Непрозрачность непрерывная

Зависимость числа зон Френеля от радиуса отверстия и от взаимного расположения источника, экрана с отверстием и точки наблюдения. Займемся анализом формулы (6.11). Пусть в отверстии непрозрачного экрана укладывается только одна зона Френеля. Если радиус отверстия постепенно увеличивать, то число действующих ЗОИ Френеля в точке В будет непрерывно увеличиваться, принимая последовательно четные и нечетные значения. В результате такого изменения радиуса отверстия результирующая интенсивность (она прямо пропорциональна квадрату результирующей амплитуды Е ) в точке В будет периодически [согласно формуле [c.123]

Температура канала разряда. Непрерывный спектр излучения искрового канала пробоя в конденсированных диэлектриках в совокупности с непрозрачностью канала в видимом диапазоне длин волн ограничивают экспериментальные возможности определения температуры. Практически эксперимент позволяет определить либо яркостную, либо цветовую эффективную температуру канала как неравномерно нагретого тела. Наиболее корректным для измерений яркостной температуры представляется метод сравнения с определением температуры по (1.14) для к, равного коэффициенту поглощения оптического слоя исследуемого источника к = для АЧТ). [c.46]

Радиоактивный контролер заполнения непрозрачных сосудов в поточном производстве [И, 12] устанавливается на автоматах для расфасовки продукции в металлическую или пластмассовую тару. С его помощью осуществляется поточный контроль веса путем просвечивания радиоактивным излучением металлических сосудов по сечению, изменяющемуся в зависимости отвеса наполнителя или по границе раздела наполнитель — воздушная среда. В качестве радиоактивного вещества используется радиоактивный Электрическая схема прибора состоит из бесконтактного радиоактивного реле, построенного на одном электронном каскаде, и релейно-коммутационной схемы. Прибор осуществляет автоматический контроль заполнения сосудов, производит непрерывный счет сосудов и подает сигнал на электромагнитный исполнительный механизм, разбраковывающий сосуды и подающий сигналы о браке. Прибор может быть использован в поточном производстве для контроля расфасовки лакокрасочных и других продуктов в химической, а также в консервной промышленности. [c.262]

Широкое применение найдут лазеры в научных исследованиях. Важной областью явится использование перестраиваемых по частоте лазеров для спектральных исследований с высокой чувствительностью и разрешающей способностью. Наличие мощных непрерывных и импульсных лазеров позволит более совершенно провести исследования в области взаимодействия излучения с непрозрачными средами, изучить нелинейные эффекты, возникающие при прохождении интенсивного лазерного излучения через оптически прозрачные среды. [c.323]

Анализируя два предельных случая, замечаем, что отличия в результатах расчета по той или иной методике зависят от относительного вклада радиационного теплового потока с разрушающейся поверхности — еаТ . По мере приближения температуры поверхности к равновесной, при которой тепловой поток вн для непрозрачной пленки равен нулю, указанное отличие должно непрерывно возрастать. [c.235]

Гидродинамический трансформатор является непрерывным и автоматическим, но нерегулируемым. Вследствие этого он полностью не удовлетворяет требованию 2. Не удовлетворяет он и требованию 1,так как имеет, как правило, прозрачную характеристику. Правда, отдельные типы трансформаторов имеют почти непрозрачную характеристику. [c.147]

Рассмотрим излучение в замкнутой полости, составленной из различных по материалу твердых тел, непрозрачных для тепловых лучей. Начнем поддерживать стенки указанной полости при некоторой произвольной, но всюду одинаковой температуре. Благодаря непрерывно протекающим процессам излучения и поглощения стенок в полости установится некоторое стационарное состояние, соответствующее устойчивому термодинамическому равновесию. Последнее означает, что объемная плотность излучения, характеризуемая любым ин- [c.466]

Дифракция на непрерывных периодических и непериодических структурах. Дифракционная решетка является периодической структурой, у которой коэффициент пропускания х амплитуды равен 1 на щелях и О на непрозрачных частях (рис. 175). [c.229]

Пьезоэлектрические и магнитострикционные чувствительные элементы практически безынерционны, позволяют измерять мгновенные значения ультразвукового давления как в непрерывном, так и в импульсном режимах работы, в оптически прозрачных и непрозрачных жидкостях. Амплитудная характеристика чувствительных элементов линейна вплоть до ультразвуковых давлений, измеряемых десятками. атмосфер. При достаточно малых размерах элементов их можно использовать для анализа формы волны и структуры поля ультразвуковых волн. Основной недостаток использования пьезоэлектрических и магнитострикционных [c.329]

