Кориолиса по длине

Чтобы обеспечить заполнение сечения на выходе жидкостью (воздухом) такого насадка, его длина должна быть не менее трех диаметров. Картина явления здесь аналогична входу в трубу (рис. 135, б). Заштрихованная вихревая зона является источником существенных местных потерь энергии, вследствие чего коэффициент скорости ф (определенный по скорости на выходе) оказывается значительно меньшим 1. Если принять коэффициент сопротивления, как при входе в трубу, = 0,5 и коэффициент Кориолиса на выходе 2 = 1. по формуле (274) получим [c.240]

Следуюш,ий существенный шаг в направлении динамического расчета механизма паровой машины был сделан Мореном. В своем курсе прикладной механики один из творцов теории трения Морен предложил новый способ построения диаграммы касательных усилий и метод приближенного расчета махового колеса Однако Морен упустил вопрос о влиянии поступательно движущихся масс на вращательное движение машины и тем самым задержал развитие идей Кориолиса и Понселе. Что касается диаграммы касательных усилий, то он заимствовал ее из сочинений Кориолиса и приспособил к расчету обода маховика, значительно упростив ее в теоретическом отношении. Но, пренебрегая динамическим расчетом Кориолиса, Морен сделал и одно весьма существенное улучшение — он впервые учитывает конечность длины шатуна. [c.31]

Значения коэффициента гидравлического трения X и коэффициента Кориолиса а изменяются по длине начального участка в значительных пределах. [c.64]

Маятник Фуко. Маятником Фуко называют сферический маятник длиной /, движение которого рассматривается в системе координат, жестко связанной с вращающейся Землей. Кроме силы Кориолиса от добавочного ускорения на точку действует сила натяжения инти К (рис. 179). Уравнения дви- [c.292]

Поставим следующую задачу что произойдет, если скорость ветра изменится и на судно будет давить сила Q, меньшая расчетной (Q < Qo). Сохранит ли нить, изготовленная по условиям задачи, свойство равного сопротивления Для того чтобы ответить на этот вопрос, обратимся к уравнению Кориолиса (3.4). При выбранном значении нормального напряжения а и данном удельном весе материала y параметр к = о/ не зависит от других условий задачи и уравнение (3.4) определяет в промежутке (—яА /2, я/с/2) единственную кривую с двумя вертикальными асимптотами (рис. 4.3). Из этого следует, что граничные точки нити равного сопротивления при заданных а и y нельзя выбирать произвольно—они должны принадлежать графику функции (3.4). Поэтому при уменьшении скорости ветра расстояние Z при неизменном h сократится и нить (цепь) глубоководного якоря потеряет свойство равного сопротивления. В частности, при безветрии цепь равного сопротивления должна рассчитываться не по закону (3.8), а по закону (2.5) (при сравнении формул нужно учесть, что в этих задачах отсчет длины дуги производится в противоположных направлениях). [c.100]

Кроме входящего в граничное условие параметра м, определяющего режим движения в приземном слое, уравнения (7.63) — (7.64) содержат еще параметр Кориолиса 2о)г. Из этих двух размерных параметров уже можно составить масштаб длины, в качестве которого мы примем [c.361]

Пример плоскость колебаний математического маятника малой длины практически неподвижна относительно Земли колебание такого маятника с достаточной точностью теоретически описывается законами НьЮтона (уравнением mw = mg - N) но плоскость колебаний такого же маятника большой длины (маятник Фуко) заметно поворачивается относительно Земли, так что его колебания не описываются законами Ньютона. В этом последнем случае одна и та же система отсчета Земля оказывается уже неинерциальной поэтому нужно дополнительно учитывать силу инерции Кориолиса (уравнение движения пт = mg + // + (- 2m 5 X тЗ) центробежная сила инерции учтена, т.к. она геометрически суммируясь с силой гравитационного притяжения к центру Земли, образует силу тяжести nig вращательная сила инерции ю-за равномерного вращения Земли отсутствует). [c.324]

Задача № 77. В ручке молочного сепаратора по ее длине просверлен цилиндрический канал, закрытый с одной стороны металлической пластинкой (звонком) (рис. 128). В канале помещен металлический шарик. Если вращать ручку с недостаточной скоростью (менее 45 об1мин), то шарик ударится о звонок и даст соответствующий сигнал. Определить ускорение Кориолиса сигнального шарика, если ручка сепаратора наклонена к своей оси вращения под углом 75°, рабочий вращает ручку, делая 45 об мин, а шарик движется по каналу по закону л = = 220sin9-f357e- P лк. [c.208]

В системе отсчета, связанной с Землей (во вращающейся системе отечета), поворот плоскоети колебания маятника объясняется действием силы Кориолиса. При большой длине подвеса вектор скорости у маятника можно считать на полюсе все время перпендикулярным оси вращения Земли. Поэтому векторы v и со взаимно перпендикулярны. Вектор силы Кориолиса, действующей на маятник, F, = 2m[v o] расположен в горизонтальной плоскости, т. е. перпендикулярен у и в соответствии с правилом правого винта направлен вправо от направления движения маятника. Так как сила Кориолиса никакой другой силой не уравновешена, то она вызывает поворот плоскости колебания маятника. Если же маятник установлен не на полюсе, а на широте <р (рис. 71), надо взять проекцию вектора IU на направление вертикали данного места u,,, = wsin p, тогда [c.90]

