Распределение давления в газе

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЯ В ГАЗЕ [c.341]

Распределение давления в газе [c.341]

Если защемленной оказалась жидкость, то распределение давления в газе будет описываться уравнением [c.202]

Распределение давления в газе. Если движущаяся среда является газом, то мы можем определить его состояние, предполагая, что давление р меняется в плоскости, параллельной плоскости ху. Если газ сохраняет постоянную температуру, то необходимо воспользоваться формулой (6), и тогда в плоскости г = го имеем [c.145]

К изменению распределения давления в газовой фазе, т. е. появляется добавочное сопротивление вследствие увеличения давления газа из-за уменьшения скорости частиц [109]. Итак, в очень плотных множествах следует ожидать многократного рассеяния (разд. 5.5). Если в двухфазной среде частицы отстоят друг от друга [c.215]

Распределение давлений в покоящихся жидкости и газе [c.504]

Я] РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДАВЛЕНИЙ В ПОКОЯЩИХСЯ ЖИДКОСТИ И ГАЗЕ 505 [c.505]

Рис. 5.3.4. Распределение давления в разные моменты времени при переходе конвективного горения унитарного топлива в детонацию в аэровзвеси (воздух + частицы пороха, ро = 0,1 МПа, р2о = 11,5 кг/м 2яо = 100 м] м) за счет повышения температуры газа до Г = 820 К в зоне (О х sg zo) длиной хо = 0,2 м. Числовые указатели на кривых соответствуют времени t (мс). Крестиками отмечены места воспламенения частиц, кружочками — места полного выгорания частиц, вертикальными штрихами — положение плоскости Чепмена — Жуге

На рис. 11.1 изображена труба диаметром с местным сужением (дросселем) в форме диафрагмы диаметром d показано распределение давления в потоке газа, начиная от сечения / р , Т , Wj) до диафрагмы и кончая сечением [c.115]

Рис. 91. Распределение давления в поле возмущённого движения газа. На внутренней границе давление равно нулю.

Рис. 95. Распределение давления в поле возмущённого движения газа. В центре симметрии давление бесконечно при g > gg.

НИИ, перпендикулярном его распространению. Пучок света отклоняется в сторону градиента коэффициента преломления. Значения коэффициента преломления увеличиваются с ростом плотности вещества. Поэтому световой пучок, прошедший через измерительный объем, несет информацию о пространственном распределении плотности среды и, следовательно, о распределении температуры, концентрации растворенного в жидкости вещества, давлении (в газах). Освещая исследуемый поток проходящим светом от точечного источника, можно наблюдать на экране теневую картину течения, которая поддается по крайней мере качественной расшифровке. [c.122]

Из интеграла Бернулли следует, что при установившемся движении газа или несжимаемой жидкости распределение давлений в потоке существенно зависит от распределения скоростей. [c.32]

Метод моделирования обтекания затупленных тел с помощью сопла-кожуха показан на рис. 11-10, <3. Эта схема выгодно отличается тем, что практически весь горячий газ участвует в теплообмене. Благодаря этому нагревается значительная часть боковой поверхности модели, и тем самым тепловой потенциал струи из подогревателя используется значительно полнее. Такая схема позволяет испытывать модели больших размеров, чем в предыдущих вариантах. Недостатком схем с твердыми стенками кожуха является большая чувствительность распределения давления в зазоре к уносу массы теплозащитного покрытия. Это привело к разработке струйных кожухов (схема рис. 11-10, е). В данном случае внутренняя струя горячего газа прижимается к испытываемой поверхности внешним холодным потоком газа. [c.325]

Из этого уравнения находится распределение скоростей и давлений в газе. При этом получается следующее выражение для Ь [c.35]

Уравнения (1-66) — (1-68) описывают поле течения в пограничном слое при обтекании газом поверхности с распределением давления в виде р( )= (5), где х связано с длиной дуги контура осесимметричного тела 5 соотношением [c.24]

