Электронная конфигурация термы

Электронная конфигурация Термы [c.187]

Электронная конфигурация Термы [c.264]

Электронная конфигурация Терм [L. S]- СВЯЗЬ Ne 1 Аг 1 Кг 1 Хе 1 iJ. JV связь [c.352]

Электронная конфигурация Терм а [c.602]

Таким образом, при L< ,S квантовое число J принимает 2Л-(-1, а при L S—25+1 различных значений. Величина х=25+1 определяет степень мультиплетности термов. Эти правила позволяют определить для любой электронной конфигурации число возможных термов. Каждый терм, соответствующий данной электронной конфигурации, характеризуется тройкой квантовых чисел L, S, J. [c.181]

Найденные указанным способом термы отвечают действительности только в случае, если электронная конфигурация не содержит эквивалентных электронов. При наличии их часть термов будет отсутствовать в силу принципа Паули. [c.181]

В тех случаях, когда при самом большом значении 5 возможно лишь одно значение L (например, для конфигурации р при 5=1 имеется одно значение L= l), возникший терм лежит особенно глубоко по сравнению с остальными термами, соответствующими той же электронной конфигурации. [c.188]

Рассмотрим определенную электронную конфигурацию, которой соответствует ряд термов, каждый из которых характеризуется тройкой квантовых чисел J, L, S. Вместо квантовых чисел L w S можно ввести набор квантовых чисел и ( 37) и характеризовать каждый терм квантовым числом J и набором квантовых чисел и Состояние каждого из электронов, образующих рассматриваемую конфигурацию, также будем характеризовать набором квантовых чисел т . и Между квантовыми числами [c.191]

Из правила сумм (И) можно сделать несколько общих выводов. Одним из таких выводов является следующий для конфигураций, состоящих из эквивалентных электронов, для термов наибольшей мультиплетности постоянные расщепления одинаковы и равны [c.192]

Конфигурация p nd, в силу принципа Паули, примененного для подгруппы р5, эквивалентна рассмотренной выше конфигурации из двух электронов pd. Как видно, здесь снова получилось 12 различных состояний с теми же значениями квантового числа. /, которые получались при [L, 5]-и [у. У]-связях. Полученное совпадение числа результирующих состояний при всех типах связи не является случайным оно является результатом общего положения, вытекающего из так называемого принципа адиабатической инвариантности, установленного Эренфестом, в силу которого квантовое число У сохраняет свое значение при любых изменениях типа связей. Таким образом, результирующее состояние электронной оболочки атома или иона, соответствующее данной конфигурации электронов, характеризуется одним и тем же набором квантовых чисел У независимо от типа связи между моментами электронов. Число термов, соответствующих данной электронной конфигурации, не зависит от того, какого рода связи осуществляются между моментами электронов. Меняются только расположение термов и ряд их свойств, проявляющихся при воздействии внешних полей. Поэтому в тех случаях, когда надо знать лишь число термов, соответствующих какой-либо электронной конфигурации, всегда можно исходить из предположения, что имеет место [L, 5]-связь, и пользоваться обычной символикой для обозначения термов. Надо только помнить, что в тех случаях, когда [L, 5]-связь нарушена, квантовые числа L и 5 теряют свой смысл. [c.214]

Переходы, соответствующие этим линиям, отмечены на рис. 122 и 123. Все они возникают при комбинировании наиболее глубоких термов, соответствующих одной и той же электронной конфигурации 2s 2p . [c.245]

Так же определяются состояния, соответствующие прочим электронным конфигурациям. Полученные термы будут стремиться к пределам, отвечающим зРу-, Юд- и iSq-состояниям иона. Для N1 и сходных с ним ионов основные электронные конфигурации и термы представлены в схеме 17 (значения J при символах термов для простоты опушены). [c.247]

Элементы с четырьмя эквивалентными р-электронами 01, SI, Se I, Tel и Pol. Все эти элементы имеют нормальную электронную конфигурацию s p . Четыре эквивалентных р-электрона, по сказанному в 40, ведут к тем же состояниям, что и два эквивалентных р-электрона, но порядок термов должен быть обраш,енным. Четырем эквивалентным р-электронам соответствуют термы S, D, Ф, из которых терм Р расположен наиболее глубоко. В соответствии с этим, нормальным термом кислорода (О I) является терм 2s2 2p 3Py, имеющий значения [c.248]

