Рассеяние мягкими частицами

Рассеяние мягкими частицами [c.29]

Под мягкими частицами в оптике дисперсных сред принято понимать частицы с показателем преломления, близким к окружающей среде, т. е. с относительным показателем преломления, близким к 1. Закономерности рассеяния оптических волн для этого предельного условия удается описать с помощью аналитических формул, которые могут быть получены не из теории Ми, а из простых физических соображений. [c.29]

Для мягких частиц следует выделять два предельных случая. Первый относится к случаю с т- 1 и малым значением р, которое может быть и не меньше 1 (как в рэлеевском рассеянии), но фактор эффективности ослабления при этом остается много меньше 1. Этот случай рассеяния называется рассеянием Рэлея— Ганса по имени авторов, впервые изучивших этот случай для шаров. [c.29]

Рассеяние Рэлея—Ганса. В основе теории рассеяния малыми мягкими частицами лежат следующие физические соображения. Элементарный объем частицы рассматривается как объект рэлеевского рассеяния. Волны, рассеянные каждым элементом объема (независимо от соседних), интерферируют между собой. Суммирование комплексных амплитуд рассеянных волн с учетом фазовых сдвигов (небольших для простого суммирования) всех элементов объемов дает результат рассеяния всей частицей. [c.30]

Коэффициент рассеяния для малых мягких частиц получается интегрированием (1.58) по большой сфере [c.30]

Полное ослабление мягкими частицами с комплексным показателем преломления определится суммой коэффициентов рассеяния и поглощения. Учитывая, что амплитудная функция для рассеяния вперед полностью совпадает с рэлеевской, коэффициент поглощения также будет совпадать с рэлеевским, т. е. [c.31]

Аномальная дифракция. При решении задач о рассеянии оптических волн большими мягкими частицами эффективным оказывается подход, основанный на прослеживании за лучом в пределах шара [2]. При этом в силу малых т преломление луча шаром невелико, а изменениями амплитуды поля за шаром можно пренебречь (коэффициенты отражения Френеля малы). Будем считать поле на плоскости V за шаром (рис. 1.10) равным единице вне геометрической тени. В геометрической тени за шаром учтем изменения поля только по фазе. В точке Q запаздывание фазы [c.31]

Большинство естественных объектов рассеяния представляют собой частицы со сложной формой и внутренней структурой физических характеристик. В предыдущем параграфе были рассмотрены некоторые случаи мягких частиц несферической формы. Здесь рассматривается ряд других задач рассеяния неоднородными и несферическими частицами. Анализ решения этих задач представляет самостоятельный интерес и одновременно с его помощью можно обосновать и оценить границы применимости более простых решений для однородных и сферических частиц. [c.35]

Для больших рассеивателей формулы для среднего поля получаются относительно просто, если воспользоваться формой решения задачи о рассеянии оптически мягкими частицами. Для отдельной части прошедшее поле в этом случае записывается [c.59]

Некоторые сплавы, структура которых состоит из дисперсных твердых частиц, рассеянных в мягкой и пластической основе, могут, как показывает опыт, обнаружить значительное уменьшение сопротивления ползучести в связи с неблагоприятными свойствами твердого основного раствора. [c.211]

Чтобы антифрикционные сплавы удовлетворяли этим требованиям, они должны состоять из мягкой основы с равномерно рассеянными в ней более твердыми частицами, воспринимающими давление вала и работу трения. Во время работы более мягкая пластичная основа на поверхности соприкосновения с валом изнашивается, вследствие чего на этой поверхности постепенно снижается число частиц, которые оказываются выступающими на поверхности. Результатом этого являете уменьшение трущейся поверхности, а следовательно, и самого трения, потому что образуется сеть каналов (микрокапилляров), в которых хорошо удерживается циркулирующий смазочный материал, одновременно охлаждающий трущиеся поверхности и уносящий продукты истирания подшипникового сплава. [c.226]

В [1,8] разработана модель мягких сфер, которая дает возможность учесть наклон потенциала отталкивания, существенно влияющий на распределение рассеянных частиц по направлениям. Малость наклона V при асимптотическом подходе позволяет строго расщеплять коллективное взаимодействие на последовательность парных столкновений и строить решение в аналитической форме. Оценка реального наклона в газокинетической области по экспериментальным данным для потенциалов отталкивания дает значения V порядка 10 [c.454]

Чтобы антифрикционные сплавы удовлетворяли этим требованиям, они должны состоять из пластичной основы с равномерно рассеянными в ней более твердыми частицами или из более твердой основы с мягкими включениями (серые антифрикционные чугуны), воспринимающими давление вала и работу трения. [c.193]

