Импульса рассеяние

Если же tni m.2, то физический смысл имеют оба знака перед корнем — ответ в этом случае неоднозначен под углом импульс рассеянной частицы может иметь одно из двух значений (это зависит от относительного расположения частиц в момент соударения). Последний случай соответствует векторной диаграмме, показанной на рис. 4.14, в. [c.130]

Распознавание по форме импульса рассеянного целью импульсного сигнала [c.146]

Рис. 5.11. Частотный спектр излучаемого импульса при длительности импульса Tq и частоте повторения PRF (а) частотный спектр импульса, рассеянного на неподвижных частицах (б) частотная характеристика набора фильтров, каждый из которых имеет узкую полосу Д/ (в).

EJ (Ш + ПкЬ - (ПкЬ = Г1Ш(к), где Лк — изменение импульса рассеянного нейтрона, а (р) = Чтобы изобразить левую часть [c.107]

Если Т велико (х1 т), то величина 7(2) приближается к единице при глубине проникновения в среду объекта приблизительно на одну характеристическую длину лазерного импульса. Тем не менее то, что поправочный коэффициент 7(2) может оказаться значительно меньше единицы даже для больших значений Т, соответствующих пределу рассеяния, показывает, что в действительности простая форма лидарного уравнения рассеяния (7.15) дает завышенную величину ожидаемого сигнала в тех случаях, когда принимаемый обратный сигнал является результатом реального лазерного импульса, рассеянного близко от резкой границы исследуемой флюоресцирующей среды Результаты, представленные на рис. 7.3, а, относятся к случаю, когда 0,2. При хп — XI наблюдается подобный режим работы (рис. 7.3,6), за исключением того, что при 2 = 0 параметр 7(2 ) имеет конечное значение. Для понимания этого необходимо ввести в рассмотрение пространственную разрешающую способность системы. В пределе рассеяния (т. е. при т 0) про- [c.285]

Вероятно, самую важную роль твердотельные фотодетекторы будут играть в.распространении метода дифференциального поглощения на инфракрасную область спектра. Большие потенциальные возможности лазерного дистанционного зондирования, связанные с этим методом, обусловлены его способностью детектировать в инфракрасной области спектра самый широкий набор молекул различного типа. При использовании лидаров с дифференциальным поглощением в ближнем инфракрасном спектральном диапазоне (ИК — ДПР) концентрацию исследуемых молекул определяют по разнице сигналов, полученных от двух, имеющих небольшое различие в длине волны лазерных импульсов, рассеянных в обратном направлении. Фактически дифференциальное уменьщение наблюдаемого сигнала в районе длины волны Яо связано с тем, что область зондирования имеет протяженность А оно возникает из-за ослабления сигнала от исследуемых молекул, по которым настроен лазер, и имеет вид [c.328]

Пусть на покоящийся электрон с массой падает квант рентгеновского излучения с энергией hv. В результате упругого столкновения рентгеновского фотона с покоящимся электроном послед, ний приобретает импульс, равный mv, и происходит рассеяние фотона с энергией hv под углом S (рис. 15.6). Применяя закон сохранения энергии и импульса, получим [c.348]

Кроме того, обнаруживается еще один интересный факт. В последнем случае (m,>m2) под одним и тем же углом в 1 возможно рассеяние частицы mi как с импульсом АС, так и с импульсом AD (рис. 4.14, е), т. е. в этом случае решение неоднозначно. Аналогично обстоит дело и с частицей Шг. [c.119]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

Решение. Пусть Г,, Pi и Т и p l — кинетическая энергия и импульс налетающей частицы до и после рассеяния. Тогда [c.130]

