Направление соответствия

Направления, соответствующие этим диаметрам, называются главными направлениями полей. [c.122]

Каждая аксонометрическая ось является проекцией перпендикуляра к соответствующей координатной плоскости ось д есть проекция перпендикуляра к плоскости уОг, ось у — к плоскости xOz, а ось Z — к плоскости хОу. Поэтому в ортогональной аксонометрии большая ось эллипса, которым проецируется окружность, лежащая в координатной плоскости (илу ей параллельной), имеет направление соответствующей стороны треугольника следов, а малая ось параллельна соответствующей аксонометрической оси. Эту аксонометрическую ось называют иногда свободной. [c.128]

Теорему о свойстве подобия плана ускорений нетрудно доказать, если учесть, что точка Ра на рис 28, а представляет собой мгновенный центр ускорений. В этом случае векторы абсолютных ускорений йв, йс и йд точек В, С О звена образуют с направлениями соответствующих мгновенных радиусов вращения РаВ, РаС и РаО одинаковые углы [c.34]

Определим напряжения на наклонных площадках. Рассмотрим элемент (рис. 156), грани которого являются главными площадками и по ним действуют положительные напряжения п Gj, а третье главное напряжение Стз = О (главное направление, соответствующее ад, перпендикулярно к плоскости чертежа). [c.164]

При выполнении технических рисунков принято пользоваться солнечным освещением, когда лучи параллельны друг другу, а направление их сверху, слева направо. Такое направление соответствует естественному, когда свет на рабочее место падает с левой стороны. [c.172]

Предположим, что вращение тела, как до удара, так и после пего, происходит в направлении, соответствующем вектору о), указанному на рис. 217, а угловая скорость его за время удара изменяется от о)п до 0). Тогда вращательная скорость точки С параллельна оси J и направлена противоположно направлению этой оси. [c.273]

Обозначим проекции сил Р и на направление соответствующих скоростей Р и R, т. е. [c.306]

Орты осей координат всегда направлены в положительных направлениях соответствующих осей. Знак проекции силы определяет направление ее составляющей, т. е. если проекция силы положительна, то направление составляющей силы совпадает с положительным направлением соответствующей оси, если же проекция силы отрицательна, то направление составляющей силы противоположно положительному направлению соответствующей оси. [c.30]

Известны две стороны треугольника скоростей по величине и направлению, соответствующие, например, абсолютной и переносной скоростям точки требуется определить третью сторону треугольника, [c.312]

Известна одна сторона треугольника по величине и направлению, соответствующая, например, абсолютной скорости точки, а также направления двух других сторон. Определить величины переносной и относительной скоростей. [c.312]

После подстановки значений Т1 и из формул (5) мы получим величины составляющих сил реакций оси блока Ку и Искомые составляющие давлений блока О на ось противоположны по направлению соответствующим составляющим сил реакций оси и и равны им по модулю. [c.364]

Система сил, сходящихся в одной точке. Учение о графических методах решения задач статики представляет собой отдел механики, который называется графостатикой. При графическом методе сила изображается, как обычно, вектором, длина которого берется в определенном масштабе и направление соответствует направлению ил >I. [c.257]

Направления сил, приложенных к узлу, и построенный для этога узла силовой многоугольник обладают свойством взаимности, т. е. 1) направления соответствующих прямых параллельны и 2) прямым, сходящимся на одной фигуре в одной точке, соответствуют параллельные прямые, образующие замкнутый многоугольник на другой, и наоборот (таким же свойством взаимности обладают план сил и веревочный многоугольник, см. 25, п. 2). [c.268]

В заключение покажем, исходя из лучевых поверхностей в одноосных кристаллах, что двум лучам со скоростями ys и vs, идущим по одному и тому же направлению соответствуют два не параллельных между собой плоских фронта со скоростями распространения v n и vh и с нормалями Ni и С этой целью направим из некоторой точки О кристалла (рис. 10.12) луч света Si,2- Очевидно, что в этом направлении луч распространяется с двумя различными скоростями v s и Vs. Если учесть, что плоскости, касательные к лучевой поверхности в точке пересечения ее с лучом, являются плоскостями волнового фронта и скорости по нормали перпендикулярны этим плоскостям и что, кроме того, нормаль и луч для обыкновенного луча направлены вдоль одной линии, го, проведя нормали к поверхностям I и II, получим =/= vh- Аналогичным образом убедимся, что двум параллельным фронтам волны с нормалью Л 1,2 и со скоростями распространения v n и v соответствуют два луча Si и со скоростями v s ф й. образующие некоторый угол между собой (рис. 10.12). Чтобы найти направление луча S,, нужно провести касательную к эллипсоидальной поверхности (пло- [c.260]