Навье первым ввел предположение о бесконечной длине шатуна. Через десять лет Кориолис при исследовании паровой машины воспользовался графическим методом. Он построил при этом первую диаграмму прикладной механики — диаграмму касательных усилий, за которой последовали диаграмма работ и диаграмма переменных приведенных масс звеньев кривошипно-ползун-ного механизма, без учета массы шатуна. [c.31]

Полученное уравнение определяет собой элементарный реактивный момент, создаваемый ускорением Кориолиса и элементарной массой элемента длиной dS Из соотношения видно, что величина ЛМр линейно меняется с со. Легко также видеть, что величина AvWp, а значит, и всего момента в значительной степени зависит от вели-л [c.38]

МОЩЬЮ чрезвычайно слабой медно-бериллиевой спиральной пружины. Пружина покрывалась слоем кадмия, который имеет достаточно большой механический гистерезис, что позволяет ей рассеивать энергию в период увеличения амплитуды отклонения массы-наконечника относительно спутника. При максимальном растяжении пружины масса отклоняется от конца штанги на расстояние около 12 м, Штанга длиной 24,5 м предназначена для увеличения гравитационных моментов и относительных перемеш,ений при наличии колебаний спутника. Эта система демпфирует колебания по оси тангажа вследствие ускорения Кориолиса, воз-никаюш,его из-за орбитальной угловой скорости враш,ения относительно оси тангажа. Однако по оси крена процесс демпфирования с помош,ью этой системы носит нелинейный характер и становится относительно нечувствительным к колебаниям с амплитудой ниже 10°. Поэтому в этой системе дополнительно используются стержни с магнитным гистерезисом, которые демпфируют колебания с малыми амплитудами путем взаимодействия с магнитным полем Земли. Более подробные сведения об этой системе стабилизации приведены в работе [52] на рис. 10 показан вид на спутники в полете. [c.197]

Наши ученые обнаружили в Атлантике подповерхностное противотечение по экватору. Здесь вблизи поверхности вбды текут на запад, а на глубине 200-400 метров в обратную сторону — на восток. Ширина противотечения составляет 100-200 метров. Во время исследований выяснилось, что течение это непрямолинейно. По нему бегут волны длиною больше тысячи километров — синоптические волны Россби их период имеет порядок нескольких месяцев. С поведением этих волн и связывают атмосферную погоду. Существенным фактором, обусловливающим наличие волн Россби, является изменение вертикальной составляющей силы Кориолиса, учитывающей вращение Земли, с широтой. [c.176]

На некотором расстоянии Х ач устаиаилп-вается развившееся ламинарное движеине. Характер изменения распределения скорости в поперечном сечении по длине начального участка иллюстрируется табл. 19, где п-ока- <ано изменение коэфициента Кориолиса а. [c.424]

Версия — АА использует систему Авто-аналитик [2], обеспечивающую динамический обмен массивов формул с внешними запоминающими устройствами ЭВМ и его подсистему [13] для преобразования дробно-рациональных функций от молекулярных параметров, нахождения общего делителя и сокращения дробей. Полученные аналитические выражения выводятся на печать ЭВМ в символьном виде, аналогичном обычной записи формул. Примеры полученных аналитических соотношений для трехатомных молекул симметрии при наличии ангармонических резонансов oi 2 o2) и резонансов Кориолиса ( oi os) приведены в [13. В соответствии с алгоритмом САВ полученные аналитические выражения выводятся на печать последовательно на четырех уровнях. Допустимая длина формул на каждом уровне— 16 000 символов, время расчета однократного коммутатора (на 3-м уровне) не превышает 1 с. Наибольшее число оригинальных результатов, полученных в работе с помощью САВ, относится к двухатомным молекулам. Для многоатомных молекул с помощью САВ к настоящему времени получены выражения для резонансных параметров типа и г /, (молекулы типа асимметричного волчка, к = Ъ). Отметим, что разработанная САВ содержит сменяемые блоки вычисления коммутационных соотношений базисных КВ-операторов и предусматривает возможность, при сохранении общей структуры, адаптации ее для проведения преобразований в тензорном формализме и для получения нежестких молекул. [c.75]

Важная статья о захваченных модах принадлежит Лонге-Хиггинсу [367]. Он показал, что изолированные острова могут захватывать длинные волны за счет местных особенностей подводного рельефа. Стимулом для этой работы Лонге-Хиггинса послужили наблюдения на о. Маккуори (54°30 ю. ш., 158°58 в. д.), которые ясно обнаружили колебания с основным периодом 6 мин и периодом биений 3 ч. Теоретические расчеты Лонге-Хиггинса для идеализированной круглой подводной горы или порога показали, что над этими формами рельефа существуют некоторые захваченные моды. Он показал далее, что волны, распространяющиеся из открытого моря и набегающие на подводное препятствие, могут сообщать этим модам достаточное количество энергии, чтобы сделать их заметными для регистраторов волн на мелководье. Период биений, обнаруженных у о. Маккуори, на первый взгляд, хорошо объясняется действием силы Кориолиса, которая приводит к различию в частотах волн, огибающих возвышенность с противоположных сторон, что при интерференции этих волн должно проявиться в виде низкочастотных биений на записях регистраторов. Однако период возникающих таким образом биений слишком велик по сравнению с наблюденным на о. Маккуори. Лонге-Хиггинс приходит к заключению, что разделение частот, приводящее к наблюдаемым биениям, возникает из-за асимметрии острова. [c.118]

