Геострофическое приближение

Устойчивость зональных потоков можно исследовать, линеаризуя уравнение мелкой атмосферы (5.16), (5.19), (5.20) или их упрощенного варианта системы (5.24), (5.25) в геострофическом приближении. Линеаризация и последующие преобразования приводят к уравнению для возмущений [c.97]

Если можно воспользоваться геострофическим приближением, то из уравнения (1.13) следует [c.33]

Вопрос о действительном процессе приближения ветра к геострофическому впервые исследовался в приближенной постановке К. Г. Россби в 30-х годах. [c.304]

Возмущения в мелкой вращающейся воде аналогичны низкочастотным возмущениям в плазме, локализованным поперек магнитного поля. Если частота таких возмущений значительно меньше частоты Кориолиса или циклотронной частоты, то они могут распространяться в поперечном направлении только при наличии неоднородности или нелинейности. В решениях типа ЛР (5.44) скорость распространения в бсновном обусловлена нелинейными эффектами. Это следует из того, что такие решения могут существовать как в неоднородной, так и в однородной среде. То, что они локализованы экспоненциально, указывает на их сходство с солитонами. Однако нет прямой аналогии с солитонными решениями УКдФ и УКП. Качественное отличие состоит в том, что в первом случае амплитуда колебаний скорости 5v больше скорости распространения и(а = 8v/u > 1), а в последнем - много меньше (а < 1). Но несмотря на то, что а > 1, решения ЛР характеризуют малые возмущения, поскольку в них относительная амплитуда возмущения давления мала. Эта малость существенно использовалась при выводе уравнений (5.24)—(5.26) в геострофическом приближении. Чтобы иметь критерий для установления на эксперименте, является ли данное возмущение солитоном или нет, необходимо определить понятие длины дасперсии (экранировки) и времени дисперсионного расплывания в мелкой быстро вращающейся воде. Для этого перепишем уравнение Чарни—Обухова (5.26) в форме [c.104]

Величина О представляет собою в квазигеострофическом приближении так называемый потенциальный вихрь, и уравнение (2.40) означает, что он является инвариантом геострофического течения. Опуская всюду в дальнейшем нуль у 2о, перепишем уравнение (2.40) аналогично обычному двумерному уравнению для вихря (2.27) [c.89]

Статья организована следующим образом. Модель формулируется в п. 2. В п. 3 мы исследуем решение нулевого приближения для различных начальных условий решение описывает линейное геострофическое приспособление произвольного начального поля на полуплоскости. Нелинейная динамика медленной компоненты нулевого приближения анализируется в п. 4. В п. 5 обсуждается приближение первого порядка мы демонстрируем, что расщепление движения на медленную и быструю компоненты имеет место и в приближениях более высоких порядков по числу Россби, по крайней мере вплоть до членов С (е ). Модифицированное уравнение квазигеострофического потенциального вихря, описывающее медленную компоненту на временах i < (е /) , больших, чем типичное геострофическое время, получено в п. 6. Обсуждение результатов дается в п. 7. [c.509]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...