Ларморовская прецессия

Если магнитное поле не перпендикулярно плоскости электронной орбиты, то диамагнитный э( )фект также определяется величиной Юн, которая в общем случае я вляется угловой скоростью ларморовской прецессии электронной орбиты вокруг направления магнитного поля. Вся система электронов (иона, атома, молекулы) дополнительно к своему нулевому движению начинает вращаться с постоянной угловой скоростью Юн вокруг направления поля. [c.144]

Если в атоме имеется г электронов, то дополнительный магнитный момент всего, атома из-за ларморовской прецессии будет [c.144]

Разобранные нами в предыдущем параграфе закономерности относятся к случаю слабого поля, т. е, такого поля, которое вызывает расщепление линий, малое по сравнению с шириной мультиплетной структуры. С точки зрения модели это означает, что внешнее магнитное поле заметным образом не нарушает связи между моментами, а частота ларморовской прецессии мала по сравнению с частотой прецессии отдельных моментов атома относительно результирующего момента. [c.353]

Здесь со — еН тс — частота ларморовской прецессии спина мюона. Внутр. магн. поля изменяют характер зависимости P(t). Если эти поля направлены случайным образом, слабо меняются за время жизни мюона Ац и валы по сравнению с Я, то [c.227]

Поле Я1 вращается синхронно с прецессией диполя р (рис. 9.1), наступает резонанс, при этом угловая частота вращающегося магнитного поля становится равной угловой частоте ларморовской прецессии. Другими словами, резонанс наблюдается при наложении дополнительного вращающегося магнитного поля Я1 в плоскости, перпендикулярной к направлению постоянного магнитного поля Но. Следует отметить, что обычно для наблюдения резонанса применяется не вращающееся, а изменяющееся по частоте линейно поляризованное поле 2Я1 соз Ш с заданным направлением. Простейший способ наблюдения ЯМР приводится ниже. [c.172]

Ларморовская прецессия 172, 180 Лауэ метод 113 [c.349]

К-состояние 2 87 Кюри температура 2 91 Ларморовская прецессия 2 178 Лауэ метод 1 211 [c.456]

Определить первую константу кристаллографической магнитной анизотропии кобальта К[ по измерениям частоты ферромагнитного резонанса на сферическом образце. Вывести или найти в справочнике подходящую формулу для частоты резонанса. Из таблицы размагничивающих факторов для эллипсоидов вращения (см., например, [18]) определить степень отклонения формы образца от сферической, при которой резонансная частота образца отличалась бы от частоты ларморовской прецессии менее чем на 10%. [c.66]

Во вращающейся системе координат 8 движение магнитного момента М представляет собой ларморовскую прецессию вокруг направления эффективного поля Не с угловой частотой а = —уМе. Его движение в лабораторной системе координат является сочетанием этой прецессии с вращением 8" относительно 8 вокруг Но с частотой т. [c.25]

Hi os oi может рассматриваться как суперпозиция двух полей амплитуды Hi, вращающихся в противоположных направлениях с угловыми частотами + со. Если Hi < Hq, то влияние вращающегося поля на магнитный момент пренебрежимо мало, до тех пор пока частота его вращения ш не станет близкой к частоте ларморовской прецессии о. Но тогда влияние компоненты поля, вращающейся с частотой — о, т. е. отличающейся от резонансной на 2со, настолько мало, что обычно не принимается во внимание. [c.26]

Резонансная частота различна для ядра, находящегося в плотном веществе и для голого ядра. Природа такого сдвига частоты двоякая во-первых в присутствии магнитного поля ларморовская прецессия электронных зарядов вокруг него эквивалентна электрическим токам,. [c.169]

Член О2 представляет взаимодействие (упомянутое выше) между ядерными моментами и магнитным полем токов, наведенных ларморовской прецессией электронов во внешнем поле Но, [c.171]

Установлено, что для малых времен корреляции Тс, значительна меньших периода ларморовской прецессии спинов, спектральные плотности, а следовательно и обратные значения времен релаксации, пропорциональны Тс. Кроме того, если предположить, что уравнение диффузии правильно описывает случайные движения молекул, то т а также пропорциональны обратной величине коэффициента самодиффузии или, по формуле Стокса, отношению т]/Г, где т]— макроскопическая вяз--кость, а Г — температура. [c.302]

