Энергия кинетическая оболочек

Это условие выполняется на основе посылки о малом значении кинетической энергии расширяющейся оболочки, ЧТО формально следует из равенства нулю скорости расширения оболочки. [c.37]

Кинетическая энергия Оже-электрона определяется разницей двух энергий энергии внутренней оболочки, с которой был выбит электрон, и энергии уровня, с которого вылетел Оже-электрон. Таким образом, Оже-электро-ны являются характеристическими их энергии характерны для данного элемента. Анализ энергий Оже-злектронов, как и анализ характеристического рентгеновского излучения, позволяет определить элементный состав исследуемых образцов. [c.152]

Кинетическая энергия деформации оболочки. Пусть р — плотность материала т-го слоя оболочки. По аналогии с (1.139) и (2.58) определим функцию плотности материала оболочки по толщине Л1-СЛОЙНОГО пакета выражением следующего вида [c.101]

Вариация кинетической энергии для оболочки,, подкрепленной стрингером и шпангоутами, выражается следующим соотношением (при пренебрежении вкладом от инерции вращения) [c.242]

Амплитудное значение кинетической энергии движения оболочки, совершающей гармонические колебания с частотой со, [c.263]

N — число частиц в системе т — масса частицы ш — ее средняя квадратичная скорость. При расширении газа в пустоту число частиц N в системе сохраняется, их средняя кинетическая энергия тш)/2 также не изменяется, поскольку, попадая в вакуумированный правый сосуд, частицы не сталкиваются ни с какими объектами, могущими изменить их кинетическую энергию. Правда, площадь оболочки системы после расширения газа возросла вдвое из-за добавления площади внутренней поверхности второго сосуда, однако следствием этого является уменьшение количества частиц, испытывающих упругие соударения с единицей поверхности, и снижение 2 N тга [c.23]

Для более полного уяснения сущности происходящих процессов полезно проанализировать в рамках кинетической теории случай, когда давление в правом сосуде перед открыванием вентиля не равно нулю. Представляет интерес и такой вопрос справедливо ли утверждение внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема с точки зрения кинетической теории для процесса изменения объема, изображенного на рис. 2.1, в, если стенка цилиндра и поршень образуют адиабатную оболочку [c.23]

При умеренной интенсивности барботажа (малые приведенные скорости газа) и значительной толщине слоя барботируемой жидкости, характерных для многих технических аппаратов, кинетическая энергия пара, подходящего к поверхности, относительно невелика и основную роль в общем балансе энергии играет поверхностная энергия оболочек пузырей. Действительно, средняя скорость газа, подымающегося в динамическом двухфазном слое, в обычных условиях паровых котлов высокого давления (p lO- -lS МПа) не превышает 0,7 м/с. В испарителях низкого давления (jO 0,l МПа) эта величина доходит до 2—3 м/с. [c.276]

При малых скоростях легкой фазы, составляющих, например, для системы вода — воздух при комнатной температуре п атмосферном давлении менее 1 м/с, основная доля транспортируемых капель генерируется за счет разрыва оболочек. Относительно крупные капли, генерируемые за счет дробления жидкости струями пара, кольцевых волн и выбрасываемых ими столбиков жидкости и другими процессами того же типа, подскакивают относительно невысоко. Вместе с тем небольшая кинетическая энергия пара приводит к малой вероятности генерирования за ее счет мелких капель, скорость витания которых была бы близка к невысоким скоростям газового, потока. Поэтому можно считать, что в этой зоне скоростей основное количество транспортируемых капель действительно генерируется за счет разрыва оболочек. [c.286]

