Мультиплетное расщепление термов

Причиной отмеченного выше мультиплетного расщепления термов щелочных элементов является взаимодействие орбитального и спинового магнитных моментов оптического электрона. Орбитальный магнитный момент ц , связанный с орбитальным движением электрона в атоме, равен [c.57]

Мультиплетное расщепление термов [c.188]

Мультиплетное расщепление термов вызвано спиновыми взаимодействиями. Обобщая рассуждения, приведенные в 35 для случая двух валентных электронов, мы можем считать, что и для любого числа валентных электронов, энергия взаимодействия LW приближенно равна сумме спин-орбитальных [c.188]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ [c.189]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ 191 [c.191]

МУЛЬТИПЛЕТНОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ ТЕРМОВ 193 [c.193]

Например, для двух эквивалентных f-электронов термами максимальной мультиплетности являются термы Р. F, Н для всех них постоянная расщепления одинакова и равна = f). [c.193]

Имеются таблицы типов зеемановского расщепления линий различной мультиплетности [ ]. Однако их практическое использование в случае анализа сложных спектров затруднительно. Поэтому часто приходится непосредственно по наблюденному типу расщепления линии искать расщепление ее термов. Зная же расщепление термов, т. е. соответствующие им У н можно по табл. 79 для множителей Ланде g найти квантовые числа L, S, У, характеризующие термы. [c.369]

Каждая взаимная ориентировка и Lj- дает свою энергию взаимодействия, которая и обусловливает расщепление соответствующего энергетического уровня атома, т.е. мультиплет-ную структуру термов атома. Мультиплетность линий излучения порождается мультиплетностью энергетических уровней атома. Мультиплетность уровней атома определяется формулами (44.1а, б). [c.246]

Из правила сумм (И) можно сделать несколько общих выводов. Одним из таких выводов является следующий для конфигураций, состоящих из эквивалентных электронов, для термов наибольшей мультиплетности постоянные расщепления одинаковы и равны [c.192]

Формула (6) определяет величину мультиплетного расщепления терма, характеризуемого данными квантовыми числами L и S. Пусть А > 5, тогда, при данных А и 5, квантовое число J принимает 25-]-1 значений и терм, по сказанному выше, расщепляется на 25-j- 1 подуровней (рис. 38). Расстояния между соседними подуровнями, выраженные в см , равны [c.67]

Индексы, указывающие мультиплетность термов (слева, сверху), отнесены ко всей группе термов, взятых в скобки. Индексы снизу символов термов указывают, сколько раз повторяется данный терм. Нормальные термы подчеркнуты. Электронные конфигурации f при /г < 7 дают мультиплетное расщепление термов с нормальным порядком уровней, а при >7—с обращенным. Поэтому, например, ион Sm IV имеет самый глубокий терм 4f Hs/j. а ион DyIV — терм 4f His/,. Число термов, соответствующих одной и той же электронной конфигурации, очень велико так, семи эквивалентным f-элек-тронам соответствует 119 мультиплетов с общим числом уровней, равным 3432. [c.289]

Линии главной серии щелочных элементов представляют собой дублеты (рис. 19, а). Их ширина убывает от головной линии к более высоким членам серии. Линии резкой (второй побочной) серии также являются двойными. Их структура обусловлена расщеплением нижнего терма (верхние термы 5 являются простыми). Более сложную картину расщепления обнаруживают линии диффузной (первой побочной) серии, для которой как нижний, так и верхние термы испытывают расщепление. Согласно правилу отбора (2.24) линии диффузной серии содержат три компоненты мультиплетной структуры, как это показано на рис. 19, б. Вследствие того что расщепление терма значительно меньше, чем терма Р, компонента а оказывается близкой к более сильной компоненте Ь и спектральным прибором часто не разрешается. [c.58]

Возмущения сказываются и на ширине мультиплетного расщепления. По сказанному в 36, триплетное расщепление термов монотонно убывает с возрастанием п примерно обратно-пропорционально кубу эффективных квантовых чисел п. В табл. 53 приведены расщепления триплетных термов Са I. 4s d Dy. Величина этих расщеплений изображена на рис. 106а. Вблизи л = 9 [c.219]

Релятивистские эффекты взаимодействия электронов в атоме (прежде всего спин-орбитальнос взаимодействие) приводят к расщеплению вырожденного уровня энергии с данными /. и 5 на ряд близких компонент, отличающихся значениями полного момента J, к-рый определяется правилом сложения моментов Z, —/ L + 5 (тонкое, или мультиплетное, расщепление). Каждая У-компонента терма вырождена (2У-1-1) раз в соответствии с возможными проекциями момента J. Взаимное расположение мульти-плетов подчиняется правилу интервалов Ланде. [c.107]

Мультиплетная структура линий обеих побочных серий обусловлена дублетным расщеплением нижнего З Р-терма (расщепление 2Д-термов мало). Поэтому линии имеют вид дублетов, расстояние между компонентами которых, выраженное в частотах (волновых числах), остается постоянным для всех членов серий. [c.63]

Нахождение (L, 5) по постоянным расщепления отдельных электронов I l) можно произвести на основании так называемого правила сумм. Однако прежде чем сформулировать это правило, введем понятие о центре тяжести муль-типлетного терма. Пусть отдельные уровни Т ,- Т , Т3,. .. данного мультиплетного терма характеризуются квантовыми числами У,, J2, [c.190]

Вывод о пропорциональности интенсивностей составляющих узкого сериального дублета статистическим весам расщепленного уровня был обобщен Доргело и Бюргером 42] случай перехода между простым и расщепленным уровнями, относящимися к любой мультиплетности. При этом, если расщепленным -является верхний уровень, правило оправдывается лишь при выполнимости закона Больцмана (при статистическом равновесии). Указанное обобщение подтверждается измерениями интенсивностей составляющих главных и вторых побочных серий SP и PS. Как мы указывали ( 39), линии главной и 2-й побочной серий для всех мультиплетностей, начиная с трех, образуют группы по три линии, которые отличаются друг от друга интервалами и относительными интенсивностями. Теперь мы можем вычислить эти интенсивности. Для Р-терма (L= 1), характеризуемого суммарным спиновым квантовым числом S, квантовое число J принимает три следующих значения = 1 J2 = S] = S— 1. Соответственно интенсивности трех составляющих мультиплета PS должны относиться как Д 12 - S ё2 - ёъ- [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...