В спектре ОI представляют интерес переходы между термами Sq, D2 и зРу, относящимися к одной и той же электронной конфигурации 2s2 2p (рис. 126). Им соответствуют длины волн [c.250]

Аналогичным бразом могут быть найдены с помощью [у, у]-схемы и термы, соответствующие другим электронным конфигурациям. [c.257]

Можно систематизировать термы неона и других инертных газов и сходных с ними ионов на основании промежуточной связи, например, типа [J, /]-связи. Соответствующие символы 12 термов, отвечающих электронной конфигурации 2p 3d, были уже приведены в 46. Электронной конфигурации 2р Зр при этом типе связи соответствует десять состояний с символами [7г. По, 1 tV2 1.2 [ /2 По, 1- [ /2> Пь2> t /2> 2,3- [c.257]

Термы 2s 2р 3s Ро и 2s 2р 3s Р2 метастабильны. Выше лежит группа из 10 термов, соответствующих электронной конфигурации 2s 2p 3p, и еще выше—из 12 термов, соответствующих конфигурации 2s2 2p 3d. [c.260]

Для остальных электронных конфигураций термы могут быть легко найдены, если снова исходить из состояний ионов, известных ранее. Так, исходя из состояния иона з2р2зр с i r получаем прибавлением еще одного [c.247]

В табл. 19.6 представлены значения энергии сродства атомов к электрону. Наиболее точные современные методы измерения этой величины основаны на анализе порогового поведения сечения лазерного фотоотрыва и лазерной фотоэлектронной спектроскопии [17—20]. В отдельных графах табл. 19.6 приведены электронная конфигурация валентной оболочки иона и соответствующий терм отрицательного иона. [c.420]

Здесь, как и в последующих сериальных обозначениях, значения главных квантовых чисел 1, 2 и т. д. перед символами термов имеют условный характер. Только для гелия и схолных с ним ионов наиболее глубокий So-терм соответствует электронной конфигурации Is Is. [c.70]

В 13 мы указывали на правило отбора для квантового числа L, по которому два терма с одинаковыми L не могут комбинировать между собой. С точки зрения этого правила переходы между двумя D-термами невозможны. Однако, как мы увидим ниже, в атомах и ионах с большим числом валентных электронов, где спектральные линии возникают при изменении состояний двух (или большего числа) электронов, такие переходы возможны. Чтобы отличить эти термы друг от друга, один из них отмечается значком °, который ставится сверху справа от символа терма. Полный анализ спектра железа показывает, что нижний квинтетный терм Dy соответствует электронной конфигурации 3d 4s , которая является нормальной для атома железа. Верхний терм соответствует конфигурации 3d4p. Приписав самому [c.82]

Для конфигурации из нескольких эквивалентных электронов, как и в случае двух эквивалентных электронов ( 37), самый глубокий терм обладает наибольшей мультиплетностью и наибольшим возможным (при данной мультиплетности) квантовым числом L правило Гунда). На основании правила Гунда легко выделить в табл. 48 для электронных конфигураций из эквивалентных р- и d-элек-тронов наиболее глубокие термы (в таблице они подчеркнуты). [c.188]

Правило Гунда хорошо оправдЬшается для конфигураций из эквивалентных электронов и хуже для конфигураций, содержащих как эквивалентные, так и неэквивалентные электроны (смешанные конфигурации, например d s или d sp и т. д.). Для определения термов таких смешанных электронных конфигураций следует исходить из состояний, соответствующих эквивалентным электронам, так как взаимодействие их между собой больше взаимодействия с добавочными электронами. [c.188]

В третьем столбце табл. 51 приведены значения термов, вычисленные по формуле (9) для рассматриваемого мулыиплета хрома, причем, в соответствии с приведенными выше расчетами, положено Т = 25436,7 см и (L, 5) = 38,1 M . В пределах выполнимости правила интервалов вычисленные значения термов Ту совпадают с экспериментальными. В случае группы термов, относящихся к данной электронной конфигурации, но различающихся значениями квантовых чисел L, также можно определять их центр тяжести по формуле (8). [c.191]