Инерционно-гравитационные колебания первого класса имеют настолько малые линейные масштабы, что можно параметр Кориолиса для них считать постоянным и пренебречь кривизной Земли. Однако для колебаний второго класса это не так, поскольку они могут иметь длины порядка нескольких сотен миль. Следуя Лонге-Хиггинсу [365, 366], Саммерфилд ввел параметр = при направлении оси У на север. Модифицированная [c.123]

Волны в атмосфере и океане имеют сходство с волнами в плазме. Например, Р.З. Сагдеев отметил сходство между ионно-звуковыми и магнитозвуковыми солитонами, с одной стороны, и солитонами длинных гравитационных волн на воде — с другой [0.1]. Особый интерес представляет сходство волн Россби в атмосфере с дрейфовыми волнами в плазме. Волны Россби являются продолжением ветви звуковых и длинных гравитационных волн. Когда длина звуковых волн в атмосфере больше ее глубины, сжимаемость воздуха становится несущественной. Роль сжимаемости начинает играть изменение эффективной глубины в гравитационном поле. При этом звуковая ветвь плавно переходит в ветвь длинных гравитационных волн. В гравитационных волнах колебания частиц происходят вдоль горизонтального компонента градиента возмущения давления. Различают баротропные и внутренние моды, В баротропной моде фаза осцилляций частиц не зависит от высоты, а во внутренней она существенно меняется с высотой. Баротропные моды в атмосфере и океанах описываются системой уравнений мелкой воды с добавлением силы Кориолиса [c.26]

Возмущения в мелкой вращающейся воде аналогичны низкочастотным возмущениям в плазме, локализованным поперек магнитного поля. Если частота таких возмущений значительно меньше частоты Кориолиса или циклотронной частоты, то они могут распространяться в поперечном направлении только при наличии неоднородности или нелинейности. В решениях типа ЛР (5.44) скорость распространения в бсновном обусловлена нелинейными эффектами. Это следует из того, что такие решения могут существовать как в неоднородной, так и в однородной среде. То, что они локализованы экспоненциально, указывает на их сходство с солитонами. Однако нет прямой аналогии с солитонными решениями УКдФ и УКП. Качественное отличие состоит в том, что в первом случае амплитуда колебаний скорости 5v больше скорости распространения и(а = 8v/u > 1), а в последнем - много меньше (а < 1). Но несмотря на то, что а > 1, решения ЛР характеризуют малые возмущения, поскольку в них относительная амплитуда возмущения давления мала. Эта малость существенно использовалась при выводе уравнений (5.24)—(5.26) в геострофическом приближении. Чтобы иметь критерий для установления на эксперименте, является ли данное возмущение солитоном или нет, необходимо определить понятие длины дасперсии (экранировки) и времени дисперсионного расплывания в мелкой быстро вращающейся воде. Для этого перепишем уравнение Чарни—Обухова (5.26) в форме [c.104]

Первый параболоидальный сосуд для этих целей был построен в 1981 г. в ИАЭ им. И.В. Курчатова [5.19]. Он был рассчитан на демонстрацию возможностей моделирования вихрей Россби. В связи с этим размеры установки были сравнительно небольшими. Максимальный диаметр сосуда составлял 28 см, радиус кривизны при вершине Л = 7 см. Период вращения равнялся 0,6 с. Сосуд был предназначен для наблюдения вихрей на боковой стороне параболоида, где скорость Россби сравнительно велика из-за неоднородности силы Кориолиса. Возмущения в нем создавались с помощью вращающегося диска размером порядка радиуса Россби. В результате возникал вихрь, который отрывался от источника и начинал дрейфовать на запад со скоростью, близкой к скорости Россби (несколько меньшей). После создания вихря диск выключался. Эволюцию возмущения наблюдали с помощью фотоаппарата, вращающегося вместе с сосудом. Для выявления вихря на фоне покоящейся относительно сосуда жидкости на поверхности плавали маленькие кружки бумаги. Время экспозиции выбирали из расчета, чтобы по длине следов на фотопленке можно было определить скорость. Применяли и диагностику с помощью подкраишвания жидкости. В этих экспериментах [c.114]

Наиболее обычным является метод использования Кориолисо-вой силы. В этом случае поток жидкости пропускают через Т-образную трубку, которая вращается с постоянной угловой скоростью (0. Элементарное тангенциальное усилие йР, создаваемое в радиальном элементе длиной (11 жидкостью, секундный массовый расход которой равен т, равно [c.552]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...