Равновесная система с отрицательной абсолютной температурой была впервые осуществлена в 1951 г. Перселлом и Паундом в результате экспериментов по изучению свойств системы ядерных спинов в очень чистых кристаллах фтористого лития LiF. У этих кристаллов время Xi спин-решеточной релаксации при комнатной температуре порядка 5 мин, а время Т2 спин-спиновой релаксации приблизительно равно периоду ларморовской прецессии ядерного магнитного момента во внешнем магнитном поле, значение которого меньше 10 с. [c.140]

Из (7,305) следует, что орбитальная плоскость вращается вокруг направления магнитного поля с угловой скоростью eBl2m , так называемой ларморовской частотоГ это вращение орбитальной плоскости называется ларморовской прецессией. [c.200]

М. впервые обнаружен по наблюдению характерной частоты ларморовской прецессии в магнитном поле /LMu 1,40-Я МГц (Рб = е%12тд.с— магнетон [c.225]

Рнс 9.1 Ларморовская прецессия магнитного иек-та JX во внешнем достоянном магнитном поле [c.172]

В полях порядка 10 — 10 А/м резонансные частоты лежат в интервале 10 —10 Гц, т. е. в радиочастотной (10 — 10 Гц) и микроволновой (10 °—10 Гц) областях. Условие резонанса можно продемонстрировать на примере врецессии магнитного момента У в статическом поле Но, направленном вдоль оси 2. Если вдоль оси X наложить першенное поле Н, то вращающий момент [УЯ] будет искажать ларморовскую прецессию вокруг оси г. При (йфснь средний по времени вращательный момент [JH] i стремится к нулю, противном случае (при со1 = 1саь ) векторы У Н вращаются синхронно, т, е. величина [JH]t отлична от нуля и постоянна. [c.180]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1ш (целый или полуцелый в единицах Л) и коллинеарный с ним дипольный магнитный момент д, = уЬ1. За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10 —10 магнетонов Вора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель мещду ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие мещду ними. Из трех обычных ввдов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме. представляет интерес только последний. Напомним, о ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становится сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка 10 °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся еа пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

При наблюдении такого рода спинового эха производится изменение знака частоты ларморовской прецессии. Исходя из аналогии с бегунами, автор в этом случае пользуется термином эхо типа беговой дорошки , однако при переводе он был заменен на термин частотное эхо.— Прим, ред, [c.63]

При наблюдении такого спинового эха производится изменение знака фазы ларморовской прецессии, отсчитываемой от направления оси. Исходя из аналогии с муравьями, ползущими по краю блина, автор пользуется термином эхо типа блина ( pan ake e ho), однако при переводе он был заменен на термин фазовое эхо.— Прим, ред. [c.63]

Усредняя это выражение по периоду ларморовской прецессии, пoлyчaeJVI [c.77]

Физическое объяснение причин сужения благодаря движению состоит в следующем [1]. Если спины находятся в быстром относительном движении, то локальное поле, которое чувствует спин, быстро флуктуирует во времени. В результате наблюдается только его среднее значение за время, большое по сравнению с продолжительностью флуктуации, причем среднее значение меньше мгновенного значения, что приводит к сужению линии. Скорость флуктуаций локального поля может описываться временем корреляции Тс, уже введенным в гл. VIII. При этом немедленно возникает вопрос какие флуктуации следует считать быстрыми, или, другими словами, с какой частотой должна сравниваться частота флуктуаций 1/Тс локального поля Существует сильный соблазн сравнить ее с ларморовской частотой и считать, что если частота флуктуаций значительно больше периода ларморовской прецессии, то будет наблюдаться только среднее, сильно уменьшенное значение локального поля. Ошибка такого рассуждения становится очевидной, если воспользоваться вращающейся с ларморовской частотой системой координат. В этой системе внешнее поле отсутствует и единственным полем, которое чувствует спин, является локальное поле, которое не может быть исключено ни в какой системе координат, поскольку оно имеет различные значения для различных спинов. Таким образом, флуктуации поля должны быть быстрыми по отношению к мгновенной ларморовской прецессии в мгновенном локальном поле. Частота прецессии в мгновенном локальном поле имеет порядок ширины резонансной линии жесткой решетки, выраженной в единицах частоты, т. е. порядок (ДсОо) /2, [c.393]

Смотреть страницы где упоминается термин Ларморовская прецессия : [c.76] [c.674] [c.475] [c.172] [c.174] [c.308] [c.97] [c.154] [c.178] [c.318] [c.327] [c.63] [c.63] [c.188] [c.302] [c.308] [c.393] [c.407] [c.63] [c.188] [c.308] [c.407] [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...