У BI, наряду с термами, которые возникают при возбуждении 2р-элек-трона, имеются термы, соответствующие конфигурациям 2s 2р и 2рЗ. У ионов, сходных с бором (С II, N III, О IV,. . . ), наблюдаются также в большом числе смещенные термы, возникающие при переводе одного из двух 2з-электронов в более высокие s-, р- и т. д. состояния, т. е. соответствующие конфигурациям 2s 2р rts (л 3), 2s 2р др (д 3), 2s 2р rtd (д 3), 2s 2р п (ft 4) и т. д. Эти термы стремятся к пределу, который соответствует электронной конфигурации иона 2s2p, в то время как термы, возникающие при возбуждении р-электрона, стремятся к пределу, соответствующему электронной конфигурации иона 2s . Электронная конфигурация 2s 2р ведет [c.238]

Элементы с тремя эквивалентными р-электронами NI, PI, As , Sb I и Bii. Нормальной электронной конфигурацией для этих элементов является s2p3. Так как два s-электрона составляют замкнутую подгруппу, то термы, соответствующие этой конфигурации, определяются тремя эквивалентными р-электронами. По данным табл. 49 40 это будут термы 4go, из которых терм 5 лежит наиболее глубоко. [c.247]

So-тepмы, относящиеся к нормальной электронной конфигурации Gs бр и группа более высоких термов. Терм 6s 6р Ру, как и в случае теллура, обнаруживает частично обращенный порядок. Относительное расположение уровней s p Py для Те и Pol приведено на рис. 128. [c.252]

Такая же схема, только с соответственно измененными значениями главных квантовых чисел, справедлива для 1I, BrI и J I. Таким образом, спектры галогенов характеризуются наличием дублетных и квартетных термов. Из термов, стремящихся к пределу s p P, часть идет к а часть к Pj и Pg. Однако эти пределы заметно различны лишь для галогенов с большим атомным весом. В некоторых случаях наблюдаются еще электронные конфигурации 2s2pS/tx. В спектрах Nell, Na III, Mg IV,. .. наблюдены термы [c.253]

Pi/ и Рз/J, было дано Д. С. Рождественским и Гротрианом [Зо-32 Пашен проанализировавший спектр неона еще в то время, когда схема энергетических уровней неона была неизвестна, ввел обозначение термов символами 2, S3, р[, рз, P3,. . и т. д., которые иногда еще встречаются в современной литературе. Сопоставляя их в табл. 65 с обозначениями, соответствующими [Л, 5]- и [/, /]-связи, мы видим, что связь между различными обозначениями однозначна только в том случае, когда данное значение J, соответствующе е данной электронной конфигурации, встречается один раз. Например, конфигурации 2р Зр соответствует только один терм с 7—3 этот терм у Пашена был обозначен через 2р при L, 5]-связи он обозначается символом Оз, а при j, У]-связи — символом ( /3, /2)3. Той же электронной конфигурации соответствует, однако, три разных терма с J=2. Один из них стремится [c.258]

Изоэлектронные ряды для инертных газов и сходных с ними ионов хорошо подчиняются закону Мозелея. Для графиков, приведенных на рис. 137 для ряда термов, характерно пересечение прямой электронной конфигурации 4p 4d с прямыми конфигураций 4р 5р и 4p 5s. Это соответствует тому обстоятельству (отмеченному в 49), что простая последовательность в заполнении четырехквантовой оболочки, нарушенная рубидием, восстанавливается у ближайших элементов. [c.263]

Исходя из этих спектров, можно разобрать схему термов ионов S II, YII и La II, Очевидно, прибавление к иону, находящемуся в состоянии D, одного электрона ns ведет к возникновению состояний и Так же определяются состояния, отвечающие электронным конфигурациям dp и dd в последнем случае надо иметь в виду, что если оба квантовых числа одинаковы, то мы имеем дело с двумя эквивалентными d-электронами. Кроме того, у S П, У II и La II может оказаться возбужденным и второй электрон, что ведет также к набору одиночных и триплетных термов, соответствующих конфигурациям ss, sp и sd. Основные электронные конфигурации и термы Sell охватываются схемой 21. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...