Зависимость К от р а в) графически представлена на рис. 11-23. При пользовании этими графиками следует помнить, что распределение давления в горловом сечении является неравномерным и коэффициент К рассчитывается по среднему давлению в этом сечении. Как показало сопоставление опытных и расчетных данных, среднее давление в минимальном сечении может быть с удовлетворительной точностью определено, исходя из линейного закона распределения давления по горловому сечению. Тогда формулы для расчета действительного расхода газа через решетку при дозвуковых скоростях примут вид [c.317]

В эксплуатации параметры газа, а также расход его через сопло могут изменяться. Существенно при этом, что меняется отношение давлений еа. Рассмотрим работу сопла при переменных режимах в первом приближении, пренебрегая влиянием трения. На рис. 8.16 показано распределение давлений в сопле Лаваля при различных давлениях внешней среды рд. Кривая АОВ, построенная по уравнению [c.233]

При некотором давлении среды pim скачок входит в минимальное сечение сопла и здесь исчезает (рис. 8.16, зона IV). В этом сечении параметры потока критические, но перехода в сверхзвуковую область не происходит. Линия ОЕ является границей между дозвуковыми и сверхзвуковыми режимами сопла. При Ра>Р т скорости во всех точках сопла дозвуковые и сопло переходит в четвертую группу режимов. Для этой группы характерны последовательное расширение потока в суживающейся части и сжатие в расширяющейся части сопла. Минимум давления достигается вблизи минимального сечения. Известно, что таков характер распределения давлений в трубах Вентури, применяемых для измерения расхода газа. [c.236]

Основными параметрами, определяющими режим транспортирования газа, являются давление, температура и количество газа. Даже для небольшого по длине газопровода (5-10 пролетов) число вариантов чрезвычайно велико. Помимо большого числа вариантов реализации развития газопровода на заданный прирост пропускной способности существует воз.можность транспортировки нового объема газа при различных распределениях давления в газопроводе. Последний факт следует также учитывать, т.к. при небольших объемах реконструкции оптимальное распределение давления газа в газопроводе может дать эконо.мию в расходе топливного газа. Однако даже современным вычислительным машинам не под силу прямой перебор вариантов реконструкции газопровода. [c.577]

Распределение давления в зазоре определяется равенствами для газов [c.272]

При осесимметричном течении в зазоре уравнение (8.26) имеет аналитическое решение и распределение давления в уплотнении описьшается равенствами для газов [c.275]

Распределение давления в зазоре при осесимметричном стационарном течении определяется формулами для газов [c.276]

Расширение газа в турбине совершается не по адиабате 4— 5, а по условной политропе 4—5 вследствие внутренних потерь отрыва струй от стенок лопаток, неравномерности распределения давления в межлопаточных каналах трения вращающихся рабочих колес, с выходной скоростью и Др. [c.397]

Скачки уплотнения, садящиеся на участок поверхности трубки DS, искажают поле давлений в газе и, кроме того, как в дальнейшем будет объяснено, изменяют движение в пограничном слое, что, в свою очередь, оказывает влияние на характер обтекания лобовой части трубки и распределения в ней давления. [c.197]

Выражение (166) называют формулой Дюпюи для газа. Сравним уравнения (161) и (165) и определим общий способ перехода от расчетных формул для фильтрации несжимаемой л идкости к расчетным формулам для газа. Для этого необходимо объемный дебит Р заменить на массовый дебит Рм, а давление заменить на функцию Лейбензона. Используя этот способ, легко получить расчетные формулы для дебита газа и законы распределения давления в пласте по соответствующим формулам для несжимаемой жидкости (табл. 13). [c.208]

Как видно из формул, для закона распределения давления в пласте, для газа при параллельно-прямолинейной фильтрации этот закон параболический (в отличие от линейного для несжимаемой жидкости)/ а для плоскорадиальной фильтрации газа по сравнению с жидкостью воронка депрессии в призабойной зоне скважины должна быть более крутой. Напомним, что в формулах для газа давления абсолютные, а Ра 0,1 МПа. [c.208]

Фиг. 64. Схема распределения давления в сосуде, заполненном легким газом.