Резонансной системой является рубиновый стержень, плоские торцы которого полируют до оптически ровных поверхностей, делают их строго параллельными при этом один торец покрыт плотным непрозрачным слоем серебра, а другой, также посеребренный, имеет коэфициент пропускания света порядка 8%. Рубиновый стержень заключен внутри стеклянной трубки 3, через которую непрерывно подается охлаждающая среда от входа 1 к выходу 7. Стержень фиксируется пружиной 2. [c.628]

Осветителем, формирующим направленный когерентный световой пучок, может служить газовый гелий-неоновый лазер непрерывного действия любой марки в нашей установке использовался лазер ЛГ-75. Прерывание лазерного пучка для экспонирования фотопластинок в течении нескольких секунд осуществлялось посредством фотоаппарата Зоркий-4 (без объектива). В отсутствие системы, вводящей и прерывающей световой пучок с автоматическим отсчетом времени экспозиции можно использовать любую непрозрачную преграду, например, листок плотной черной бумаги или конверт из черной бумаги, выводя такой экран из пучка и вводя его обратно от руки. При этом нужный промежуток времени экспозиции в несколько секунд определяют секундомером. Расширитель лазерного пучка содержит микрообъектив Л1 из набора к мик- [c.67]

Примером света, не являющегося взаимно спектрально чистым, может служить свет, проходящий через движущийся рассеиватель (скажем, матовое стекло), на который падает идеальный лазерный свет. Геометрия эксперимента показана на рис. 5.15. Лазер непрерывного действия создает плоскую волну почти монохроматического света. Рассеиватель движется с постоянной скоростью V в вертикальном направлении. В непосредственной близости к рассеивателю расположен непрозрачный экран [c.187]

Учет характерной для указанных смесей диссипация существенно изменяет зависимости фазовой скорости звука С(со) и декремента затухания А (ю) (см. рис. 6.2.1), кардинально увеличивая /с . Дисперсионные кривые становятся гладкими и непрерывными на всех трех вышеуказанных частотных участках, а указанный выше диапазон непрозрачности , реализуемый за счет сильного затухания колебаний, расширяется в сторону высоких частот. При этом нет вырождения из-за стремления длины волны к бесконечности. Асимптотика для фазовой скорости и декремента затухания в низкочастотном диапазоне со <С сог, при С1 > Со имеет вид [c.13]

Многослойная среда с кусочно-постоянным показателем преломления оказывается удобной моделью для анализа эффектов распространения, присущих средам с многочисленными разрывами. В частности, в слоистых средах с эквидистантным расположением поверхностей разрыва непрерывности возникает полоса непрозрачности, которая свойственна всем средам с периодическим изменением показателя преломления [15], так что для некоторых частотных интервалов волна вообще не может распространяться без существенного затухания. Благодаря наличию у многослойных сред полос непрозрачности их можно использовать в качестве селективных зеркал, которые нетрудно изготовить методами последовательного нанесения тонких пленок. [c.170]

Таким образом, Яс есть средний свободный пробег при отсутствии линий, иногда называемый непрерывной непрозрачностью, а Я<г — поправка, обусловленная наличием линий в сплошном спектре. [c.384]

НЕПРОЗРАЧНОСТЬ В НЕПРЕРЫВНОМ СПЕКТРЕ [c.398]

Приближенный метод расчета непрозрачности в непрерывном спектре. Большая трудоемкость тщательного расчета непрозрачности заставляет искать возможности использования приближенных методов, даже если последние не очень точны. Один из таких методов применительно к многократно ионизованным газам рассматривался в [5], [23—25]. Результаты этих работ отличаются некоторыми численными аппроксимациями. Этот метод неприменим в тех случаях, когда имеется примерно менее трех связанных электронов на ядро и менее чем два свободных электрона на ядро. Хотя в этом методе явно учитывается только непрозрачность в непрерывном спектре, он случайно обладает систематической ошибкой, зависящей от плотности, что приближает результаты, полученные этим методом, к данным расчета полной непрозрачности, т. е. с учетом поглощения в линиях. [c.400]

Фиг. 11.17. Кривые постоянных значений отношения средней непрозрачности Планка для непрерывных процессов Кр (с) к полной средней непрозрачности Планка с учетом также и вклада линий Кр для азота. Данные взяты из работы [5].

