Нерегулярность течения

В результате такого явления донное давление растет. Одновременно в ближнем следе возникает нерегулярное течение, развивающееся в ясно выраженное турбулентное течение далее по каналу. [c.472]

ИЗ которого находятся напряжения во всех областях. На стыке областей II и IV происходит резкое изменение направлений линий тока. На основании проведенного анализа Уайт показывает, что одной из причин нерегулярности течения материалов, наблюдавшейся [c.92]

Неравновесный модуль 34 Нерегулярность течения 93 Несжимаемый поток 17 Ньютона Навье — Стокса) закон 24 Ньютоновская вязкость 60 [c.353]

При достаточно больших скоростях движения жидкости в ней возникают хаотически меняющиеся со временем завихрения - такое нерегулярное течение жидкости называется турбулентным и нами изучаться не будет. При меньших скоростях жидкость движется слоями, не перемешивающимися друг с другом такое слоистое течение жидкости называется ламинарным (количественный критерий, определяющий тип движения жидкости, обсуждается далее, см. мелкий шрифт на на с. 93). [c.85]

Однако практически мы никогда не имеем дела со строго гармоническими колебаниями, описываемыми (12.1), т. е. колебаниями, длящимися бесконечно долго с неизменной амплитудой. Обычно колебания время от времени обрываются и возникают вновь уже с иной, нерегулярно измененной фазой, т. е. не являются строго гармоническими. В таком случае и результирующая интенсивность (/ со А ) также меняется с течением времени ). [c.63]

Важное отличие матового стекла от самосветящегося источника света состоит в следующем фазовые соотношения между световыми колебаниями в разных точках матового стекла нерегулярны, но неизменны во времени. Поэтому зернистая структура освещенности экрана также постоянна во времени. В случае же самосветящегося источника разность фаз колебаний в двух каких-либо точках его поверхности будет быстро изменяться, что приведет, очевидно, к хаотическому движению зерен и исчезновению зернистой структуры при экспонировании в течение достаточно большого интервала времени. Поэтому при использовании самосветящихся объектов в обычных условиях, с инерционными приемниками излучения, мы не наблюдаем зернистой структуры. Можно сказать, что фотографии, полученные с помощью матового стекла, отвечают мгновенному распределению освещенности, возникающей в случае самосветящихся источников. [c.110]

Турбулентное движение жидкости имеет сложный характер скорость жидкости в каждой точке потока изменяется со временем нерегулярно и беспорядочно, т. е. пульсирует по законам случая вокруг некоторого среднего значения. Поэтому при описании турбулентного течения вводят понятие средней скорости движения и скорости пульсационного движения жидкости. В этом смысле турбулентное течение можно рассматривать как наложение на усредненное движение жидкости нерегулярного (пульсационного) движения. [c.369]

Спокойные упорядоченные слоистые течения жидкости, без интенсивного нерегулярного перемешивания поперек направления основного движения называются ламинарными. Беспорядочные, нерегулярные, неустановившиеся течения, при которых частицы жидкости, кроме скорости основного среднего направленного движения, имеют еще и беспорядочно отклоняющиеся от нее скорости, называются турбулентными. В описанном выше опыте ламинарное течение при — Rкp переходит в турбулентное. Вполне естественно, что переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при определенном числе Рейнольдса, так как в качестве определяющих параметров движения в [c.243]

При нерегулярном нагружении возникает дополнительное влияние на рост трещины переходных режимов нагружения, которые усиливают или ослабляют влияние асимметрии цикла. Это приводит к возникновению переходных процессов в пределах нескольких циклов нагружения после смены режима. Уменьшение минимального напряжения, что соответствует увеличению асимметрии цикла без изменения максимального напряжения цикла, в течение нескольких переходных циклов нагружения сопровождается постепенным увеличением, а далее — снижением шага усталостных бороздок. Аналогичным образом реализуется переход от меньшего к большему максимальному напряжению при неизменном минимальном напряжении цикла, как в случае однократного изменения режима, так и в случае его многократного изменения в направлении роста трещины. Наличие зоны пластической деформации в вершине трещины порождает эффекты взаимного влияния нагрузок на переходных режимах нагружения. Наблюдаемые флуктуации обусловлены неравномерностью протекания переходных процессов вдоль всего фронта трещины. Вносимое возмущение на переходном режиме нагружения материала в процесс роста трещины в результате возрастания размаха напряжения первоначально реализует более интенсивное повреждение материала в срединной части образца. Только после выравнивания распределения энергии вдоль всего фронта трещины в течение некоторого периода циклического [c.290]

Вместе с тем при нерегулярном нагружении в условиях, отличающихся от принятых выше, использование обобщенной диаграммы приводит к результатам, в ряде случаев не соответствующим экспериментальным данным. В этом случае для расчета циклических напряжений и деформаций могут быть применены дифференциальные соотношения теории течения [93]. [c.125]