Чтобы антифрикционные сплавы удовлетворяли этим требованиям, они должны состоять из пластичной основы с равномерно рассеянными в ней более твердыми частицами, воспринимающими давление вала и работу трения. Во время работы более мягкая пластичная основа на поверхности соприкосновения с валом изнашивается, вследствие чего на этой поверхности постепенно сни- [c.105]

Подробный анализ дан в работах [87, 162] (см. также [86, 127]). В работе [42] приведены таблицы характеристик рассеяния частиц в атмосфере и распределение частиц по размерам. Проводящие тела и акустически твердые и мягкие объекты описаны в работе [22]. См. также работу [128], где приведено много примеров сечений рассеяния, и обзор по рассеянию света в химии [90]. Более полная теория рассеяния изложена в работах [55, 94, [c.17]

Используемые в акустике представления о границах областей также представляют собой существенную идеализацию. Говоря о границе, по сути, отвлекаемся от каких-либо ее физических свойств и воспринимаем ее в рамках эвклидовой геометрии. Как следствие этого в задачах излучения и рассеяния звука часто граничные условия формулируются на поверхностях, включающих в себя угловые точки или линии. Обтекание таких участков границы идеальной жидкостью характеризуется наличием в поле скоростей локальных особенностей, т. е. при приближении по жидкости к такой угловой точке скорость частиц жидкости стремится к бесконечности Учет этого очень важен для правильной постановки граничных задач акустики 1.), 125, 171], Существо вопроса, связанного с формулировкой условий на ребре, легко понять из следующих рассуждений. Рассмотрим в укрупненном изображении окрестность вершины клина (рис. 1), имеющего бесконечную протяженность в направлении, перпендикулярном к плоскости рисунка. Положение произвольной точки в окрестности клина определим координатами р и 0 Стороны клина 0 = О и 0 = 0 будем предполагать идеальными — акустически мягкими или жесткими. В области вне клина существует звуковое поле с частотой со. Необходимо определить структуру звукового поля в окрестности вершины. [c.10]

МЁЛЛЕРОВСКОЕ рассеяние — процесс упругого рассеяния электрона на электроне, описываемый низшим порядком теории возмущений в квантовой электродинамике (КЭД). Указанный процесс изображается двумя Фейнмана диаграммами. В этом приближении не учитываются радиационные поправки, а также излучение мягких фотонов, к-рым всегда сопровождается процесс рассеяния заряж, частиц. [c.95]

Анализ расчетных данных показывает [10], что точность моделирования коэффициентов рассеяния для неоднородных шаров однородными с эффективным (средним по объему) показателем преломления улучшается только для мягких частиц и в ограниченном диапазоне р. Несколько лучше обстоит дело с закономерностями для индикатрис рассеяния. Угловая зависимость индикат- [c.37]

Физ. причиной возникновения И. р. является то, что заряж. частица (напр., электрон в К9Д) в процессе рассеяния с необходимостью испускает низкочастотное эл.-магн. излучение. Поэтому сечение чисто упругого процесса, в к-ром не испущено ни одного мягкого кванта, равно нулю. В теории возмущений это обращение в нуль сечепия является следствием экспоиощиирова-ния вкладов, обусловленных обменом мягкими виртуальными фотонами, в амплитуду рассеяния Т(р, р+9) [c.184]

Степень пластической деформации значительно выше для мягких материалов, чем для твердых, и процент иеокисленных частиц металла в этом случае гораздо выше. На механически обработанных стальных поверхностях частицы, образующиеся вследствие фреттинга, полностью окислены и очень мелкие. Накопление окисленных частиц между трущимися поверхностями быстро начинает приводить к изоляции одной поверхности от другой, что легко определить путем измерения электрического сопротивления [11]. Чрезвычайно высокие значения электрического сопротивления могут быть зафиксированы в среде сухого воздуха. Совершенно очевидно, что между поверхностями образуется компактный слой окисла и скольжение частично, вероятно, происходит внутри этого слоя. Гигроскопическая природа тонко измельченного компактного слоя окисла может быть подтверждена. С этой целью через слой пропускают воздух с относительной влажностью 45%, при этом происходит быстрое понижение электрического сопротивления. Присутствие пленки влаги в сильной степени способствует рассеянию частиц, образующихся прн фреттинге, и разрушение становится более равномерным по всей поверхности, а также значительно меньшим и по объему. По-внднмому, в этом случае образуются слабо гидратированные окислы, которые могут действовать как смазка. Большое увеличение скорости изнашивания при при- [c.298]

В свинцовых баббитах с сурьмой (марки Б16) твердые частицы образуют кристаллы соединений 8п8Ь и Сиз8п, рассеянные в мягкой основе — растворе сурьмы и олова в свинце. Эти баббиты уступают по качеству оловянным, однако с успехом применяются для подшипников средней нагруженности (например, в тракторных и автомобильных двигателях). [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...