ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние частиц из "Начала теоретической физики Механика Теория поля Элементы квантовой механики " В 6 уже было показано, что формулы (15) осуществляют отделение движения системы как целого от внутренних движений в системе. В случае двух материальных точек эти последние будут движением одной материальной точки во внешнем поле, и всю программу разделения переменных, относящихся к трансляционному и к внутреннему движениям, удобно полностью провести въявь. [c.51] Трансляционное движение является свободным, полностью задается формулой (16) из 6.1.3 и не представляет поэтому дальнейшего интереса, внутреннее же движ,ение оказывается описываемым такой же функцией Лагранжа 1и- как для движения одной материальной точки с приведенной массой р. во внешнем поле и г). [c.52] Под этими словами имеется в виду следующая специальная постановка задачи в проблеме двух тел. Будем считать, что в проблеме двух тел начальные условия ставятся в далеком прошлом, в момент времени оо, и что в это время составляющие систему частицы находятся сколь угодно далеко друг от друга. Тогда согласно условию асимптотической аддитивности каждая из них является свободной и движется с постоянным импульсом pi и, соответственно, рг, т., е. равномерно и прямолинейно. Именно эти равномерные и прямолинейные движения. [c.53] Проведем далее вокруг начала координат окружность радиуса р. Тогда эта окружность будет геометрическим местом концов всех возможных векторов пр, начинающ,их-ся в начале координат. (На самом деле следовало бы, конечно. [c.55] Именно этот случай отвечает большинству опытов, реально ставящихся в лабораториях, когда искусственно ускоренным частицам дают рассеяться на неподвижной мишени ). Поэтому ту систему отсчета, в которой рг — О, называют обычно лабораторной системой. [c.56] ДО и после рассеяния, т. е. угол р р[. Наконец в лабораторной системе можно ввести угол рассеяния второй частицы Ог как угол между векторами р( и рг. [c.57] Вернуться к основной статье