Уравнение идеального адиабатического процесс

Но в отсутствие трения и теплообмена в газе осуществляется идеальный адиабатический процесс, в связи с чем вместо уравнения энергии можно использовать уравнение идеальной адиабаты [c.91]

В ядре постоянного полного давления, заполняющем большую часть поперечного сечения заданного сопла, скорость газа определяется уравнением (5). По этому значению скорости, пользуясь известной формулой (72) гл. I, отвечающей идеальному адиабатическому процессу в газовом потоке, можно найти статическое давление в соответствующем поперечном сечении заданного сопла [c.436]

Если в потоке нет потерь, то давление торможения постоянно, т. е. Ро1 = Ро2, и изменение энтропии отсутствует. Процесс, при котором энтропия газа остается неизменной, называется изэнтропическим. Из уравнения (VI.24) следует, что идеальный адиабатический процесс будет процессом изэнтропическим. [c.135]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Здесь использовано уравнение неразрывности для канала постоянного сечения, каковым является механическое сопло (йР = 0) согласно пропорциям идеального адиабатического процесса [c.156]

Уравнение квазистатического адиабатического процесса идеального газа в условиях независимости от температуры Ср и Су (см. С2.3) — уравнение адиабаты Пуассона [c.63]

Уравнение состояния запишем в виде закона Пуассона, так как движение идеальной жидкости представляет адиабатический процесс [c.274]

Вычислим полезную внешнюю работу адиабатического процесса. Воспользовавшись уравнением адиабаты для идеального газа, получим [c.172]

Используя приведенную в тексте методику, пока-жите, что уравнение адиабатического процесса для идеального газа имеет вид [c.58]

Покажите, что в адиабатическом процессе параметры идеального газа связаны уравнениями [c.58]

Уравнение Бернулли для идеального газа при адиабатическом процессе записывается [c.520]

Простой адиабатический процесс обусловливается медленным расширением (или сжатием) жидкости под поршнем, если поршень и стенки цилиндра являются идеальными теплоизоляторами. Для такого процесса уравнение (2-26) имеет вид [c.21]

Таким образом, вопрос о нелинейных параметрах более высокого порядка эквивалентен вопросу о том, следуют ли реальные газы и жидкости соответственно уравнению Пуассона и уравнению Тэта. Для газов этот вопрос в достаточной мере изучен при температурах, высоких по сравнению с температурой кипения, и не очень больших давлениях все реальные газы вполне удовлетворительно подчиняются уравнению идеального газа (и, следовательно, в адиабатическом процессе — уравнению [c.162]

В частном случае, когда внешнее тепло не подводится к струйке и не отводится от нее, dQ=0 интегрируя в этом случае последнее уравнение, получаем уравнение Бернулли для струйки идеального газа при адиабатическом процессе [c.93]

Общее уравнение для полезной внешней работы адиабатического процесса, справедливое для любых веществ, а не только для идеального газа, вытекает из выражения первого начала термодинамики [c.43]

Так как движение идеальной жидкости представляет собой адиабатический процесс, то имеет место уравнение Пуассона [c.227]

Пользуясь уравнением состояния для идеального газа, мы получаем из уравнения (1.33) еще два эквивалентных соотношения для адиабатического процесса [c.33]

Процессы С и С. Поскольку газ идеальный и и зависит только от температуры Т, из уравнения (1.13) следует, что работа, совершаемая в одном из этих двух адиабатических процессов, полностью компенсирует работу, совершаемую в другом процессе. Действительно, пользуясь адиабатическим условием СуёТ- -Р dУ = 0, получаем [c.41]

Из уравнения видно, что температура идеального газа зависит от скорости потока и не зависит от наличия в потоке трения. Это означает, что распределение температуры вдоль потока то же, что и для случая адиабатического процесса течения сжимаемой жидкости с той же скоростью, поскольку ни к одной точке потока не подводится внешняя энергия. [c.86]

