Мода баротропная

В большинстве случаев подробное рассмотрение подтверждает этот вывод, но важное исключение (как подсказывает уравнение (16)) составляет случай очень длинных волн с чрезвычайно малыми к ш1. Говоря на языке, принятом в разд. 4.13, влияние вращения Земли в основном сказывается на волноводных модах колебаний, длина волны которых намного превышает глубину океана. Самую низкочастотную среди них моду океанографы называют баротропной . Эта волна, но терминологии гл. 2 и 3, является длинной волной и не подвержена заметному влиянию стратификации. Хотя более высокочастотные волноводные моды, называемые бароклинными , также представляют определенный интерес с точки зрения океанографии и они подвержены одновременно влияниям и стратификации, и вращения Земли, здесь мы сконцентрируем внимание на длинных волнах в узком смысле слова. [c.530]

Собственные колебания волновода в океане включают не только баротропную моду (в случае которой движения жидкости почти не зависят от глубины), как было найдено для собственно приливов и отливов, но и бароклинные моды. Эти моды, решающее влияние на которые имеет стратификация плотности в океане, вызывают движения жидкости, которые меняются с глубиной таким образом, что в действительности меняют знак. Кроме того, они распространяются относительно медленно. Обычно на бароклинные моды сильно влияет изменение кориолисова параметра / с широтой. Теория этих мод дается, например, в приложении к статье [c.581]

В этой статье показано, что они особенно важны в экваториальных областях. В ней указывается, что такие моды и баротропные волны Россби имеют отношение к весьма чувствительной реакции Индийского океана на начальный порыв юго-западного муссона. По этому вопросу см. недавнюю статью [c.581]

Если задана широта места (ро, то волны Россби существуют для частот и) < о кр, где критическая частота определяется формулой кр = (2ае / tg(po) 1 (в частности, для баротропной моды из (5.80) следует, что о кр = Когда со и (ро далеки от крити- [c.111]

Аналогично баротропным модам из (1.87)-(1.90) получаем дисперсионное уравнение внутренних мод в квазиклассическом приближении [c.28]

Из (1.91) видно, что фазовые скорости внутренних мод по горизонтали много меньше баротропных и направлены на запад. Для земной атмосферы ТУ 10" 2 10 " с поэтому n/N< 1. Радиус Россби велик (гл 2000 км), в то время как внутренний радиус Россби составляет 30 км. Поэтому внутренние моды легко умещаются в земной атмосфере и в океанах. [c.28]

I Я, где Я -р I pg - толщина однородной атмосферы), мезомасштабной (Ь Я ) и локальной (Ь Я ) атмосферной динамики, которая ответственна за многообразие происходящих в атмосфере метеопроцессов (при этом роль молекулярной теплопроводности в теплообмене ничтожна). Характерными модами регулярного тепло- и массопереноса служат адвекция, определяемая планетарной циркуляцией, и конвекция. Последняя обусловлена тем, что, поскольку на вращающихся планетах земной группы температура на данном уровне давления систематически изменяется в зависимости от широты ф, баротропная атмосфера [c.24]

Эффекты эквивалентной двумерной сжимаемости среды на динамику хетонов на масштабах А L могут быть учтены путем отказа от приближения твердой крышки на верхней границе, использованного при выводе уравнений (2.1)-(2.2), и замены его на условие свободной поверхности [7]. В этом пределе баротропная мода экранируется, и логарифмическую функцию Грина в (2.6) и (5.1) следует заменить на -1/тт)Ко г/L,), где L — масштаб Обухова. [c.609]

Итак, изменчивость N z) с глубиной в случае однородного течения и (г) = onst не дает каких-то кардинальных отличий от случая N z) = N0 = onst, в том и другом случае мы всегда имеем баротропную моду и конечное число бароклинных мод волн Россби. [c.643]

На рис. 4 приведены результаты расчета обтекания подводной горы в виде прямого кругового цилиндра единичного радиуса и высоты ho для следующих значений входящих параметров N z) = Nq = onst, В = ж, Ъ = 1,5, No = I, и = 1. Значение топографического параметра <т в формуле (2.5) принято равным 5. При выбранных значениях параметров неравенство (3.2) показывает, что генерируется первая бароклинная мода наряду с баротропной. [c.643]

Наконец, самый общий случай U z) ф onst, A (z) ф onst, который был рассмотрен в этой статье. Как было показано, ситуации в данном случае могут быть разнообразными. Чтобы узнать, генерируются ли волновые моды, мы должны решать задачу Штурма-Лиувилля для нахождения спектра. В противоположность баротропному случаю, в котором мы всегда имели волновой след в восточных течениях, в данном случае волновые моды могут отсутствовать вообще в восточном течении и подводная гора на /3-плоскости будет обтекаться как на /-плоскости. С другой стороны, на /-плоскости может возникнуть псевдо /3-эффект из-за СЭБИССК и могут генерироваться волновые моды. [c.667]

Поэтому по теореме 4 гл. 1 уравнения (4) эквивалентны уравнениям Эйлера движения гироскопа, которые тем самым получили новый, до некоторой степени неожиданный, смысл простейшего аналога квазигеострофических уравнений гидродинамики бароклинной жидкости. Для сравнения напомним, что максимально упрощенные уравнения движения баротропной жидкости [154] также совпадают с уравнениями Эйлера, роль внутренних параметров в которых играют амплитуды трех различных мод поля скорости, тогда как в данном случае один из параметров является вертикальной составляющей относительного вихря, а два других ответственны за горизонтальную разность температур в двух взаимно перпендикулярных направлениях. В дальнейшем уравнения (5) будем называть геофизическим триплетом. Заменой Х = Х, Y = = KV2T , Z=KV iZ он приводится к каноническому виду с коэффициентами p = 2-i/, q = —2 i , r = 2 i/ [c.164]

Волны в атмосфере и океане имеют сходство с волнами в плазме. Например, Р.З. Сагдеев отметил сходство между ионно-звуковыми и магнитозвуковыми солитонами, с одной стороны, и солитонами длинных гравитационных волн на воде — с другой [0.1]. Особый интерес представляет сходство волн Россби в атмосфере с дрейфовыми волнами в плазме. Волны Россби являются продолжением ветви звуковых и длинных гравитационных волн. Когда длина звуковых волн в атмосфере больше ее глубины, сжимаемость воздуха становится несущественной. Роль сжимаемости начинает играть изменение эффективной глубины в гравитационном поле. При этом звуковая ветвь плавно переходит в ветвь длинных гравитационных волн. В гравитационных волнах колебания частиц происходят вдоль горизонтального компонента градиента возмущения давления. Различают баротропные и внутренние моды, В баротропной моде фаза осцилляций частиц не зависит от высоты, а во внутренней она существенно меняется с высотой. Баротропные моды в атмосфере и океанах описываются системой уравнений мелкой воды с добавлением силы Кориолиса [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...