С целью сравнения результатов, полученных предложенным методом и по обратной схеме метода характеристик, были проведены расчеты течения в осесимметричном сопле, контур которого состоит из плавно сопрягающихся дуги окружности радиуса = 2 с центром на оси ординат (за характерный размер взят радиус сопла в начальном сечении) и прямой с коэффициентом наклона = tg = 0.5. Скорость газа (отнесенная к критической скорости) на входе в сопло щ = 1.5. Для этого сопла на рис. 6 представлены кривые распределения давления в сечении х = 6.0. Сплошная кривая получена по методу настоящей работы при N = 100, штриховая - методом характеристик. Максимальное отличие имеет место внутри поля течения в области немонотонности кривых. В остальной части потока она существенно меньше. В итоге относительная погрешность вычисления интеграла сил давления по стенке сопла длиной ж = 10 не превышает 0.01. [c.153]

В некоторых случаях процессы тепломассопереноса имеют ярко выраженный двухмерный характер, например, при транспирационном охлаждении передней части затупленных тел, обтекаемых высокоскоростным потоком. Для них характерно резкое уменьшение расхода охладителя вдоль внешней поверхности в направлении от лобовой точки давления окружающей среды и плотности теплового потока. Особенно значительное воздействие оказывает изменение внешнего давления, что приводит к существенному усложнению поля течения охладителя. Рассмотрим это на примере полусферической пористой оболочки [29, 30]. Полусферическая стенка обтекается сверхзвуковым потоком газа, распределение давления в котором вдоль поверхности р задается модифи- [c.73]

Из сделан1Н) х выше заключений относительно распределения давления в жидкости н газе вытекает ряд следствий, известных из элементарного курса физики, — закон сообщающихся сосудов, распре-леление давлеиня па стенки и дно o yjta и т. д. [c.507]

Рассмотрим теперь распределение давления в покоящейся жп.т-кости (газе). Выделим конечный объем жидкости, силой тяжести которой уже нельзя пренебречь, в виде вертикального цплпшгра высоты /г (рис, 102). Так как жидкость в этом объеме покоится, то силы ее давления на боковую поверхность взаи.мно уравновесятся. Пусть Pi и рг —давления на верхнее и нижнее основания цилиндра. Применив принцип отвердевания к этому объему запи- [c.132]

В результате из (2.4.31) нетрудно определить распределение скоростей в газе, обеспечивающее однородное изменение давления (гомобаричность) в каждый момепт времени, по распределению температур Tg r) и dpjdt [c.184]

В цилиндрических золотниках может наблюдаться также так называемое гидравлическое защемление золотников, вызванное неравномерностью распределения давления в кольцевом зазоре. При этом увеличивается сила в момент трогания золотника. Применение кольцевых разгрузочных канавок на поясках золотников [5] значительно уменьшает ее. Лучшим средством, предотвращающим защемление и уменьшающим силу страги-вания золотника, является использование плоских золотников на упругом подвесе (табл. 87), которые имеют гарантированный зазор между подвижными деталями, Плоские золотники с гарантированным зазором применяются также для работы на газах и жидкостях, не обладающих смазывающими свойствами. Величина гарантированного зазора в плоских золотниках находится в пределах Ео = 2-ь5 жк. [c.131]

В реальных конструкциях аппаратов,использущих рассматриваемый метод охлаждения,обычно обеспечивается равномерное распределение давления вдуваевюго газа под пористой поверхностью. Налиме существенного градиента приводит к перераспределению интенсивности вдува. Секционированная модель проницаемого участка позволила зафиксировать это перераспределение.Перераспределение интенсивности вдува при падении скачка уплотнешм на пористую поверхность приводит к более сильному росту интенсивности теплообмена. [c.106]