Такой световод напоминает (см. 1.2) волновод, широко используемый в технике СВЧ. Этот способ транспортировки светового потока применяется в волоконной оптике для передачи информации модулированным световым сигналом. Однако при этом возникли существенные трудности и лишь в последние годы были решены проблемы, основанные на использовании весьма чистых и однородных волокон. Дело в том, что наличие в стеклянном волокне мельчайших пузырьков воздуха, трещин, пылинок и т.д. приводит к рассеянию световых волн и резкому возрастанию потерь энергии, нацело исключающих возможность применения системы таких волокон для целей оптической дальней связи. В результате интенсивной исследовательской работы в 70-е годы была разработана технология получения оптических волокон очень высокого качества. Потери энергии в таких световодах оказываются того же порядка, что и затухание электрического импульса, распространяющегося в металлическом проводнике. Можно ожидать, что несомненная выгода передачи информации на оптических частотах будет реализована не только в условиях космоса, где не играют роли помехи, неизбежно возникающие при распространении свободной световой волны в приземной атмосфере. [c.93]

Глава 6 (Сохранение импульса ) и момента импульса). Задачи на удар и на движение спутника заслуживают подробного обсуждения. Можно вывести уравнения Резерфорда для рассеяния частиц (их решение дано в гл. 15). Примеры из астрономии заинтересуют более любознательных студентов, однако в минимальной программе их можно не давать. В демонстрации входят игрушечные ракеты, баллистический маятник, скамья Жуковского. [c.15]

Хорошо известно, что альфа- и бета-частицы при встрече с атомами вещества испытывают отклонения от своих прямолинейных траекторий. Для бета-частиц это рассеяние гораздо заметнее, чем для альфа-частиц, вследствие того, что импульс и энергия первых намного меньше, чем вторых. По-видимому, нет никакого сомнения в том, что столь быстро движущиеся частицы проходят сквозь находящиеся на их пути атомы и что наблюдаемые отклонения происходят под действием сильных электрических полей, пересекаемых частицами внутри атомных систем. [c.441]

Если рассеяние частиц происходит без изменения внутреннего состояния и числа сталкивающихся частиц, то такое рассеяние называется упругим. При упругом рассеянии изменяется только направление относительного импульса частиц. [c.27]

Комптоновское рассеяние не может быть объяснено в рамках классических волновых представлений об излучении, и оно явилось одним из важнейших подтверждений положения о квантовой природе излучения. Пусть падающий фотон с энергией hvg и импульсом —> [c.34]

Тогда, согласно доказанному выше, отрезок AD изображает импульс рассеянной частицы ZBAD = Q — угол рассеяния частицы отрезок DB — им пульс ядра отдачи ZDBA= (i — угол рассеяния ядра отдачи М2 ZDOB = в — угол рассеяния [c.218]

В случае высоких температур (Т Псло) наиболее вероятно испускание и поглощение фононов с большими энергиями порядка Йсоо. Но поэтому из формулы (6.85) получаем, что концентрация фононов (ПфУ Т/ Нао). Как показано в квантовой теории твердого тела (см., например, кн. Абрикосов А. А. Введение в теорию нормальных металлов. М., 1972), взаимодействие фононов с электронами описывается матричным элементом гамильтониана взаимодействия, зависящим от импульса рассеяния, и полная вероятность W рассеяния с испусканием (или, аналогично, с поглощением фонона) оказывается пропорциональной Г/й.. Отсюда время релаксации т 1/WП/Т. Это соотношение определяет и <Яэл>. Следовательно, /Сэл=соп81, т. е. теплопроводность не зависит от температуры. [c.196]

В этом случае на фоне сигналов структурных помех на экране дефектоскопа практически иевозможно отличить эхо-сигналы от дефектов. Изменение параметров контроля, основанное на полученных в работе [39] аиалитических зависимостях между амплитудами полезных сигналов и структурных помех, не обеспечило существенного повышения отношения сигнал — помеха. Это связано с тем, что расчет уровня структурных помех проводили для следующих условий объемной реверберации (рассеяние ультразвука на равноосных зернах) с учетом первичного рассеяния длительность рассеяния отдельными зернами равна длительности излучаемого импульса рассеяние считается равномерным по всем направлениям. При этом не учитывается повторное рассеяние УЗ-волн. Такое приближение допустимо лишь в случае контроля сравнительно мелкозернистых материалов, когда средний размер зерна D значительно меньше длины УЗ-волны к. [c.345]