Раздел оптики, в котором пренебрегают конечностью длин волн, что соответствует предельному переходу О, называется геометрической оптикой ), поскольку в этом приближении оптические законы можно сформулировать па языке геометрии. В рамках геометрической оптики считается, что энергия распространяется вдоль определенных кривых (световых лучей). Физическую модель пучка световых лучей можно получить, если пропустить свет от источника пренебрежимо малого размера через небольшое отверстие в непрозрачном экране. Свет, выходящий из отверстия, заполняет область, граница которой (край пучка лучей) кажется на первый взгляд резкой. Однако более тщательное исследование показывает, что интенсивность света около границы изменяется хотя и быстро, но непрерывно, от нуля в области тени до максимального значения в освещенной области. Это изменение не является монотонным, а носит периодический характер, что приводит к появлению светлых и темных полос, называемых дифракционными. Размер области, в которой происходит это быстрое изменение интенсивности света, порядка длины волны. Следовательно, если длина волны пренебрежимо мала ио сравнению с размерами отверстия, то можно говорить о пучке световых лучей с резкой границей ). При уменьшении размеров отверстия до величины, сравнимой с длиной волны, возникают эффекты, для объяснения которых требуется более тонкое исследование, Однако если ограничиться рассмотрением предельного случая пренебрежимо малых длин волн, то па размер отверстия не накладывается никакого ограничения и можно считать, что из отверстия исчезающе малых размеров выходит бесконечно тонкий пучок света — световой луч. Будем показано, что изменение поперечного сечения пучка световых лучей служит мерой изменения интенсивности света. Кроме того, мы увидим, что с каждым лучом можно связать состояние поляризации и исследовать его изменение вдоль луча. [c.116]

Рис. 5.1. Спектр испускания нагретого тела, совершенно прозрачного в непрерывном спектре, но непрозрачного в линиях. Пунктирная кривая соответствует планковскому спектру при данной температуре.

Если тело в линиях непрозрачно, относительная роль потерь энергии на излучение в дискретном спектре уменьшается из-за самопоглощения. Однако в газе достаточно большой плотности, где линии сильно уширены, потери энергии за счет дискретного спектра все равно могут быть значительными и даже превышать потери в непрерывном спектре (если излучение в непрерывном спектре не планковское). В разреженном, но оптически толстом для линий, газе энергетическая роль линий, определяемая их малой суммарной шириной, обычно невелика и основную роль играет непрерывный спектр. [c.260]

Большинство технических твердых материалов непрозрачно для инфракрасного излучения это означает, что поглощение и излучение происходят на поверхности и определяются ее температурой и состоянием, т. е. шероховатостью, чистотой и т. п. Твердые 4ела имеют обычно непрерывный спектр. [c.62]

При профильной кавитации на обтекаемом теле (профиле) образуется прозрачная или непрозрачная каверна. Как правило, на лопастях рабочих колес насосов имеет место профильная кавитация с непрозрачной каверной. Каверна начинает свое развитие у входной кромки обтекаемого профиля. От хвостовой части каверны непрерывно отделяются различных размеров и форм участки, которые затем сносятся потоком и замыкаются. Вся каверна при этом заполнена отдельными пузырьками, которые в месте, где она начинается, существуют независмо друг от друга и сливаются воедино в средней ее части. [c.171]

Как известно из физики, твердые непрозрачные тела имеют непрерывный спектр излучения, обнимающий весьма широкий диалазан длин волн (теоретически от О до оо). Исследованный спектр (излучения твердых тел начинается с длин волн, составляющих сотые доли мик- [c.32]

Рассмотрим силовой поток непрерывного непрозрачного трансформатора. Так как потери в трансформаторе принципиально не вл ияют на его преобразующие свойства, то мы ими пренебрегаем (это также входит в определение идеального трансформатора). [c.28]

Стабилизаторы для защиты от действия тепла и света. Поскольку имеется большое количество стабилизаторов для защиты полимерных продуктов на основе хлористого винила и винилиден-хлорида от действия тепла и света и количество это непрерывно увеличивается, нет смысла перечислять их здесь полностью. Некоторые стабилизаторы являются пигментами, которые придают смоле окраску и непрозрачность, и поэтому они непригодны в качестве стабилизаторов прозрачных пленок. В число стабилизаторов входят органические и неорганические соединения свинца и натрия, некоторые органические соединения олова, стронция, бария, кадмия и кальция. В качестве стабилизаторов для прозрачных пленок можно применять некоторые эпокси-соединения и амины. Для улучшения защиты от действия тепла и света предложено в качестве стабилизаторов большое количество антиоксидантов. Ниже приводится следующий неполный список таких стабилизаторов. [c.562]

Акс1иома существования. Мера множества лучей, исходящих с поверхности i и попадающих на поверхность к, существует, если она составлена из непрерывных прямых. В ином случае, если на пути лучей помещается непрозрачное тело, единичный лучистый поток равен нулю [c.483]

Рассмотрим лучистое взаимодействие непрозрачных тел, образующих замкнутую систему ограниченных размеров с произвольным и непрерывным распределением оптических характеристик и температур. Исследование теплообмена излучением обычно сводится либо к определению полусферических плотностей излучения на поверхностях лучеобменивающихся тел по заданным температурным распределениям (прямая задача), либо же к отысканию температур по значениям радиационных потоков (обратная задача). Возможны также смешанные постановки задач. [c.493]