Это условие является уравнением адиабатического процесса для идеального газа, так как Ср/Су= / . [c.120]

Таким образом, систему нелинейных полевых уравнений для идеально проводящего материала и адиабатических процессов можно записать в виде консервативной системы уравнений, состоящей из уравнений (5.2.27)2, (5.3.3), (5.3.13), (5.3.14) и соотношения (5.3.10) в виде равенства с условием 0 = 0, т. е. уравнений [c.273]

Рассмотрение нелинейных движений следует начинать с формулировки полевых уравнений в лагранжевой конфигурации. В случае идеальных проводников для адиабатических процессов эти уравнения сформулированы в виде (5.3.15) для объема упругого тела, где полевые величины не имеют скачков разрыва. [c.292]

Решение. Уравнение адиабатического процесса в идеальном газе имеет вид [c.10]

Для исследования термически изолированной системы, в которой протекает адиабатический процесс, очень удобно использовать уравнение (17.3). При этом следует помнить, что для реального газа показатель адиабаты не является постоянной величиной вследствие изменения теплоемкостей газа в зависимости от давления и температуры. Любой реальный процесс в газовой системе сопровождается потерями энергии. Так, при конечной разности температур между системой и внешней средой существует теплообмен, являющийся следствием реальных теплоизолирующих свойств разделяющей поверхности. Помимо этого имеются энергетические потери на трение и диффузию. В результате термомеханическая система оказывается неравновесной и без изменений во внешней среде процесс провести нельзя. В таком случае без затраты внешней работы система не может быть возвращена в начальное состояние и, следовательно, реальные газовые процессы необратимы. Второй закон термодинамики постулирует это правило для идеального и реального газов. Поэтому неопределенно долгое действие тепловой машины становится возможным только при работе термомеханической системы по круговому циклу с несовпадающими процессами прямого и возвратного ходов. [c.394]

Из уравнения состояния идеального газа определим давление рабочего тела в конечных точках адиабатического процесса Ь-с [c.30]

Быстрота вариаций звукового давления почти полностью исключает теплообмен между звучащим телом и объемом воздуха, находящимся под воздействием вариаций давления. Термодинамически распространение звука представляет собой адиабатический процесс. В первом приближении можно предположить, что уравнение идеального газа пригодно для описания столь быстрых изменений давления. Из курса общей физики известно, что скорость звука Сзв в среде зависит от объемного модуля упругости В и плотности р [c.60]

Кривая адиабатического течения с трением на i—S диаграмме изображается (рис. 7-8) линией АС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 7-8 видно, что при том же самом перепаде давлений (pi—pz) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением (точка с) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения (точка В), а скорость истечения согласно первому из уравнений (7-38) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [c.277]

В процессе адиабатического сжатия температура газа повышается и растет его внутренняя энергия. Для идеального газа из уравнений (68) имеем [c.81]

Далее, если перегородки между отдельными газами 1, 2,...,п удалены и газы смешались, при постоянной температуре никакого изменения внутренней энергии не произойдет. Кроме того, в соответствии с уравнением (2-26) не будет никакой передачи тепла, потому что работа процесса равна нулю. Поэтому если несколько идеальных газов, подчиняющихся закону Гиббса — Дальтона, адиабатически смешиваются без изменения общего объема от первоначального состояния, в котором газы существовали раздельно при одинаковых давлении и температуре, то конечные давление и температура смеси должны быть соответственно те же, что и давление и температура до смешения. [c.112]

Воспользуемся теперь уравнением Д. Бернулли в дифференциальной форме (уравнение 12). Предположим, что процесс — адиабатический dQ — 0), силы трения в газе отсутствуют жидкость идеальная) и движение газа горизонтальное dz — 0) тогда уравнение (12) примет вид [c.90]