Задача определения радиационных сил, действующих в звуковом поле на препятствия, может быть разделена на несколько более простых. Отдельно можно рассмотреть радиационные силы в свободном звуковом поле, например силы, действующие на источник звука в свободном поле, или силы, действующие на какой-то выделенный объем однородной среды Более сложной задачей является определение радиашюнных сил, действующих на препятствия в звуковом поле. Поскольку препятствие изменяет звуковое поле, радиационные силы здесь создаются не только различием потоков импульса до препятствия л эа ним, но также и потоком импульса рассеянной волны. Таким образом, в этом случае для определения радиационной силы надо решить задачу о дифракции звуковой воины на препятствии. На величину радиационной силы, кроме того, может оказывагь влияние импеданс поверхности препятствия. [c.179]

Поскольку препятствие искажает ультразвуковое поле, то радиационные силы при этом определяются не только изменением потока импульса волны, падающей на препятствие, но и потоком импульса рассеянной волны. Поэтому в задачу о расчете радиационных сил,, действующих на препятствие, входит задача о дифракции акустической волны на препятствии. Кроме того, радиационные силы зависят от отражательных свойств препятствия. Поэтому конкретный расчет радиационных сил будет приведен при описании конкретных радиометрических систем, используемых, в частности, дл измерения интенсивности ультразвука. В данном же параграфе мы получим общие формулы для этих расчетов и расслютрим случай свободного ультразвукового поля. [c.105]

Рассеяние тождественных частиц шх = гп2 = т. В классической механике угол между импульсами рассеянных частиц 612 = = тг/2. Покажите, что в лабораторной системе минимальный угол разлета частиц определяется соотношением со8в = 2/(72 — [c.481]

Рассеяние тождественных частиц т = m2 = т. В классической механике угол между импульсами рассеянных частиц 12 = тг/2. В лабораторной системе минимальный угол разлета частиц определяется соотношением os = Т2ЦТ2 + 4тс ). При Т2 <С тс имеем классический предел. [c.364]

Изопланатическая область 207 Импульса рассеяние 80, 96 [c.310]

Как уже говорилось в разд. 5.5, импульсы, рассеянные сфероидальной поверхностью с фокусами в точках расположения излучателя и приемника, для которых Ri- - Ri = onst, приходят в приемник в один момент времени. [c.151]

Это уравнение определяет средневзвешенное значение osfl с функцией рассеяния в качестве весовой функции. Примеры рассматриваются в разд. 10.62 и 12.5. Отсюда следует, что часть направленного вперед компонента импульса, теряемого падающим пучком и не возмещаемого направленным вперед компонентом импульса рассеянной волны, пропорциональна величине [c.24]

Заметим, что отличное совпадение результатов оценки светового давления с данными опыта получается лишь при строго релятивистском описании процесса. Действительно, выражение для импульса фотона /iv/ было получено использованием формул релятивистской механики. Следовате.яьно, при формулировке законов сохранения, описывающих элементарные акты, приводящие к возникновению и уничтожению фотона, нужно учитывать эффекты, предсказываемые теорией относительности. Проиллюстрируем это элементарным изложением теории рассеяния рентгеновского излучения в каком-либо веществе. [c.447]

Смотреть страницы где упоминается термин Импульса рассеяние : [c.218] [c.249] [c.27] [c.345] [c.663] [c.488] [c.501] [c.482] [c.297] [c.154] [c.122] [c.23] [c.107] [c.43] [c.522] [c.676] [c.188] [c.202] [c.89] [c.233] [c.186] [c.187] [c.34] [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...