Коврово-мозаичные плитки изготовляют размером от 20X20 до 30X30 мм обычно из непрозрачного (глушеного) стекла различных цветов. Плитки изготовляют прессованием, прокатом или спеканием. При производстве коврово-мозаичных плиток способом прессования на автоматическом карусельном прессе формуют плитки размером 150X150 мм. Пуансон и матрица форм пресса снабжены выступами, формующими на поверхности плитки углубления, по которым после отжига плитка разламывается на отдельные коврово-мозаичные плитки. Более производителен непрерывный прокат ков-рово-мозаичных плиток. Прокат ленты осуществляется на прокатной машине, снабженной двумя парами валков. Первая пара гладких валков формует непрерывную ленту стекломассы, а вторая пара рифленых валков раз- [c.565]

Чтобы с помощью принципа Гюйгенса — Френеля определить поле световой волны за экраном, иужно знать поле на поверхности экрана и в отверстии. Предполагается, что это поле в точках отверстия такое же, как и при свободном распространении падающей волны при отсутствии каких бы то ни было экранов, а в точках, лежащих непосредственно за непрозрачным экраном, поля нет. Это предположение позволяет решить задачу дифракции, но вместе с тем оно влечет за собой целый ряд принципиальных трудностей. Во-первых, оно математически противоречиво если вычислить по принципу Гюйгенса — Френеля напряженность поля во всем пространстве, то на вспомогательной поверхности 5 она не совпадает с исходной напряженностью поля падающей волны, а на задней стороне экрана не обратится в нуль. Во-вторых, это предположение допускает разрыв напряженности поля на краю отверстия, что противоречит граничным условиям (непрерывности тангенциальных составляющих). В-третьих, предположение приводит к [c.282]

Оценка вклада линий, входящих в серии (например, 15- пр, п = 2, 3, 4,. . . ), сделана Стюартом и Пиаттом [5], полагавшими Л и Р непрерывными функциями от м и подбиравшими функцию Те для линий каждой серии. Вклад каждой серии добавлялся к непрозрачности в непрерывном спектре. При этом появляются две взаимно компенсирующиеся ошибки 1) не рассматривается влияние крыльев за пределами интервала, охватывающего серии (величина Яд завышается) 2) пренебрегается перекрытием линий, принадлежащих различным сериям (величина Ял занижается). С помощью этого метода на вычислительной машине 1ВМ 7090 проведен расчет и получены результаты для кТ в пределах 1,5— 34 эв и значениях плотности 10 —10 г/см при 2 = 1, 4, 6, 7, 13, 14. Подобным же образом можно рассмотреть смеси и промежуточные значения Z. В качестве грубого приближения возможна экстраполяция метода на область Z за пределами значений, перечисленных выше (см. задачу 9 в конце главы). На фиг. 11.3 и 11.4 представлены некоторые результаты расчетов для водорода и алюминия. [c.396]

Систематические расчеты по этой схеме проведены Бернштейном и Дайсоном [26], Армстронгом и др. [2], Стюартом и Пиаттом [5]. Результаты последней из этих работ для азота представлены на фиг. 11.15 и 11.16. На фиг. 11.17 показана доля поглощения в непрерывном спектре (вследствие связанно-свободных переходов) по отношению к полной непрозрачности Планка. Очевидно, что в значительной части диапазона температур и плотностей преобладает эффект связанно-связанных переходов. В таких областях особенно важно исследовать оптическую толщину, т. е. величину (цщАж), в центрах линий, чтобы с уверенностью судить о пригодности средней непрозрачности Планка. [c.415]

Посмотрим, как светится поверхность вещества в непрерывном спектре и какое излучение попадает в регистрирующий прибор, направленный на плоскую свободную поверхность. Пары металла представляют собой одноатомный газ, оптические свойства которого в непрерывном спектре были подробно изучены в гл. V. Коэффициент поглощения видимого света чрезвычайно резко зависит от температуры, быстро возрастая с повышением температуры, причем холодные пары совершенно прозрачны в непрерывном спектре. Свечение слоя с распределением температуры, подобным изображенному на рис. 11.60, уже было рассмотрено в гл. IX. Явление совершенно аналогично свечению воздуха в прогревном слое, образующемся перед скачком уплотнения в сильной (сверхкритической) ударной волне. При низких температурах у границы с вакуумом пары прозрачны и излучают очень слабо. Наоборот, в более глубоких слоях, где температура высока, пары совершенно непрозрачны для видимого света и не выпускают рожденные в этих слоях кванты. На бесконечность с поверхности вещества уходят кванты, рожденные в некотором промежуточном, излучающем слое, отстоящем от/границы с вакуумом на оптическом расстоянии tv порядка единицы (излучающий слой заштрихован на рис. 11.60). [c.602]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...