c.91]

Поэтому, несмотря на сравнительно высокий спектральный коэффициент ослабления лучей к)аюгл мелкими коксовыми частицами, их влияние на степень черноты факела пламени мало по сравнению с влиянием крупных коксовых частиц. Учитывая, что основная масса углерода в пылеугольных пламенах приходится на частицы, большие 50 мк, можно на основании данных рис. 4-11 принять для таких пламен указанное выше постоянное значение безразмерного коэффициента поглощения ПОГЛ — 0,6, не зависящее от длины волны излучения Л, а следовательно, и от температуры пламени. Излучение таких частиц можно рассматривать как серое. [c.115]

Это уравиен ие, шредставляющее собой математическое выражение за-кона Бугера (подробнее рассматриваемого далее), имеет следующий физический смысл. Если через массу тела проходит поток лучистой энергии, то величина этого потока будет постепенно ослабевать вследствие поглощения его массой тела. При этом ослабление потока излучения lQ при прохождении им слоя dx (поглощение слоем dx) оказывается пропорциональным величине лучистого потока Q, проникающего в этот слой, и коэффициенту k. Этот коэффициент характеризует способность тела поглощать указанный поток лучистой энергии и носит название коэффициента ослабления с размерностью 1/ж (в литературе встречаются и другие названия этого коэффициента, см. ниже). [c.48]

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (В) — мера непрозрачности слоя вещества толщиной I для световых лучей характеризует ослабление оптич, излучения в слоях разл. веществ (красителях, светофильтрах, растворах, газах и т, п.). Для неотражающего слоя В — gIJI — к 1, где I — интенсивность излучения, прошедшего поглощающую среду — интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду — поглощения показатель среды для излучения с длиной волны Я,, связанный с уд. показателем поглощения Хх в Бугера — Ламберта — Бера законе соотношением = 2,303х . О. п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту т слоя вещества Г) — lg (1/т). Введение О. п. удобно при вычислениях, т, к. она меняется на неск. единиц, тогда как величина /о// может для разл. образцов и на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков, О. п, смеси нереагирующих друг с другом веществ равна сумме О. п. отд. компонентов. л. н. Напорский. [c.441]

В пламенах наряду с излучением трехатомных газов имеет место излучение находящихся в нем частиц топлива и золы (диаметром до 300 мк) и частиц сажи (диаметром 0,03— 0,5 мк). Вопросами излучения сажи занимались Шак, Саке, Яш, Пепперхофф и др. Устано1влено, что спектральный коэффициент поглощения слоя, заполненного частицами сажи, зависит от концентрации этих частиц и длины волны излучения. Коэффициент ослабления луча в такой среде обычно представляется степенной зависимостью [c.533]

Однако во многих важных практических задачах частицы имеют неправильную форму. Например, частицы, которые вводятся в газ для защиты ракетных двигателей от теплового излучения, частицы в перспективных ядерных реакторах и аэрозоли, вызывающие загрязнение атмосферы, не являются сферическими. В таких случаях экспериментальный метод является единственным способом определения поглощательных и рассеивающих свойств облака частиц, взвешенных в газе. В литературе были описаны некоторые эксперименты по определению радиационных свойств облака частиц неправильной формы. Ланцо и Рэгсдейл [97] измерили поглощение теплового излучения тугоплавкими частицами микроскопических размеров, взвешенными в потоке воздуха, в зависимости от их размера и концентрации. Поток воздуха, содержащий частицы угля, поглощал больше энергии излучения от электрической дуги, чем ноток без частиц. Беркиг [98] исследовал поглощение излучения частицами угля, железа и карбида тантала размером менее микрона, содержащимися в гелии и водороде, а Лав [99] определил индикатрису рассеяния и коэффициент ослабления для частиц окиси алюминия размером порядка микрона в интервале длин волн от 4 до 6 мкм. В работах Уильямса [100, 101] были представлены экспериментальные значения коэффициентов ослабления и индикатрис рассеяния на частицах вольфрама, кремния, угля, карбида вольфрама и карбиДа кремния размером менее микрона. Согласно его результатам, рассеяние такими частицами происходит преимущественно вперед. [c.129]

В приближении оптически толстого слоя влияние поглощения и рассеяния среды на теплообмен излучением учитывается только через коэффициент ослабления Рд. Для только погло щающей и излучающей среды (т. е. при а = 0) величина Рн заменяется на средний по Росселанду коэффициент поглощения kr. Для только рассеивающей среды температура не оказывает влияния на теплообмен излучением. [c.346]

При сферической индикатриссе рассеяния кэф —к. Это замечание находится в соответствии со сделанными выше общими выводами о том, что при сферической индикатриссе рассеяния поля яркостей излучения зависят только от величин коэффициентов ослабления, но не зависят в отдельности от коэффицентов поглощения и рассеяния. [c.319]

В (V) — интенсивность энергии собственного излут1ения среды а(у)+Р(у)=А (у) — суммарный коэффициент ослабления интенсивности лучевого переноса, включающий коэффициент поглощения а(у) и коэффициент рассеяния Р(у) (V) — интенсивность падающего излучения по любому другому направлению Г [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...