Неравномерность процессов потребления продукции приводит к необходимости создания резервов и запасов, компенсирующих эту неравномерность, и заставляет при решении задач надежности учитывать нерегулярные колебания спроса на продукцию, изменения состава работающего оборудования в течение времени, различные по- [c.37]

При турбулентном течении мгновенные значения скоростей и давлений претерпевают непрерывные, нерегулярные пульсации. [c.17]

В области малых скоростей окрашенные частицы следуют в потоке по вполне определенным плавным траекториям, все время сохраняя движение в направлении вектора средней скорости потока, а возникающие в потоке случайные нерегулярности не развиваются, а гаснут. Этот вид движения называется ламинарным (слоистым) течением. [c.29]

Для анализа характерных областей О. т. можно использовать Навье— Стокса уравнения. Для ламинарного течения и ряда задач турбулентного течения получены численные решении. Однако сложность ур-ний п нерегулярное поведение параметров в зонах О. т. ограничивают возможность такого подхода для многих прак-тич. задач. Для их решения обычно используют полу-эмпирич. методики, постулирующие картину течения и использующие для турбулентных течений эмпирич. константы. [c.517]

При малых возмущениях потока, безразлично, вносятся ли они из окружающего воздуха или от поверхности пластины,,переходный процесс возникает из-за того, что пограничный слой вследствие поперечных колебаний определенной длины волны становится при определенных условиях неустойчивым. При распространении волны нарастают и усиливаются. При этом волны искажаются, поскольку неустойчивость теперь имеет место в области постоянного нарастания длин волн. Последнее приводит к возникновению новых волн, число которых непрерывно возрастает до тех пор, пока, наконец, не произойдет их деформация и опрокидывание. Одновременно начинается переход двухмерного потока, который до этого имел место, к трехмерной нерегулярной форме течения. Вначале это довольно грубая форма турбулентности, затем по мере развития потока большие вихри разрушаются и из них образуются мелкие вихри ( мелкозернистая форма турбулентности). [c.357]

Создание из каучука, наполнителей и других ингредиентов материала, обладающего максимальной механической прочностью и эластичностью, способного сохранять свои свойства в течение длительного срока эксплуатации, является основной задачей технологии резины [19, 25]. Кроме вулканизующего агента, на свойства резины оказывает влияние подбор активных наполнителей, поэтому механизму их действия посвящена специальная литература. По работам [4, 251 наполнитель способствует выравниванию перенапряжений в материале. Так как пространственная сетка резины построена нерегулярно, отдельные участки при деформировании резины оказываются перенапряженными по сравнению с остальными молекулами. Возникающие в них разрывы связей приводят к появлению первичных очагов разрушения, разрастающихся далее в трещины. В наполненных резинах, помимо химических связей цепных молекул, возникают адсорбционного характера связи каучука с наполнителем, которые выравнивают нерегулярность поперечных химических связей. В перенапряженных при деформировании детали участках пространственной сетки [c.57]

В случае развитого турбулентного течения уравнения (1.2) будут оставаться в силе только для мгновенных действительных скоростей. Однако ввиду нерегулярности мгновенных скоростей и случайности характера пульсаций эти уравнения проинтегрировать невозможно. [c.277]

Это обстоятельство значительно усложняет обработку данных по теплообмену в такой полости в обычном критериальном виде. При некоторых геометрических соотношениях полости увеличение числа Грасгофа не сопровождается соответствующим увеличением числа Нуссельта. В частности такой характер зависимости числа Нуссельта от числа Грасгофа имеет место при h/H=2/3 и малых значениях 1/1 =1/6 и объясняется разрушением первой формы течения и заменой её второй формой с противоположным направлением вращения вихря. При больших значениях 1/L, когда переход из первой формы течения во вторую сопровождается формой течения с двумя вихрями, отмеченная нерегулярность практически отсутствует. [c.180]

На рис. 4-27 приведены осциллограммы пульсаций скорости воздушного потока переходной области от Re=2460 до Re = = 10 500, где течение носит перемежающийся характер, т. е. наблюдается нерегулярная во времени смена ламинарных н турбулентных состояний потока. [c.273]

Для течения в пористых средах, где мы интересу-(емся средн.ими расходными скоростями а не локальными скоростями в порах, мы также приходим К уравнению Лапласа. Чтобы показать это, заметим, что в отличие от случая ламинарного течения сквозь трубки постоянного сечения рассматриваемое течение представляет собой ламинарное течение сквозь малые нерегулярные проходы в порах среды. Тогда по аналогии с течением через трубки для жидкости (или газа при таких малых разностях давления, что его плотность не меняется) мы напишем [c.197]

