Эффективный поперечник рассеяния

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Квадрат модуля фигурной скобки представляет собой, как известно, эффективный поперечник рассеяния, отнесённый к единице телесного угла в системе, связанной с центром инерции протонов. Он равен, следовательно. [c.87]

Отсюда эффективный поперечник рассеяния сферы [c.308]

Формулы коэффициентов (V.5.10) — (V.5.13) рассеяния и эффективного поперечника рассеяния точные. Чтобы провести вычисления по ним, необходимо воспользоваться таблицами и электронно-вычислительной техникой. [c.308]

Из таблицы видно, что на низких частотах коэффициенты рассеяния по интенсивности и давлению значительно больше для мягкой сферы, чем для жесткой. В соответствии с этим эффективный поперечник рассеяния мягкой сферы равен учетверенной площади сечения сферы, в то время как для жесткой поперечник рассеяния во много раз меньше геометрического сечения. Исходя из этого, надо ожидать, что при условии, когда линейные размеры рассеивателя меньше длины волны, рассеяние на газовых полостях жидкости при всех прочих [c.308]

Рассеяние коротких волн. Исследуем закономерности рассеяния сферической неоднородностью коротких волн. С этой целью найдем эффективный поперечник рассеяния и коэффициент S рассеяния сферы для случая ka X. [c.309]

Эффективный поперечник рассеяния, т. е. полная мощность рассеянной волны, отнесенная к интенсивности волны падающей, определяется формулой [c.317]

Выражение (V.6.13) показывает, что для частот со< (Оо, значительно меньших резонансной, эффективный поперечник рассеяния близок к нулю. При частоте, совпадающей с частотой резонанса, эффективный поперечник рассеяния [c.317]

Эффективный поперечник рассеяния [c.202]

ЭФФЕКТИВНЫЙ ПОПЕРЕЧНИК РАССЕЯНИЯ 205 [c.205]

Введем эффективный поперечник рассеяния из единицы рассеивающего объема в единичный телесный угол (6) [c.206]

ЭФФЕКТИВНЫЙ ПОПЕРЕЧНИК РАССЕЯНИЯ 207 [c.207]

Рис. 37 Эмпирическая зависимость эффективного поперечника рассеяния звука (в относительных единицах) от угла рассеяния.

Эффективный поперечник рассеяния из единицы объема в заднюю полусферу а равен [c.486]

Эффективный поперечник рассеяния единицы объема Оо= J к Ф,(Л о — fes) sin X, [c.533]

Второе слагаемое в (26) связано с обратным рассеянием на флуктуациях. Действительно, эффективный поперечник однократного рассеяния из единицы объема в телесный угол [c.485]

Функция Р , до) позволяет вычислить интегральный поперечник рассеяния 5" и эффективную по верхность рассеяния а пассивного вибратора. Интегральный поперечник рассеяния определяется соотношением [c.225]

Ослабление Qb максимального эхо-сигнала можно рассчитать с учетом определения эффективного поперечника рассеяния а = = inrl b( PIРbY пн. Обозначая сго = ]/сг/(4л,), и не учитывая коэффициенты прозрачности, отражения и затухания, получаем [c.110]

Эффективный поперечник рассеяния, обусловленного куло-новскими силами отталкивания, определяется, как известно, формулой Рёзерфорда. [c.84]

Если бы не было дифракционных явлений, то из плоской волны переизлучалась бы мощность, задержанная полоской, ширина которой равна удвоенному радиусу цилиндра. Однако в волновых процессах существенную роль играют процессы дифракции и интерференции волн. Поэтому эффективная ширина рассеяния зависит от ка, т.- е. от отношения длины окружности поперечника сечения к длине волны. Эффективная ширина цилиндра может быть как больше, так и меньше геометрического поперечника. Для того чтобы в этом убедиться, вычислим эффективный поперечник рассеяния для длинных и коротких волн. [c.295]

В любом случае в пренебрежении вторичным рассеянием неоднородную среду южнo характеризовать удельным сечением рассеяния, определяемым как произведение эффективного поперечника рассеяния каждого рассеивателя на количество независимых рассеивателей в единице объема п . Тогда, согласно определению о , , первичная плоская бегущая ультразвуковая волна с интенсивностью I потеряет в виде рассеянных волн на единице длины пробега мощность т. е. йИйх — —откуда, интег- [c.170]

Затухание ультразвуковых волн вследствие рассеяния. Поскольку рассеянная энергия исключается из энергии первичной ультразвуковой волны, то вследствие рассеяния на скоплении частиц и других неоднородностях среды происходит дополнительное затухание (помимо поглощения и других причин) ультразвуковых волн в процессе их распространения в такой среде. Мерой этого затухания, вносимого одной частицей, может служить эффективное сечение ( поперечник ) рассеяния а ф, которое, согласно его определению (УП.51), как раз и выражает ту долю ультразвуковой мощности, которая теряегся вследствие рассеяния из удельной мощности (т. е. интенсивности) падающей ультразвуковой волны. В случае скопления частиц при отсутствии акустического взаимоделствия между ними общее рассеяние будет равно суммарному эффекту рассеяния от одной частицы. Если речь идет о микронеоднородных средах с теснорасположенными препятствиями, малыми по сравнению с длиной ультразвуковой волны, то такую совокупность неоднородностей можно представить в виде регулярного (равномерного) расположения, на которое накладываются флуктуации их концентрации. Равномерное расположение неоднородностей эквивалентно трехмерной дифракционной решетке и к диффузному рассеянию оно приводить ие будет. В оптике аналогичная ситуация имеет место при распространении света в правильном кристалле световые волны, рассеиваемые каждой молекулой, гасят друг друга во всех направлениях, кроме направления распространения первичной волны. Значит, некогерентное рассеяние будет происходить на флуктуациях концентрации, и если эти флуктуации независимы [c.169]

Р. 3. принято характеризовать дифференциальным эффективным сечением da, представляю]цим собой отношение сродной (по времепи) рассеиваемой в данном элементе телесного yi7ia iQ энергии к средней плотности потока энор1ии в падающей волне, или полным эффективным сечением а (поперечник рассеяния), равным отнонюниюк плотности падающего потока энергии [c.345]

Отметим, что величины и д д зависят от расстояния г о. Это связано с тем, что в данном случае мы имеем дело с телом, длина к которого настолько велика, что точка излучения-приема находится в ближней зоне, определяемой неравенством г о При этом на длине отрезка Н укладываются несколько зон Френеля. Эффективно участвует в формировании процесса отражения лишь первая зона, а остальные компенсируют друг друга. При увеличении расстояния до цилиндра размер первой зоны увеличивается и в процесс образования отраженной волны вовлекается все бшьшая часть цилиндра. Этот процесс происходит до тех пор, пока выполняется приведенное нфавенство. Для тел, размеры которых малы по сравнению с расстоянием до объекта (точнее, если Го > >й /Х), поперечник рассеяния и эквивалентный радиус не зависят от расстояния. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...