Поскольку ах >> gx , явления, обусловленные ангармонизмом, не исчерпывают всех термодинамических свойств твердого тела. Действительно, даже при симметричных колебаниях атомов имеются силы, противодействующие их сближению, а именно силы отталкивания электронных оболочек и силы сопротивления растяжению (химические связи), уравновешивающиеся в не-деформированном теле. Сжатие и растяжение тела, если их рассматривать без учета энгармонизма, приводят к нарушению такого равновесия и появлению избыточного давления, стремящегося вернуть тело в исходное состояние с минимальным значением термодинамического потенциала, иными словами, сжатие или растяжение первоначально недеформированного тела всегда приводит к росту термодинамического потенциала с соответствующим увеличением абсолютной величины избыточного давления, равной нулю в недеформированном состоянии. В силу аддитивности энергии каждый процесс всестороннего сжатия или растяжения можно рассматривать слагающимся из двух независимых процессов обусловленного ненулевым кинетическим давлением вследствие энгармонизма и обусловленного симметричными силами взаимодействуя атомов. Первый процесс дает термоупругие [c.16]

Несмотря на то что при разработке термоядерных реакторов будет широко использоваться опыт работы материалов в ядерных реакторах, проблема материалов в этом случае стоит еще более остро, чем для быстрых реакторов. Это обусловлено прежде всего особенностями процесса передачи энергии ядерных реакций. Известно, что около 88% всей энергии деления выделяется в топливе в виде кинетической энергии осколков деления и энергии -излучения и только примерно 12% выносится у-излучением ( 9,4%) и нейтронами ( 2,5%) за пределы топлива и поглощается конструкционными материалами. Это дает конструктору ядерного реактора определенные возможности для подбора материалов в соответствии с их назначением. Например, ядерное топливо, подвергающееся наиболее мощному радиационному воздействию, обычно стремятся сделать максимально стойким к этому воздействию, в меньшей степени заботясь о его конструкционных свойствах, так как роль несущего элемента обеспечивает оболочка, в которую оно заключено. [c.10]

Возбуждение или ионизация партнеров по столкновению не влияют на динамику рассеяния и должны учитываться лишь как первопричина потерь энергии движущейся частицы. Это допущение можно считать справедливым, если энергия, переданная электронам, мала по сравнению с изменением кинетической энергии сталкивающихся атомов (т. е. рассеяние почти упругое) либо если столкновение было скользящим. В обоих случаях взаимодействие с электронами оболочек может быть учтено отдельно, как специфический механизм диссипации энергии. Изучение атомных столкновений в газах в области энергий порядка нескольких килоэлектронвольт свидетельствует о справедливости данного допущения в этом случае энергия, переданная электронам, оказывается порядка нескольких процентов переданной кинетической энергии. Мы полагаем, что аналогичное соотношение выполняется и в случае взаимодействия атомов в твердом теле. [c.23]

Если система окружена абсолютно проводящей оболочкой — совершенно замкнутой — то в ней могут происходить свободные незатухающие колебания, так как согласно нашему допущению нет никаких внутренних сопротивлений. Теория этих колебаний имеет обычный вид. Вводя нормальные координаты системы r/i, [c.134]

Применение энергетического метода. Выражения для потенциальной энергии деформации и кинетической энергии в случае конических оболочек имеют вид [c.227]

Основными структурными элементами металлов являются положительные ионы и газ свободных электронов. Силы притяжения определяются кулоновским взаимодействием электронов с ионами, а также обменной энергией между электронами. Силы отталкивания также определяются кулоновским взаимодействием, кинетической энергией свободных, электронов и перекрытием электронных оболочек ионов. Анализ указанных сил [2] приводит к следующей зависимости от сжатия б = р/рок [c.45]

Учитывая (2.69) и рассматривая изменяющиеся во времени деформации оболочки, кинетическую энергию деформации определим по формуле [c.101]

Условие (2.74) используется при вычислении (2.72). При этом в общем случае кинематически неоднородной модели слоистой оболочки выражение кинетической энергии конструкции, как легко убедиться, сохраняется в форме (2.73). [c.102]