Рассмотрим переход твердого тела из одного фиксированного положения в другое произвольное фиксированное положение, сохраняющий неподвижной некоторую точку О тела. Такое движение согласно следствию 2.4.2 может быть представлено как конечный поворот тела на некоторый угол а вокруг оси с единичным вектором е собственного направления соответствующего оператора А. Пусть из конца вектора е угол а виден происходящим против хода часовой стрелки. Как и прежде обозначим х радиус-вектор точки твердого тела в его исходном положении, а г — радиус-вектор той же точки тела, получившийся в результате указанного перехода. Радиусы-векторы X и г имеют начало в неподвижной точке О. Построим преобразование X —> г. [c.96]

Особо рассмотрим случай а = 0. Тогда 0 — 0 л 0 — 0. Имеем два кратных мнимых корня характеристического уравнения. Если мысленно убрать гироскопические силы, то рассматриваемая система превращается в позиционную линейную систему, уравнение частот которой имело бы один кратный корень, и вся плоскость Оху состояла бы из собственных векторов. В ней следовало бы выбрать взаимно ортогональные, например вдоль осей Ох и Оу, и каждому из направлений соответствовало бы по два линейно независимых решения. Действие гироскопических сил приводит к тому, что система имеет одно собственное направление Ц1 для корня / 1 = 0 = —ш, определяемое из условия [c.597]

Здесь oz и рг — величины алгебраические. Их знак характеризует направление соответствующего вектора. Например, если о)г>0, то направление вектора о совпадает с положительным направлением оси г если же Мг<и, то направление вектора ю противоположно. Аналогично и для углового ускорения. [c.20]

Решения уравнения (1.93) называются главными (или собственными) значениями тензора i соответствующие главным значениям Xj. главные направления будем обозначать s. . (Длину s будем считать равной единице.) Из алгебры известно, что решения уравнения (1.93) для случая симметрии = действительны, а главные направления, соответствующие различным главным значениям, ортогональны. [c.319]

Пусть Рг — отнесенная к единице поверхности оболочки радиальная внешняя сила. Эта сила должна компенсироваться радиальной равнодействующей сил внутренних напряжений, действующих на элемент оболочки в тангенциальных к нему направлениях. Соответствующее условие гласит [c.84]

Из соотношения Л = 2hn os г следует, что для плоскопараллельной однородной пластинки (h и п всюду одни и те же) разность хода может меняться только при изменении угла наклона лучей. Если эту пластинку осветить монохроматическим пучком лучей, падающих на нее под разными углами (например, сходящимся пучком), то каждому значению г будет соответствовать своя разность хода. Очевидно, что все лучи, соответствующие одному и тому же значению г, т. е. имеющие одинаковый наклон, будут давать одну и ту же разность фаз. Таким образом, интерференционные максимумы или минимумы будут располагаться по направлениям, соответствующим одинаковому наклону лучей. [c.128]

Диаграмма рис. 9.1, а соответствует совпадению направления наблюдения и первоначального направления волны (ф = 0), при котором элементарные волны не приобретают никакой разности фаз. Результирующая амплитуда s = Диаграмма рис. 9.1, б соответствует направлению, при котором крайние элементы волнового фронта в пределах щели дают разность фаз, равную я, т. е. разность хода, равную Х/2. Из рис. 9.2 видно, что это направление соответствует условию ED = fe sin ф = где fe — ширина щели [c.174]

Чем больше путь, проходимый волной в активной среде, тем больше усиление волны. Для направлений, перпендикулярных к оси резонатора, усиление оказывается наименьшим. Другим направлениям соответствует несколько больший путь, и, следовательно, несколько большее усиление. На рис. 40.4 это схематически показано увеличением числа стрелок в усиливающихся световых потоках. После отражения от зеркала волна вновь распространяется в [c.779]

Оси эллипсов совпадают с диагоналями ромбов. Малые оси эллипсов совпадают с направлениями соответствующих аксономет- [c.309]

Из точки Оо, как из центра, проводим дугу окружности радиусом Ro. Длина дуги окружности равна 01. Из точки 1 дуги проводим направления полукасательной ti и нормали щ. Углы а смежности между полукасательными равны углам а между направлениями соответствующих нормалей. [c.319]

При расчете статически неопределимых систем растяжения-сжатия обязательно выполнение следующего условия деформированное состояние системы всегда должно соответствовать направлению внутренних продольных усилий в стержнях, в противном случае возможны ошибки. Способ сравнения деформаций лучше начинать с ыбора возможного деформированного состояния, а затем по нему изобразить направление соответствующих внутренних усилий. [c.67]