Следует заметить, что отрыв ламинарного потока на круговом конусе приводит к образованию сравнительно устойчивых вихрей, направленных по потоку, в отличие от нерегулярного течения перемешивания со срывом вихрей (бафтинг) при отрыве двумерного потока. Кроме того, распределение давления по поверхности конуса под углом атаки при дозвуковых скоростях не является коническим, как при сверхзвуковых скоростях. [c.127]

Переход через перемежаемость. Также в экспериментах с термоконвекцией в ячейке, но при больших числах Прандтля (для трансформаторного масла, например, число Прандтля может быть равно нескольким сотням) был обнаружен совершенно иной путь перехода к нерегулярному течению [15]. При увеличении числа Рэлея периодический режим конвекции сменялся режимом с редкими случайными всплесками, перемежающимися длительными регулярными участками, затем (с ростом Ка) эти всплески становились все чаще и течение превраща- [c.501]

Характер теплового движения молекул в жидкостях сложнее, чем в твердых телах. Согласно упрощенной, но, по-видимому, качественно верной модели, тепловые движения молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для иреодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время называемое временш оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими соседками . Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. Скачки молекул совершаются хаотически, новое место никак не предопределено прежним. Непрерывно и в большом количестве совершающиеся скачкообразные переходы молекул с места на место обеспечивают диффузию молекул и текучесть жидкостей. Если на границе жидкости приложена сдвигающая сила, то, как и в газах, появляется преимущественная направленность скачков и возникает течение жидкости в направлении силы. [c.11]

I — ламннарное течение с гладкой границей раздела фаз 2 —ламинарное течение с волнами на границе раздела фаз 3 — турбулентное течение с нерегулярными волнами. [c.103]

Сопоставим эту ситуацию с ситуацией у границы перехода от регулярного к нерегулярному нагружению. Начало нерегулярного нагружения сопровождается формированием первоначально зоны вытягивания (пластическое затупление вершины трещины в мезотуннелях), и только затем имеет место формирование треугольного профиля усталостной бороздки. Пластическое затупление в вершине трещины может быть реализовано до прекращения действия монотонно возрастающей нагрузки цикла. Пластическое затупление снимает (снижает) концентрацию напряжений в вершине трещины (в вершине мезотуннеля). Поэтому завершить течение материала формированием треугольного профиля усталостной бороздки невозможно, пока не прекратится процесс пластического притупления вершины трещины и не будет достигнута (локально) вязкость разрушения материала. Но в этот момент, как это следует из ситуации непосредственно при переходе к статическому проскальзыванию трещины, происходит срыв процесса деформации и переход к процессу разрушения с формированием ориентированных ямок. Из этого следует, что, во-первых, треугольный профиль усталостной бороздки формируется на нисходящей ветви нагрузки. Второе, в режиме регулярного нагружения раскрытие вершины трещины происходит квазиупруго, поскольку процесс пластического затупления вершины трещины в виде зоны вытяжки отсутствует. [c.177]

Формирование рельефа излома кронштейна в эксплуатации произошло в течение длительного периода времени в результате регулярного нагружения кронштейна блоком циклических нагрузок, повторявшихся от полета к полету в момент выпуска и уборки системы механизации крыла. В результате этого излом имел четкую последовательность усталостных мезолиний, отражающих повторяющийся цикл нагружения кронштейна от полета к полету. Между регулярно расположенными в изломе мезолиниями сформированы нерегулярные линии, отражающие колебания уровня нагрузки на кронштейн в пределах каждого полета воздушного судна (рис. 5.7). Представленный фрагмент излома и его спектрально-фрактальные характеристики свидетельствуют о том, что даже в пределах небольшого участка излома имеет место их существенное рассеяние во взаимно перпендикулярных направлениях. Средняя величина фрактальной размерности указывает на необходимость в оценках КИН увеличивать измеряемый размер трещины на 20-30 %, поскольку затраты энергии на рост трещины выше, чем по оценке ее проекции на условную горизонтальную плоскость. [c.265]

Приведенные далее результаты показывают, что зависимость-продольной прочности от толщины реакционного слоя очень напоминает соответствующую зависимость для систем третьего класса (рис. 3). Однако развитая для систем третьего класса теория неприменима к системам псевдопервого класса из-за непостоянства толщины зоны взаимодействия. В микроструктуре образца А16061-—В, отожженного в течение 12 ч при 778 К, заметен нерегулярный рост продукта реакции (AIB2) через участки разрушения окисной пленки (рис. 4). Рост происходит в обе стороны от-пленки, но исходная пленка на поверхности раздела сохраняется. Отсутств Ие пор, возникающих при эффекте Киркендалла , также свидетельствует в пользу предположения о примерном равенстве- [c.149]