Используемый здесь метод аналогичен методу исследования свободных низкочастотных колебаний оболочек (см.[35, гл. 5]). Различие заключается в том, что в случае колебаний в знаменателе функционала (4) стоит величина, пропорциональная кинетической энергии оболочки. Кроме того, решение задач устойчивости плохо закрепленных оболочек имеет меньшее прикладное значение, чем решение задач колебаний. [c.238]

Будем полагать, что масса оболочки сосредоточена в узлах элементов, имеющих глобальную нумерацию t = 1, 2,. .., N, так что скорость изменения кинетической энергии Ki в узле с номе-мером i выражается в виде [c.96]

Выражения для кинетической энергии оболочки и верхнего кольца при пренебрежении инерцией вращения можно представить соответственно следующим образом . [c.282]

Ks, Kr кинетическая энергия оболочки и кольца [c.285]

Можно добиться, чтобы система уравнений (16), описывающих установившееся движение оболочки, соответствовала уравнениям для эквивалентной нелинейной системы с двумя степенями свободы. Для эквивалентной системы потенциальная и кинетическая энергии равны [c.71]

Внутренняя конверсия электронов. Ядро может освободиться от избытка энергии не только путем излучения. У тяжелых ядер наблюдается процесс испускания электронов внутренней конверсии. В этом процессе энергия возбуждения ядра непосредственно передается орбитальному электрону, в результате чего он получает возможность покинуть атом. Кинетическая энергая вырванного электрона будет на величину энергии связи электрона в соответствующей оболочке меньше энергии у-кванта. Ясно, почему при таком механизме распада наблюдают моноэнергетические электроны (рис. 44). [c.119]

Так как при этом энергии — как активации, так и реакции — примерно в миллион раз выше, чем у обыкновенных ВВ, то и температура, развивающаяся при взрыве урана, должна быть примерно во столько раз больше, т.е. достигать нескольких миллиардов градусов. Этот вывод подкрепляется расчетом температуры, соответствующей кинетической энергии, с которой разлетаются продукты деления урана, с учетом полного срыва их электронных оболочек и равномерного распределения энергии между этими электронами и ядрами. [c.332]

Более того, можно было бы даже изменить само определение температуры, сделав ее пропорциональной не средней кинетической энергии поступательного движения. молекул, а плотности энергии излучения в замкнутой оболочке. Соответственно изменились бы все формулы, в которые входит температура. При этом, например, произведение объема на давление газа и средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул были бы пропорциональны корню четвертой степени из определенной таким образом температуры. Разумеется, такой шаг создал бы весьма существенные неудобства. Неудобно также заменять температуру какой-либо пропорциональной ей величиной, напри.мер произведением рУ одного моля идеального газа или кинетической энергией одной молекулы и т. д. [c.153]

Перейдем к подсчету кинетической энергии колеблющейся оболочки. Элеглент оболочки размера йхйз имеет массу йт = дйхйз, где <7 — масса на единицу поверхности. [c.342]

Для уменьшения потерь энергии оболочка хольраума делается из тяжелого металла. Требуемая симметризация достигается за счет многократного переизлучения внутренними стенками оболочки хольраума. Такой класс мишеней называется мишенями непрямого действия (или рентгеновскими мишенями). В рентгеновских мишенях легче достигается необходимая симметрия обжатия, однако такие мишени проигрывают по эффективности преобразования энергии драйвера в кинетическую энергию сжимающейся оболочки топливной капсулы. [c.18]

Модель ядер ных оболочек позволяет также объяснить обнаруженное экспериментально превышение кинетической энергии осколков для асимметричного деления по сравнению с симметричным. При асимметричном делении, когда сказываются обо-лочечные эффекты, осколки имеют форму, близкую к сферической, при которой энергия кулоновского отталкивания особенно [c.402]

