Число симметрии

Например, вращение одной метильной группы по отношению к остальной части молекулы углеводорода (в частности, этана) вокруг связи углерод — углерод характеризуется числом симметрии, равным трем. [c.118]

Для двухатомных молекул с разными ядрами число симметрии 3=1. Следовательно, вращательная составляющая [c.141]

Подставляя в уравнение (4-61) число симметрии, равное трем, для метильной группы относительно связи С—С, получим [c.145]

Число симметрии, S, ,. . . Распределение углерода, o. [c.327]

Показатель преломления Молекулярный вес. ... Т-ра застывания, °С. , . , Число симметрии. . . Распределение углерода, [c.327]

Симметрия любой фигуры конечных размеров (в том числе симметрия кристаллических многогранников) опи- [c.10]

Числа симметрии (а) для различных точечных групп [c.538]

Для линейных молекул, согласно (5,22), с включением числа симметрии [c.552]

Внутри зоны Бриллюэна функция (Л) обладает большим ЧИСЛОМ симметрий. Для того чтобы их охватить, сопоставим а а некоторые операторы, аналогично тому как мы в 18 сопоставили i , = операторы Тц. [c.113]

Для правильных решеток в силу большого числа симметрий указанная схема сильно упрощается. Так, выражение для при- [c.164]

Y — число симметрии, равное числу тождественных конфигураций, возникающих при вращении молекулы, состоящих из одинаковых атомов. [c.208]

Молекула метана имеет четыре оси третьего порядка, так что число симметрии у = 3-4 = 12. [c.240]

Число симметрии S , Интерцепт рефракции. . Распределение углерода, [c.330]

М — молекулярный вес р — давление газа Т — терм электронной энергии ио — частота колебаний Во — вращательная постоянная а — число симметрии, равное двум для гомоядерных молекул и единице — для гетероядерных. [c.40]

Молекула N204 в газовой фазе — плоская, нелинейная, симметричная, с центром симметрии, число симметрии 4 [12]. По данным [c.9]

Молекула NO2 в основном электронном состоянии является нелинейной симметричной молекулой (точечная группа Сги) и относится к типу асимметричных волчков. Все три невырожденные основные частоты NO2 активны и в спектре комбинационного рассеяния и в инфракрасном спектре. Молекула NO2 имеет число симметрии 2, равновесное межатомное расстояние Гм о= 11,97 нм и ZONO = 134°15, значение молекулярных постоянных NO2 в ос-новно.м электронном состоянии приведены в работе [13]. Склонность молекул NO2 к взаимодействию друг с другом, а также их парамагнетизм обусловлены наличием в каждой из них при атоме азота одного неспаренного электрона. Сочетание двух таких электронов и создает связь N—N в молекуле N2O4. Неустойчивость последней является следствием непрочности этой связи. [c.10]

Числа 2, 3, 4 и 12, на которые в рассмотренных случаях (при ядерном спине одинаковых атомов, равном нулю) следует делить вращательную часть статистической суммы, называют числами симметрии. Они впервые были введены Эренфестом и часто обозначаются буквой о. Число симметрии является характерным для каждой точечной группы и, как можно показать, равно числу неразличимых положений мо.гекулы. при ее простых поворотах, как твердого тела (Вильсон [941]). Читатель может легко проверить это во всех перечисленных случаях. В табл. 140 собраны числа симметрии для наиболее важных точечных групц. [c.538]

Точечная группа 1 Число симметрии 1 ТочечЕ1ая группа Число симметрпи Точечная группа Число симметрии [c.538]

Следует отметить, что при не слишком низких температурах моменты инерции не входят в формулы (5,50) и (5.51) для теплоемкости и теплосодержания. Аналогичный результат имеет место и для числа симметрип и для ядерного спина. При более низких температурах, когда нужно применять асимптотические выражения (5,21), (5,26) и (5,2 ), моменты инерции начинают влиять на величины иЧ- н Ср, ио все еще можно пренебрегать числом симметрии и эффектом ядерного спина. Однако при очень низких температурах, когда для вычисления Qr необходпмо производить непосредственное суммирование по формуле (5,13), влияние тождественности ядер и ядерного спина ш теплоемкость становится заметным. Исключение составляет только тот случай, когда число симметрии равно единице. Кроме того, мы должны иметь в виду, что (при а> 1) равновесные значения н Ср, вычисленные с учетом в Qr всех вращательных уровней (которые нужно брать с соответствующими сгатистическими весами, включающими и множители, определяемые ядерным спином), как правило, не совпадают с действительно наблюденными значениями. Это связано с тем, что за время эксперимента различные модификации, имеющие разную вращательную симметрию, не успевают переходить друг в друга. Поэтому вращательные части теплоемкости и теплосодержания необходимо сперва рассчитывать для каждой модификации в отдельности, а затем их складывать с учетом статистических весов модификаций. Так, например, для молекул На, НаО, [c.544]

Для вращательного движения можно использовать классическую статистическую сумму (3.9), так как температура 0 = % 121к = = 40,26-10- 71,67-10- = 0,5617° К достаточно мала. Число симметрии V в (3.2) равно двум. В результате получим [c.218]

Изменения термодинамических функций, связанные с заменой атомов в молекулах, обусловлены 1) изменением четвертого члена в формуле (3) в связи с изменением частот, соответствующим различию атомных масс, 2) изменением полной массы молекулы, 3) изменением множителя АВСу в соотношении (4) вследствие изменения моментов инерции, 4) изменением ядерных снинов и 5) изменением числа симметрии. Мы не будем обсуждать здесь первую причину, так как это потребовало бы привлечения теории нормальных колебаний. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...