Рассмотрим теперь вторую фазу упругого удара от момента наибольшей деформации до момента /-fTH-Xo нолно1 о или частичного восстановления и отделения тел друг от друга. Обознач1 м Sii и Sn импульсы ударных реакций соударяющихся тел за время Т ,. Мх направления совпадают с направлениями соответствующих ударных импульсов первой фазы удара, изображеиных на рис. 216, 6. Проекции 1 и i/o скоростей тел в конце удара па оеь х определим по уравнен ио (98.4) для второй фазы удара [c.265]

Так как направления составляющих реакций и реактивных моментов в соединении D заранее не известны, покажем их направленными одинаково для каждой части конструкции. Истинные направления реакций и моментов определяются по знаку ответа знак плюс укажет на то, что истинные их направления соответствуют показагшым рисунке. Общее [c.25]

Примечание. Положшгльный и отрицательный знаки угловых скоростей означают соответственно направление вращения против н по часовой стрелке, если смотреть со стороны ведущего вала I (для редуктора с цилиндрическими колссахи ) или со стороны положительного направления соответствующей оси (для редуктора с коническими колесами). [c.107]

Графоана. штический метод определения ошибок положения механизмов применим также для определения ошибок механизмов с зазорами в низших кинематических парах и механизмов с высшими парами. В первом случае для определшшя ошибки положения необходимо знать, в каком направлении выбирается зазор. Это направление соответствует направлению действия реа1щии в кинематической паре, которое определяется при силовом расчете механизма. Рассмотрим, па-пример, механизм, показанный на рис. 9.4, д. Из-за наличия зазора 3 в центры цилиндрических элементов пары [c.113]

Если каждую зону Френеля разбить на бесконечное большое число элементарных зон, то ломаные линии превратятся в дугу и каждой зоне Френеля будет соответствовать одна полуокружность. В результате при учете влияния всех зон получится спираль с фокусом в точке N (рис. 6.6, б). Угол, которь ш составляет результирующий вектор сданным направлением, соответствует фазе результирующего колебания в точке наблюдения. Построенная таким образом векторная диаграмма позволяет определить амплитуду и фазу результирующего колебания для произвольного числа действующих зон Френеля. Например, если открыта половина первой зоны, то результирующая амплитуда будет изображаться вектором ОК- Аналогично, ONi, ОN2, ON3, ONi, ON , ON будут соответствовать [c.129]

Для компонент напряжения принимают следующее правило знаков, называемое правилом внешней нормали. Компоненты напряжения, действующие на площадке с внешней нормалью, сонаправленной с координатной осью, считаются положительными, если они также совпадают с положительными направлениями соответствующих координатных осей. Аналогично для площадок, у которых внешняя нормаль совпадает с отрицательным направлением координатной оси, компоненты [c.176]

Покажем, что плоское движение можно свести к чисто вращательному. Действительно, при плоском движении скорость Vo произвольной точки О тела перпендикулярна вектору <й, а это значит, что всегда найдется такая точка М, жестко связанная с телом , скорость которой v = 0 в данный момент. Из условия 0 = Vo+ tarV] можно найти положение точки М, т. е. ее радиус-вектор г м относительно точки О (рис. 1.11). Этот вектор перпендикулярен векторам ю и Vo, его направление соответствует векторному произведению Vq=—[<ог м], а модуль г м= Уо/(о. [c.23]

При освещении первой пластинки параллельным пучком лучей одной длины волны мы получим более или менее интенсивный свет в зависимости от разности хода А выходящих лучей. При освещении белым светом пластинка будет казаться нам равномерно окрашенной. При освещении же расходящимся пучком лучей мы увидим в фокальной плоскости объектива, помещенного на пути лучей 2 я 3, систему интерференционных полос, соответствующих данному г, т. е. полосы равного наклона. Лучи 1 я 4 т цопадают в оправу объектива. Мы получим максимум для лучей тех направлений, для которых А = йе sin i = m Ч К, где т — четные числа. Для направлений, соответствующих нечетным значениям т, будет наблюдаться минимум. Угловое расстояние между полосами определяется изменением угла i на величину Ai, при котором разность хода меняется на %, т. е. [c.132]

Для просвечивающей волны такая голограмма служит периодической трехмерной структурой, и, в соответствии с законом Вульфа —Брэгга, должна наблюдаться дифрагировавшая волна в направлении, соответствующем зеркальному отражению от слоев почернения (см. рис. 11.13,6). Но именно в этом направлении распространялась предметная волна. Таким образом, объемность структуры гологра.ммы не препятствует восстановлению волнового фронта. [c.262]

Размеры объективов выбираются в соответствии с размерами призмы так, чтобы не диафрагмировались пучки разных направлений, соответствующие разным длинам волн. При увеличении размеров призмы не только увеличивается количество света, поступающего в прибор (светосила аппарата), но увеличивается и разрешающая способность его, т. е. возможность различения близких длин волн (см. 100). [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...