При дальнейшем уменьшении расстояния между атомами электронные оболочки начинают перекрываться и между атомами возникают значительные силы отталкивания. Отталкивание в случае инертных газов, главным образом, появляется в результате действия принципа запрета Паули. При перекрывании электронных оболочек электроны первого атома стремятся частично занять состояния второго. Поскольку атомы инертных газо в имеют стабильные электронные оболочки, в которых все энергетические состояния уже заняты, то при перекрытии оболочек электроны должны переходить в свободные квантовые состояния с более высокой энергией, так как, согласно принципу Паули, электроны не могут занимать одну и ту же область пространства без увеличения их кинетической энергии. Увеличение кинетической энергии приводит к увеличению полной энергии системы двух взаимодействующих атомо В, а значит, и к появлению сил отталкивания. [c.67]

Для объяснения явления ферромагнетизма в квантовой теории используются два основных подхода. Один из них основан на предложенной Френкелем модели коллективизированных электронов, подчиняющихся статистике Ферми — Дирака. Эта модель учитывает обменное взаимодействие. В теории показано, что при некоторой плотности электронного газа возможно появление самопроизвольного намагниченного состояния вне зависимости от того, что кинетическая энергия электронов при этом увеличивается. Напомним еще раз, что увеличение кинетической энергии связано с тем, что, в силу принципа Паули, электроны с параллельной ориентацией спина не могут з нимать один энергетический уровень. Поэтому при перевороте спина электрон вынужден занять состояние с большей энергией. В настоящее время, однако, существует мнение, что газ электронов проводимости, по-видимому, не является )ерромагнитным ни при каких условиях. Строгое доказательство этого пока отсутствует. В то же время ни в одном эксперименте не было обнаружено ферромагнетизма металлов, не содержащих атомов или ионов с недостроенными d- или /-оболочками. Появление ферромагнетизма в системе d- или /-электронов связано с аномально высокой (по сравнению с s-электронами) плотностью состояний в - и /-зонах. [c.337]

При барботаже газа сквозь слой жидкости разрыв оболочек пузырей, выходящих на поверхность, и образование при этом мелких капель сопровождаются значительным уменьшением суммарной поверхности раздела фаз, так как общая поверхносгь разрушивщихся пузырей обычно во много раз превышает поверхность вновь образовавшихся капель. Поэтому образование капель при барботаже может идти не только за счет кинетической энергии газа, но и за счет освобождения поверхностной энергии (При разрыве пузырей. [c.276]

Что же происходит в маховиках переменного момента инерции Отдельные грузы, раздвигаемые механизмами, накапливают почти всю кинетическую энергию, но напряжений не несут. Все их напряжения воспринимают механизмы раздвижения грузов, что приводит к разрыву маховика уже при самых небольших оборотах. Жидкость, сыпучие тела и прочие предметы, находящиеся в полом маховике для увеличения его инертности, также не несут касательных напряжений, и всю нагрузку от этого огромного балласта воспринимает оболочка маховика. Но она должна быть тонкой, иначе сама будет Играть подавляющую роль в инертности маховика (роль, которую авторы проектов предписывают именно наполнителю). Как говорится, дай бог, чтобы оболочка сама по себе выдержала вращение, которое делает маховик эффективным. А если уже нагруженную до предела собственными напряжениями оболочку еще пригрузить балластом в виде накопителя, то она мгновенно лопнет. [c.124]

Под действием рентгеновского излучения возникает эмиссия электронов внутренних оболочек (фотоэффект). Кинетическая энергия этих электронов равна разнице между энергией падающего фотона и энергией связи. Они, следовательно, характеризуют атомы и их валентное состояние. С помощью спектрометра определяется зависимость числа электронов от их кинетической энергии. Такой метод получил название рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФС) или ЭСХА, поскольку в основном он применяется для химической идентификации поверхностных компонентов и позволяет определять все элементы с. 2>2. В этом отношении он весьма близок к ОЭС высокого разрешения, отличаясь лишь тем, что вместо электронов поверхность облучают рентгеновскими фотонами. Рентгеновское излучение обладает более высокой проникающей способностью, однако в диапазоне энергий, которым пользуется метод ЭСХА (несколько килоэлектронвольт), разрешение по глубине, определяемое длиной свободного пробега, электрона примерно такое же, как в ОЭС, и составляет [c.153]