Рассмотрим, с какой точностью выполняется закон сохранения энтропии в разностных схемах с дивергентным и недивергентыым уравнением энергии. Следуя [7—9], ограничимся уравнениями идеальной среды. С одной стороны, такое ограничение упрощает исследование и делает более ясными результаты. С другой — законы сохранейия для идеальной среды являются ядром системы законов сохранения для любых физических процессов в сплошной среде, и, следовательно, их достоинства и недостатки переносятся на неидеальные среды. Кроме того, анализ -консервативности проведен для адиабатического случая, чтобы в чистом виде выделить производство энтропии, определяемое разностной схемой. Иными словами,,исследование -консервативности ограничивается предпо- [c.233]

Величину действительной работы неохлаждаемого компрессора можно изобразить также и на ру-диаграмме (фиг. 11-16). Для этого воспользуемся уравнением (11-29), из которого следует, что действительная работа неох-лаждаемого компрессора равна работе идеального неохлаждаемого компрессора (т.. е. компрессора с обратимым адиабатическим сжатием), имеющего те же самые начальную и конечную Температуры сжатия tl и t2. Если на фиг. 11-16 кривая 1-2 представляет кривую действительного процеоса сжатия, а /-2 -с — кривую обратимого адиабатического процесса в том же интервале температур (точка 2 этой кривой соответствует давлению рг), то ясно, что заштрихованная площадь а7сс изображает действительную работу неохлаждаемого компрессора. Действитель- [c.232]

Доказать, что для квазистатического адиабатического процесса, совершаемого идеальным газом, справедливо соотношение pF = onst (уравнение Пуассона), и определить работу, совершаемую газом при квазистатическом адиабатическом переходе из состояния pi, Fi, Ti) в состояние (ра, V2, Т ). Удельную теплоемкость можно считать постоянной. [c.34]

Наконец, ввиду больших скоростей теплообмен между соседними участками газа не успевает происходить, так как теплопроводность воздуха невелика. Следовательно, процесс является адиабатическим, т.е. da/dt О. Это соотношение можно записать в другой форме, если вспомнить, что для адиабатического процесса в идеальном газе V , где 7/5 - отношение теплоёмкости при постоянной давлении к теплоёмкости при постоянном сбъёие. Следовательно, это уравнение принииает вид [c.76]

Если при адиабатическом процессе энтропия s у всех частиц одинакова, s = onst, то из уравнений состояния (6.2) следует, что давление р и температура Т зависят только от р, т. е. процесс является баротропным, и система механических уравнений оказывается замкнутой, когда функция U (р, s) известна. Полная система уравне- сли независимыми термодинамически-НИЙ движения идеального МИ переменными будут р и Г, то для оп-газа в случае изотермиче- ределения модели сплошной среды Выгодских процессов но задавать свободную энергию F p,T) = = и — Ts. Уравнения состояния в этом случае будут иметь вид (6.5). Они также справедливы для любых процессов, но их вид особенно удобен при изучении изотермических процессов. [c.254]

Пользуясь элементарной молекулярной кинетической теорией, вывести уравнение Пуассона pV = onst для квазистатического адиабатического процесса в идеальном газе. Указание. Обратить особое внимание на ту роль, которую играют межмоле-кулярные столкновения.) [c.77]

Для идеального газа, как показано в гл. 2, в случае адиабатического процесса = onst или pV = onst (соотношения (2.3.11) и (2.3.12)), где 7 = Ср/Су. Аналогичное уравнение можно вывести и для реального газа. Адиабатический процесс определен соотношением dQ = О = dU + pdV. Рассматривая и как функцию от У и Г, последнее соотношение можно записать следующим образом [c.164]

До сих пор мы рассматривали движение идеальной жидкости и предполагали, что процесс—адиабатический. Применим теперь общее уравнение сохранения энергии (12) к реальной (вязкой) жидкости. Для простоты будем считать жидкость неснашаемой и вначале предположим, что теплообмен выделенной струйки [c.105]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...