Мембраны — тонкие гибкие перегородки, разделяющие две полости с различным давлением или отделяющие полость от пространства и преобразующие изменение давления в перемещение или наоборот. В соответствии с данным определением мембраны подразделяются на мембраны прямого действия, т. е. предназначенные для преобразования изменения давления в перемещение, и на мембраны обратного действия, предназначенные для преобразования перемещения в изменение давления. К числу мембран прямого действия относятся силовые и компенсационные мембраны, к мембранам обратного действия — насосные и демпферные мембраны (рис. 75). Различие этих мембран проявляется в условиях их применения. Силовая мембрана работает по схеме ЛР- АХ AQ, т. е. изменение давления в одной из разделяемых полостей преобразовывается через перемещение жесткого центра мембраны в изменение передаваемого ею усилия. Насосная мембрана работает по схеме AQ AX- AK, когда изменение внешнего усилия, приложенного к жесткому центру мембраны, вызывает ее перемещение с соответствующим изменением давления в полости, противоположной действию усилия. При этом изменение давления проявляется в перемещении объема жидкости или газа. Компенсационная мембрана работает по схеме AP AX- AV, при которой изменение давления в одной из разделяемых полостей вызывает перемещение мембраны и соответствующее ему изменение объема жидкости или газа. Схема работы демпферной мембраны может быть записана в виде AQ->АХ-> АР, когда внешнее усилие перемещает мембрану, в результате чего в противоположной полости изменяется давление. Из рассмотрения указанных схем следует, что мембраны прямого и обратного действия различаются способом создания перемещения мембран. В мембранах прямого действия перемещение производится изменением равномерно распределенного давления, в мембранах обратного действия — сосредоточенной силой. [c.114]

Трудность можно обойти, ограничив газ свободных носителей и экситонов малым эффективным объемом внутри кристалла. Такой метод впервые применили К. Джеффрис и его сотрудники [6] из Калифорнийского университета а Беркли они создавали максимум деформации в гер-мании, прилагая контактную силу при помощи стержня с закругленным торцом. Напряжения в контакте двух тБердых тел, ограниченных сферическими поверхностями, были рассчитаны еще в 1881 г. Г. Герцем. При этом возникает зона соприкосновения радиусом R, распределение давления в которой показано на рис. 3. Радиус зоны соприкосновения прямо пропорционален радиусу кривизны конца стержня и кубическому корню из приложенной силы. Несколько неожиданное, может быть, следствие (впрочем, известное конструкторам колес железнодорожных вагонов и шарикоподшипников) состоит в ТОМ, что максимум напряжения сдвига достигается внутри твердого тела на расстоянии порядка 0,5 от поверхности [6 . [c.138]

По принятому выше понятию об идеальных газах, молекулы последних являются свободными, имеют прямолинейное движение, направление которого изменяется в результате взаимных столкно- вений и ударов о стенки резервуара. Удары молекул обуславли- вают равномерно распределенное давление, производимое газом на поверхность стенок резервуара. Давление на единицу поаерх-I ности стенок р одинаково во всех направлениях. Из курса физики известно, что давление идеального газа на единицу поверхности определяется следующим уравнением [c.13]

Величина безразмерного коэффициента е зависит от способа задания распределения давления в приведенной области влияния скважин при решении нелинейного уравнения фильтрацнп газа методом линеаризации е = 2,25 по методу осреднения [56] — е = = 2,94 по методу А. М. Пирвердяна [180] е = 1,5 по методу моментов [881, когда распределение давления задано в виде многочлена из семи членов, е = 2,05 но методу Э. Б. Чекалюка [230] — е = [c.251]

Пример 22. Необходимо сравнить распределение давления в пласте при плоско-радиальной фильтрации газа и несжимаемой жидкости по заКЪну Дарси при одинаковых условиях Гс = 0,1 м, Ро—5 МПа, / к=750 м, р =10 МПа. [c.208]

При большой скорости га.чов в рабочей камере печи действительное давление в камере может значительно отличаться от вьгаислепного, так как к статическому давлению на стенку камеры прибавится динамическое воздействие движуш,егося газового потока. Это особенно необходимо учитывать при работе печей на газе, мазуте или пылевидном топливе , когда под действием струй, выходяш их с большой скоростью из горелок (форсунок), создается энергичная циркуляция печных газов, что лишает возможности теоретически определить распределение давлений в рабочей камере печи. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...