Оже-спектры частиц Аи диаметром 14—100 А, осажденных на углеродную подложку вакуулгным напылением, изучались в работе [1061. Регистрировались переходы, при которых в валентной зоне оставались две дырки (один валентный оже-электрон вылетает в вакуум, а другой валентный электрон заполняет вакансию). Кинетическая энергия i оже-электрона определяется энергиями связи Ес, Evi, Ev2 внутренней оболочки и двух валентных электронов соответственно, а также кулоновским взаимодействием U двух локализованных дырок конечного состояния [c.28]

При значительном сближении ионов, атомов и молекул между ними начинают действовать силы отталкивания, значительно превышающие силы притяжения. Баланс этих сил приводит к установлению равновесных расстояний между частицами. Силы отталкивания обусловлены кулоновским отталкиванием ядер с их концентрированными положительными зарядами. Отталкивание возрастает при проникновении ядер внутрь -электронных оболочек из-за уменьшения экранировки ядер периферийными оболочками. Кроме того, при наложении волновых функций электронов атомных остовов вступает в действие принцип Паули, требующий перемещения излишних электрон-нрлх пар на верхние разрыхляющие уровни. Это-было бы связано с таким увеличением потенциальной и кинетической энергии электронов, которое сделало бы атомную систему неустойчивой. [c.36]

Броган, Форсберг и Смит [ 2], по всей видимости, первыми исследовали влияние выреза на собственные частоты и формы свободных колебаний однородных оболочек с круговыми шпангоутами на краях. Аналитическая часть их исследования базировалась на использовании двумерного конечно-разност-ного представления потенциальной и кинетической энергий оболочки. Применение принципа стационарности полной энергии приводило к алгебраической задаче на собственные значения. Несколько позднее метод Ритца был использован Малининым [3] для исследования свободных колебаний шарнирно опертых оболочек вращения, содержащих один или несколько неподкрепленных вырезов. [c.239]

Вывод уравнений движения системы при помои и принципа Гамильтона, Воспользовавшись найденными аппроксимирующими зависимостями для перемещений (1а), (4) и (5), можно на основании принципа Гамильтона составить систему дифференциальных уравнений относительно четырех переменных о, i, Ь и gs. Для этого необходимо определить потенциальную и кинетическую энергии оболочки. Выражения для энергий, используемые в данном исследовании, согласуются с допущениями, заложенными при выводе уравнений Доннелла. Однако единственный учтенный при этом выводе член, представляющий продольные силы инерции, связан с переменной io (t), а окружные силы инерции не учитываются совсем. В работе [9] показано, что при использовании линейной теорий это допущение справедливо в пределах того диапазона чисел волн i, k п I, который представляет интерес с точки зрения настоящего исследования. Применение принципа Гамильтона [c.13]

Метод решения аналогичен методу, развитому автором при исследовании установившихся колебаний бесконечно длинных цилиндрических оболочек 10] и цилиндрических оболочек конечной длины 12]. Предполагалось, что устано-виласть стационарная волна. Затем перемещения выражались в виде бесконечного ряда по формам свободных колебаний. Усечение этого ряда производилось на основе анализа кинетической энергии и энергии деформации при всех возможных вариантах взаимодействия между формами движения. В результате находится однородное асимптотическое разложение, при помощи которого учитываются все эффекты,, существенные для первого нелинейного приближения. Решение следует считать точным для динамических процессов, при которых длина волны в продольном направлении не слишком мала по сравнению с радиусом оболочки. [c.64]

Характеристическое йзлучение имеет дискретный энергетический спектр, состоящий из энергетических линий согласно переходам электронов с наружной оболочки на соответствующие внутренние. Тормозное излучение имеет непрерывный характер, поскольку уменьшение кинетической энергии электрона и преобразование ее в рентгеновское излучение происходит при непрерывном испускании квантов различных энергий. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...