Уравнения итерационного процесса для простого краевого эффекта

Рассматриваются итерационные методы решения уравнений теории оболочек. Вначале формулируются итерационные процессы, позволяющие строить интегралы, соответствующие безмоментному и чисто моментному напряженным состояниям, а также простому краевому эффекту. Процессы существенно основываются на малости относительной толщины оболочек и строятся формально в том смысле, что не делается попыток исследовать их асимптотические свойства. Однако существование формальных разложений для безмоментного и чисто моментного напряженных состояний и для простого краевого эффекта в какой-то мере может служить обоснованием тех предположений, которые были положены в основу приближенных методов построения этих напряженных состояний в части III. [c.271]

Подставив (19.8.3), (19.8.8) в уравнения (19.8.4)—(19.8.7), мы получим обычным образом рекуррентную последовательность систем уравнений для определения коэффициентов разложений (19.8.8). В решении этих уравнений и заключается итерационный процесс для простого краевого эффекта. В следующем параграфе мы убедимся, что в исходном приближении он совпадает с приближенным методом построения простого краевого эффекта ( 8.9-8.11). [c.285]

В четырех равенствах (20.16.5) при каждом (s) входят две произвольные функции ф (S), содержащиеся в приближении (s) простого краевого эффекта (считается, что при помощи формул вида (20.13.7) величины Tl Js+i). S Ms+i) выражены через величины с индексом, не превосходящим s). Исключив 1рг(5), получим два равенства, содержащих безмоментное и чисто моментное напряженное состояние (s). Они составят совместные граничные условия для главных уравнений безмоментного итерационного процесса [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...