В отличие от гладкой поверхности раздела образца, отожженного в течение 0,5 ч, поверхность образца, отожженного перед испытанием в течение 150 ч, сильно изрыта и нерегулярна из-за взаимодействия волокна с матр Ицей (рис. 6). Диборид алюминия, образующийся на стороне поверхности раздела, обращенной к борному волокну, остается на волокнах, а AIB2, образующийся на стороне, обращенной к алюминию, частично разрушается и вклинивается в матрицу. Продукт взаимодействия на волокнах у поверхности раздела имеет грубую гранулярную структуру, наследуя очень нерегулярную поверхность волокна. В результате этого возникает много дефектов поверхности, которые, возможно, являются концентраторами напряжений и, конечно, могут способствовать уменьшению прочности при растяжении волокон и композита в целом. Один из таких дефектов указан на ри с. 6 стрелкой. [c.150]

При волновом режиме течения можно выделить две области ReB >Re>80—100) псевдоволнового режима, характеризуемого нерегулярностью изменения волнового профиля [6.7]. [c.146]

Если при заданном значении увеличивать интенсивность падающего на стенку У, с., то можно получить решение, при к-ром реализуется форма отражения, представленная на рис. 4, б (нерегулярное, или махоаское, отражение). В точке разветвления У. с. образуется поверхность тангенциального разрыва ТР, по обеим сторонам к-рой статич, давление и направление скорости одинаковы, а величина скорости, темп-ра, плотность и энтропия различны, При отражении У, с, от свободной поверхности, отделяющей область сверхзвукового течения от неподвижного газа (рис, 4, й), условия на свободной поверхности аналогичны условиям на поверхности тангенциального разрыва (рис, 4, б). Характер же течения в области 2 за падаюпщм У, с, такой же, как и в области 2 при отражении от твёрдой стенки (рис, 4, а), но в области 3 за отражённым от свободной поверхности возмущением давление Pi=P =Piволн разрежения и Хз>Х-2-Более сложным является случай, когда поверхность тангенциального разрыва разделяет два сверхзвуковых потока с разл. скоростями (рис, 4, г). Для обеспечения равенства давлений py=pi поверхность тангенциального разрыва в точке пересечения У, с. может иметь излом, и между [c.228]

Опытные данные по коэффициенту перемежаемости получены в [Л. 216]. При измерении турбулентности во внешней части слоя замечено, что с приближением к границе слоя движение в одной и той же точке попеременно становится то турбулентным, то нетурбулент-пым. При таком двойственном характере движения, наблюдаемом также при движениях в следе и струе, проявляется нерегулярность отчетливо очерченной границы между турбулентным пограничным слоем и невозмущенным потоком. Наблюдаемая резкая граница между турбулентным и нетурбулентным движениями не является границей пограничного слоя. Коэффициент перемежаемости у характеризует нерегулярность внешней границы турбулентного пограничного слоя. Оп представляет собой отношение части времени, когда течение в рассматриваемой точке турбулентно, ко всему времени наблюдения. [c.214]

При применении обдувки приходится иногда сталкиваться с неудовлетворительными результатами. Так, например, при нерегулярной обдувке она становится малоэффективной. Обдувка шахматных пучков нередко пропикает только до 8-го ряда. (По данным завода Ильмарнне обдувка приборами этого завода проникает в глубь трубного пучка на 1,5—2 м, при диаметре сопла 12 мм.) Иногда возможны завалы рядов экономайзеров или входов в трубки воздухоподогревателей комьями спекшейся золы, сбитой обдувкой выше по течению газов. Зашлакованные отложения в области пароперегревателей имеют часто настолько большую плотность и прочность, что не поддаются обдувке. Обдувкой подчас плохо снимаются отложения солей натрия, так как они обычно обладают большой прочностью. [c.149]

Нерегулярное пульсационное движение можно качественно рассматривать как результат наложения пульсаций различных масштабов. Под масштабом турбулентности подразумевается порядок величин тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется скорость движения. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную роль играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых всего в несколько раз меньше, чем характерные ра шеры области течения I, а скорость в несколько раз меньше, чем изменения средней скорости Д V на протяжении расстояния /, Частоты крупномасштабных пульсаций имеют порядок отношения средней скорости к размеру области течения I. Мелкомасштабные пульсации, соответствующие большим частотам, участвуют в турбулентном потоке со значительно меньшими амплитудами. Однако только здесь становится существенной вязкость жидкости. Из гэписанной выше качественной картины структуры турбулентного потока становится ясным, что высокую информативность должны иметь корреляционные функции скоростей. Они являются количественной характеристикой связи между значениями скоростей в двух достаточно близких точках потока. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...